for the typical conditions G0= 600W

for the typical conditions G0
= 600Wm−2, c
= 08 / = 1s
= Rs/L =
46×10−3 rad and  =567×10−8Wm−2 K−4Tr
=1160K is a much larger
temperature than that obtainable from flat plate collectors (cf. Table 5.1).
Practically obtainable temperatures are less than T
max
r for two main
reasons:
1 Practical troughs are not perfectly parabolic, so that the solar image
subtends angle 
s > s
= Rs/L.
2 Useful heat Pu is removed by passing a fluid through the absorber, so
T 4
r
∝ Prad
=
Pabs
−Pu 1, this approach yields only limited returns
because the selectivity of the surface depends on the fact that  and  are
averages over different regions of the spectrum (cf. Section 5.6).
Indeed, according to the definitions (3.31),
 =



0 in d


0 in d
 =



0 B d


0 B d
(6.17)
As Tr increases, the corresponding black body spectrum B
Tr of the
emitter becomes more like the equivalent black body spectrum of the sun,
in
= B
Ts. Since Kirchhoff’s law (3.35) states that 
=  for each ,
(6.17) implies that as Tr
→Ts, /→1.
6.8.3 Parabolic bowl concentrator
Concentration can be achieved in two dimensions by using a bowl shaped
concentrator. This requires a more complicated tracking arrangement than
the one-dimensional trough, similar to that required for the ‘equatorial
mounting’ of an astronomical telescope. As before, the best focusing is
obtained with a parabolic shape, in this case a paraboloid of revolution.
Its performance can be found by repeating the calculations of Section 6.8.2,
but this time let Figure 6.11(b) represent a section through the paraboloid.
The absorber is assumed to be spherical. The maximum absorber temperature
is found in the limit $ →0, →/2 and becomes
T
max
r
=

c
aG0 sin2
42
s
14
(6.18


ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ในสภาพปกติ G0= 600Wm−2, c= 0 8 / = 1 s= เอส/L =4 6 × 10−3 ราษฎร์ และ = 5 67 × 10−8Wm−2 K−4 Tr= 1160K มีขนาดใหญ่มากอุณหภูมิกว่าที่มีสิทธิได้รับจากสะสมแผ่นแบน (มัทธิวตาราง 5.1)สิทธิที่ได้รับจริงน้อยกว่า T สูงสุดr สำหรับหลักสองเหตุผล:Troughs 1 ปฏิบัติไม่สมบูรณ์จาน ให้ภาพแสงอาทิตย์subtends มุมs > s= เอส/L.ความร้อน 2 ที่ปูจะถูกเอาออก โดยการส่งน้ำมันผ่านวิบาก ประโยชน์เพื่อT 4r∝ Prad= Pabs−Puอย่างไรก็ตาม ความร้อนที่มีประโยชน์ได้ที่ ∼700 C ภายใต้เงื่อนไขที่ดี(ดู 6.5 ปัญหา)แม้ว่า (6.15) แนะนำว่า สามารถยก Tr เพิ่มเติมโดยเลือกพื้นผิวด้วย / > 1 วิธีการนี้ทำให้คืนที่จำกัดเท่านั้นเนื่องจากวิธีของผิวขึ้นอยู่กับความจริงที่มีค่าเฉลี่ยมากกว่าภูมิภาคอื่นของสเปกตรัม (มัทธิว 5.6 ส่วน)แน่นอน ตามข้อกำหนด (3.31), = 0 d 0 d = 0 B d 0 B d(6.17)เป็น Tr เพิ่ม ดำสอดร่างสเปกตรัม B Tr ของตัวส่งกลายเป็นเหมือนคลื่นดำเทียบเท่าของดวงอาทิตย์ใน= B Ts เนื่องจากกฎหมายของ Kirchhoff (3.35) ระบุว่า=สำหรับแต่ละ(6.17) หมายถึงการที่เป็น Tr→Ts, / →16.8.3 อาทิตย์หัวจานชามความเข้มข้นสามารถทำได้ในสองมิติ โดยใช้ชามรูปอาทิตย์หัว การจัดการติดตามที่ซับซ้อนมากขึ้นกว่าราง one-dimensional จำเป็นสำหรับการ ' เส้นศูนย์สูตรติดตั้ง ' ของกล้องโทรทรรศน์ดาราศาสตร์ ก่อน เน้นสุดเป็นรับรูปจาน ในกรณีนี้ paraboloid ของการปฏิวัติมันสามารถพบได้ โดยการทำซ้ำการคำนวณของส่วน 6.8.2แต่เวลานี้ปล่อยให้ 6.11(b) รูปแทนส่วนผ่าน paraboloidวิบากที่จะสรุปให้เป็นทรงกลม อุณหภูมิสูงสุดวิบากพบในวงเงิน $ →0 → /2 และกลายเป็นT สูงสุดr=caG0 sin2 4 2s14(6.18

