According to Fig. 8b, during heatin

According to Fig. 8b, during heating from 900 C to 1500 C, the
LSR of the CP-Ti (DIL) sample was always higher than that of the
Ti–16Nb (DIL) sample. The LSR exhibited a maximum of 0.0613%/
min at 928 C for the CP-Ti (DIL) sample, indicating the climax of
the intermediate sintering stage of Ti particles. Similarly, the LSR
of the Ti–16Nb (DIL) sample also showed a maximum of
0.0345%/min at 935 C. With increasing temperature, a decreased
LSR was observed in both samples until approximately 990 C.
Such a similarity between the shrinkage behavior of the CP-Ti
(DIL) and Ti–16Nb (DIL) samples indicates that the densification
of the Ti–16Nb (DIL) sample was dominated by the sintering of
Ti particles at this temperature range, which should be attributed
to the low number density of Nb particles as well as the significant
difference between DTi?b-Ti and DNb?b-Ti [25]. The obvious neck
growth between Ti particles, instead of between Ti and Nb particles,
in the Ti–16Nb (900) samples (see Fig. 4a) also support this
deduction. In this case, the isolated Nb particles acted as diffusion
barriers constraining the shrinkage of the Ti particles in the
Ti–16Nb (DIL) sample. Therefore, the LSR of the Ti–16Nb (DIL) sample
was always lower than that of the CP-Ti (DIL) sample below
1000 C. From 986 C to 1295 C, there was no remarkable
variation of the LSR of the CP-Ti (DIL) sample

