Results and discussion3.1. Phase fo

Results and discussion
3.1. Phase formation and luminescence properties of undoped
K2LnZr(PO4)3
Fig. 2(a–d) shows the typical powder XRD patterns of
K2LnZr(PO4)3. The XRD patterns of K2YZr(PO4)3 and K2GdZr(PO4)3
are in good agreement with JCPDS cards (49-0633 and 49-0634),
respectively. For K2LaZr(PO4)3 and K2LuZr(PO4)3, they were first
synthesized by us and possess similar XRD patterns with that of
K2YZr(PO4)3 and K2GdZr(PO4)3 except that there is a discernible
shift in the position of the XRD peaks. Because of the similar ionic
size of Y3+ (r = 0.90 A˚ , CN = 6), La3+ (r = 1.032 A˚ , CN = 6), Gd3+
(r = 0.938 A˚ , CN = 6) and Lu3+ (r = 0.861 A˚ , CN = 6) [19], it is
reasonable to assume that a complete solid solution is very likely
to form in the series of K2LnZr(PO4)3 compounds, which is indeed
experimentally observed. In addition, the XRD peaks of
K2LnZr(PO4)3 shift to a lower 2u angle with increasing the ionicradius of Ln3+. We have carried out a unit cell parameter of host
lattice refinement based on the diffraction peaks obtained from the
XRD patterns using the cubic crystal system established for
K2GdZr(PO4)3. The results summarized in Table 1 clarify their
structural and compositional similarity. The detailed structure
data of K2LaZr(PO4)3 and K2LuZr(PO4)3 will be published elsewhere.
Fig. 3(a–d) shows the excitation spectra of the undoped samples
monitored by the emission of 328, 347, 312 and 322 nm for
K2LnZr(PO4)3 (Ln = Y, La, Gd and Lu), respectively. There are two
broad bands in the region of 130–220 nm. The band below 170 nm
with the maximum at about 150 nm is due to the absorption of the
host lattice, or the PO4 groups. The other band from 170 to 220 nm
with the maximum at 188 nm is from the O–Zr charge transfer
transition. The O–Zr charge transfer transition is thought to occur
in a lower energy region than that of the absorption of host or PO4
group [20]. These two absorption bands belong to the intrinsic
property of the compound, it has no considerable change when
different activators are doped. In order to investigate the
attribution of these bands, the excitation spectra of
K2Ln1xRExZr(PO4)3 (Ln = Y, La, Gd and Lu, RE = Sm, Eu, Tb, Dy
and Tm, x = 0.03) were measured under the same conditions, and
the observed absorption host bands are tabulated in Table 1s. It is
easy to found that the change of doped RE activators has no
considerable influence on these two bands. For K2GdZr(PO4)3, the
weak peaks at 245, 252 and 275 nm can be attributed to the f–f
transitions of Gd3+ from the ground state 8S7/2 to the excitation
levels of 4DJ and 6IJ. Upon excitation of the host absorption at
172 nm, the samples show typical broad band emission in the
similar region of 250–500 nm, peaking at about 325 nm for
K2YZr(PO4)3 and K2LuZr(PO4)3, and 352 nm for K2LaZr(PO4)3,
respectively, as shown in Fig. 3(e–h). The broad band emissions
originate from Zr–O charge transfer transition [20]. The shape and
position of the emission bands described above are not so different
from those reported for X-ray and VUV-UV excited luminescence of
Zr(PO4)6-containing phosphates. The emission peak of
BaHf1xZrx(PO4)2 was reported at 356 nm [20], and the peak
positions at 322 and 305 nm were reported for K2Hf1xZrx(PO4)2
and KHf2(1x)Zr2x(PO4)3 [13], respectively. The high similarity in the
emission and excitation spectra of the series of K2Ln0Zr(PO4)3
(Ln0 = Y, La, Lu) verifies their structural and compositional similarity.
