duration of the oscillations observ

duration of the oscillations observed. The delay in signals between
the two positions is not as pronounced as when the bottle with
a flat and rigid base is tested, since the distance between the
positions is shorter. The shape is more triangular or sinusoidal than
trapezoidal, which could support the dynamic character of the
event, as in Ref. [7] (mass-spring model). However, this can also be
attributed to a shorter valve-closure time, as explained earlier,
causing the tendency to a triangular shape (waterhammer).
When the trace is compared to that of the bottle with flat and
rigid base (Fig. 9), it can be seen that the pressure rise rate is
significantly affected; a strain rate of 4 s1 is measured. The
maximum pressure is around 40% lower than that measured when
the base is flat. Two separate factors can be responsible: (i) the
effect of base deformation and therefore slower water arrest on
impact causes the tendency to a triangular shape; it has to be
mentioned that the base of this container type has a very complex
curved shape of a slightly bigger diameter than the rest of the
bottle, and (ii) the imperfect impact between the rig and the floor,
and the bottle and the rig; this double impact may prevent a square
landing.
Tests with real bottles show that the base can have significant
effects on the behaviour of containers subjected to drop impact not
only on the pressure (stress) magnitude, but also on the shape of
the histories recorded. Different base shapes affect the results in
differentways, so the tests with a flat, rigid base are used to validate
numerical procedures.
4.2. Numerical simulations
Fig. 10-left shows simulated pressure histories from three
monitoring positions, which correspond to the positions of a pressure
transducer (PT) and two strain gauges (SG). The PT history is
related to the pressure history from the middle base position. SG
histories are obtained from two positions along the bottle wall: 25
and 80 mm from the base. It is clear that all traces follow a similar
pattern, the high frequencies being dominant only in the PT history
in the first 1 ms.
The effect of smoothing a simulated PT history by averaging over
100 points is shown in Fig. 10-right. It can be seen that the highfrequency
oscillations are still present in smoothed trace, and some
low-magnitude oscillations with a short period also remain. The
latter have period of 0.9 ms and are related to natural oscillations of
the bottle, as explained in the experimental part. On the other
hand, the origin of the high-frequency oscillations is not that clear.
It was previously believed that these frequencies were of numerical
nature caused by interactions on the solid-fluid interface (Greenshields
et al. [16]). However, detailed analysis of the pressure traces
and pressure distribution in the fluid domain shows that they have
a physical meaning, and are related to the presence of unconfined
