impure. By comparison, the pure Ba2

impure. By comparison, the pure Ba2CaMoO6 is obtained via sol–
gel method at much lower temperature (1100 C) in this study,
which demonstrates the advantage of sol–gel method.
SEM photograph of Ba2Ca0.94MoO6:0.06Eu3+ sample prepared
by the sol–gel method at 1100 C for 5 h is shown in Fig. 3. It displays
that the fine particles are not obviously agglomerated and
have sizes of about 0.5–2 lm and the morphology is mostly anomalistic
body with smooth surface.
The double perovskite structure of Ba2CaMoO6 crystal is shown
in Fig. 4. Ba2CaMoO6 cell belongs to the Fm3m space group (no.
225) with lattice constants of a = b = c = 8.355 Å, a = b = c = 90,
V = 583.23 Å3 and Z = 4 [12]. In the cell, Ba2+ ions, which have large
ionic radius (1.61 Å, twelve-coordination), occupy the 8c (1/4, 1/4,
1/4) sites with Td symmetry. While the relatively small Ca2+
(1.00 Å, six-coordination) and Mo6+ (0.73 Å, six-coordination) ions
occupy the 4a (0, 0, 0) and 4b (1/2, 0, 0) sites with Oh symmetry
[13]. Ba2+ ions are coordinated by twelve oxygen atoms and Ca2+/
Mo6+ ions are coordinated by six O atoms forming CaO6 and
MoO6 octahedra. These octahedra appear alternately in the cell
and are linked together by sharing vertex oxygen atoms [14]. Generally,
the double perovskite structure might be distorted from
cubic depending on the ionic radii of the ions on 8c, 4a and 4b sites.
Due to the large ionic size difference between Eu3+ and Ba2+/Mo6+,
Eu3+ ions with a ionic radius (0.95 Å, six-coordination) are
expected to substitute for Ca2+ ions, which have similar ionic
radius. The difference of the ionic radii and the nonequivalent substitution
will induce the slight lattice deformation and vacancy
defect to compensate for the excess positive charge.
3.3. Excitation and emission spectra of Ba2Ca1xMoO6:xEu3+
Fig. 5 exhibits the excitation spectra of Ba2CaMoO6:Eu3+ phosphors
doped with different Eu3+ concentrations monitoring the
emission of Eu3+ 5D0 ? 7
F1 at 595 nm. The excitation spectra present
intense broad bands dominating at 380 nm, which can be
assigned to the charge transfer transitions from oxygen to europium
atom and molybdenum atom (O2 ? Eu3+, O2 ? Mo6+)
[15,16]. The appearance of the host excitation band due to the
MoO6
6 group in the excitation spectra suggests that the energy
transfer from host to Eu3+ occurs and it is efficient because of its
great intensity. In addition, the characteristic excitation peak
(396 nm), assigned to 7
F0 ? 5
L6 of Eu3+ and a very weak peak
(530 nm) belonging to 7
F0 ? 5
D1 of Eu3+ can be found in the spectra
[17]. The strong red light emission as well as intense broad excitation
bands in near UV range suggests that Ba2Ca1xMoO6:xEu3+
powders have a potential to be used as a red emitting phosphor
excited by near-UV LED chips. From the excitation spectra, it is
clearly see that these excitation spectra are similar in shape and
with increase of the amount of Eu3+, the intensities of the excitation
spectra increase firstly and reach their maximum, and then
decrease.
The emission spectra of Ba2CaMoO6 and Ba2Ca0.94MoO6:0.06-
Eu3+ under 380 nm excitation at room temperature are exhibited
in Fig. 6. As can be seen, the host (curve a) does not show any emission
under excitation at 380 nm, and Ba2Ca0.94MoO6:0.06Eu3+
(curve b) exhibits four groups of narrow emissions at 550–
750 nm, assigned to the 5
D0 ? 7
FJ transitions of Eu3+ (J = 0, 1, 2,
and 3) and this further proves that the efficient energy transfer
from host to Eu3+ occurs. Generally, the intensities of different 5
D0 ? 7
FJ transitions rely on the local symmetry of the crystal field
of Eu3+ ions. On account of the Judd–Ofelt theory [18], when Eu3+
ion occupies the lattice site with inversion center, the magnetic
dipole transition 5
D0 ? 7
F1 (595 nm) with DJ = 1 would be predominant
and insensitive to the crystal field environment. And in
light of selective rule, if the parity selective rule is strictly obeyed,
only 5
D0 ? 7
F1 emission can be observed. From the curve b, it can
be clearly seen that one dominant emission peak corresponding to
the parity-allowed magnetic dipole transition of 5
D0 ? 7
F1 and
other weak transitions. This is the strong evidence that Eu3+ ions
are mainly located at 4a site Ca2+ (Oh point symmetry) with inversion
symmetry in the matrix [19]. This result is different from that
of Sr2MgW(Mo)O6:Eu3+ phosphor [9], where the electric dipole
transition 5
D0 ? 7
F2 is predominant since Eu3+ ions substitute for
the noncentrosymmetric Sr2+ cations (Td symmetry).
3.4. Energy transfer from MoO6
6 to Eu3+ in Ba2Ca1xMoO6:xEu3+
phosphors
Blasse has already presented more evidence that the probability
of the energy transfer from the absorption group to the rare-earth
ion is determined by a wave-function overlap and energy overlap.
And the overlap would be maximum if the angle of central ion–
O–rare earth ion is 180 and least when the angle is 90 [20].
According to the structure of Ba2CaMoO6, shown in Fig. 4, the compound
has pseudo cubic structure and the Mo–O–Eu angle is close
to 180 when the Eu3+ ions occupy the Ca-site with the Oh point
symmetry. This is the very reason why the emission (5
D0 ? 7
F1)
of Eu3+ dominates in the emission spectrum. Besides, the requirement
of energy overlap is satisfied. Supposing that the emission
of Ba2CaMoO6 host was not quenched at room temperature, the
MoO6
6 group may emit a broad band in the visible region, where
the Eu3+ ion has levels at 19,000 cm1 (
5
D1), 21,500 cm1 (
5
D2),
23,900 cm1 (
5
D3) and 17,300 cm1 (
5
D0) [21,22]. Therefore, the
energy transfer from host to Eu3+ is very facile and the energy
transfer could be due to exchange interactions.
According to the previous report, it is known clearly that the
charge transfer absorption band of the MoO6
6 group is situated
at 26,316 cm1 (380 nm), which is almost equal to the energy of 5
L7 level (26,248 cm1
) of Eu3+ ion [22]. This indicates that the
energy transfer mechanism is probably ascribed to resonant nonradiative
transfer. Under excitation at 380 nm, electrons are pumped
into the charge transfer state of the MoO6
6 group. Then, the excitation
energy is transferred directly from the MoO6
6 group to the 5
L7 level of Eu3+, and then relaxing to the metastable excited state
(
5
D0) in nonradiative transition way. Finally, the emissions from 5
D0 to 7
FJ (J = 0, 1, 2 and 3) occur in radiative transition way.
3.5. Dependence of emission intensities on Eu3+ concentrations
In order to further optimize the reddish emission of Eu3+, the
concentration dependent emission intensities of Ba2Ca1xMoO6:
xEu3+ Fig. 3. SEM image of Ba2Ca0.94MoO6:0.06Eu (x = 0.02, 0.04, 0.06, 0.08, 0.10) is studied. As can be seen 3+ sample.
Y. Li, X. Liu /

