SLATER WAVE FUNCTIONS We have just

SLATER WAVE FUNCTIONS
We have just explained that the wave equation for the helium atom cannot be solved exactly because
of the term involving 1/ r 12 . If the repulsion between two electrons prevents a wave equation from
being solved, it should be clear that when there are more than two electrons the situation is worse. If
there are three electrons present (as in the lithium atom) there will be repulsion terms involving 1/ r 12 ,
1/ r 13 , and 1/ r 23 . Although there are a number of types of calculations that can be performed (particularly the self-consistent fi eld calculations), they will not be described here. Fortunately, for some situations, it is not necessary to have an exact wave function that is obtained from the exact solution of a wave equation. In many cases, an approximate wave function is suffi cient. The most commonly used approximate wave functions for one electron are those given by J. C. Slater, and they are known as
Slater wave functions or Slater-type orbitals (usually referred to as STO orbitals).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ฟังก์ชันคลื่นสเลเทอร์
เราเพียงได้อธิบายว่า ไม่สามารถแก้ไขสมการคลื่นของอะตอมฮีเลียมตรงเพราะ
ของคำที่เกี่ยวข้องกับ 1 / r 12 ถ้า repulsion ระหว่างสองอิเล็กตรอนทำให้สมการคลื่นจาก
ถูกแก้ไข ควรมีความชัดเจนเมื่อมีอิเล็กตรอนมากกว่าสอง สถานการณ์เลวร้ายยิ่งขึ้น ถ้า
มีอิเล็กตรอนอยู่ (ในอะตอมลิเทียม) สามจะมีเงื่อนไข repulsion ที่เกี่ยวข้องกับ 1 / r 12,
1 / r 13 และ 1 / r 23 แม้ว่าจะมีจำนวนของชนิดของการคำนวณที่สามารถดำเนินการ (โดยเฉพาะอย่างยิ่งการfiตนเองสอดคล้อง eld คำนวณ), พวกเขาจะไม่ได้อธิบายไว้ที่นี่ ในบางสถานการณ์ โชคดี ไม่จำเป็นต้องมีฟังก์ชันคลื่นแน่นอนที่ได้รับจากการแก้ปัญหาที่แน่นอนของสมการคลื่น ในหลายกรณี มีฟังก์ชันคลื่นโดยประมาณคือ suffi cient ใช้บ่อยที่สุดคือฟังก์ชันคลื่นโดยประมาณสำหรับหนึ่งอิเล็กตรอนโดย J. C. สเลเทอร์ และพวกเขาจะเรียกว่า
orbitals สเลเทอร์ชนิด (มักเรียกว่าสโต orbitals) หรือใช้ฟังก์ชันคลื่นสเลเทอร์

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

SLATER ฟังก์ชันคลื่น
เราได้อธิบายเพียงว่าสมการคลื่นสำหรับอะตอมฮีเลียมไม่สามารถแก้ไขได้อย่างแน่นอนเพราะ
ของคำที่เกี่ยวข้องกับ 1 / r 12 หากเขม่นระหว่างสองอิเล็กตรอนป้องกันไม่ให้สมการคลื่นจาก
การแก้ไขก็ควรมีความชัดเจนว่าเมื่อมีมากกว่าสองอิเล็กตรอนสถานการณ์จะเลวร้ายยิ่ง หาก
มีสามอิเล็กตรอนในปัจจุบัน (ในขณะที่อะตอมลิเธียม) จะมีข้อกำหนดที่เกี่ยวข้องกับการขับไล่ 1 / R 12,
1 / r 13 และ 1 / r 23 แม้ว่าจะมีจำนวนชนิดของการคำนวณที่สามารถทำได้ (โดยเฉพาะตนเองที่สอดคล้องคำนวณไฟไฟไหม้) ที่พวกเขาจะไม่ได้รับการอธิบายไว้ที่นี่ โชคดีสำหรับบางสถานการณ์มันไม่จำเป็นที่จะมีฟังก์ชันคลื่นที่แน่นอนที่จะได้รับจากการแก้ปัญหาที่แท้จริงของสมการคลื่น ในหลายกรณีฟังก์ชันคลื่นประมาณพอเพียงเป็นไฟเพียงพอ ใช้กันมากที่สุดฟังก์ชันคลื่นประมาณหนึ่งอิเล็กตรอนเป็นผู้กำหนดโดย JC ตำหนิและพวกเขาเป็นที่รู้จักกันเป็น
ตำหนิฟังก์ชันคลื่นหรือตำหนิชนิดออร์บิทั (โดยปกติจะเรียกว่าออร์บิทั STO)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

สเลเตอร์ฟังก์ชันคลื่น
เราแค่อธิบายว่าสมการคลื่นสำหรับฮีเลียมอะตอมไม่สามารถแก้ไขได้แน่นอนเพราะ
ของระยะเวลาที่เกี่ยวข้องกับ 1 / R 12 ถ้าแรงผลักระหว่างสองอิเล็กตรอนเกิดสมการคลื่นจาก
ถูกแก้ไข มันควรจะชัดเจนว่า เมื่อมีมากกว่าสองอิเล็กตรอน สถานการณ์มันแย่ลง ถ้า
มี 3 อิเล็กตรอนอยู่ ( เช่นในอะตอมลิเธียม ) จะมีแรงผลักด้านที่เกี่ยวข้องกับ 1 / r
1 R / 12 , 13 และ 1 / R 23 แม้ว่าจะมีหลายประเภทของการคำนวณที่สามารถดำเนินการได้ ( โดยเฉพาะของตนเองที่สอดคล้องจึงละมั่ง การคำนวณ ) , พวกเขาจะไม่อธิบายไว้ที่นี่ โชคดีสำหรับบางสถานการณ์ไม่จําเป็นต้องมีแน่นอนฟังก์ชันคลื่นที่ได้จากการแก้ปัญหาที่แน่นอนของคลื่นสมการ ในหลายกรณีเป็นฟังก์ชันคลื่นประมาณซุฟจึง cient . ส่วนใหญ่นิยมใช้ฟังก์ชันคลื่นประมาณหนึ่งอิเล็กตรอน เป็นผู้มอบ โดย เจ ซี สเลเตอร์ และพวกเขาจะเรียกว่า
สเลเตอร์ฟังก์ชันคลื่น หรือ สเลเตอร์ประเภทวงโคจร ( มักเรียกว่า STO วงโคจร )