However, there is no broad band of emission for K2GdZr(PO4)3,
except the strong line emission at 312 nm, originating from the
typical 6P7/2!8S7/2 transition of Gd3+. Comparing with other
samples, it is easy to conclude that there is energy transfer from the
Zr–O CT to the luminescence center Gd3+ ion.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ผลและการอภิปราย3.1. ขั้นตอนการก่อตัวและเรืองแสงคุณสมบัติของ undopedK2LnZr (PO4) 32(a–d) รูปแสดงรูปแบบ XRD ของผงทั่วไปK2LnZr (PO4) 3 รูปแบบการ XRD ของ K2YZr (PO4) 3 และ K2GdZr (PO4) 3ในข้อตกลงที่ดีกับ JCPDS (49-0633 และ 49-0634),ตามลาดับ สำหรับ K2LaZr (PO4) 3 และ K2LuZr (PO4) 3 พวกเขาเป็นครั้งแรกตามเรา และมีรูปแบบ XRD คล้ายกับว่าK2YZr (PO4) 3 และ K2GdZr (PO4) 3 ที่มีเป็นแบบตโลเลื่อนตำแหน่งของยอด XRD เนื่องจากคล้ายกันไอออนิกขนาดของ Y3 + (r = 0.90 A˚, CN = 6), La3 + (r = 1.032 A˚, CN = 6), Gd3 +(r = 0.938 A˚, CN = 6) และ Lu3 + (r = 0.861 A˚, CN = 6) เป็น [19],เหมาะสมกับสมมติว่า โซลูชันสมบูรณ์แข็งมีแนวโน้มมากแบบฟอร์มในชุดของ K2LnZr (PO4) สารประกอบ 3 ซึ่งเป็นตรวจสอบสมมติฐาน นอกจากนี้ XRD ยอดเขาของK2LnZr (PO4) 3 shift เพื่อมุม 2u ต่ำกว่าด้วยการเพิ่ม ionicradius ของ Ln3 + พารามิเตอร์หน่วยเซลล์ของโฮสต์ที่เราได้ดำเนินปรับแต่งตาข่ายตามยอดการเลี้ยวเบนของแสงได้จากการใช้ระบบผลึกลูกบาศก์สำหรับรูปแบบการ XRDK2GdZr (PO4) 3 ผลสรุปในตารางที่ 1 ชี้แจงของตนโครงสร้าง และ compositional ความคล้ายคลึงกัน โครงสร้างรายละเอียดข้อมูลของ K2LaZr (PO4) 3 และ K2LuZr (PO4) 3 จะถูกเผยแพร่ในที่อื่น3(a–d) รูปแสดงสเปกตรัมกระตุ้นตัวอย่าง undopedโดยปล่อย 328, 347, 312 และ 322 nm สำหรับK2LnZr (PO4) 3 (Ln = Y, La, Gd และ Lu), ตามลำดับ มีสองวงกว้างในภูมิภาคของ 130 – 220 nm วงล่าง 170 นิวตันเมตรสูงสุดประมาณ 150 nm มีเนื่องจากการดูดซึมน้ำมันเชื้อเพลิง ตาข่ายโฮสต์หรือกลุ่ม PO4 วงอื่น ๆ จาก 170 เป็น 220 nmสูงสุดที่ 188 นิวตันเมตรมาจากการโอนย้ายค่าธรรมเนียม O – Zrเปลี่ยนแปลง O – Zr ค่าธรรมเนียมโอนเปลี่ยนเป็นความคิดที่เกิดขึ้นในภูมิภาคพลังงานต่ำกว่าของการดูดซึมของโฮสต์หรือ PO4กลุ่ม [20] วงดนตรีเหล่านี้ดูดซึมสองเป็นของแท้จริงคุณสมบัติของสารประกอบ มีองถนนไม่เปลี่ยนเมื่อกระตุ้นอื่นที่เจือ เพื่อตรวจสอบการแสดงที่มาของวงดนตรีเหล่านี้ มุมกระตุ้นความK2Ln1 xRExZr (PO4) 3 (Ln = Y, La, Gd และ Lu, RE = Sm, Eu, Tb, Dyและ Tm, x = 0.03) ถูกวัดภายใต้เงื่อนไขเดียวกัน และวงดนตรีโฮสต์ดูดซึมสังเกตได้สรุปในตาราง 1s มันเป็นไม่มีการพบว่า การเปลี่ยนแปลงของเจือ RE กระตุ้นอิทธิพลแถบสองแถบนี้มาก