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

impure โดยการเปรียบเทียบ รับ Ba2CaMoO6 บริสุทธิ์ผ่านโซล –วิธีเจลที่อุณหภูมิมากล่าง (1100 C) ในการศึกษานี้ซึ่งแสดงให้เห็นถึงข้อดีของวิธีการโซลเจลภาพถ่าย SEM ของตัวอย่าง Ba2Ca0.94MoO6:0.06Eu3+ ที่เตรียมไว้โดยวิธีการโซลเจลที่ 1100 C สำหรับ 5 h จะแสดงใน Fig. 3 จะแสดงที่ละอองจะไม่ชัด agglomerated และมีขนาดประมาณ 0.5 – 2 lm และสัณฐานวิทยาส่วนใหญ่เป็น anomalisticร่างกายที่ มีผิวเรียบแสดงโครงสร้าง perovskite คู่ของคริสตัล Ba2CaMoO6ใน Fig. 4 เซลล์ Ba2CaMoO6 เป็นของกลุ่มพื้นที่ Fm3m (ไม่225) กับค่าคงที่โครงตาข่ายประกอบของแบบ = b = c = 8.355 Å การ = b = c = 90V = 583.23 Å3 และ Z = 4 [12] ในเซลล์ Ba2 + กัน ซึ่งมีขนาดใหญ่ซี 8 (1/4, 1/4 ครอบครอง ionic รัศมี (1.61 Å ประสานงานสิบสอง),1/4) อเมริกากับ Td สมมาตร ในขณะขนาดค่อนข้างเล็ก Ca2 +(1.00 Å หกประสาน) และ Mo6 + (0.73 Å หกประสาน) ประจุครอบครอง 4a (0, 0, 0) และ 4b (1/2, 0, 0) อเมริกากับ Oh สมมาตร[13] มีการประสานงาน Ba2 + ประจุ 12 อะตอมออกซิเจนและ Ca2 + /mtsMo6 + ประจุจะประสานงาน โดยอะตอม O หก CaO6 การขึ้นรูป และหมู่ที่ 6 ตำบล octahedra Octahedra เหล่านี้ปรากฏขึ้นมาระหว่างในเซลล์และเชื่อมโยงกัน โดยจุดออกซิเจนอะตอม [14] ที่ใช้ร่วมกัน ทั่วไปโครงสร้าง perovskite คู่อาจผิดเพี้ยนจากลูกบาศก์ตามรัศมี ionic ของประจุบน 8 c, 4a และ 4bต่างขนาดใหญ่ ionic ระหว่าง Eu3 + และ Ba2 + /mts Mo6 +Eu3 + ประจุและรัศมี ionic (0.95 Å ประสานงาน 6) มีต้องแทน Ca2 + กัน ซึ่งมีคล้าย ionicรัศมี ความแตกต่างของรัศมี ionic และทดแทน nonequivalentจะก่อให้เกิดโครงตาข่ายประกอบเล็กน้อยแมพและตำแหน่งว่างความบกพร่องในการชดเชยค่าธรรมเนียมบวกส่วนเกิน3.3. ในการกระตุ้นและปล่อยก๊าซแรมสเป็คตราของ Ba2Ca1xMoO6:xEu3+การจัดแสดง fig. 5 แรมสเป็คตราในการกระตุ้นของ Ba2CaMoO6:Eu3+ phosphorsdoped กับอื่น Eu3 + ความเข้มข้นการตรวจสอบการมลพิษของ Eu3 + 5D 0 7F1 ที่ 595 nm แรมสเป็คตราในการกระตุ้นปัจจุบันวงกว้างรุนแรงอำนาจเหนือที่ 380 nm ซึ่งสามารถให้เปลี่ยนโอนย้ายค่าจากออกซิเจนเพื่อยูโรเพียมอะตอมและอะตอมโมลิบดีนัม (O2 Eu3 + O2 Mo6+)[15,16] ลักษณะที่ปรากฏของแถบในการกระตุ้นโฮสต์เนื่องในหมู่ที่ 6 ตำบลกลุ่ม 6 ในแรมสเป็คตราในการกระตุ้นการแนะนำที่พลังงานเกิดจากให้ Eu3 + และไม่มีประสิทธิภาพเนื่องจากการเข้มข้นมากขึ้น นอกจากนี้ จุดสูงสุดในการกระตุ้นลักษณะ(396 nm), กำหนดให้ 7F0 5L6 ของ Eu3 + และยอดอ่อนมาก(530 nm) ของ 7F0 5ง 1 ของ Eu3 + สามารถพบได้ในการแรมสเป็คตรา[17] เล็ดรอดแข็งแรงแสงสีแดงรวมทั้งในการกระตุ้นกว้างรุนแรงBa2Ca1xMoO6:xEu3+ ที่แนะนำวงดนตรีในใกล้ช่วง UVผงมีศักยภาพที่จะใช้เป็นสีแดงเปล่ง phosphorตื่นเต้น โดยใกล้ UV LED ชิป จากแรมสเป็คตราในการกระตุ้นดูแรมสเป็คตราเหล่านี้ในการกระตุ้นคล้ายรูปร่างชัดเจน และด้วยการเพิ่มจำนวนของ Eu3 + ปลดปล่อยก๊าซของการในการกระตุ้นแรมสเป็คตราเพิ่มแรก และการเข้าถึงสูงสุดของพวกเขา และลดลงแรมสเป็คตรามลพิษของ Ba2CaMoO6 และ Ba2Ca0.94MoO6:0.06-Eu3 + ภายใต้ในการกระตุ้น nm 380 ที่อุณหภูมิห้องจะจัดแสดงFig. 