Abstract—Effective generation of bi

Abstract—Effective generation of biochemically active species
inside a liquid can be performed by an electric discharge in small
gas bubbles admixed from outside into the liquid. In such a case,
active species are produced by a gas discharge plasma inside
bubbles and then transported due to diffusion into the liquid. This
paper presents experimental data of electric discharges in small
bubbles inserted into a thin dielectric tube filled with water. A
low-frequency regime of periodic electrical breakdowns is revealed
and described.
Index Terms—Gas discharges, plasma generation, plasma
materials-processing applications.
APROMISING approach that allows us to generate radicals
in a liquid is an electric discharge in the water filled with
gas bubbles. However, in normal situations, gas bubbles travel
chaotically in a liquid and rise to the top due to Archimedes’
force which hampers experimental observations of electrical
breakdown in a gas bubble. In addition, breakdown voltage
Ub = Ebl across a bubble surrounded by a liquid can be reached
only under pulsed superposition of high voltage (HV) U0 on
the liquid. Here, Eb is the gas breakdown electric field strength,
l is the length of the bubble, and U0 > Ub is for fast breakdown.
The rise time τ of the pulse has to meet the condition
τ < εε0/σ, where the displacement current in a liquid has to
exceed the conduction current. Here, ε and ε0 are dielectric permittivities
of the liquid and vacuum. Thus, at high magnitudes
in σ and Ub, pulsed generators having nanosecond and many
kilovolt pulses are required.
To avoid bubble immersion and using HV nanosecond
pulses, we have localized the bubble at fixed points. A thin
(inner diameter is 2.5 mm) and long (100-mm) quartz tube
oriented horizontally was used (Fig. 1). This tube was filled
with a water solution having different electrical conductivities
(20 µS/cm for distilled water and 12 mS/cm for a physiological
solution). An initial bubble of 4–5 mm in diameter was
filled with ambient air at atmospheric pressure. HV pulses of up to 20 kV were applied. Typical rise times and duration
of the pulses are 0.1 µs and 3 s, respectively. Current and
voltage waveforms were recorded by a TDS520D oscilloscope.
Images of the bubbles were taken by a Panasonic NV-GS500
video frame camera under 25 frames/s at an exposure time of
20 ms. Another video camera with the same or better parameters
could be used in the experiments. HV pulse was
applied in 2 s after camera triggering. The first frame in the
sequence of video frames, which records the discharge image,
corresponds to the first current pulse in periodic breakdown of a
gas bubble.
We recorded that electrical breakdown in a single gas bubble
inserted in narrow dielectric tube filled with a conductive
liquid occurs in a filamentary mode (Fig. 2). The individual
thickness of these numerous filaments is smaller than the
inner diameter of the tube. The filaments are nonstationary
in space and time, twist like snakes, and, therefore, nonuniformly
occupy the bulk of the bubble. We suppose that the
high-frequency noisy component of electric current seen in
Fig. 3 is associated with the nonstationarity of the current
filaments. If we neglect the noisy current component, one can
say that electrical breakdown in a single gas bubble forms
almost periodic current pulses of trapezoidal shape, even if
applied voltage is practically constant or slowly diminishing.
The typical period of such breakdown pulsations is rather
long—about 0.5 s.
The voltage drop across gas bubbles increases with diminishing
current over each period of pulsations (Fig. 3). When the electric current diminishes to a critical value, it nearly
extinguishes. The voltage drop across the bubble at this moment
quickly increases to the breakdown magnitude, and breakdown
occurs again. These pulses are correlated with periodic extension
and shrinking of gas bubble in its length (Fig. 3). For a
bubble located near the anode, the bubble shrinks to its initial
size. A bubble located in the middle of the tube does not
shrink to initial size. The initial bubble can be fragmented after
breakdown into several smaller bubbles [Fig. 2(d)]. The average
current (i.e., averaged over high-frequency noise) decreases
with an increase in length L of the bubble. The average voltage
drop U across the bubble grows with increasing length of the
bubble.
