Q .Z21;wdQ (3c)Q . Qt  Q (3d)Al

Q .
Z2
1;w
dQ (3c)
Q . Qt  Q (3d)
All real thermodynamic systems, such as power plants, are
irreversible systems which generate entropy. The entropy generation
rate over the closed system may be written as follows [17]:
S2  S1 
Z2
1;w
dQ
T
. d; (4)
where S1 is the entropy at the initial state and S2 at the final state
after some transformation process w. The temperature T in integral
means the temperature at that point of the boundary of the system
over which the heat dQ is flowing [17]. Symbol d represents the
entropy generation term due to the irreversibilities of the transformation
process and its value is always positive. The net heat in
Equation (4) can be divided into heat absorbing and emitting parts
[17]:
Z2
1;w
dQ
T
.
Z2
1;w
dQt
T

Z2
1;w
dQ
T ; (5)
If the temperature T in heat integrals is constant, the integrals
can be written as follows:
Z2
1;w
dQt
T
. Qt
Tt;constant
(6a)
Z2
1;w
dQ
T
. Q
T;constant
; (6b)
In real thermodynamic systems, heat dQt and dQ- usually flow
in and out of the system at several different temperature levels. This
means that the temperature cannot be taken outside the heat integral.
To be able to express heat integrals in the similar way as in
Equations (6a) and (6b), Lampinen and Wiksten have proposed the
use of the so called effective heat-absorbing and eemitting temperatures
which are defined as follows [17]:
Qt
Tt
ß
Z2
1;w
dQt
T
(7a)
Q
T
ß
Z2
1;w
dQ
T ; (7b)
where temperatures Tt and T represent the effective heatabsorbing
and -emitting temperatures, respectively. Formally,
Equations (7a) and (7b) are identical with Equations (6a) and (6b).
However, the heat dQt and dQ does not have to flow in and out of
the system at the constant temperature. The effective heatabsorbing
and -emitting temperatures are defined case dependently
for various thermodynamic processes where heat dQt and
dQ- may flow in and out of the system at several different temperature
levels. For example, this paper defines the effective temperatures
for a power plant undergoing ClausiuseRankine cycle.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

QZ21; wdQ (ซี 3)Q คิวที Q (3d)ทั้งหมดระบบจริงขอบ เช่นไฟฟ้าระบบควมที่สร้างเอนโทรปี การสร้างเอนโทรปีอัตราผ่านระบบปิดอาจเขียนได้ดังนี้ [17]:S2 S1Z21; wdQT. d (4)S1 entropy ที่สถานะเริ่มต้นและ S2 ที่สถานะสุดท้ายหลังจากบางแปลงกระบวนการ w อุณหภูมิ T ในทฤษฎีบูรณาการหมายถึง อุณหภูมิที่จุดของขอบเขตของระบบที่ dQ ความร้อนจะไหล [17] สัญลักษณ์ d แสดงการเอนโทรปีสร้างเงื่อนไขเนื่องจาก irreversibilities ของการแปลงกระบวนการและค่าได้เสมอบวก ความร้อนสุทธิในสมการ (4) สามารถแบ่งตามความร้อนที่ดูดซับแรงกระแทก และเปล่งส่วน[17]:Z21; wdQT.Z21; wdQtTZ21; wdQT (5)ถ้าอุณหภูมิ T ในปริพันธ์ความร้อนคง การปริพันธ์สามารถเขียนได้ดังนี้:Z21; wdQtT. คิวทีTt ค่าคง(6a)Z21; wdQT. QT ค่าคง; (6b)ในระบบจริงทางอุณหพลศาสตร์ ความร้อน dQt และ dQ - มักจะไหลและออกจากระบบที่อุณหภูมิแตกต่างกันหลายระดับ นี้หมายความ ว่า อุณหภูมิไม่ควรอยู่นอกความร้อนเป็นสามารถแสดงความร้อนปริพันธ์ในลักษณะคล้ายคลึงกันในสมการ (6a) และ (6b), Lampinen และ Wiksten ได้เสนอการใช้สิ่งที่เรียกว่ามีประสิทธิภาพดูดความร้อนและ eemitting อึดอัดซึ่งกำหนดได้ดังนี้ [17]:คิวทีTtบาทZ21; wdQtT(7a)QTบาทZ21; wdQT (7b)ที่อุณหภูมิ T และ Tt แทน heatabsorbing ที่มีประสิทธิภาพและ - เปล่งอุณหภูมิ ตามลำดับ อย่างเป็นกิจจะลักษณะสมการ (7a) และ (7b) จะเหมือนกับสมการ (6a) (6b) และอย่างไรก็ตาม ความร้อน dQt และ dQ ไม่ต้องไหลในและของระบบที่อุณหภูมิคง Heatabsorbing มีประสิทธิภาพและ - อุณหภูมิเปล่งไว้กรณี dependentlyสำหรับกระบวนการต่าง ๆ ทางอุณหพลศาสตร์ที่ความร้อน dQt และdQ อาจไหลเข้าและออกจากระบบที่อุณหภูมิแตกต่างกันหลายระดับการ ตัวอย่าง เอกสารนี้กำหนดอุณหภูมิมีประสิทธิภาพสำหรับพืชพลังงานระหว่างวงจร ClausiuseRankine