waves in the fluid, as explained below.
Fig.11 shows the pressure distribution in the fluid domain in the
first 0.2 ms, with frame rate of 10 ms. The colours do not have
the same values in the frames, since the figure is only used to
clarify the origins of the high-frequency oscillations in the pressure
traces. The graph (at the lower right-hand corner) represents the
pressure history at the middle of the base (lower left-hand corner of
each frame). At the instant of impact, the fluid away from the wall
has no information about wall movement and a wave starts travelling
at the unconfined speed of 1485 m/s ð
ffiffiffiffiffiffiffiffiffi
K=r
p
Þ, producing
a pressure magnitude of 41.6 bar ðr$cun$DvÞ. This high pressure
region is clearly visible in the middle part of the bottle base (frames
2 and 3). On the other hand, fluid particles next to the bottle wall
start moving radially outward due to deformation of the wall. This
fluid movement radiates a radial decompression wave towards the
bottle axis. After approximately 30 ms (D/2cun ¼28 ms) the wave
reaches the axis (p

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ระยะเวลาของการแกว่งที่สังเกต การหน่วงเวลาของสัญญาณระหว่างสองตำแหน่งไม่เป็นที่เด่นชัดเป็นเมื่อขวดด้วยฐานแบน และแข็งมีทดสอบ ตั้งแต่ระยะห่างระหว่างการตำแหน่งจะสั้นลง รูปร่างเป็นสามเหลี่ยม หรือซายน์กว่ามากเกลียวตาเปซ ซึ่งสามารถสนับสนุนอักขระแบบไดนามิกของการเหตุการณ์ ในรหัส [7] (มวลสปริงรุ่น) อย่างไรก็ตาม ยังสามารถประกอบกับเวลาปิดวาล์วสั้น ตามที่อธิบายไว้ก่อนหน้านี้ทำให้เกิดแนวโน้มที่จะมีรูปทรงสามเหลี่ยม (waterhammer)เมื่อเปรียบเทียบการสืบค้นกลับที่ขวดกับแบน และฐานแข็ง (รูป 9), จะเห็นได้ว่าอัตราการเพิ่มขึ้นของแรงดันได้รับผลกระทบอย่างมีนัยสำคัญ อัตราความเครียด 4 s 1 วัด การความดันสูงสุดอยู่ที่ประมาณ 40% ต่ำกว่าที่วัดเมื่อฐานเป็นแบน ปัจจัยแยกต่างหากที่สองรับผิดชอบ: (i) การผลของการบิดที่ฐานและจับกุมน้ำช้าดังนั้นในผลกระทบทำให้เกิดแนวโน้มที่จะเหลี่ยม ต้องมีกล่าวไว้ว่า ฐานของภาชนะชนิดนี้มีความซับซ้อนมากโค้งรูปร่างของเส้นผ่าศูนย์กลางใหญ่กว่าเล็กน้อยกว่าส่วนเหลือของการขวด และ (ii) ผลกระทบที่ไม่สมบูรณ์ที่ระหว่างชั้นและขวดและอุปกรณ์ ผลคู่นี้อาจทำให้ตารางขึ้นฝั่งการทดสอบขวดจริงแสดงว่า สามารถมีฐานสำคัญผลกระทบต่อพฤติกรรมของภาชนะบรรจุการปล่อยผลกระทบไม่ในขนาดแรงดัน (ความเครียด) แต่ในรูปเท่านั้นประวัติศาสตร์บันทึกไว้ รูปร่างพื้นฐานที่แตกต่างกันมีผลต่อผลลัพธ์ในdifferentways เพื่อให้การทดสอบ มีฐานแบน แข็งใช้ในการตรวจสอบวิธีการเชิงตัวเลข4.2. ตัวเลขจำลองรูปซ้าย 10 แสดงประวัติดันจำลองจากสามตรวจสอบตำแหน่ง ซึ่งสอดคล้องกับตำแหน่งของความดันพิกัด (PT) และสองสเตรนเกจ (SG) มีประวัติ PTที่เกี่ยวข้องกับประวัติศาสตร์ความดันจากตำแหน่งฐานกลาง จำนวนประวัติจะได้รับจากสองตำแหน่งตามผนังขวด: 25และ 80 มม.