6 สามารถมองเห็น โฮสต์ (โค้งตัว) แสดงการปล่อยก๊าซภายใต้ในการกระตุ้นที่ 380 nm, Ba2Ca0.94MoO6:0.06Eu3+การจัดแสดง (เส้นโค้ง b) ปล่อยแคบที่ 550 – 4 กลุ่ม750 nm กับ 5D0 7เปลี่ยน FJ ของ Eu3 + (J = 0, 1, 2และ 3) และที่นี้เพิ่มเติมพิสูจน์ว่า พลังงานมีประสิทธิภาพการถ่ายโอนจากให้ Eu3 + เกิดขึ้น ทั่วไป การปลดปล่อยก๊าซต่าง ๆ 5D0 7เปลี่ยน FJ พึ่งสมมาตรเฉพาะของฟิลด์คริสตัลของ Eu3 + ประจุ ในบัญชีทฤษฎีจัดด์-Ofelt [18], เมื่อ Eu3 +ไอออนใช้ไซต์โครงตาข่ายประกอบ ด้วยศูนย์กลับ การแม่เหล็กเปลี่ยนแปลง dipole 5D0 7F1 (595 nm) กับ DJ = 1 จะเป็นกันและซ้อนกับคริสตัลฟิลด์สิ่งแวดล้อม และในไฟใช้กฎ ถ้าพาริตี้ใช้กฎอย่างเคร่งครัดเชื่อฟัง5 เท่านั้นD0 7จะสังเกตได้จาก F1 มลพิษ จาก b โค้ง สามารถจะเห็นว่าหนึ่งปล่อยก๊าซหลักสูงสุดที่สอดคล้องกับเปลี่ยนได้พาริตี้ dipole แม่เหล็ก 5D0 7F1 และช่วงที่อ่อนแออื่น ๆ นี้คือหลักฐานที่แข็งแรง ที่ประจุ Eu3 +ส่วนใหญ่ตั้งอยู่ที่ไซต์ 4a Ca2 + (Oh จุดสมมาตร) กับกลับสมมาตรในเมตริกซ์ [19] ผลลัพธ์นี้จะแตกต่างจากที่ของ Sr2MgW (Mo) O6:Eu3+ phosphor [9], ที่ dipole ไฟฟ้าเปลี่ยน 5D0 7F2 เป็นกันตั้งแต่ Eu3 + กันแทนnoncentrosymmetric Sr2 + เป็นของหายาก (Td สมมาตร)3.4 การพลังงานโอนจากหมู่ที่ 6 ตำบล6 การ Eu3 + ใน Ba2Ca1xMoO6:xEu3+phosphorsBlasse ได้แล้วนำเสนอหลักฐานเพิ่มเติมที่ความน่าเป็นการโอนย้ายพลังงานจากกลุ่มดูดซึมยากโลกไอออนจะถูกกำหนด โดยการซ้อนฟังก์ชันคลื่นและพลังงานซ้อนและทับซ้อนจะสูงสุดถ้ามุมของไอออนกลาง –โลกหายาก – O ไอออนเป็น 180 และน้อยที่สุดเมื่อมุม 90 [20]ตามโครงสร้างของ Ba2CaMoO6 แสดงใน Fig. 4 บริเวณมีโครงสร้างลูกบาศก์หลอก และมุม Mo – O – Eu ถูกปิดไป 180 เมื่อประจุ Eu3 + ครอบครองไซต์ Ca มีจุด Ohสมมาตร นี่คือเหตุผลทำไมปล่อยก๊าซ (5D0 7F1)ของ Eu3 + กุมอำนาจในสเปกตรัมเล็ดรอด นอกเหนือจาก ความต้องการพลังงาน ซ้อนจะมีความสุข ถ้าที่ที่ปล่อยก๊าซของ Ba2CaMoO6 โฮสต์ถูกไม่ quenched ที่อุณหภูมิห้อง การหมู่ที่ 6 ตำบลกลุ่มที่ 6 อาจคายวงกว้างในพื้นที่มองเห็นได้ ที่ไอออน Eu3 + ได้ระดับที่ 19000 (cm15ง 1), (cm1 215005D2),(23,900 cm15ดี 3) และ 17,300 cm1 (5D0) [21,22] ดังนั้น การพลังงานการถ่ายโอนจากโฮสต์การ Eu3 + จะร่มมาก และพลังงานโอนย้ายอาจเป็น เพราะการโต้ตอบแลกเปลี่ยนตามรายงานก่อนหน้านี้ เป็นที่รู้จักกันอย่างชัดเจนที่จะค่าธรรมเนียมโอนดูดซึมวงหมู่ที่ 6 ตำบลกลุ่มที่ 6 ตั้งอยู่ที่ 26,316 cm1 (380 nm), ซึ่งเกือบเท่ากับพลังงานของ 5หมายเลข L7 ระดับ (26,248 cm1) ของ Eu3 + ไอออน [22] นี้หมายถึงการกลไกพลังงานโอนเป็นคง ascribed เพื่อคง nonradiativeการโอนย้าย ภายใต้ในการกระตุ้นที่ 380 nm อิเล็กตรอนจะขุ่นเข้าสู่สถานะการโอนค่าธรรมเนียมของหมู่ที่ 6 ตำบลกลุ่ม 6 จากนั้น ในการกระตุ้นพลังงานจะถูกโอนย้ายโดยตรงจากการหมู่ที่ 6 ตำบล5 กลุ่ม 6หมายเลข L7 ระดับ Eu3 + และจากนั้น ผ่อนคลาย metastable ตื่นเต้นสถานะ(5D0) เปลี่ยน nonradiative วิธีการ สุดท้าย ปล่อยจาก 5D0 ถึง 7FJ (J = 0, 1, 2 และ 3) เกิด radiative เปลี่ยนวิธีการ3.5 การพึ่งพาของการปลดปล่อยก๊าซมลพิษ Eu3 + ความเข้มข้นเพื่อให้เหมาะสมปล่อยก๊าซน้ำตาลของ Eu3 +ความเข้มข้นมลพิษขึ้นปลดปล่อยก๊าซของ Ba2Ca1xMoO6:xEu3 + Fig. 3 ภาพใน SEM ของ Ba2Ca0.94MoO6:0.06Eu (x = 0.02, 0.04, 0.06, 0.08, 0.10) ศึกษาการ ตามที่ได้เห็น 3 + ตัวอย่างY. Li, x. อัพเล่า /

