3. Results and discussionsThe linea

3. Results and discussions
The linear attenuation coefficients for barite have been
measured at photon energy of 662, 1173 and 1332 keV and the
results were compared with the barite concrete and lead (Akkurt
et al., in press). The measured and calculated results are
compared in Fig. 4 where it can be seen that there is a good
agreement between experimental and calculated results. It is also
clear that the linear attenuation coefficients are the highest for lead
as expected. It can also be seen that the linear attenuation coefficients of barite are higher than barite concrete. The energy
dependence of photon interaction with the material is also seen
from this figure. This could be due to different photon absorption
mechanism for different energy range. The photon absorption
processes is mainly dominant as photoelectric effect at low energy,
Compton scattering low and mid-energy range and pair production
process after 1022 keV energy (Akkurt et al., 2005b). The mean free
path (mfp) have been extracted from the measured and calculated
results of linear attenuation coefficients of concrete, barite and lead
at photon energies of 662, 1173 and 1332 keV. The results of mfp as
a function of photon energy are displayed inFig. 5where it can be
seen that the low energy photon can lost its energy in short
distance while high energy photons needs long distance. It is also
clear that photons lost its energy in short distance for leads
medium than others for all energy. As the linear attenuation coefficients depend on the material density it is interesting to plot
obtained linear attenuation coefficients as a function of materials
density. This has been obtained and displayed inFig. 6. It is clearly
seen from this figure that the linear attenuation coefficients
increased with the increasing density of the material.
The transmission rate of the gamma ray can give an important
message about the thickness of the material to stop gamma-ray in
same energy. These obtained results were displayed for all materials inFig. 7where the comparison of the thickness for lead, barite
and concrete has been done. It can be seen from thisfigure that the
shortest distance required for lead and longest distance required
for concrete. This can also be seen from the HVL and TVL of
materials which are also indicated in samefigure.
It is concluded from this work that while the lead is an ideal
shielding materials, barite itself and using it in concrete as an
aggregate can be an alternative shielding materials to be used in
building construction.

2008; Bashter, 1997; El-Sayed, 2002; Singh et al., 2004).
In this paper, the linear attenuation coefficients of barite,
concrete produced with barite have been measured and compared
with the standard shielding material lead. The measured results
have been compared with the calculation