The free-running pulsations in the length of gas bubble
likely occur due to an electrical breakdown and gas discharge
inside the bubble. After electrical breakdown, evaporation of
liquid begins that results in a growing gas pressure inside
the bubble and its expansion. The water vapor is an electronattaching
gas. Therefore, the increase in length of a bubble
(i.e., increase in total intensity of electron-attaching processes)
results in decreasing the electron number density, and the
current drops. On extinction of the discharge inside the bubble,
water vapor condenses rapidly. The bubble length diminishes
again to its initial size, and a new breakdown in sequence
repeats.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

Abstract—Effective generation of biochemically active speciesinside a liquid can be performed by an electric discharge in smallgas bubbles admixed from outside into the liquid. In such a case,active species are produced by a gas discharge plasma insidebubbles and then transported due to diffusion into the liquid. Thispaper presents experimental data of electric discharges in smallbubbles inserted into a thin dielectric tube filled with water. Alow-frequency regime of periodic electrical breakdowns is revealedand described.Index Terms—Gas discharges, plasma generation, plasmamaterials-processing applications.APROMISING approach that allows us to generate radicalsin a liquid is an electric discharge in the water filled withgas bubbles. However, in normal situations, gas bubbles travelchaotically in a liquid and rise to the top due to Archimedes’force which hampers experimental observations of electricalbreakdown in a gas bubble. In addition, breakdown voltageUb = Ebl across a bubble surrounded by a liquid can be reachedonly under pulsed superposition of high voltage (HV) U0 onthe liquid. Here, Eb is the gas breakdown electric field strength,l is the length of the bubble, and U0 > Ub is for fast breakdown.The rise time τ of the pulse has to meet the conditionτ < εε0/σ, where the displacement current in a liquid has toexceed the conduction current. Here, ε and