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ไม่บริสุทธิ์ โดยเปรียบเทียบ Ba2CaMoO6 บริสุทธิ์จะได้รับผ่านทาง Sol-
วิธีการเจลที่อุณหภูมิต่ำมาก (1100 C) ในการศึกษาครั้งนี้
ซึ่งแสดงให้เห็นข้อดีของวิธีโซลเจล.
ถ่ายภาพ SEM ของ Ba2Ca0.94MoO6: 0.06Eu3 + ตัวอย่างที่จัดทำ
โดย Sol- วิธีการเจลที่ 1,100 องศาเซลเซียสเป็นเวลา 5 ชั่วโมงแสดงในรูป 3. จะแสดง
ว่าอนุภาคเล็ก ๆ ไม่ได้เห็นได้ชัด agglomerated และ
มีขนาดประมาณ 0.5-2 LM และสัณฐานวิทยาเป็นส่วนใหญ่วิปริต
ร่างกายที่มีพื้นผิวเรียบ.
perovskite คู่โครงสร้างของผลึก Ba2CaMoO6 จะแสดง
ในรูปที่ 4. เซลล์ Ba2CaMoO6 อยู่ในกลุ่มพื้นที่ Fm3m (no.
225) ที่มีค่าคงที่ตาข่าย b = = c = 8.355 Å, b = = c = 90
V = 583.23 A3 และ Z = 4 [12] ในเซลล์ Ba2 + ไอออนที่มีขนาดใหญ่
รัศมีไอออนิก (1.61 Å, สิบสองประสานงาน) ครอบครอง 8c (1/4, 1/4,
1/4) เว็บไซต์ที่มีความสมมาตร Td ในขณะที่มีขนาดค่อนข้างเล็ก Ca2 +
(1.00 Åหกประสานงาน) และ MO6 + (0.73 Åหกประสานงาน) ไอออน
ครอบครอง 4a (0, 0, 0) และ 4b (1/2, 0, 0) เว็บไซต์ที่มีความสมมาตรโอ้
[ 13] ไอออน Ba2 + มีการประสานงานจากสิบสองอะตอมออกซิเจนและ Ca2 + /
MO6 + ไอออนมีการประสานงานหก O อะตอมสร้าง CaO6 และ
Moo6 octahedra octahedra เหล่านี้จะปรากฏสลับกันในเซลล์
และมีการเชื่อมโยงกันด้วยการแบ่งปันอะตอมออกซิเจนจุดสุดยอด [14] โดยทั่วไป
โครงสร้าง perovskite คู่อาจจะมีการบิดเบือนจาก
ลูกบาศก์ขึ้นอยู่กับรัศมีอิออนของไอออนใน 8c, 4a และ 4b เว็บไซต์.
เนื่องจากมีขนาดแตกต่างอิออนขนาดใหญ่ระหว่าง EU3 + และ Ba2 + / MO6 +
EU3 ไอออนที่มีรัศมีไอออนิก (0.95 Å หกประสานงาน) จะ
คาดว่าจะทดแทนการ Ca2 + ไอออนที่มีอิออนคล้าย
รัศมี ความแตกต่างของรัศมีไอออนิกและการเปลี่ยนตัวผู้เล่น nonequivalent
จะทำให้เกิดความผิดปกติเล็กน้อยตาข่ายว่างและ
ข้อบกพร่องเพื่อชดเชยค่าใช้จ่ายส่วนเกินบวก.
3.3 และกระตุ้นการปล่อยสเปกตรัม Ba2Ca1xMoO6: xEu3 +
รูป 5 การจัดแสดงนิทรรศการของสเปกตรัมกระตุ้น Ba2CaMoO6: EU3 + สารเรืองแสง
เจือที่มีความเข้มข้นแตกต่างกัน EU3 + การตรวจสอบ
การปล่อย EU3 + 5D0? 7
F1 ที่ 595 นาโนเมตร สเปกตรัมกระตุ้นปัจจุบัน
วงดนตรีที่มีอำนาจเหนือรุนแรงในวงกว้างที่ 380 นาโนเมตรซึ่งสามารถ
ได้รับมอบหมายให้เปลี่ยนการถ่ายโอนค่าใช้จ่ายจากออกซิเจนไปยูโรเพียม
อะตอมและอะตอมโมลิบดีนัม (O2? EU3 + O2? MO6 +)