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

Q  กขึ้น
.
1 ; w
DQ  ( 3C )
Q . Qt  Q  ( 3D )
อุณหพลศาสตร์จริงทั้งหมด เช่น โรงไฟฟ้า จะได้ระบบที่สร้างค่า
. เอนโทรปีรุ่น
ซึ่งระบบปิดที่อาจเขียนได้ดังนี้ [ 17 ] :
 S1 S2  กขึ้น

1 ; w
DQ
T
( 4 ) D ;
ที่ S1 คือเอนโทรปีที่เริ่มต้นของรัฐและ S2 ที่
สถานะสุดท้ายหลังจากกระบวนการเปลี่ยนแปลงอุณหภูมิ T ในครบถ้วน
Wหมายถึงอุณหภูมิที่จุดของขอบเขตของระบบ
ซึ่งความร้อน DQ ไหล [ 17 ] สัญลักษณ์ D แทน
รุ่นเอนโทรปีระยะยาวเนื่องจากการ irreversibilities ของการแปลง
กระบวนการและค่าของมันก็เป็นบวก ความร้อนสุทธิใน
สมการ ( 4 ) สามารถแบ่งออกเป็นดูดซับความร้อนและปล่อยส่วน
[ 17 ] :
w
มากกขึ้น
1
t
.
w
dqt กขึ้น
1
t
 กขึ้น

1 ; w
DQ 
t ;
( 5 )ถ้าอุณหภูมิความร้อนคงที่ใน integrals integrals
, สามารถเขียนได้ดังนี้
w
dqt กขึ้น
1
T
Qt
TT ; คงที่
( 6a )
w
มากกขึ้น
1 ; 
T
Q 
t  ค่าคงที่ ( 6B )

; ในระบบอุณหพลศาสตร์จริงและความร้อน dqt DQ - มักจะไหล
ในและออกของระบบในระดับอุณหภูมิที่แตกต่างกันหลาย นี้
หมายความว่าอุณหภูมิไม่สามารถถ่ายข้างนอกร้อน
ครบถ้วนแล้วเพื่อให้สามารถแสดงส่วนประกอบความร้อนในลักษณะคล้าย
สมการที่ ( 6 ) และ ( บน ) และมีการเสนอ lampinen wiksten
ใช้ที่เรียกว่ามีประสิทธิภาพดูดซับความร้อนอุณหภูมิ และ eemitting
ซึ่งถูกกำหนดไว้ดังนี้ [ 17 ] :

TT
ß Qt กขึ้น

w
1 ; dqt
t
( 7A )
q
T
  ßกขึ้น

1 ; w
DQ 
t ; ( 7b ) ที่อุณหภูมิ T
TT และ  แทน
heatabsorbing มีประสิทธิภาพและ - emitting อุณหภูมิ ตามลำดับอย่างเป็นทางการ
สมการ ( 7A ) และ ( 7b ) เหมือนกันกับสมการที่ ( 6 ) และ ( 6B ) .
แต่ความร้อน dqt DQ  และไม่ได้มีการไหลเข้าและออกของ
ระบบที่อุณหภูมิคงที่ ที่มีประสิทธิภาพและ heatabsorbing
- emitting อุณหภูมิถูกกำหนดกรณี dependently
สำหรับกระบวนการทางความร้อนต่าง ๆ ที่ dqt
DQ - อาจไหลเข้าและออกจากระบบที่
อุณหภูมิที่แตกต่างกันหลายระดับ ตัวอย่าง กระดาษนี้กำหนด
อุณหภูมิที่มีประสิทธิภาพสำหรับโรงไฟฟ้าที่ได้รับรอบ clausiuserankine .