ε0 are dielectric permittivitiesของเหลวและสุญญากาศ ดังนั้น ที่ magnitudes สูงσและยูบี สูงกำเนิด nanosecond และหลายkilovolt กะพริบจำเป็นเพื่อหลีกเลี่ยงการแช่ฟองและใช้ HV nanosecondกะพริบ เรามีภาษาท้องถิ่นฟองจุดถาวร แบบบาง(มีเส้นผ่าศูนย์กลางภายใน 2.5 mm) และความยาวหลอดควอตซ์ (100 mm)มุ่งเน้นในแนวนอนได้ใช้ (Fig. 1) หลอดนี้ก็เต็มไปมีการแก้ไขปัญหาน้ำมีค่าการนำไฟฟ้าต่างกัน(20 µS/cm สำหรับน้ำกลั่นและ 12 mS/cm ในการสรีรวิทยาการแก้ปัญหา) มีฟองเป็นต้น 4 – 5 มม.เส้นผ่านศูนย์กลางเต็มไป ด้วยสภาวะอากาศที่ความดันบรรยากาศ กะพริบ HV ถึง 20 kV ถูกนำไปใช้ และระยะเวลาเพิ่มขึ้นทั่วไปการกะพริบเป็น 0.1 µs และ 3 s ตามลำดับ ปัจจุบัน และแรงดันไฟฟ้า waveforms ถูกบันทึก โดย TDS520D oscilloscopeภาพของฟองอากาศที่ถ่ายโดยพานาโซนิค NV-GS500กล้องวิดีโอเฟรมใต้เฟรม 25 s เวลาการเปิดรับแสง20 นางสาวกล้องวิดีโออีก ด้วยพารามิเตอร์เดียวกัน หรือดีกว่าสามารถใช้ในการทดลอง HV ชีพจรได้ใช้ใน 2 s หลังจากกล้องเรียก เฟรมแรกในการลำดับของเฟรมวิดีโอ ซึ่งบันทึกภาพการปล่อยสอดคล้องกับชีพจรปัจจุบันแรกในงวดแบ่งเป็นฟองแก๊สเราบันทึกที่แบ่งไฟฟ้าในฟองก๊าซเดียวใส่ในหลอดเป็นฉนวนแคบเต็มไป ด้วยการไฟฟ้าของเหลวเกิดขึ้นในโหมด filamentary (Fig. 2) แต่ละคนความหนาของ filaments ที่มากมายเหล่านี้มีขนาดเล็กกว่าเส้นผ่าศูนย์กลางภายในของท่อ Filaments เป็น nonstationaryในพื้นที่และเวลา บิดเช่นงู และ จึง nonuniformlyครอบครองจำนวนมากฟอง เราสมมติว่า การคอมโพเนนต์คะสูงความถี่ของกระแสไฟฟ้าในFig. 3 จะเกี่ยวข้องกับ nonstationarity ของปัจจุบันfilaments ถ้าเราละเลยส่วนประกอบปัจจุบันคะ หนึ่งสามารถพูดที่แบ่งไฟฟ้าในแบบฟอร์มเป็นฟองแก๊สเดียวกะพริบเป็นระยะ ๆ เกือบปัจจุบันรูปร่าง trapezoidal แม้ว่าแรงดันไฟฟ้าที่ใช้ได้จริงคง หรือลดลงอย่างช้า ๆเช่น pulsations แบ่งระยะโดยทั่วไปจะค่อนข้างยาว — เกี่ยวกับ 0.5 sปล่อยแรงดันข้ามเพิ่มฟองก๊าซมีปัจจุบันแต่ละระยะ pulsations (Fig. 3) เมื่อกระแสไฟฟ้าค่อย ๆ หายไปเป็นค่าที่สำคัญ มันเกือบextinguishes ปล่อยแรงดันไฟฟ้าทั่วฟอง ณขณะนี้เพิ่มขึ้นอย่างรวดเร็วถึงขนาดแบ่ง การแบ่งเกิดขึ้นอีก กะพริบเหล่านี้มี correlated มีส่วนขยายเป็นครั้งคราวและลดขนาดของฟองแก๊สในความยาว (Fig. 3) สำหรับการฟองที่อยู่ใกล้ขั้วบวก ลดขนาดของฟองเป็นการเริ่มขนาด ไม่มีฟองอยู่กลางท่อย่อให้ขนาดเริ่มต้น สามารถจะกระจัดกระจายฟองเริ่มต้นหลังจากแบ่งเป็นฟองอากาศขนาดเล็กหลาย [Fig. 