[15,16] การปรากฏตัวของวงดนตรีกระตุ้นโฮสต์เนื่องจาก
Moo6
6 กลุ่มในสเปกตรัมกระตุ้นให้เห็นว่าพลังงานที่
ส่งจากเจ้าภาพ EU3 + เกิดขึ้นและมันก็เป็นเพราะมีประสิทธิภาพของ
ความรุนแรงที่ดี นอกจากนี้ยอดการกระตุ้นลักษณะ
(396 นาโนเมตร) ได้รับมอบหมายให้ 7
F0? 5
L6 ของ EU3 + และยอดอ่อนมาก
(530 นาโนเมตร) อยู่ใน 7
F0? 5
D1 ของ EU3 + สามารถพบได้ในสเปกตรัม
[17] ปล่อยแสงสีแดงที่แข็งแกร่งเช่นเดียวกับการกระตุ้นที่รุนแรงในวงกว้าง
วงดนตรีที่อยู่ในช่วงรังสียูวีที่อยู่ใกล้แสดงให้เห็นว่า Ba2Ca1xMoO6: xEu3 +
ผงมีศักยภาพที่จะนำมาใช้เป็นสารเรืองแสงเปล่งสีแดง
ตื่นเต้นโดยชิป LED ใกล้กับรังสียูวี จากสเปกตรัมกระตุ้นมันเป็น
เห็นได้อย่างชัดเจนว่าสเปกตรัมกระตุ้นเหล่านี้จะคล้ายในรูปทรงและ
มีการเพิ่มขึ้นของจำนวนเงินของ EU3 + ความเข้มของการกระตุ้น
สเปกตรัมเพิ่มขึ้นครั้งแรกและการเข้าถึงสูงสุดของพวกเขาแล้ว
ลดลง.
สเปกตรัมการปล่อย Ba2CaMoO6 และ Ba2Ca0 .94MoO6: 0.06-
EU3 + 380 นาโนเมตรภายใต้การกระตุ้นที่อุณหภูมิห้องได้รับการจัดแสดง
ในรูปที่ 6. ที่สามารถเห็นได้โฮสต์ (โค้ง) ไม่ได้แสดงให้เห็นการปล่อยก๊าซใด ๆ
ภายใต้การกระตุ้นที่ 380 นาโนเมตรและมี Ba2Ca0.94MoO6: 0.06Eu3 +
(โค้งข) การจัดแสดงนิทรรศการสี่กลุ่มของการปล่อยก๊าซแคบที่ 550-
750 นาโนเมตรได้รับมอบหมายให้ 5
D0? 7
เปลี่ยน FJ ของ EU3 + (J = 0, 1, 2,
และ 3) และต่อไปนี้พิสูจน์ให้เห็นว่าการถ่ายโอนพลังงานที่มีประสิทธิภาพ
จากเจ้าภาพ EU3 + เกิดขึ้น โดยทั่วไปความเข้มที่แตกต่างกัน 5
D0? 7
เปลี่ยน FJ พึ่งพาสมมาตรท้องถิ่นของสนามคริสตัล
ของไอออน EU3 + ในบัญชีของทฤษฎีจัดด์-Ofelt [18] เมื่อ EU3 +
ไอออนครองเว็บไซต์ตาข่ายกับศูนย์ผกผัน, แม่เหล็ก
การเปลี่ยนแปลงขั้ว 5
D0? 7
F1 (595 นาโนเมตร) โดยมีดีเจ = 1 จะเป็นที่โดดเด่น
และความรู้สึกที่มีต่อสิ่งแวดล้อมสนามคริสตัล และใน
แง่ของกฎเลือกถ้าเลือกกฎความเท่าเทียมกันจะเชื่อฟังอย่างเคร่งครัด
เพียง 5
D0? 7
การปล่อย F1 สามารถสังเกตได้ จากขโค้งก็สามารถ
มองเห็นได้อย่างชัดเจนว่าเป็นหนึ่งในยอดเขาที่ปล่อยก๊าซเรือนกระจกที่โดดเด่นที่สอดคล้องกับ
ความเท่าเทียมกันอนุญาตการเปลี่ยนแปลงขั้วแม่เหล็ก 5
D0? 7
F1 และ
อื่น ๆ ที่มีการเปลี่ยนผ่านที่อ่อนแอ นี่คือหลักฐานที่ไอออน EU3 +
ส่วนใหญ่อยู่ที่ 4a เว็บไซต์ Ca2 + (จุดสมดุลโอ้) ที่มีการผกผัน
สมมาตรในเมทริกซ์ [19] ผลที่ได้นี้จะแตกต่างจากที่
ของ Sr2MgW (Mo) O6: EU3 + สารเรืองแสง [9] ที่ขั้วไฟฟ้า
