In the usual view, Friedmann equati

In the usual view, Friedmann equations together with the first law of thermodynamics
applied to comoving spheres of volume Vc imply that T dS =
δQ = 0 dU = −P dVc (see for example [29]), where P is the hydrostatic
pressure present in Tµν. However, as pointed in [34], the universe contains
a large amount of entropy and this fact seems to be in contradiction with
an adiabatic isoentropic universe.
A more suitable locus to test thermodynamics laws has been shown to be
the apparent horizon [13, 14, 16, 17, 18, 34, 35]. In this regard, as stated at
the end of the section 3, the apparent horizon is the natural locus where we
can apply the machinery of this paper. As an example, it is customary (see
[36, 37, 38] in the context of the so called ’entropic cosmology’ [16, 17, 34]) to
associate at the apparent horizon of the universe an entropy and a temperature.
Tipically, for the entropy the expression S ∼ Ah/4 evaluated at the
apparent horizon (in a flat space) Rh = c/H of the universe is used. This is
justified from the fact that at the particle horizon or the future event horizon
the thermodynamics is ill-defined (see for example [29] and references
therein).
In [16] the authors show that by assuming that the apparent horizon of
the universe is equipped with a temperature T ∼ H and an entropy S ∼ A/4,
then the differential form of the Friedmann equations is equivalent to the
first law with δQ = T dS = dU. Moreover, in [18] the authors write down the
differential form of the Friedmann equations as a first law in the followin

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ในมุมมองปกติ ฟรีดแมนพร้อมกฎหมายแรกของอุณหพลศาสตร์Vc กับทรงกลมของปริมาตร comoving นัยว่า T dS =ΔQ = 0 dU = −P ดีวีซี (ดูตัวอย่าง [29]), โดยที่ P คือ การหยุดนิ่งความดันอยู่ใน Tµν อย่างไรก็ตาม เป็นชี้ใน [34], จักรวาลประกอบด้วยจำนวนมากของเอนโทรปีและข้อเท็จจริงนี้ดูเหมือนจะขัดแย้งกับจักรวาลมีการอะเดียแบติก isoentropicโลกัสโพลเหมาะเพื่อทดสอบอุณหพลศาสตร์กฎหมายได้รับการแสดงให้ฟ้าปรากฏ [13, 14, 16, 17, 18, 34, 35] ในการนี้ ตามที่ระบุไว้ในสิ้นสุดส่วน 3 ฟ้าปรากฏเป็นโลกัสโพลธรรมชาติที่เราสามารถใช้เครื่องจักรกระดาษนี้ ตัวอย่าง มันเป็นจารีตประเพณี (ดู[36, 37, 38] ในบริบทของการสิ่งที่เรียกว่า 'entropic จักรวาล' [16, 17, 34]) เพื่อเชื่อมโยงที่ขอบฟ้าปรากฏของจักรวาลเอนโทรปีและอุณหภูมิTipically สำหรับ entropy ∼ S นิพจน์ Ah/4 ประเมินในการขอบฟ้าปรากฏ (ในพื้นที่แบน) Rh = c/H ของจักรวาลใช้ นี่คือชิดจากการที่เส้นขอบฟ้าอนุภาคหรือขอบฟ้าเหตุการณ์ในอนาคตอุณหพลศาสตร์เป็น ill-defined (ดูตัวอย่าง [29] และการอ้างอิงtherein)ใน [16] ผู้เขียนแสดงว่า โดยสมมติว่าที่ขอบฟ้าปรากฏของจักรวาลประกอบ ด้วย∼อุณหภูมิ T H และเอนโทรปี S ∼ A/4แล้วแบบฟอร์มที่แตกต่างของฟรีดแมนที่เทียบเท่ากับการกฎหมายครั้งแรก กับ δQ = T dS = dU. นอกจากนี้ ใน [18] ผู้เขียนจดการรูปแบบส่วนที่ฟรีดแมนเป็นกฎหมายแรกในการ followin