2(d)] ค่าเฉลี่ยปัจจุบัน (เช่น averaged กว่าเสียงความถี่สูง) ลดลงด้วยการเพิ่มความยาว L ของฟอง แรงดันไฟฟ้าเฉลี่ยฝากยูทั่วฟองเติบโต ด้วยการเพิ่มความยาวของใบฟองPulsations ทำฟรียาวของฟองก๊าซมีแนวโน้มเกิดการปล่อยแบ่งและแก๊สไฟฟ้าภายในฟอง หลังจากแบ่งไฟฟ้า การระเหยของของเหลวเริ่มต้นผลที่ความดันแก๊สเติบโตภายในฟองและขยายความ ไอน้ำเป็นการ electronattachingก๊าซ ดังนั้น เพิ่มความยาวของฟอง(เช่น เพิ่มความเข้มรวมของอิเล็กตรอนที่มีการแนบกระบวนการ)ผลในการลดความหนาแน่นหมายเลขอิเล็กตรอน และปัจจุบันลดลง บนดับปล่อยภายในฟองไอน้ำมีการควบแน่นอย่างรวดเร็ว ความยาวของฟองค่อย ๆ หายไปอีกครั้งกับขนาดเริ่มต้น การแบ่งใหม่ตามลำดับทำซ้ำ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

รุ่นที่เป็นนามธรรมที่มีประสิทธิภาพของสายพันธุ์ที่ใช้งานทางชีวเคมีภายในของเหลวที่สามารถดำเนินการได้โดยการปล่อยไฟฟ้าขนาดเล็กในก๊าซผสมฟองจากภายนอกเข้าไปในของเหลว ในกรณีเช่นนี้สายพันธุ์ที่ใช้งานมีการผลิตโดยพลาสม่าปล่อยก๊าซภายในฟองอากาศและการขนส่งแล้วเนื่องจากการแพร่กระจายเข้าไปในของเหลว นี้กระดาษที่นำเสนอข้อมูลการทดลองของการปล่อยไฟฟ้าขนาดเล็กฟองใส่ลงในหลอดอิเล็กทริกบางเต็มไปด้วยน้ำ ระบอบการปกครองความถี่ต่ำของความผันผวนไฟฟ้าระยะถูกเปิดเผยและอธิบาย. ปล่อยดัชนีข้อตกลงแก๊สรุ่นพลาสม่า, พลาสม่าการใช้งานวัสดุการประมวลผล. วิธี APROMISING ที่ช่วยให้เราในการสร้างอนุมูลในของเหลวเป็นปล่อยไฟฟ้าในน้ำที่เต็มไปด้วยก๊าซฟองฟอด อย่างไรก็ตามในสถานการณ์ปกติฟองแก๊สเดินทางฝุ่นตลบในของเหลวและขึ้นไปด้านบนเนื่องจาก Archimedes 'แรงที่hampers การสังเกตการทดลองไฟฟ้ารายละเอียดในฟองก๊าซ นอกจากนี้แรงดันไฟฟ้าเสียUb = EBL ทั่วฟองล้อมรอบด้วยของเหลวที่สามารถเข้าถึงได้เฉพาะภายใต้การทับซ้อนของพัลไฟฟ้าแรงสูง(HV) U0 ในของเหลว นี่ Eb คือความแรงของสนามไฟฟ้าสลายก๊าซลิตรคือความยาวของฟองและU0> Ub สำหรับการสลายอย่างรวดเร็ว. เวลาเพิ่มขึ้นτของพัลส์ที่มีเพื่อให้ตรงกับสภาพτ <εε0 / σที่เคลื่อนที่ในปัจจุบัน ในของเหลวมีการเกินการนำปัจจุบัน นี่εและε0มี permittivities อิเล็กทริกของของเหลวและสูญญากาศ ดังนั้นขนาดที่สูงในσและ Ub กำเนิดชีพจรมี nanosecond และหลายพัkilovolt จะต้อง. เพื่อหลีกเลี่ยงการแช่ฟองและการใช้ HV nanosecond พัลส์ที่เราได้มีการแปลฟองที่จุดคงที่ บาง(เส้นผ่าศูนย์กลางภายในคือ 2.5 มิลลิเมตร) และระยะยาว (100 มิลลิเมตร) หลอดควอทซ์ที่มุ่งเน้นในแนวนอนที่ใช้(รูปที่ 