การเปลี่ยนแปลง 5
D0? 7
F2 เด่นตั้งแต่ EU3 + ไอออนแทนสำหรับ
ไพเพอร์ SR2 + noncentrosymmetric (Td สมมาตร).
3.4 การถ่ายโอนพลังงานจาก Moo6
6 EU3 + ใน Ba2Ca1xMoO6: xEu3 +
สารเรืองแสง
Blasse ได้นำเสนอไปแล้วหลักฐานเพิ่มเติมว่าน่าจะเป็น
ของการถ่ายโอนพลังงานจากกลุ่มการดูดซึมจะหายากของโลก
ไอออนจะถูกกำหนดโดยการทับซ้อนคลื่นฟังก์ชั่นและการทับซ้อนพลังงาน.
และทับซ้อนกัน จะเป็นสูงสุดถ้ามุมของ ion- กลาง
ไอออนแผ่นดินที่หายาก O-180 และอย่างน้อยเมื่อมุมเป็น 90 [20].
ตามโครงสร้างของ Ba2CaMoO6 ที่แสดงในรูป 4 สารประกอบ
ที่มีโครงสร้างลูกบาศก์หลอกและมุม Mo-O-Eu อยู่ใกล้
ถึง 180 เมื่อไอออน EU3 + Ca ครอบครองสถานที่ที่มีจุดโอ้
สมมาตร นี่คือเหตุผลว่าทำไมปล่อยก๊าซเรือนกระจก (5
D0 7
F1)
ของ EU3 + ครองคลื่นความถี่ในการปล่อยก๊าซเรือนกระจก นอกจากนี้ความต้องการ
ใช้พลังงานของการทับซ้อนเป็นที่พอใจ เผื่อว่าที่ปล่อยก๊าซเรือนกระจก
ของโฮสต์ Ba2CaMoO6 ไม่ได้ดับที่อุณหภูมิห้อง
Moo6
6 กลุ่มอาจปล่อยวงกว้างในภูมิภาคที่มองเห็นได้ที่
EU3 + ไอออนมีระดับที่ 19,000 CM1 (
5
D1) 21,500 CM1 (
5
D2)
23,900 CM1 (
5
D3) และ 17,300 CM1 (
5
D0) [21,22] ดังนั้น
การถ่ายโอนพลังงานจากเจ้าภาพ EU3 + นั้นสะดวกมากและพลังงาน
โอนอาจเกิดจากการมีปฏิสัมพันธ์แลกเปลี่ยน.
ตามที่รายงานก่อนหน้านี้เป็นที่รู้จักกันอย่างชัดเจนว่า
วงดูดซึมการถ่ายโอนความดูแลของ Moo6
6 กลุ่มตั้งอยู่
ที่ 26,316 CM1 ( 380 นาโนเมตร) ซึ่งเกือบจะเท่ากับพลังงาน 5
ระดับ L7 (26,248 CM1
) ของ EU3 + ไอออน [22] นี้แสดงให้เห็นว่า
กลไกการถ่ายโอนพลังงานที่กำหนดอาจจะ nonradiative จังหวะ
การถ่ายโอน ภายใต้การกระตุ้นที่ 380 นาโนเมตรอิเล็กตรอนจะสูบ
เข้าสู่สถานะการโอนเงินค่าใช้จ่ายของ Moo6
6 กลุ่ม จากนั้นกระตุ้น
พลังงานจะถูกโอนโดยตรงจาก Moo6
6 กลุ่ม 5
ระดับ L7 ของ EU3 + และจากนั้นผ่อนคลายสภาพคล่อง metastable
(
5
D0) การเปลี่ยนแปลงในทาง nonradiative สุดท้ายปล่อยก๊าซเรือนกระจกจาก 5
D0 7
FJ (J = 0, 1, 2 และ 3) เกิดขึ้นในการเปลี่ยนแปลงทางรังสี.
3.5 พึ่งพาอาศัยกันของความเข้มการปล่อยก๊าซใน EU3 + ความเข้มข้น
ในการที่จะเพิ่มประสิทธิภาพการปล่อยแดงของ EU3 +
ขึ้นอยู่กับความเข้มข้นของความเข้มการปล่อย Ba2Ca1xMoO6:
xEu3 + รูป 3. ภาพ SEM ของ Ba2Ca0.94MoO6: 0.06Eu (x = 0.02, 0.04, 0.06, 0.08, 0.10) มีการศึกษา ที่สามารถเห็นได้ 3 + ตัวอย่าง.
วาย หลี่เอ็กซ์หลิว /