จากฐาน เป็นที่ชัดเจนว่า ร่องรอยตามตัวคล้ายรูปแบบ ความถี่สูงโดดเด่นในประวัติ PT เท่านั้นใน 1 แรก msผลของการปรับประวัติ PT จำลองโดยเฉลี่ยมากกว่า100 คะแนนจะแสดงในรูป 10 ขวา จะเห็นได้ที่ highfrequency การการแกว่งจะยังคงอยู่ ในการติดตามเรียบ และบางขนาดต่ำแกว่ง ด้วยระยะเดิม การหลังมีระยะเวลาของ 0.9 ms และเกี่ยวข้องกับการแกว่งตามธรรมชาติของขวด ตามที่อธิบายไว้ในส่วนของการทดลอง อื่น ๆมือ มาของการแกว่งที่ความถี่สูงไม่ชัดเจนว่าก็ก่อนหน้านี้เชื่อว่า ความถี่เหล่านี้เป็นของตัวเลขธรรมชาติที่เกิดจากการโต้ตอบบนอินเทอร์เฟสของแข็ง (Greenshieldset al. [16]) อย่างไรก็ตาม ติดตามการวิเคราะห์รายละเอียดของความดันและการกระจายความดันในโดเมนของเหลวแสดงว่า พวกเขามีที่จริงความหมาย และจะเกี่ยวข้องกับของไม่ถูกกักขังคลื่นในน้ำ ตามที่อธิบายไว้ด้านล่างFig.11 แสดงการกระจายความดันในโดเมนของของเหลวในการแรก 0.2 ms อัตราเฟรมของนางสาว 10 สีไม่จำเป็นค่าเดียวกันในเฟรม เนื่องจากรูปแบบจะใช้เฉพาะการชี้แจงมาของการแกว่งที่ความถี่สูงความดันร่องรอย กราฟ (ที่มุมล่างขวา) แทนประวัติดันอยู่ตรงกลางของฐาน (มุมล่างซ้ายของแต่ละเฟรม) การกระทบ น้ำห่างจากผนังมีข้อมูลเกี่ยวกับการเคลื่อนไหวของผนัง และคลื่นเริ่มเดินทางที่ความเร็วไม่ถูกกักขังของð 1485 เมตรต่อวินาทีffiffiffiffiffiffiffiffiffiK = rpÞ ผลิตขนาดแรงดันของ 41.6 บาร์คัน$ ðr$ DvÞ แรงดันสูงภูมิภาคได้อย่างชัดเจนในส่วนกลางของฐานขวด (เฟรม2 และ 3) บนมืออื่น ๆ อนุภาคของไหลอยู่กับขวดเริ่มเคลื่อนเข้าสู่ศูนย์กลางออกเนื่องจากความผิดปกติของผนังด้วย นี้เคลื่อนไหวการแผ่กระจายคลื่นรัศมีบีบไปแกนขวด หลังจากประมาณ 30 ms (D/2cun ¼28 ms) คลื่นถึงแกน (p < 0 บาร์ – เฟรมที่ 4), และผลิตต่ำที่สุดความดันในเฟรมที่ 5ในขณะเดียวกัน ภูมิภาคแรงดันสูงยังคงขยายต่อผิวด้าน ตามภูมิภาคความดันต่ำ มันเป็นล้างจากเฟรมแรกแปด ie จากความชันที่สร้างขึ้นโดยการภูมิภาคแรงดันสูง ที่พวกเขาเดินทางในคลื่นไม่ถูกกักขังความเร็วของ ความดันที่ด้านล่างยังคง oscillate เนื่องคลื่นรัศมี ดังนั้น สองซ้อนดันแกว่งการเดินทางในทิศทางที่มีอยู่ในระบบทันทีหลังจากผลกระทบต่อ สถานการณ์ที่จะซับซ้อนมากขึ้นเมื่อ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ระยะเวลาของการแกว่งที่สังเกต ความล่าช้าในการส่งสัญญาณระหว่าง
สองตำแหน่งไม่เป็นที่เด่นชัดเมื่อขวดที่มี
ฐานแบนและแข็งมีการทดสอบเนื่องจากระยะห่างระหว่าง
ตำแหน่งสั้น รูปร่างเป็นรูปสามเหลี่ยมเพิ่มเติมหรือไซน์กว่า
สี่เหลี่ยมคางหมูซึ่งสามารถรองรับตัวอักษรแบบไดนามิกของ
เหตุการณ์ในขณะที่ Ref [7] (โมเดลมวลฤดูใบไม้ผลิ) แต่นี้ยังสามารถนำ
มาประกอบกับเป็นช่วงเวลาที่วาล์วปิดสั้นตามที่อธิบายไว้ก่อนหน้านี้
ก่อให้เกิดแนวโน้มที่จะเป็นรูปสามเหลี่ยม (waterhammer).
เมื่อร่องรอยถูกเมื่อเทียบกับขวดแบนและ
ฐานแข็ง (รูป. 9) ก็จะเห็นได้ว่าอัตราการเพิ่มขึ้นของความดันจะ
ได้รับผลกระทบอย่างมีนัยสำคัญ อัตราความเครียดจาก 4 S? 1 เป็นวัด
ดันสูงสุดอยู่ที่ประมาณ 40% ต่ำกว่าที่วัดได้ว่าเมื่อ
ฐานเป็นแบน ปัจจัยทั้งสองแยกจากกันสามารถรับผิดชอบ: (i)
ผลของฐานความผิดปกติและการจับกุมน้ำจึงช้าลงบน
ผลกระทบทำให้เกิดแนวโน้มที่จะเป็นรูปสามเหลี่ยม; มันจะต้องมีการ
กล่าวถึงที่ฐานของภาชนะประเภทนี้มีความซับซ้อนมาก
รูปร่างโค้งเส้นผ่าศูนย์กลางขนาดใหญ่กว่าเล็กน้อยส่วนที่เหลือของ
ขวดและ (ii) ผลกระทบที่ไม่สมบูรณ์ระหว่างแท่นขุดเจาะและพื้น
และขวดและแท่นขุดเจาะ ; ส่งผลกระทบต่อคู่นี้อาจป้องกันไม่ให้ตารางที่
เชื่อมโยงไปถึง.
ทดสอบกับขวดจริงแสดงให้เห็นว่าฐานที่สำคัญสามารถมี
ผลกระทบต่อพฤติกรรมของภาชนะบรรจุภายใต้การวางผลกระทบไม่
เพียง แต่ในความดัน (ความเครียด) ขนาด แต่ยังเกี่ยวกับรูปร่างของ
ประวัติศาสตร์ที่บันทึกไว้ รูปทรงที่แตกต่างกันฐานส่งผลกระทบต่อใน
differentways ดังนั้นการทดสอบด้วยการแบนฐานแข็งที่ใช้ในการตรวจสอบ
ขั้นตอนการคำนวณ.