สำหรับ K2GdZr (PO4) 3 การยอดอ่อนที่ 245, 252 และ 275 นิวตันเมตรอาจเป็นเพราะ f-fเปลี่ยน Gd3 +จากสถานะพื้น 8S7/2 เพื่อกระตุ้นการระดับของ 4DJ และ 6IJ เมื่อมีการกระตุ้นการดูดซึมของโฮสต์ที่172 nm แสดงตัวอย่างวงกว้างทั่วไปปล่อยในภูมิภาคคล้ายของ 250 – 500 nm จุดที่ประมาณ 325 nm สำหรับK2YZr (PO4) 3 และ K2LuZr (PO4) 3 และ 352 nm สำหรับ K2LaZr (PO4) 3ตามลำดับ ดังที่แสดงในรูป 3(e–h) ปล่อยสายมาจากการเปลี่ยนโอนย้ายค่าธรรมเนียม Zr-O [20] รูปร่าง และตำแหน่งของวงปล่อยที่อธิบายข้างต้นจะไม่แตกต่างจากรายงานการ X-ray และรังสี UV VUV ตื่นเต้นเรืองแสงของZr (PO4) 6 ที่ประกอบด้วยฟอสเฟต ยอดปล่อยBaHf1 xZrx (PO4) 2 รายงานที่ 356 nm [20], และจุดสูงสุดรายงานตำแหน่งที่ 322 และ 305 nm สำหรับ K2Hf1 xZrx (PO4) 2และ KHf2(1 x) Zr2x (PO4) 3 [13], ตามลำดับ ความคล้ายคลึงกันสูงในการการปล่อยและกระตุ้นมุมชุดของ K2Ln0Zr (PO4) 3(Ln0 = Y, La, Lu) ตรวจสอบความคล้ายคลึงกันของโครงสร้าง และ compositionalอย่างไรก็ตาม มีวงไม่กว้างของสำหรับ K2GdZr (PO4) 3ยกเว้นปล่อยเส้นแรงที่ 312 nm เกิดจากการทั่วไป 6 P 7/2 ! 8S7/2 เปลี่ยน Gd3 + เปรียบเทียบกับอื่น ๆตัวอย่าง มันเป็นเรื่องง่ายที่จะสรุปว่า มีการถ่ายโอนพลังงานจากการCT Zr – O การไอออน Gd3 + ศูนย์เรืองแสง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

และการอภิปรายผล
3.1 การก่อตัวเฟสและคุณสมบัติเรืองแสงของโคบอลต์
K2LnZr (PO4) 3
รูป 2 (a-d) แสดงให้เห็นรูปแบบ XRD ผงทั่วไปของ
K2LnZr (PO4) 3 รูปแบบ XRD ของ K2YZr (PO4) 3 และ K2GdZr (PO4) 3
อยู่ในข้อตกลงที่ดีกับบัตร JCPDS (49-0633 และ 49-0634)
ตามลำดับ สำหรับ K2LaZr (PO4) 3 และ K2LuZr (PO4) 3
ที่พวกเขาครั้งแรกที่สังเคราะห์โดยเราและมีรูปแบบXRD คล้ายกับที่ของ
K2YZr (PO4) 3 และ K2GdZr (PO4) 3
ยกเว้นว่ามีการมองเห็นการเปลี่ยนแปลงในตำแหน่งของXRD ยอด เนื่องจากการไอออนิกที่คล้ายกันขนาดของ Y3 + (r = 0.90 A, CN = 6) ลา 3 + (r = 1.032 A, CN = 6) Gd3 + (r = 0.938 A, CN = 6) และ Lu3 + (r = 0.861 A, CN = 6) [19] มันเป็นเหตุผลที่จะสมมติว่าเป็นทางออกที่เป็นของแข็งที่สมบูรณ์เป็นอย่างมากในรูปแบบในชุดของK2LnZr นี้ (PO4) 3 สารประกอบซึ่งย่อมเป็นที่สังเกตการทดลอง นอกจากนี้ยอด XRD ของK2LnZr (PO4) 3 เปลี่ยนไปมุม 2u ที่ต่ำกว่าด้วยการเพิ่ม ionicradius ของ Ln3 + เราได้ดำเนินการเซลล์พารามิเตอร์หน่วยของโฮสต์การปรับแต่งตาข่ายขึ้นอยู่กับยอดเลนส์ที่ได้รับจากรูปแบบXRD ใช้ระบบผลึกลูกบาศก์ที่จัดตั้งขึ้นเพื่อK2GdZr (PO4) 3 ผลสรุปในตารางที่ 1 ชี้แจงของพวกเขาคล้ายคลึงกันโครงสร้างและcompositional รายละเอียดโครงสร้างข้อมูล K2LaZr (PO4) 3 และ K2LuZr (PO4) 3 