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ไม่บริสุทธิ์ โดยการเปรียบเทียบ , ba2camoo6 บริสุทธิ์ได้โดยวิธีโซลเจลและ
ที่อุณหภูมิลดลงมาก ( 1 , 100 องศาเซลเซียส ในการศึกษานี้ ซึ่งแสดงให้เห็นถึงประโยชน์ของวิธี

เจล–โซล ด้วยรูป ba2ca0.94moo6: 0.06eu3 ตัวอย่างที่เตรียมโดยวิธีโซล - เจล
ที่ 1100 องศาเซลเซียสเป็นเวลา 5 ชั่วโมงจะแสดงในรูปที่ 3 มันแสดง
ที่อนุภาคจะไม่ชัดและมีขนาดประมาณ agglomerated
05 – 2 LM และสัณฐานวิทยาส่วนใหญ่ตัวเป็นๆ

คู่ที่มีพื้นผิวเรียบ โครงสร้างของผลึกรังสีเอ็กซ์ ba2camoo6 แสดง
ในรูปที่ 4 ba2camoo6 เซลล์เป็นของ fm3m พื้นที่กลุ่ม ( ไม่
225 ) กับ lattice ค่าคงที่ a = b = c = 8.355 กริพเพน , = b = c = 90
V = 583.23 กริพเพน 3 และ Z = 4 [ 12 ] ในเซลล์ ba2 ไอออนซึ่งมีรัศมีไอออนใหญ่
( 1.61 •ประสานงานสิบสอง )ครอบครอง 8C ( 1 / 4 , 1 / 4 ,
1 / 4 ) เว็บไซต์กับ TD สมมาตร ในขณะที่
แคลเซียมค่อนข้างเล็ก ( 1.00 กริพเพน 6 ประสานงาน ) และ mo6 ( 0.73 กริพเพน 6 ประสานงาน ) ไอออน
ครอบครอง 4A ( 0 , 0 , 0 ) และ 4B ( 1 / 2 , 0 , 0 ) เว็บไซต์กับโอ้สมมาตร
[ 13 ] ba2 ไอออนมีการประสานงานโดยสิบสองออกซิเจนอะตอม และแคลเซียมไอออนมีการประสานงานโดย mo6 /
6 O อะตอมสร้าง cao6 และ
moo6 octahedra .เหล่านี้ octahedra ปรากฏสลับกันในเซลล์ และมีการเชื่อมโยงเข้าด้วยกันโดยการแบ่งปัน
ยอดออกซิเจนอะตอม [ 14 ] โดยทั่วไปโครงสร้าง perovskite
คู่อาจจะผิดเพี้ยนจาก
ลูกบาศก์ขึ้นอยู่กับรัศมีของไอออนไอออนใน 8C , 4A 4B และเว็บไซต์ .
เนื่องจากการขนาดใหญ่และขนาดไอออน ความแตกต่างระหว่าง eu3 ba2 / mo6
eu3 มีรัศมีไอออน , ไอออน ( 0.95 กริพเพน 6 X )
คาดว่าจะทดแทนแคลเซียมไอออนซึ่งมีรัศมีไอออน
. ความแตกต่างของรัศมีไอออนและการทดสอบจะจูงเล็กน้อย

ข้อบกพร่องขัดแตะเปลี่ยนรูปและว่างเพื่อชดเชยค่าใช้จ่ายส่วนเกินบวก .
3 . การกระตุ้นและการปล่อยสเปกตรัมของ ba2ca1xmoo6 : xeu3
รูปที่ 5 แสดงถึงความตื่นเต้นของ ba2camoo6 : eu3 phosphors
สเปกตรัมเจือด้วยที่แตกต่างกัน eu3 ความเข้มข้นตรวจสอบ
ปล่อย eu3 5d0 ? 7
F1 ที่ 595 นาโนเมตร ไทเทเนียมแสงเข้มกว้างแถบในที่ปัจจุบัน

380 nm ซึ่งสามารถมอบหมายให้ค่าธรรมเนียมการโอนเปลี่ยนจากออกซิเจนและอะตอมอะตอมยูโรเปียม
โมลิบดีนัม ( O2 ? eu3 O2 ? mo6 )
[ 15,16 ] ลักษณะของโฮสต์และวงดนตรีจาก moo6

6 กลุ่มในการกระตุ้นนี้ชี้ให้เห็นว่า พลังงาน
โอนจากโฮสต์ eu3 เกิดขึ้นและมันมีประสิทธิภาพเพราะความเข้มที่ดี

นอกจากนี้ ลักษณะการกระตุ้นยอด
( 396 นาโนเมตร ) มอบหมายให้ละ
7 ? 5

l6 ของ eu3 และยอดอ่อนมาก ( 530 nm ) ของ 7
ละ ? 5
D1 ของ eu3 สามารถพบได้ในสเปกตรัม
[ 17 ] แรงไฟสีแดงออกมา รวมทั้งกระตุ้น
รุนแรงในวงกว้างวงดนตรีในช่วงยูวี บ่งบอกว่าใกล้ ba2ca1xmoo6 : xeu3
ผง มีศักยภาพในการใช้เป็นสารเรืองแสงสีแดงเปล่ง
ตื่นเต้นใกล้ UV LED ชิป จากการกระตุ้นให้มันเห็นชัดเจนว่า สามารถกระตุ้น
เหล่านี้มีรูปร่างคล้ายคลึงกัน และ
กับการเพิ่มขึ้นของปริมาณ eu3 , ความเข้มของแสงเพิ่มความตื่นเต้น
แรก และเข้าถึงสูงสุดของพวกเขาแล้ว