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ตาม Fig. 8b ระหว่างความร้อนจาก 900 C ถึง 1500 C การLSR อย่าง CP-ตี้ (DIL) ถูกเสมอระดับตัวอย่างตี้ – 16Nb (DIL) LSR จัดแสดงสูงสุด 0.0613% /นาทีที่ 928 C สำหรับตัวอย่าง CP-ตี้ (DIL) จุดสุดยอดของการแสดงระยะ sintering กลางของอนุภาคตี้ ในทำนองเดียวกัน LSRของตัวอย่างตี้ – 16Nb (DIL) ยังพบมากที่สุด0.0345%/min ที่ c. 935 ด้วยการเพิ่มอุณหภูมิ การลดลงLSR ถูกสังเกตในตัวอย่างทั้งสิ้นประมาณ 990 ซีดังกล่าวเป็นความคล้ายคลึงกันระหว่างพฤติกรรมการหดตัวของ CP-ตี้(DIL) และตัวอย่างตี้ – 16Nb (DIL) หมายถึงการ densificationของตี้ – 16Nb (DIL) อย่างถูกครอบงำ โดยการเผาผนึกของอนุภาคตี้ที่นี้อุณหภูมิ ซึ่งควรบันทึกให้ความหนาแน่นหมายเลขต่ำสุดของอนุภาค Nb เป็นสำคัญความแตกต่างระหว่าง DTi ? บีตี้และ DNb ? บีตี้ [25] คอชัดเจนเจริญเติบโตระหว่างอนุภาคตี้ แทนระหว่างอนุภาคตี้และ Nbในตัวอย่างตี้ – 16Nb (900) (ดู Fig. 4a) นอกจากนี้ยังสนับสนุนนี้หัก ในกรณีนี้ อนุภาค Nb แยกดำเนินเป็นแพร่อุปสรรคที่กีดการหดตัวของอนุภาคตี้ในการตัวอย่างตี้ – 16Nb (DIL) ดังนั้น LSR อย่างตี้ – 16Nb (DIL)รับต่ำกว่าที่ของ CP-ตี้ (DIL) ตัวอย่างด้านล่างค. 1000 จาก 986 C ถึง 1295 C มีไม่โดดเด่นรูปแบบของ LSR ของตัวอย่าง CP-ตี้ (DIL)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ตามรูป 8b ระหว่างความร้อนจาก 900? C ถึง 1500? C,
ขี้ของ CP-Ti (DIL) ตัวอย่างก็มักจะสูงกว่าของ
Ti-16Nb (DIL) ตัวอย่าง ขี้แสดงสูงสุด 0.0613% /
นาทีที่ 928 องศาเซลเซียสสำหรับ CP-Ti (DIL)
ตัวอย่างแสดงให้เห็นจุดสำคัญของขั้นตอนการเผากลางของอนุภาคTi ในทำนองเดียวกันขี้ของ Ti-16Nb (DIL) ตัวอย่างยังแสดงให้เห็นสูงสุดของ 0.0345% / นาทีที่ 935 องศาเซลเซียส ด้วยอุณหภูมิที่เพิ่มขึ้นลดลงขี้พบว่าในกลุ่มตัวอย่างทั้งสองจนกระทั่งประมาณ 990 องศาเซลเซียส. ดังกล่าวคล้ายคลึงกันระหว่างพฤติกรรมการหดตัวของ CP-Ti (DIL) และ Ti-16Nb (DIL) ตัวอย่างแสดงให้เห็นว่า densification ของ Ti-16Nb (DIL) ตัวอย่างที่โดดเด่นด้วยการเผาของอนุภาคTi ที่ช่วงอุณหภูมินี้ซึ่งควรจะนำมาประกอบกับความหนาแน่นของจำนวนน้อยของอนุภาคNb เช่นเดียวกับที่มีนัยสำคัญแตกต่างระหว่างDTi? B-Ti และ DNB? B-Ti [25] . คอที่เห็นได้ชัดการเจริญเติบโตระหว่างอนุภาค Ti แทนระหว่าง Ti และ Nb อนุภาคในTi-16Nb (900) ตัวอย่าง (ดูรูปที่. 4a) นอกจากนี้ยังสนับสนุนเรื่องนี้หัก ในกรณีนี้อนุภาค Nb แยกแพร่ทำหน้าที่เป็นอุปสรรคconstraining หดตัวของอนุภาค Ti ในช่องTi-16Nb (DIL) ตัวอย่าง ดังนั้นขี้ของ Ti-16Nb (DIL) ตัวอย่างก็มักจะต่ำกว่าที่ของCP-Ti (DIL) ตัวอย่างด้านล่าง1000? C จาก 986? C ถึง 1,295 องศาเซลเซียสไม่มีโดดเด่นรูปแบบของขี้ของCP-Ti (DIL) ตัวอย่าง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ตามรูปที่ 8B , ระหว่างความร้อนจาก 900  C 1500  C
lsr ของ CP Ti ( ภาษา ) ตัวอย่างก็มักจะสูงกว่าของ
Ti – 16nb ( ภาษา ) ตัวอย่าง และ LSR ) สูงสุด 0.0613 / %
มินที่ 928  C CP Ti ( ภาษา ) ตัวอย่างแสดงปิดท้าย
กลาง เผาเวทีของอนุภาค Ti . ส่วน LSR
ของ Ti - 16nb ( ภาษา ) ตัวอย่าง พบค่า
00345 % / นาทีที่ 935  C ด้วยการเพิ่มอุณหภูมิ ลดลง
LSR พบว่าในทั้งสองตัวอย่างจนถึงประมาณ 990  C .
เช่นความเหมือนระหว่างการหดตัวพฤติกรรมของ CP Ti
( ภาษา ) และ Ti – 16nb ( ภาษา ) ตัวอย่างพบว่าหนาแน่น
ของ Ti – 16nb ( ภาษา ) ตัวอย่าง ถูกครอบงำโดยการเผาผนึกที่อุณหภูมิของอนุภาค Ti

ช่วง ซึ่งน่าจะเกิดจากต่ำถึงจำนวนความหนาแน่นของอนุภาค NB รวมทั้งความแตกต่างระหว่าง DTI
? และ b-ti ดีเอ็นบี ? b-ti [ 25 ] ชัดเจนคอ
การเจริญเติบโตระหว่างอนุภาค Ti Ti และ NB แทนระหว่างอนุภาค
ใน Ti – 16nb ( 900 ) ตัวอย่าง ( ดูรูปที่ 4 ) ยังสนับสนุนการหักนี้

ในกรณีนี้ แยก NB อนุภาคทำตัวเป็นการแพร่
อุปสรรคจำกัดการหดตัวของอนุภาคใน
ตี้Ti – 16nb ( ภาษา ) ตัวอย่าง ดังนั้น , LSR ของ Ti – 16nb ( ภาษา ) ตัวอย่าง
มักจะต่ำกว่าที่ของ CP Ti ( ภาษา ) ตัวอย่างด้านล่าง
1000  C จาก 986  C 1266  C , ไม่มีการเปลี่ยนแปลงที่น่าทึ่ง
ของ LSR ของ CP Ti ( ภาษา ) ตัวอย่าง