Measuring a large number of particl

Measuring a large number of particles is essential to determine
the standard deviation of the distribution (σ) accurately. Note
that σ is the standard deviation of ln(D). Figures 2(a), (b)
and (c) show typical bright field TEM images for the samples
studied in this work. Figure 2(d) shows the particle size
distribution for each sample. The median particle size and
standard deviation for each distribution are summarized in
table 1. We note that the TEM images show a proportion of
elongated particles. This is a facet of the preparation process.
High resolution TEM imaging (not shown) indicates that the
elongated particles are not polycrystalline.
A PCS (Malvern Instruments Zetasizer) was used to
measure the hydrodynamic size distribution for each sample.
The viscosity of the colloids was measured at 27 ◦C using a
Wells-Brookfield cone and plate viscometer. Details of the
median hydrodynamic size (Dh) and the standard deviation of
the distribution (σh) as well as the viscosity (η) are summarized
in table 1.
Figure 3 shows the susceptibility loss peak given by
the complex part of the ac susceptibility (χ



) for the
samples dispersed in Isopar V. The position of the ac
loss peak varies over an order of magnitude depending
on the physical/hydrodynamic properties of the samples.
Interestingly, there is no monotonic variation of the position of
the peak with the median physical particle size. This highlights
the importance of the distribution of hydrodynamic sizes when
calculating susceptibility losses. The solid lines in figure 3 are
calculated fits from equations (8), (9) and (10). The calculation
of χ



(f ) from equation (8) used a value of χ0 measured for
each sample using an alternating gradient force magnetometer.
This data shows that for typical frequencies of ∼100 kHz used
in hyperthermia applications the susceptibility losses are due to
Brownian relaxation. It is well established that in these colloids
two susceptibility mechanisms occur as given by equations (1)
and (2). The volume dependence in these formulae indicates
that a transition from N´eel to Brownian reversal occurs at
∼8 nm depending on the viscosity of the colloid. At this size
the N´eel relaxation frequency is of the order of MHz and will
make little contribution at ∼100 kHz. This susceptibility loss

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

วัดเป็นจำนวนมากของอนุภาคที่เป็นสิ่งจำเป็นในการกำหนด
ค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานของการกระจาย (σ) อย่างถูกต้อง หมายเหตุ
ที่σคือเบี่ยงเบนมาตรฐานของ ln (D) ตัวเลข 2 (ก) (ข)
และ (ค) แสดงโดยทั่วไปภาพ TEM ข้อมูลที่สดใสสำหรับตัวอย่าง
การศึกษาในงานนี้ รูปที่ 2 (ง) แสดงให้เห็นขนาดของอนุภาค
กระจายสำหรับแต่ละตัวอย่าง ขนาดอนุภาคเฉลี่ยและ
ค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานสำหรับการจัดจำหน่ายแต่ละได้สรุปไว้ใน
ตารางที่ 1 เราทราบว่าภาพ TEM แสดงสัดส่วนของ
อนุภาคยาว นี่คือในแง่ของขั้นตอนการเตรียม.
ความละเอียดสูงภาพ TEM (ไม่แสดง) แสดงให้เห็นว่า
อนุภาคยาวไม่ polycrystalline.
PCS (เวิร์นเครื่องมือ Zetasizer) ถูกใช้ในการ
วัดการกระจายขนาดอุทกพลศาสตร์สำหรับแต่ละตัวอย่าง.
ความหนืดของคอลลอยด์ วัดที่ 27 ◦Cใช้
กรวยเวลส์-Brookfield และแผ่น viscometer รายละเอียดของ
ขนาดอุทกพลศาสตร์มัธยฐาน (Dh) และค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานของ
การกระจาย (σh) เช่นเดียวกับความหนืด (η) ได้สรุปไว้
ในตารางที่ 1.
รูปที่ 3 แสดงให้เห็นว่ายอดการสูญเสียความไวที่กำหนดโดย
ส่วนที่ซับซ้อนของความอ่อนแอ ac ( χ
??
) สำหรับ
ตัวอย่างแยกย้ายกันไปใน ISOPAR V. ตำแหน่งของ ac
ยอดการสูญเสียที่แตกต่างกันมากกว่าลำดับความสำคัญขึ้นอยู่
กับคุณสมบัติทางกายภาพ / อุทกพลศาสตร์ของกลุ่มตัวอย่าง.
ที่น่าสนใจและยังไม่มีการเปลี่ยนแปลงต่อเนื่องของตำแหน่งของ
จุดสูงสุดด้วย ขนาดอนุภาคเฉลี่ยทางกายภาพ นี้ไฮไลท์
สำคัญของการกระจายตัวของขนาดอุทกพลศาสตร์เมื่อ
คำนวณการสูญเสียความไว เส้นทึบในรูปที่ 3 ได้รับการ
คำนวณพอดีจากสมการ (8) (9) และ (10) การคำนวณ
ของχ
??
(ฉ) จากสมการ (8) ใช้ค่าของχ0วัดสำหรับ
แต่ละตัวอย่างโดยใช้แรงลาดสลับ magnetometer.
ข้อมูลนี้แสดงให้เห็นว่าความถี่ทั่วไปของ ~100 เฮิร์ทซ์ที่ใช้
ในการใช้งานไฮเปอร์ไวต่อความสูญเสียที่จะครบกำหนด เพื่อ
การพักผ่อน Brownian มันเป็นที่ยอมรับกันดีว่าในคอลลอยด์เหล่านี้
สองกลไกอ่อนแอเกิดขึ้นตามที่กำหนดโดยสมการ (1)
และ (2) การพึ่งพาปริมาณในสูตรเหล่านี้แสดงให้เห็น
ว่าการเปลี่ยนแปลงจาก N'eel การกลับบราวเกิดขึ้นใน
~8 นาโนเมตรขึ้นอยู่กับความหนืดของคอลลอยด์ ที่ขนาดนี้
ความถี่ผ่อนคลาย N'eel เป็นคำสั่งของ MHz และจะ
ทำให้ผลงานเล็ก ๆ น้อย ๆ ที่ ~100 เฮิร์ทซ์ การสูญเสียความอ่อนแอนี้