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

สำหรับสภาพทั่วไป G0
= 600Wm-2,? ค
= 0? 8? ? /? = 1 ?? s
= R / L =
4? 6 × 10-3 ล้อและ? = 5? 67 × 10-8Wm-2 K-4 Tr
= 1160K
เป็นขนาดใหญ่กว่าอุณหภูมิกว่าที่ได้รับจากการสะสมแผ่นแบน(cf ตารางที่ 5.1).
จวนอุณหภูมิได้รับน้อยกว่า T? สูงสุด?
อาสองหลัก
เหตุผล:
1 ร่องปฏิบัติไม่ได้เป็นรูปโค้งที่ดีที่สุดเพื่อให้ภาพแสงอาทิตย์
subtends มุม ??
s> s?
= R / L.
2 ความร้อนที่มีประโยชน์ปูจะถูกลบออกโดยผ่านของเหลวผ่านโช้คดังนั้น
T 4
อาα Prad =? PABS -Pu?


แต่ความร้อนที่มีประโยชน์สามารถรับได้ที่ ~700 องศาเซลเซียสภายใต้เงื่อนไขที่ดี
(ดูปัญหา 6.5).
แม้ว่า (6.15) แสดงให้เห็นว่า Tr
จะได้รับการเลี้ยงดูให้ดียิ่งขึ้นโดยใช้พื้นผิวที่เลือกด้วย? /? > 1 วิธีนี้อัตราผลตอบแทนเพียงผลตอบแทนที่ จำกัด
เพราะการเลือกของพื้นผิวขึ้นอยู่กับความจริงที่ว่า? และ ? มีค่าเฉลี่ยมากกว่าภูมิภาคต่าง ๆ ของสเปกตรัม (cf มาตรา 5.6). จริงตามคำจำกัดความ (3.31)? = 0 ????? ใน d? 0 ??? ใน d? ?? = 0 ????? d B? 0 ??? d B? (6.17) ในขณะที่การเพิ่มขึ้นของ Tr ร่างกายสีดำที่สอดคล้องกันสเปกตรัม ??? B? Tr? ของอีซีแอลจะกลายเป็นมากขึ้นเช่นสีดำสเปกตรัมเทียบเท่ากับดวงอาทิตย์??? ใน= ??? B? Ts ?. เนื่องจากกฎหมายของ Kirchhoff (3.35) กล่าวว่า ?? = ?? สำหรับแต่ละ? (6.17) แสดงให้เห็นว่าเป็น Tr → Ts? /? → 1. 6.8.3 หัวชาม Parabolic ความเข้มข้นที่สามารถทำได้ในสองมิติโดยใช้ชามรูปหัว นี้ต้องมีการติดตามการจัดซับซ้อนมากขึ้นกว่ารางหนึ่งมิติคล้ายกับที่จำเป็นต้องใช้สำหรับ'เส้นศูนย์สูตรติดตั้งของกล้องดูดาว เมื่อก่อนโฟกัสที่ดีที่สุดจะได้รับกับรูปทรงโค้งในกรณีนี้ paraboloid ของการปฏิวัติ. ประสิทธิภาพการทำงานที่สามารถพบได้โดยการทำซ้ำคำนวณของมาตรา 6.8.2 ที่แต่เวลานี้ให้รูปที่ 6.11 (ข) เป็นตัวแทนของส่วนที่ผ่าน paraboloid. ฟองน้ำซับจะถือว่าเป็นทรงกลม อุณหภูมิสูงสุดโช้คพบในวงเงิน $ → 0, →? / 2 และจะกลายเป็น T? สูงสุด? R =? ?? คaG0 sin2 4 ??? 2 s? 14 (6.18?