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

3. ผลลัพธ์ และสนทนา
สัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นสำหรับ barite ไฮโดรได้
วัดโฟตอนพลังงาน 662, 1173 และ 1332 keV และ
ผลลัพธ์ถูกเปรียบเทียบกับ barite ไฮโดรคอนกรีต และลูกค้าเป้าหมาย (Akkurt
et al. ในข่าว) ผลการวัด และคำนวณ
เมื่อเทียบใน Fig. 4 ซึ่งจะเห็นได้ว่า มีดี
ตกลงระหว่างทดลอง และคำนวณผลลัพธ์ มี
ล้างสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นสูงสุดสำหรับลูกค้าเป้าหมาย
ตามที่คาดไว้ นอกจากนี้จะเห็นได้ว่า อ่อนเชิงเส้นสัมประสิทธิ์ barite ไฮโดรจะสูงกว่าคอนกรีต barite ไฮโดร พลังงาน
พึ่งพาเราปฏิสัมพันธ์กับวัสดุยังเห็น
จากรูปนี้ อาจเนื่องจากการดูดซับโฟตอนแตกต่าง
กลไกช่วงพลังงานแตกต่างกันได้ ดูดซับโฟตอน
กระบวนเป็นหลักส่วนใหญ่เป็นอิเล็กที่พลังงานต่ำ,
คอมป์ตันที่โปรยช่วงต่ำ และพลังงานกลางและคู่ผลิต
กระบวนการหลังจาก 1022 keV พลังงาน (Akkurt et al., 2005b) หมายความว่าฟรี
แยกเส้นทาง (mfp) จากวัด และคำนวณ
ผลอ่อนเชิงเส้นสัมประสิทธิ์ของคอนกรีต barite ไฮโดร และรอคอย
ที่โฟตอนพลังงานของ 662, 1173 และ 1332 keV ผลลัพธ์ของ mfp เป็น
แสดงฟังก์ชันของโฟตอนพลังงาน inFig 5where สามารถ
เห็นว่า โฟตอนพลังงานต่ำสามารถสูญเสียพลังงานในระยะสั้น
ห่างจากที่พักในขณะที่พลังงานสูง photons ต้องไกลกัน มี
ล้างว่า photons สูญเสียพลังงานในระยะสั้นสำหรับลูกค้าเป้าหมาย
กลางอื่น ๆ สำหรับพลังงานทั้งหมด เป็นสัมประสิทธิ์เส้นอ่อนขึ้นอยู่กับความหนาแน่นวัสดุ เป็นพล็อตน่าสนใจ
รับอ่อนเชิงเส้นสัมประสิทธิ์เป็นฟังก์ชันของวัสดุ
ความหนาแน่น นี้มีการรับ และแสดง inFig 6. มันจะชัดเจน
เห็นจากนี้รูปที่อ่อนเชิงเส้นสัมประสิทธิ์
เพิ่มขึ้นกับความหนาแน่นของวัสดุเพิ่มขึ้นด้วย
อัตราการส่งผ่านของรังสีแกมมาจะมีความสำคัญ
ข้อความเกี่ยวกับความหนาของวัสดุจะหยุดรังสีแกมมาใน
พลังงานเดียวกันได้ รับผลลัพธ์เหล่านี้ถูกแสดงสำหรับ inFig วัสดุทั้งหมด 7where การเปรียบเทียบความหนาสำหรับลูกค้าเป้าหมาย barite ไฮโดร
และคอนกรีตแล้วนั้น จะเห็นได้จาก thisfigure ที่
ต้องการสำหรับลูกค้าเป้าหมายระยะสั้นและระยะยาวต้อง
สำหรับคอนกรีต นี้ยังสามารถดูได้จาก HVL และ TVL ของ
วัสดุซึ่งมีระบุอยู่ใน samefigure
มันจะสรุปงานนี้ลูกค้าเป้าหมายว่าเหมาะ
shielding วัสดุ barite ไฮโดรเอง และใช้มันในคอนกรีตเป็นการ
รวมสามารถเป็นวัสดุป้องกันทางเลือกที่จะใช้ใน
อาคารก่อสร้าง

2008 Bashter, 1997 เอล Sayed, 2002 สิงห์ร้อยเอ็ด al., 2004)
ในเอกสารนี้ มีความยาวเชิงเส้นสัมประสิทธิ์ barite ไฮโดร,
คอนกรีตมี barite ไฮโดรมีการวัด และเปรียบเทียบ
shielding นำวัสดุมาตรฐาน ผลการวัด
เมื่อเปรียบเทียบกับการคำนวณ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