4.2 การจำลองเชิงตัวเลข
รูป 10 ด้านซ้ายจะแสดงจำลองประวัติศาสตร์แรงกดดันจากสาม
ตำแหน่งการตรวจสอบซึ่งสอดคล้องกับตำแหน่งของความดัน
transducer (PT) และสองสเตรนเกจ (SG) ประวัติความเป็นมา PT จะ
เกี่ยวข้องกับประวัติศาสตร์ความดันจากตำแหน่งฐานกลาง SG
ประวัติศาสตร์จะได้รับจากสองตำแหน่งตามผนังขวด: 25
และ 80 มมจากฐาน เป็นที่ชัดเจนว่าร่องรอยทั้งหมดเป็นไปตามที่คล้ายกัน
รูปแบบความถี่สูงที่โดดเด่นเป็นเพียงคนเดียวในประวัติศาสตร์ PT
ในครั้งแรก 1 Ms.
ผลกระทบของการปรับให้เรียบประวัติศาสตร์ที่ PT จำลองโดยเฉลี่ยกว่า
100 จุดแสดงในรูป 10 ขวา มันจะเห็นได้ว่า highfrequency
แนบแน่นในปัจจุบันยังคงร่องรอยเรียบและบาง
แนบแน่นต่ำขนาดที่มีระยะเวลาสั้น ๆ ยังคงอยู่
หลังมีช่วงเวลาที่ 0.9 ms และมีความเกี่ยวข้องกับการแกว่งตามธรรมชาติของ
ขวดตามที่อธิบายไว้ในส่วนของการทดลอง ในอื่น ๆ
มือที่มาของการสั่นความถี่สูงไม่ได้เป็นที่ชัดเจน.
มันเป็นความเชื่อก่อนหน้านี้ว่าความถี่เหล่านี้เป็นของตัวเลข
ธรรมชาติที่เกิดจากการมีปฏิสัมพันธ์ในอินเตอร์เฟซที่เป็นของแข็งของเหลว (Greenshields
et al. [16]) อย่างไรก็ตามการวิเคราะห์รายละเอียดของการร่องรอยความดัน
และการกระจายความดันในโดเมนของเหลวแสดงให้เห็นว่าพวกเขามี
ความหมายทางกายภาพและการที่เกี่ยวข้องกับการปรากฏตัวของไร้ข้อ จำกัด
คลื่นในของเหลวตามที่อธิบายไว้ด้านล่าง.
Fig.11 แสดงการกระจายความดันในของเหลว โดเมนใน
0.2 มิลลิวินาทีแรกที่มีอัตราเฟรม 10 มิลลิวินาที สีที่ไม่ได้มี
ค่าเดียวกันในกรอบตั้งแต่รูปที่จะใช้เพียงเพื่อ
ชี้แจงกำเนิดของการสั่นความถี่สูงในการดัน
ร่องรอย กราฟ (ที่มุมขวาล่าง) หมายถึง
ประวัติความดันที่ตรงกลางของฐาน (มุมซ้ายล่างของ
แต่ละเฟรม) ทันทีที่กระทบของเหลวออกจากผนัง
มีข้อมูลเกี่ยวกับการเคลื่อนไหวของผนังและไม่มีคลื่นเริ่มต้นการเดินทาง
ที่ความเร็วไร้ข้อ จำกัด ของ 1485 m / s Ð
ffiffiffiffiffiffiffiffiffi
K = R
P
TH, การผลิต
ขนาดแรงดัน 41.6 บาร์ DR $ Cun $ DvÞ ความกดอากาศสูง
ภูมิภาคจะมองเห็นได้อย่างชัดเจนในส่วนตรงกลางของฐานขวด (เฟรม
2 และ 3) ในทางตรงกันข้ามอนุภาคของเหลวติดกับผนังขวด
เริ่มต้นการย้ายออกไปด้านนอกเรดิเนื่องจากความผิดปกติของผนัง นี้
การเคลื่อนไหวของเหลวแผ่กระจายคลื่นบีบอัดรัศมีต่อ
แกนขวด หลังจากนั้นประมาณ 30 มิลลิวินาที (D / 2cun ¼28 MS) คลื่น
ถึงแกน (p <0 บาร์ - กรอบ 4) และผลิตต่ำสุด
ความดันในกรอบ 5.
ในขณะที่ความดันสูงในภูมิภาคยังคงที่จะขยาย
ไปสู่พื้นผิวด้านบนตาม โดยภูมิภาคที่ความดันต่ำ มันเป็น
ที่ชัดเจนจากแปดเฟรมแรกคือ จากความลาดชันสร้างขึ้นโดย
ภูมิภาคแรงดันสูงที่พวกเขาเดินทางไปที่คลื่นไร้ข้อ จำกัด
ความเร็ว ความดันที่ด้านล่างยังคงแกว่งเนื่องจาก
คลื่นรัศมี ดังนั้นทั้งสองแนบแน่นดันทับ
เดินทางไปในทิศทางที่แตกต่างที่มีอยู่ในระบบทันที
หลังจากผลกระทบ สถานการณ์มีความซับซ้อนมากขึ้นเมื่อ