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โดยเงื่อนไข G0
= 600wm − 2 ,  C
= 0  8   /  = 1   S / L =

= RS 6 × 10 − 3 4  กรมการศาสนาและ  = 67 × 10 − 5  8wm − 2 , − 4  TR
= 1160k คือ ที่มีขนาดใหญ่มาก
อุณหภูมิกว่าได้มาจากการสะสมแผ่นแบน ( CF . ตารางที่ 5.1 ) .
จวนหาได้อุณหภูมิน้อยกว่า T
แม็กซ์ 
R สำหรับสองเหตุผลหลัก
:
1 ปฏิบัติ troughs ไม่สมบูรณ์เป็นรูปโค้งเพื่อให้ภาพมุม   พลังงานแสงอาทิตย์ subtends

S >  S
= RS / L .
2 ประโยชน์ความร้อน PU จะถูกลบออกโดยผ่านของเหลวผ่านโช้คดังนั้น
T 4
r
∝น่าคบหา
=

pabs − PU  < pabs
แต่ความร้อนที่มีประโยชน์ที่สามารถรับได้ที่∼ 700  C ภายใต้เงื่อนไขที่ดี ( ดูปัญหา

ถึงแม้ว่า ( 6.15 6.5 ) ) ชี้ให้เห็นว่า TR สามารถยกขึ้นยิ่งขึ้นโดยใช้
พื้นผิวเลือกกับ  /  > 1 , วิธีการนี้ให้ผลตอบแทน
เพียงจำกัดเพราะการเลือกพื้นผิวขึ้นอยู่กับความจริงที่ว่าและเป็น  
เฉลี่ยทั่วภูมิภาคต่างๆของสเปกตรัม ( CF . มาตรา 5.6 ) .
แน่นอนตามคำนิยาม (  = 3.31 )




0      ใน D 


0    ใน    = D




0      B D 


0    B D 

( 6.17 ) เป็นการเพิ่ม TR ที่สีดำตัว   สเปกตรัม  B
TR  ของ
อีซีกลายเป็นเหมือนเทียบเท่าวัตถุดำสเปกตรัมของดวงอาทิตย์ ,
   ใน
=    B
TS  . เนื่องจากกฎของเคอร์ชอฟฟ์ ( 3.35 ) ระบุว่า  
=   แต่ละ 
( 6.17 ) , แสดงให้เห็นว่าเป็น TR
→ keyboard - key - name TS ,  /  → keyboard - key - name 1
6.8.3 ชามโค้งหัว
สมาธิสามารถทำได้ใน 2 มิติโดยใช้ชามรูป
หัว . ต้องการที่ซับซ้อนมากขึ้นกว่าการจัดมิติ
ราง ,คล้ายกับที่จำเป็นสำหรับการติดตั้ง (
' ' ของกล้องโทรทรรศน์ดาราศาสตร์ ก่อนที่ดีที่สุดโฟกัสได้ด้วยรูปทรงโค้ง
, ในกรณีนี้พาราโบลอยด์ของการปฏิวัติ
ประสิทธิภาพสามารถพบได้โดยการคํานวณ มาตรา 6.8.2
แต่คราวนี้ให้ , รูปที่ 6.11 ( b ) แสดงส่วนผ่านพาราโบลอยด์ .
โช้คจะถือว่าเป็นทรงกลมดูดซับสูงสุดอุณหภูมิ
พบในวงเงิน $ → keyboard - key - name 0 → keyboard - key - name  / 2 และกลายเป็น
t
แม็กซ์ 
r
=

   C
ag0 sin2+cos2 ( ไซน์
4    2
s

(
 6.60  14