ลดการปล่อยสเปกตรัมและ ba2camoo6 ba2ca0.94moo6:0.06 -
eu3 ภายใต้ 380 nm และที่อุณหภูมิห้องจะจัดแสดง
ในรูปที่ 6 ทั้งนี้ เจ้าภาพ ( โค้ง ) ไม่แสดงใด ๆเล็ดรอด
ภายใต้การกระตุ้นที่ 380 nm และ ba2ca0.94moo6: 0.06eu3
( โค้ง B ) จัดแสดงสี่กลุ่มของก๊าซแคบที่ 550 –
750 นาโนเมตร มอบหมายให้ 5
+ ? รูปภาพของ eu3 ( 2
7 j = 0 , 1 , 2 ,
และ 3 ) และต่อไปพิสูจน์ให้เห็นว่ามีประสิทธิภาพการถ่ายโอนพลังงาน
จากโฮสต์ eu3 เกิดขึ้น โดยทั่วไปแล้ว ความเข้มของพลังงานที่แตกต่างกัน 5
? 7
FJ การพึ่งพาความสมมาตรท้องถิ่นของคริสตัลฟิลด์
ของไอออน eu3 . ในบัญชีของ จัดด์ – ofelt ทฤษฎี [ 18 ] เมื่อ eu3
ไอออนใช้ตาข่ายเว็บไซต์กับศูนย์การผกผัน , แม่เหล็กขั้วเปลี่ยน
5
+ ?
7F1 ( 595 nm ) กับดีเจ = 1 จะโดด
ไม่รู้สึกถึงสนาม คริสตัล และสภาพแวดล้อม และในแสงสว่างของกฎ
เลือก ถ้าเลือกกฎความเท่อย่างเชื่อฟัง
5
+ ? F1
7 ปล่อย สามารถสังเกตได้ จากเส้นโค้ง B จะเห็นได้ว่ามันสามารถ
หนึ่งเด่นออกมาสูงสุดที่อนุญาตการเปลี่ยนขั้วคู่แม่เหล็กความเท่
5
+ ? F1
7
2 และอ่อนแออื่น ๆนี่คือหลักฐานที่ eu3 ไอออน
ส่วนใหญ่จะตั้งอยู่ที่ 4A เว็บไซต์แคลเซียม ( โอ้จุดสมมาตร ) ที่มีสมมาตรในเมทริกซ์ผกผัน
[ 19 ] ผลที่ได้นี้จะแตกต่างจากที่ของ sr2mgw
( MO ) o6 : eu3 สารเรืองแสง [ 9 ] ที่เปลี่ยนขั้วไฟฟ้า
5
+ ? 7
F2 จะโดดตั้งแต่ eu3 แทนแคตไอออนสำหรับ
sr2 noncentrosymmetric ( TD สมมาตร ) .
3.4 . การถ่ายโอนพลังงานจาก moo6
6 eu3 ใน ba2ca1xmoo6 : xeu3

blasse phosphors ได้แสดงหลักฐานเพิ่มเติมว่าน่าจะเป็น
ของการถ่ายโอนพลังงานจากกลุ่มการดูดซึมเพื่อหายาก
ไอออนจะถูกกำหนดโดยฟังก์ชันคลื่นและพลังงาน ซ้อนเหลื่อม
และซ้อนจะสูงสุดถ้ามุมกลางของไอออน (
o ) หายากไอออน 180 และอย่างน้อยเมื่อมุม 90
[ 20 ]ตามโครงสร้างของ ba2camoo6 , แสดงในรูปที่ 4 , สารประกอบ
มีโครงสร้างลูกบาศก์เทียมและมุมโม– O –สหภาพยุโรปใกล้
180 เมื่อ eu3 ไอออนใช้ CA เว็บไซต์กับโอ้จุด
สมมาตร นี่เป็นเหตุผลที่ปล่อยมลพิษ ( 5
+ ? 7
1
ของ eu3 กุมอํานาจในการปล่อยสเปกตรัม นอกจากนี้ ความต้องการ
คาบเกี่ยวกันพลังงานเป็นพอใจ ต่างว่าการปล่อย
ของ ba2camoo6 โฮสต์ก็ไม่ดับที่อุณหภูมิห้อง ,
moo6
6 กลุ่มอาจปล่อยเป็นวง กว้างในภูมิภาคที่มองเห็นที่
eu3 ไอออนได้ระดับที่ 19000 CM1 (
5
D1 ) , 8000 CM1 (
5

( D2 ) ทั้งหมด อเมริกา CM1
5
D3 ) และ 17300 CM1 (
5
+ ) [ 21,22 ] ดังนั้น การถ่ายโอนพลังงานจากโฮสต์
eu3 เป็นเรื่องง่ายและการถ่ายโอนพลังงาน
อาจจะเนื่องจากการแลกเปลี่ยนปฏิสัมพันธ์ .
ตามรายงานก่อนหน้านี้ เป็นที่ทราบกันอย่างชัดเจนว่า ค่าธรรมเนียมการโอน
การดูดกลืนของ moo6

ที่ 6 กลุ่มตั้งอยู่ 26316 CM1 ( 380 nm ) ซึ่งเกือบจะเท่ากับพลังงานของ 5 ระดับ ( 26248 CM1 L7

) eu3 ไอออน [ 22 ] นี้บ่งชี้ว่ากลไกการถ่ายโอนพลังงานคงจะดี

จังหวะ nonradiative โอน ภายใต้การกระตุ้นที่ 380 nm อิเล็กตรอนถูกสูบ
เป็นค่าธรรมเนียมการโอนสถานะของ moo6
6 กลุ่ม แล้ว ความตื่นเต้น
พลังงานโอนโดยตรงจาก moo6
6 กลุ่ม 5 L7
ระดับ eu3 และจากนั้นผ่อนคลายกับเมตาสเตเบิล
สถานะกระตุ้น (
5
+ ) ใน nonradiative เปลี่ยนทาง ในที่สุด การปล่อยจาก 5
+ 7
FJ ( j = 0 , 1 , 2 และ 3 ) เกิดขึ้นในการเปลี่ยนวิธี .
3.5 .การพึ่งพาอาศัยของความเข้มในการ eu3
ความเข้มข้นเพื่อเพิ่มเติมประสิทธิภาพการปล่อยสีแดงของ eu3 ,
ขึ้นอยู่กับปริมาณความเข้มของการ ba2ca1xmoo6 :
xeu3 รูปที่ 3 ภาพ SEM ของ ba2ca0.94moo6: 0.06eu ( X = 0.02 , 0.04 , 0.06 , 0.08 , 0.10 ) คือการศึกษา ดังจะเห็นตัวอย่าง 3 .
Y หลี่หลิว / X