3 ผลและการอภิปราย
ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นสำหรับแก้วผลึกได้รับการ
วัดที่พลังงานโฟตอนจาก 662, 1173 และ 1332 เคฟและ
ผลลัพธ์ที่ได้เมื่อเทียบกับคอนกรีตแก้วผลึกและตะกั่ว (Akkurt
et al., ในข่าว) ผลการวัดและการคำนวณจะถูก
เมื่อเทียบกับในรูปที่ 4 ที่จะเห็นได้ว่ามีความดี
ข้อตกลงระหว่างผลการทดลองและการคำนวณ นอกจากนี้ยังเป็น
ที่ชัดเจนว่าค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นเป็นที่สูงที่สุดเพื่อนำไป
ตามที่คาดไว้ นอกจากนี้ยังสามารถจะเห็นได้ว่าค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นของแก้วผลึกสูงกว่าคอนกรีตแก้วผลึก พลังงานที่
พึ่งพาอาศัยกันของโฟตอนปฏิสัมพันธ์กับวัสดุที่ยังเห็น
ได้จากตัวเลขนี้ ซึ่งอาจจะเป็นเพราะการดูดซึมโฟตอนที่แตกต่างกัน
กลไกสำหรับช่วงพลังงานที่แตกต่างกัน การดูดซึมโฟตอน
กระบวนการเป็นส่วนใหญ่ที่โดดเด่นเป็นผลจากแสงที่พลังงานต่ำ
คอมป์ตันกระจายช่วงและคู่ต่ำและกลางพลังงานการผลิต
กระบวนการหลังจากที่ 1022 พลังงานเคฟ (Akkurt et al., 2005b) หมายถึงฟรี
เส้นทาง (MFP) ที่ได้รับการสกัดจากวัดและคำนวณ
ผลของการลดทอนค่าสัมประสิทธิ์เชิงเส้นของคอนกรีตแก้วผลึกและตะกั่ว
ที่พลังงานโฟตอนจาก 662, 1173 และ 1332 เคฟ ผลที่ได้จาก MFP เป็น
ฟังก์ชั่นของพลังงานโฟตอนจะแสดง inFig 5where จะสามารถ
เห็นได้ว่าโฟตอนพลังงานต่ำสามารถสูญเสียพลังงานในระยะสั้น
ระยะในขณะที่โฟตอนพลังงานสูงความต้องการทางไกล นอกจากนี้ยังเป็น
ที่ชัดเจนว่าโฟตอนสูญเสียพลังงานในระยะสั้นสำหรับนำไปสู่
​​กลางกว่าคนอื่น ๆ สำหรับการใช้พลังงานทั้งหมด ในขณะที่ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นขึ้นอยู่กับความหนาแน่นของวัสดุที่เป็นที่น่าสนใจที่จะพล็อต
ที่ได้รับค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นเป็นหน้าที่ของวัสดุที่
มีความหนาแน่น นี้ได้รับการได้รับและแสดง inFig 6 มันเป็นอย่างชัดเจน
เห็นได้จากตัวเลขนี้ว่าค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้น
ที่เพิ่มขึ้นมีความหนาแน่นเพิ่มขึ้นของวัสดุที่
อัตราการส่งผ่านของรังสีแกมมาสามารถให้ความสำคัญ
ข้อความเกี่ยวกับความหนาของวัสดุที่จะหยุดรังสีแกมมาใน
พลังงานเดียวกัน ผลการศึกษานี้ได้มาแสดงสำหรับวัสดุทั้งหมด inFig 7where การเปรียบเทียบความหนาเพื่อนำแก้วผลึก
และคอนกรีตได้รับการทำ มันสามารถเห็นได้จาก thisfigure ว่า
ระยะทางที่สั้นที่จำเป็นสำหรับการเป็นผู้นำและระยะทางที่ยาวที่สุดที่จำเป็น
สำหรับคอนกรีต นอกจากนี้ยังสามารถมองเห็นได้จาก HVL และ TVL ของ
วัสดุซึ่งจะมีการแสดงยังอยู่ใน samefigure
มันเป็นข้อสรุปจากการทำงานนี้ว่าในขณะที่นำเป็นที่เหมาะสำหรับ
วัสดุที่ป้องกันแก้วผลึกตัวเองและใช้มันในคอนกรีตเป็น
รวมสามารถป้องกันทางเลือก วัสดุที่จะใช้ใน
การก่อสร้างอาคาร2008; Bashter 1997; El-Sayed 2002; ซิงห์ et al., 2004) ในงานวิจัยนี้ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นของแก้วผลึกคอนกรีตผลิตด้วยแก้วผลึกได้รับการวัดและเปรียบเทียบกับวัสดุที่นำไปสู่การป้องกันมาตรฐาน ผลการวัดได้รับการเปรียบเทียบกับการคำนวณ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