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

วัดเป็นจำนวนมากของอนุภาคเป็นสิ่งจำเป็นเพื่อตรวจสอบ
ค่าเบี่ยงเบนมาตรฐาน ( σ ) อย่างถูกต้อง หมายเหตุ
ที่σเป็นส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของ LN ( D ) รูปที่ 2 ( ก ) ( ข ) และ ( ค ) แสดงโดยทั่วไป
สดใสสนามเต็มๆ ภาพตัวอย่าง
ศึกษาในงานนี้ รูปที่ 2 ( D ) จะแสดงการกระจายของขนาดอนุภาค
สำหรับแต่ละตัวอย่าง ที่มีขนาดอนุภาคและ
ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานสำหรับแต่ละการแจกแจง สรุปใน
โต๊ะ 1 เราทราบว่าเต็มๆ ภาพแสดงสัดส่วนของ
ทำให้อนุภาค นี้เป็นแง่มุมของกระบวนการการเตรียมความพร้อม
ความละเอียดสูงภาพเต็มๆ ( ไม่แสดง ) พบว่า อนุภาคจะไม่ยาวขึ้น

a polycrystalline . ชิ้น ( Malvern เครื่องมือเซตาไซเซอร์ ) ที่ใช้วัดการกระจายของขนาด


ดัชนีสำหรับแต่ละตัวอย่างความหนืดของคอลลอยด์ถูกวัดที่ 27 ◦ C ใช้
เวลส์ Brookfield กรวยและแผ่น Mesh . รายละเอียดของดัชนี ( DH )
ขนาดเฉลี่ยและส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของการกระจาย ( σ
H ) รวมทั้งความหนืด ( η ) สรุปได้ในตารางที่ 1
.
รูปที่ 3 แสดงความอ่อนแอให้ขาดทุนสูงสุดโดย
ส่วนคอมเพล็กซ์ของกลุ่ม AC ( χ



) สำหรับ
ตัวอย่างกระจายตัวใน isopar โวลต์ ตำแหน่งของยอดขาดทุน AC
แตกต่างกันมากกว่าคำสั่งของขนาดขึ้นอยู่กับ
ต่อคุณสมบัติทางกายภาพของตัวอย่างดัชนี / .
แต่ไม่มีการเปลี่ยนแปลงตำแหน่งอย่างเดียว
ที่มีขนาดอนุภาคสูงสุดกับร่างกาย นี้เน้นความสำคัญของการกระจาย

การคำนวณดัชนีของขนาดเมื่อเกิดการสูญเสียเส้นทึบในรูป 3
คำนวณพอดีจากสมการ ( 8 ) , ( 9 ) และ ( 10 ) การคำนวณของχ




( F ) จากสมการ ( 8 ) ใช้ค่าχ 0 วัด
แต่ละตัวอย่างใช้สลับการบังคับโปรแกรม .
ข้อมูลนี้แสดงให้เห็นว่าความถี่ปกติของ∼ 100 kHz และใช้ในการใช้งานมากกว่า

ขาดทุนเนื่องจากการผ่อนคลายบราวเนียน .มันเป็นที่ยอมรับในคอลลอยด์เหล่านี้
2 ครั้งเกิดขึ้นเป็นกลไกให้ โดยสมการที่ ( 1 )
( 2 ) ปริมาณการพึ่งพาในสูตรเหล่านี้บ่งชี้ว่า การเปลี่ยนจาก N ใหม่

กลับเกิดขึ้นที่ปลาไหลกับบราวเนียน∼ 8 nm ขึ้นอยู่กับความหนืดของคอลลอยด์ นี่ขนาด
n ใหม่ปลาไหลผ่อนคลายความถี่ของการสั่งซื้อของ MHz และจะให้การสนับสนุนน้อย
∼ 100 กิโลเฮิรตซ์เกิดการสูญเสียนี้