τ = CdρairW2 is the wind stress mag

τ = CdρairW2 is the wind stress magnitude in N m−2, where Cd =
0.0012 is a dimensionless drag coefficient, ρair = 1.3 kg m−3 the air
density, andWthewind speed inm s−1. The direction of V0 is 45° to the
left of τ in the southern hemisphere. Water density ρ = 1025 kgm−3,
and the eddy viscosity Az is taken to be 0.014 m2 s−1 (Pond & Pickard,
1983). f (s−1) is the Coriolis frequency. The wind and Ekman currents
are averaged over two independent zones: 3–9°S, 1–6°E and 3–9°S,
6–12°E. The Congo plume extends for many hundreds of kilometres
over which distance the wind strength and direction changes. We
therefore select two zones to help account for any differences in
the wind forcing that the plume may experience with distance
from the coast. Since the effect of rotation vanishes at the equator,
we only calculate the Ekman currents up to a latitude of 3°S. The
monthly mean wind field is shown in Fig. 11 and a running 10-day
average of the estimated surface currents in each zone is shown in
Fig. 17.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

Τ = CdρairW2 มีขนาดเครียดลมใน N m−2 ที่ซีดี =0.0012 เป็นสัมประสิทธิ์การลาก dimensionless, ρair = m−3 1.3 kg ในอากาศความหนาแน่น andWthewind ความเร็ว inm s−1 ทิศทางของ V0 คือ 45 องศาเพื่อซ้ายของτในซีกโลกใต้ น้ำความหนาแน่นρ = 1025 kgm−3และความหนืดเอ็ดดี้ที่นำมาให้ 0.014 m2 s−1 Az (บ่อและ Pickard1983) . f (s−1) เป็นความถี่ Coriolis ลมและกระแสเอ็กแมนaveraged ผ่านโซนอิสระสอง: 3 – 9 ° S, 1 – 6 ° E และ 3 – 9 ° S6 – 12 ° E. เบิ้ลพลูมคองโกขยายหลายร้อยกิโลเมตรเหนือซึ่งห่างจากลมแรงและทิศทางการเปลี่ยนแปลง เราเลือกโซนที่สองจะช่วยให้บัญชีสำหรับผลต่างใด ๆ ในลมการบังคับที่อาจเบิ้ลพลูมที่ มีระยะห่างจากชายฝั่ง เนื่องจากผลของการหมุนที่หายไปที่เส้นศูนย์สูตรเราคำนวณกระแสเอ็กแมนถึงละติจูด 3 ° s ได้ ที่ฟิลด์ลมเฉลี่ยรายเดือนแสดง Fig. 11 และทำงาน 10 วันแสดงค่าเฉลี่ยของกระแสที่พื้นผิวประมาณในแต่ละโซนFig. 17

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

τ = CdρairW2เป็นขนาดความเครียดลมใน n M-2, ที่ Cd =
0.0012 คือลากสัมประสิทธิ์มิติ, ρair = 1.3 กิโลกรัมต่อตารางเมตร 3 อากาศ
ความหนาแน่น andWthewind ความเร็ว INM s-1 ทิศทางของ V0 45 °ถึง
ทางด้านซ้ายของτในซีกโลกใต้ ρความหนาแน่นของน้ำ = 1,025 กิโลกรัมเมตร-3,
และความหนืดไหลวน Az ถูกนำไปเป็น 0.014 m2 s-1 (บ่อและ Pickard,
1983) f (s-1) เป็นความถี่โบลิทาร์ ลมและกระแสน้ำเอก
จะเฉลี่ยเกินสองโซนอิสระ: 3-9 ° S, 1-6 °อีและ 3-9 ° S,
6-12 ° E ขนนกคองโกขยายหลายร้อยกิโลเมตร
ซึ่งระยะทางที่ความแรงของลมและทิศทางการเปลี่ยนแปลง เรา
จึงเลือกสองโซนที่จะช่วยให้การบัญชีสำหรับความแตกต่างใด ๆ ใน
ลมบังคับให้ขนนกที่อาจพบกับระยะทาง
จากชายฝั่ง เนื่องจากผลกระทบของการหมุนหายตัวไปที่เส้นศูนย์สูตร
เราคำนวณกระแสเอกถึงละติจูด 3 ° S
ข้อมูลลมเฉลี่ยรายเดือนแสดงในรูป 11 และทำงาน 10 วัน
เฉลี่ยของกระแสพื้นผิวประมาณในแต่ละโซนจะแสดงใน
รูปที่ 17

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

τ = CD ρ airw2 เป็นลมความเครียดขนาด n − 2 M ที่ 0.0012
ซีดี = คือ สัมประสิทธิ์แรงต้านอากาศ = 1.3 กก ไร้ρ , m − 3 อากาศ
ความหนาแน่น ความเร็ว andwthewind inm s − 1 ทิศทาง 45 องศาเพื่อการผลิ
เหลือτในซีกโลกใต้ ความหนาแน่นของน้ําρ = 1103 ค้นหา− 3
และเอ็ดดี้ ความหนืด AZ นํามา 0.014 M2 s − 1 ( บ่อ&พิคาร์ด
, 1983 ) F ( s − 1 ) เป็น Coriolis ความถี่ลมและกระแสเฉลี่ยมากกว่าสองเอก
เป็นโซนอิสระ : 3 – 9 / s 1 – 3 – 9 และ 6 ° E / S ,
6 – 12 ° E . ขนนกคองโกขยายสำหรับหลายร้อยกิโลเมตรซึ่งระยะทาง
มากกว่าความแรงของลมและทิศทางการเปลี่ยนแปลง เราจึงเลือกสองโซน
เพื่อช่วยให้บัญชีสำหรับความแตกต่างใน
ลมบังคับว่าขนนกอาจประสบกับระยะทาง
จากชายฝั่งเนื่องจากผลของการหมุนหายไปที่เส้นศูนย์สูตร
เราคำนวณเอกกระแสถึงละติจูด 3 / s
รายเดือนหมายถึงสนามลมจะแสดงในรูปที่ 11 และวิ่ง 10 วัน
เฉลี่ยของกระแสประมาณผิวในแต่ละโซนจะแสดงใน
17 มะเดื่อ .