3 . ผลและการอภิปราย
ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นสำหรับแร่แบไรท์มี
วัดที่ 662 1173 และพลังงานโฟตอนของ , 1891 เคฟและ
เปรียบเทียบกับแร่แบไรท์คอนกรีต และตะกั่ว ( akkurt
et al . , ในข่าว ) วัดและคำนวณผลเป็น
เมื่อเทียบในรูปที่ 4 จะเห็นได้ว่ามีข้อตกลงที่ดี
ระหว่างการทดลองและคำนวณ . นอกจากนี้
ชัดเจนว่า ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นเป็นสูงสุดเพื่อนำ
ตามที่คาดไว้ มันยังสามารถเห็นได้ว่าสัมประสิทธิ์การลดทอนของเส้นมากกว่าแร่แบไรท์คอนกรีต พลังงานของโฟตอน
การปฏิสัมพันธ์กับวัสดุยังเห็น
จากรูปนี้ ซึ่งอาจเป็นเพราะกลไกการดูดกลืนโฟตอนแตกต่างกัน
ช่วงพลังงานที่แตกต่างกัน การดูดกลืนโฟตอน
กระบวนการเป็นส่วนใหญ่เด่นเป็นมหานวดาราที่พลังงานต่ำ
การกระเจิงคอมป์ตันต่ำและกลางช่วงพลังงานและกระบวนการผลิต
คู่หลังจากทําเคฟพลังงาน ( akkurt et al . , 2005b ) ค่าเฉลี่ยฟรี
เส้นทาง ( MFP ) ได้ถูกสกัดจากวัดและคำนวณ
ผลของสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นของคอนกรีต และแร่ตะกั่วที่พลังงานของโฟตอน
662 1173 และตะวันออก , เคฟผลของ MFP เป็น
ฟังก์ชันพลังงานโฟตอนจะแสดง infig . 5where สามารถ
เห็นโฟตอนพลังงานต่ำจะสูญเสียพลังงานของโฟตอนพลังงานสูงระยะทางสั้น
ในขณะที่ความต้องการระยะยาว นอกจากนี้
ชัดเจนว่าโฟตอนสูญเสียพลังงานในระยะสั้นสำหรับนัก
ขนาดกลางกว่าคนอื่น ๆสำหรับพลังงานเป็นค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้นขึ้นอยู่กับวัสดุ ความหนาแน่น มันน่าสนใจที่จะแปลงสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิง
) เป็นฟังก์ชันความหนาแน่นของวัสดุ
. นี้ได้ และแสดง infig . 6 . มันเป็นอย่างชัดเจน
เห็นจากรูปนี้ที่ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเชิงเส้น
เพิ่มขึ้น ด้วยการเพิ่มความหนาแน่นของวัสดุ
อัตราการส่งของรังสีแกมมาสามารถให้ความสำคัญ
ข้อความเกี่ยวกับความหนาของวัสดุที่จะหยุดรังสีแกมมาใน
เดียวกันของพลังงาน เหล่านี้ได้แสดงทั้งหมดวัสดุ infig . 7where เปรียบเทียบความหนา สำหรับตะกั่ว แร่แบไรท์
และคอนกรีตเรียบร้อยแล้ว มันสามารถเห็นได้จาก thisfigure ว่า
ระยะทางที่สั้นที่สุดสำหรับตะกั่วและระยะทางที่ยาวที่สุดต้องใช้
สำหรับคอนกรีต นี้ยังสามารถเห็นได้จาก hvl และ Mohamed ของ
วัสดุซึ่งยังระบุใน samefigure .
สรุปได้จากงานนี้ ในขณะที่นำที่เป็นอุดมคติ
วัสดุป้องกัน , แร่แบไรท์ตัวเองและใช้มันในคอนกรีตเป็น
รวมสามารถเป็นทางเลือกป้องกันวัสดุที่จะใช้ในการก่อสร้างอาคาร

.
2008 ; bashter , 1997 ; El Sayed , 2002 ; Singh et al . , 2004 ) .
ในกระดาษนี้ , เส้นสัมประสิทธิ์การลดทอนของ Barite ,
คอนกรีตผลิตด้วยแร่แบไรท์มีวัดและเปรียบเทียบกับมาตรฐานป้องกันวัสดุ
บทนำ ผลการวัดมาเปรียบเทียบกับการคำนวณ