Based on the above results, it is e

Based on the above results, it is evident that the coupling rate c1
varies periodically with the substrate thickness h, and the period h0
is about 3.5 lm. Interestingly, we find that the period h0 is
determined by the resonant wavelength of plasmonic mode
through h0 = ka/2n, with n = 1.5 being the refractive index of the
substrate and ka = 10.5 lm being the resonant wavelength, which
suggests that c1 is proportional to the light intensity in the vicinity
of graphene. Because the light intensity is the strongest when h
satisfy h = m ka/4n with m being an integer, hence c1 reaches the
maximum value at these substrate thicknesses (e.g., the h are 1.5
and 4.3 lm in the above simulations). In contrast, the light intensity
is nearly zero at h = m ka/2n, causing c1 also decreases to zero
at theses thicknesses (e.g., the h are 3.5 and 7 lm in the above
simulations).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

จากผลข้างต้น จึงเห็นได้ชัดว่า ในคลัปอัตรา c1แตกต่างกันไปเป็นระยะ h ความหนาพื้นผิว และ h0 รอบระยะเวลาคือประมาณ 3.5 lm เป็นเรื่องน่าสนใจ เราพบว่า h0 รอบระยะเวลาตามความยาวคลื่นคง plasmonic โหมดผ่านทาง h0 = ka/2n กับ n = 1.5 กำลังดรรชนีของการพื้นผิวและ ka = 10.5 lm มีความยาวคลื่นคง ซึ่งแนะนำที่ c1 เป็นสัดส่วนกับความเข้มแสงในบริเวณใกล้เคียงของ graphene เนื่องจากความเข้มแสงที่ แข็งแกร่งเมื่อ hตอบสนอง h = m ka/4n กับ m เป็นจำนวนเต็ม ดังนั้น c1 จนถึงการค่าสูงสุดที่ความหนาพื้นผิวเหล่านี้ (เช่น h เป็น 1.5และ 4.3 lm ในแบบจำลองข้างต้น) ในความคมชัด ความเข้มแสงคือเกือบเป็นศูนย์ที่ h = m ka/2n ทำให้ c1 ยังลดลงเป็นศูนย์ที่ความหนาลงมา (เช่น h เป็น 3.5 และ 7 lm ในข้างต้นจำลอง)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

จากผลดังกล่าวข้างต้นจะเห็นว่าอัตราการมีเพศสัมพันธ์ c1
แตกต่างกันไปเป็นระยะที่มีความหนาของพื้นผิวชั่วโมงและ H0
ช่วงเวลาคือประมาณ3.5 ไมครอน ที่น่าสนใจเราจะพบว่า H0
ระยะเวลาที่มีการกำหนดโดยความยาวคลื่นจังหวะของโหมดการplasmonic
ผ่าน H0 = ka / 2n กับ n = 1.5
เป็นดัชนีหักเหของพื้นผิวและka = 10.5 LM
เป็นความยาวคลื่นจังหวะซึ่งแสดงให้เห็นว่าc1 คือ
สัดส่วนกับความเข้มของแสงในบริเวณใกล้เคียงของกราฟีน เพราะความเข้มของแสงที่แข็งแกร่งเมื่อเอชตอบสนองต่อชั่วโมง = ม ka / 4n กับม. เป็นจำนวนเต็มจึง c1 ถึงค่าสูงสุดที่ความหนาของพื้นผิวเหล่านี้(เช่นเอช 1.5 และ 4.3 ไมครอนในการจำลองข้างต้น) ในทางตรงกันข้ามความเข้มของแสงเกือบเป็นศูนย์ที่เอช = ม ka / 2n ทำให้ c1 ยังลดให้เป็นศูนย์ที่มีความหนาวิทยานิพนธ์(เช่นเอชเป็น 3.5 และ 7 LM ในข้างต้นจำลอง)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

จากข้อมูลข้างต้น จะเห็นว่าอัตราการมีเพศสัมพันธ์ C1
แตกต่างกันเป็นระยะ ๆ กับพื้นผิวความหนาสูง และช่วง H0
ประมาณ 3.5 ไมโครเมตร ทั้งนี้ พบว่า ระยะเวลาที่เป็นกำหนดโดยความยาวคลื่น H0

เรโซแนนซ์ของโหมด Plasmonic ผ่าน H0 = KA / 2N , n = 1.5 มีดัชนีการหักเหของ
( KA = 10.5 LM เป็นความยาวคลื่นที่
เรโซแนนซ์แสดงให้เห็นว่า C1 เป็นสัดส่วนกับความเข้มของแสงในบริเวณ
ของกราฟีน . เนื่องจากความเข้มแสงที่แข็งแกร่งเมื่อ H
ตอบสนอง H = M KA / 4N ด้วย m เป็นจำนวนเต็ม ดังนั้น C1 ถึง
มีค่าสูงสุดที่ความหนาพื้นผิวเหล่านี้ ( เช่น H เป็น 1.5
และ 4.3 LM ในการจำลองข้างต้น ) ในทางตรงกันข้าม , ความเข้มแสง
เกือบศูนย์ ) = M KA / 2N ,ทำให้ยูเวนตุสยังลดลงไปอยู่ที่ศูนย์
ที่ 9 เล่ม ( เช่น H เป็น 3.5 และ 7 โดยในการจำลองข้างบน
)