Fig. 4 shows the microwave dielectr

Fig. 4 shows the microwave dielectric properties of the Li2ZnTi3O8 ceramics as a function of the Bi2O3 addition and sintering temperature .It is noticed that the variation of dielectric constant(εr) is very similar to that of the density .The εr values of Li2ZnTi3O8 ceramics both increase initially and then reduce with increasing of Bi2O3 contentand sintering temperature .The dielectric constant is dependent on the density , molecular volume, ionic polarizability , second phase and structural characteristics such as the distortion and tilting spaces of oxygen octahedron in the unit cell [18]. In present study ,the density and second phase are the two main factors that may change the εr value. According to the Lichtenecker law [19], the Li2ZnTi3O8 ceramics with 1.0wt% Bi2O3 addition have lower εr values, which is caused by the lower density(the dielectric constant of pore equals 1.0).The maxi mum εr value(27.8) of Li2ZnTi3O8 ceramic with 2.0 wt%Bi2O3 addition sintered at950 1C Is larger than the εr value(25.6)of pure Li2ZnTi3O8 ceramic ,which is related to the large εr value (125.5)of the second phase Bi2Ti2O7
Addition sintered at 950 C is larger than the εr value(25.6)of pure Li2ZnTi3O8 ceramic ,which is related to the large εr value (125.5)of the second phase Bi2Ti2O7 [

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

มะเดื่อ. 4 แสดงให้เห็นถึงคุณสมบัติเป็นฉนวนไมโครเวฟของเซรามิก Li2ZnTi3O8 เป็นหน้าที่ของสมาชิก Bi2O3 และอุณหภูมิการเผามันจะสังเกตเห็นว่ารูปแบบของค่าคงที่อิเล็กทริก (ε R) จะคล้ายกับที่ของความหนาแน่นได้โดยเริ่มต้นεค่าR ของเซรามิก Li2ZnTi3O8 เพิ่มขึ้นทั้งในขั้นต้นแล้วกับลดการเพิ่มขึ้นของอุณหภูมิ Bi2O3 contentand เผาห้องอิเล็กทริกคงที่ขึ้นอยู่กับความหนาแน่นของปริมาณโมเลกุล polarizability อิออนระยะที่สองและลักษณะโครงสร้างเช่นการบิดเบือนและช่องว่างการเอียงของแปดด้านออกซิเจนในเซลล์หน่วย [18 ] ในการศึกษาความหนาแน่นและระยะที่สองเป็นสองปัจจัยหลักที่อาจมีการเปลี่ยนแปลงεค่าR ตามที่กฎหมาย Lichtenecker [19], เซรามิกที่มีการเพิ่ม Li2ZnTi3O8 1.0wt% Bi2O3 มีต่ำกว่าεค่าR, ซึ่งเกิดจากความหนาแน่นต่ำ (อิเล็กทริกคงที่ของรูขุมขนเท่ากับ 1.0) ได้โดยเริ่มต้นแมกซี่แม่εค่า R (27.8) ของ Li2ZnTi3O8 เซรามิกที่มี 2.0% โดยน้ำหนักนอกจาก Bi2O3 เผา at950 1C มีขนาดใหญ่กว่าεค่าR (25.6) จากเซรามิก Li2ZnTi3O8 บริสุทธิ์ซึ่งมีความเกี่ยวข้องกับขนาดใหญ่εค่าR (125.5) ของเฟสที่สอง Bi2Ti2O7 เพิ่มเผาที่ 950 องศาเซลเซียสเป็น มีขนาดใหญ่กว่าεค่าR (25.6) จากเซรามิก Li2ZnTi3O8 บริสุทธิ์ซึ่งมีความเกี่ยวข้องกับขนาดใหญ่εค่าR (125.5) ในระยะที่สอง Bi2Ti2O7 [

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

รูปที่ 4 แสดงคุณสมบัติของ li2znti3o8 ไมโครเวฟไดอิเล็กทริกเซรามิกเป็นฟังก์ชันของ bi2o3 การบวกและอุณหภูมิในการเผาซินเทอร์ จะสังเกตเห็นว่า การเปลี่ยนแปลงของค่าไดอิเล็กทริก ( ε R ) จะคล้ายกับที่ของความหนาแน่น . ε R ค่าของ li2znti3o8 เซรามิกทั้งเพิ่มและลดการเริ่มต้นของ bi2o3 และอุณหภูมิในการเผาซินเทอร์ .สมบัติไดอิเล็กทริกคงที่ขึ้นอยู่กับความหนาแน่นของโมเลกุลปริมาณไอออน polarizability ระยะที่สอง และลักษณะโครงสร้าง เช่น การบิดเบือนและการเอียงของประเทศพม่าเป็นออกซิเจนในเซลล์หน่วย [ 18 ] ในการศึกษาปัจจุบัน ความหนาแน่น และระยะที่สองเป็นสองปัจจัยหลักที่อาจเปลี่ยนε R ค่า ตามพระราชบัญญัติ lichtenecker [ 19 ] , li2znti3o8 เซรามิก 1 .0wt % นอกจากนี้ bi2o3 ค่าε R ลดลง ซึ่งเกิดจากความหนาแน่นลดลงด้วย ( ค่าไดอิเล็กทริกของรูพรุนมีค่าเท่ากับ 1.0 ) Maxi แม่ε R ค่า ( เฉพาะ ) ของ li2znti3o8 เซรามิกกับ 2.0 เปอร์เซ็นต์ นอกจากนี้การเผา bi2o3 at950 1C ใหญ่กว่าε R ค่า ( ยัง ) li2znti3o8 เซรามิคบริสุทธิ์ซึ่ง เกี่ยวข้องกับขนาดใหญ่ε R ค่า ( 125.5 ) ระยะที่สอง bi2ti2o7
นอกจากนี้การเผาอบผนึกที่อุณหภูมิ 950 องศาเซลเซียส มีขนาดใหญ่กว่าε R ค่า ( ยัง ) li2znti3o8 เซรามิคบริสุทธิ์ซึ่งเกี่ยวข้องกับขนาดใหญ่ε R ค่า ( 125.5 ) ระยะที่สอง bi2ti2o7 [