จะได้รับการตีพิมพ์อื่น ๆ . รูป 3 (a-d) แสดงให้เห็นสเปกตรัมการกระตุ้นของโคบอลต์ตัวอย่างการตรวจสอบโดยการปล่อย328 ที่ 347, 312 และ 322 นาโนเมตรสำหรับK2LnZr (PO4) 3 (Ln = y, ลา Gd และ Lu) ตามลำดับ มีสองวงดนตรีในวงกว้างในพื้นที่ของ 130-220 นาโนเมตร วงดนตรีที่ด้านล่าง 170 นาโนเมตรสูงสุดที่ประมาณ150 นาโนเมตรเกิดจากการดูดซึมของตาข่ายโฮสต์หรือกลุ่มPO4 วงดนตรีอื่น ๆ 170-220 นาโนเมตรได้สูงสุดที่188 นาโนเมตรจาก O-Zr ค่าใช้จ่ายการโอนการเปลี่ยนแปลง O-Zr การเปลี่ยนแปลงค่าใช้จ่ายการโอนเป็นความคิดที่เกิดขึ้นในพื้นที่พลังงานต่ำกว่าที่ของการดูดซึมของโฮสต์หรือPO4 กลุ่ม [20] ทั้งสองวงดนตรีที่ดูดซึมอยู่ในที่แท้จริงทรัพย์สินของสารนั้นจะมีการเปลี่ยนแปลงมากไม่มีเมื่อกระตุ้นที่แตกต่างกันเจือ เพื่อที่จะตรวจสอบลักษณะของวงดนตรีเหล่านี้สเปกตรัมการกระตุ้นของK2Ln1? xRExZr (PO4) 3 (Ln = y, ลา Gd และลู RE = เอสเอ็มอียูวัณโรค Dy และ Tm, x = 0.03) วัด ภายใต้เงื่อนไขเดียวกันและวงดนตรีที่เป็นเจ้าภาพการดูดซึมจะสังเกตtabulated ใน 1s ตาราง มันเป็นเรื่องง่ายที่จะพบว่าการเปลี่ยนแปลงของการกระตุ้น RE เจือไม่มีอิทธิพลมากในทั้งสองวงดนตรี สำหรับ K2GdZr (PO4) 3, ยอดเขาอ่อนแอที่ 245, 252 และ 275 นาโนเมตรสามารถนำมาประกอบกับ F-ฉเปลี่ยนของGd3 + จากสภาพพื้นดิน 8S7 / 2 เพื่อกระตุ้นระดับของ4DJ และ 6IJ เมื่อกระตุ้นการดูดซึมของโฮสต์ที่172 นาโนเมตรตัวอย่างแสดงให้เห็นการปล่อยวงกว้างโดยทั่วไปในภูมิภาคที่คล้ายกันของ250-500 นาโนเมตรจุดที่เกี่ยวกับ 325 นาโนเมตรสำหรับK2YZr (PO4) 3 และ K2LuZr (PO4) 3 และ 352 นาโนเมตรสำหรับ K2LaZr (PO4) 3 ตามลำดับดังแสดงในรูป 3 (อีเอช) การปล่อยวงกว้างมาจากค่าใช้จ่าย Zr-O การถ่ายโอนการเปลี่ยนแปลง [20] รูปร่างและตำแหน่งของวงดนตรีที่ปล่อยก๊าซเรือนกระจกที่อธิบายข้างต้นไม่ได้จึงแตกต่างจากผู้ที่รายงานสำหรับX-ray และ VUV รังสียูวีแสงเรืองตื่นเต้นของZr (PO4) 6 ฟอสเฟตที่มี ยอดเขาที่ปล่อยก๊าซเรือนกระจกของBaHf1? xZrx (PO4) 2 มีรายงานที่ 356 นาโนเมตร [20] และยอดเขาที่ตำแหน่ง322 และ 305 นาโนเมตรได้รับรายงานสำหรับ K2Hf1? xZrx (PO4) 2 และ KHf2 (1 x) Zr2x (PO4) 3 [13] ตามลำดับ ความคล้ายคลึงกันสูงในสเปกตรัมปล่อยก๊าซเรือนกระจกและการกระตุ้นของซีรีส์ของ K2Ln0Zr (PO4) 3 (Ln0 = Y ลาลู) ตรวจสอบความคล้ายคลึงกันโครงสร้างและองค์ประกอบของพวกเขา. แต่ไม่มีวงกว้างของการปล่อยก๊าซเรือนกระจกสำหรับ K2GdZr (PO4) 3 ยกเว้นการปล่อยก๊าซเส้นที่แข็งแกร่งที่ 312 นาโนเมตรที่มีต้นกำเนิดจากปกติ6P7 / 2! 8S7 / 2 การเปลี่ยนแปลงของ Gd3 + เปรียบเทียบกับคนอื่น ๆตัวอย่างมันเป็นเรื่องง่ายที่จะสรุปได้ว่ามีการถ่ายโอนพลังงานจากCT Zr-O ไปยังศูนย์แสงเรือง Gd3 + ไอออน