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ในมุมมองปกติ Friedmann สมร่วมกับกฎข้อที่หนึ่งของอุณหพลศาสตร์
นำไปใช้กับ comoving ทรงกลมของปริมาณ Vc หมายความว่า T dS =
δQ = 0 dU = -P DVC (ดูตัวอย่าง [29]) ที่ P คือ hydrostatic
ปัจจุบันความดัน ในTμν อย่างไรก็ตามในขณะที่ชี้ไปใน [34], จักรวาลมี
จำนวนมากของเอนโทรปีและความจริงนี้ดูเหมือนว่าจะอยู่ในความขัดแย้งกับ
จักรวาล isoentropic อะเดียแบติก.
สถานที่ที่เหมาะสมกว่าในการทดสอบกฎหมายอุณหพลศาสตร์ได้รับการแสดงที่จะมี
เส้นขอบฟ้าที่เห็นได้ชัด [13, 14, 16, 17, 18, ​​34, 35] ในเรื่องนี้ตามที่ระบุไว้ใน
ตอนท้ายของมาตรา 3, ขอบฟ้าที่เห็นได้ชัดคือสถานที่ที่เป็นธรรมชาติที่เรา
สามารถนำไปใช้เครื่องจักรของบทความนี้ ตัวอย่างเช่นมันเป็นธรรมเนียม (ดู
[36, 37, 38] ในบริบทของการที่เรียกว่า 'สึกกร่อนจักรวาล [16, 17, 34]) เพื่อ
เชื่อมโยงที่ขอบฟ้าที่เห็นได้ชัดของจักรวาลเอนโทรปีและอุณหภูมิ
Tipically สำหรับเอนโทรปีการแสดงออก ~ อา S / 4 การประเมินที่
เส้นขอบฟ้าที่เห็นได้ชัด (ในพื้นที่ที่แบน) Rh = c / H ของจักรวาลที่มีการใช้ นี้
เป็นธรรมจากข้อเท็จจริงที่ว่าอนุภาคที่ขอบฟ้าหรือขอบฟ้าเหตุการณ์ในอนาคต
อุณหพลศาสตร์จะป่วยกำหนด (ดูตัวอย่าง [29] และการอ้างอิง
นั้น).
ใน [16] ผู้เขียนแสดงให้เห็นว่าโดยสมมติว่าขอบฟ้าที่ชัดเจนของ
จักรวาลเป็นอุปกรณ์ที่มีอุณหภูมิ T ~ H และเอนโทรปี S ~ / 4,
จากนั้นรูปแบบที่แตกต่างกันของ Friedmann สมเทียบเท่ากับ
กฎหมายครั้งแรกกับδQ = T dS = dU นอกจากนี้ใน [18] ผู้เขียนเขียนลง
แบบฟอร์มที่แตกต่างกันของ Friedmann สมเป็นกฎหมายแรกใน followin

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ในมุมมองปกติ สมชาย นีละไพจิตร ด้วยกันกับแรกกฎหมายของอุณหพลศาสตร์
ใช้กับ comoving ทรงกลมของปริมาณ VC บ่งบอกว่า T
δ DS = Q = 0 ดู = − P dvc ( เห็นตัวอย่าง [ 29 ] ) ซึ่ง P คือความดัน
ปัจจุบันในµν . อย่างไรก็ตาม , เป็นแหลมใน [ 34 ] จักรวาลประกอบด้วย
จำนวนมากของเอนโทรปีและความเป็นจริงนี้ดูเหมือนว่าจะอยู่ในความขัดแย้งกับ
จักรวาล isoentropic adiabatic .
เป็นสถานที่เหมาะที่จะทดสอบกฎอุณหพลศาสตร์ได้ถูกแสดงให้ปรากฏที่ขอบฟ้า
[ 13 , 14 , 16 , 17 , 18 , 34 , 35 ) ในการนี้ ตามที่ระบุไว้ในตอนท้ายของมาตรา 3
, ขอบฟ้าเป็นสถานที่ธรรมชาติที่เรา
สามารถใช้เครื่องจักรกระดาษนี้ เป็นตัวอย่าง มันเป็นประเพณี ( ดู
[ 36 , 3738 ] ในบริบทของสิ่งที่เรียกว่า ' จักรวาล ' entropic [ 16 , 17 , 34 ] )
พันธมิตรที่ขอบฟ้าจักรวาลมีเอนโทรปีและอุณหภูมิ .
tipically สำหรับเอนโทรปีการแสดงออกของ∼อ่า / 4 ประเมินใน
ขอบฟ้า ( ในพื้นที่แบน ) ความชื้นสัมพัทธ์ = C / H ของจักรวาลใช้ นี่คือ
ธรรมจากความเป็นจริงที่ขอบฟ้าอนุภาค หรืออนาคตขอบฟ้าเหตุการณ์
พลศาสตร์ป่วยที่กำหนดไว้ ( เห็นตัวอย่าง [ 29 ] อ้างอิง

ในนั้น ) [ 16 ] ผู้เขียนแสดงให้เห็นว่าโดยสมมติว่าขอบฟ้าของ
เอกภพมีอุณหภูมิ T ∼ H และเอนโทรปีของ∼ / 4
แล้วความแตกต่างรูปแบบของ สมชาย นีละไพจิตร คือ เทียบเท่ากับ
ข้อแรกกับδ Q = t DS = ดู นอกจากนี้ ใน [ 18 ] ผู้เขียน
แบบฟอร์มที่แตกต่างกันของสมชาย นีละไพจิตร เป็นครั้งแรกใน ตามกฎหมาย