1). หลอดนี้ก็เต็มไปด้วยการแก้ปัญหาน้ำที่มีการนำไฟฟ้าที่แตกต่างกัน(20 ไมโครวินาที / ซม. น้ำกลั่นและ 12 mS / cm สำหรับสรีรวิทยาการแก้ปัญหา) ฟองเริ่มต้นของ 4-5 มมได้เต็มไปด้วยอากาศที่ความดันบรรยากาศ พั HV ได้ถึง 20 กิโลโวลต์ถูกนำไปใช้ ครั้งเพิ่มขึ้นทั่วไปและระยะเวลาของพัลส์ที่มี 0.1 ไมโครวินาทีและ 3 วินาทีตามลำดับ ในปัจจุบันและรูปคลื่นแรงดันไฟฟ้าที่ถูกบันทึกไว้โดยสโคป TDS520D. ภาพของฟองถูกถ่ายโดยพานาโซนิค NV-GS500 กล้องวิดีโอภายใต้กรอบ 25 เฟรม / วินาทีในช่วงเวลาของการเปิดรับ20 มิลลิวินาที กล้องวิดีโออีกด้วยพารามิเตอร์เดียวกันหรือดีขึ้นสามารถนำมาใช้ในการทดลอง ชีพจร HV ถูกนำไปใช้ใน2 วินาทีหลังจากกล้องเรียก กรอบแรกในลำดับของภาพวิดีโอที่บันทึกภาพจำหน่ายที่สอดคล้องกับการเต้นของชีพจรปัจจุบันครั้งแรกในรายละเอียดเป็นระยะของฟองก๊าซ. เราบันทึกไว้ว่าการสลายไฟฟ้าในฟองก๊าซเดียวใส่ในหลอดแคบอิเล็กทริกที่เต็มไปด้วยกระแสไฟฟ้าที่มีสภาพคล่องเกิดขึ้นในโหมดเส้นใย (รูปที่. 2) บุคคลที่ความหนาของเส้นใยจำนวนมากเหล่านี้มีขนาดเล็กกว่าเส้นผ่าศูนย์กลางภายในของหลอด เส้นใยที่มีความไม่คงที่ในพื้นที่และเวลาบิดเหมือนงูและดังนั้น nonuniformly ครอบครองจำนวนมากของฟอง เราคิดว่าความถี่สูงองค์ประกอบที่มีเสียงดังของกระแสไฟฟ้าที่เห็นในรูป 3 มีความเกี่ยวข้องกับความไม่คงตัวของปัจจุบันเส้นใย หากเราละเลยองค์ประกอบปัจจุบันมีเสียงดังหนึ่งสามารถพูดได้ว่าการสลายไฟฟ้าในรูปแบบฟองก๊าซเดี่ยวพัลส์ในปัจจุบันระยะเกือบของรูปร่างรูปทรงสี่เหลี่ยมคางหมูแม้ว่าแรงดันไฟฟ้าที่นำมาใช้ในทางปฏิบัติคงเป็นหรือลดน้อยลงอย่างช้าๆ . ระยะเวลาปกติของ pulsations รายละเอียดดังกล่าวค่อนข้างยาวเกี่ยวกับ 0.5 วินาที. แรงดันก๊าซทั่วฟองเพิ่มขึ้นกับลดน้อยลงในปัจจุบันในช่วงเวลาของแต่ละ pulsations (รูปที่. 3) เมื่อกระแสไฟฟ้าลดลงเป็นค่าที่สำคัญก็เกือบดับ แรงดันไฟฟ้าตกทั่วฟองในขณะนี้ได้อย่างรวดเร็วเพิ่มขนาดสลายและความล้มเหลวที่เกิดขึ้นอีกครั้ง พัลส์เหล่านี้จะมีความสัมพันธ์กับการขยายระยะและการหดตัวของฟองก๊าซในความยาวของมัน (รูปที่. 3) สำหรับฟองตั้งอยู่ใกล้กับขั้วบวกฟองจิตวิทยาที่จะเริ่มต้นขนาด ฟองตั้งอยู่ในกลางของท่อไม่จำเป็นหดขนาดเริ่มต้น ฟองเริ่มต้นสามารถแยกส่วนหลังจากการสลายไปกับฟองเล็ก ๆ [รูป 2 (d)] เฉลี่ยในปัจจุบัน (เช่นเฉลี่ยเสียงความถี่สูง) ลดลงกับการเพิ่มความยาวL ของฟองที่ แรงดันไฟฟ้าเฉลี่ยลดลง U ทั่วฟองเติบโตขึ้นกับการเพิ่มความยาวของฟอง. pulsations ฟรีทำงานในความยาวของฟองก๊าซมีแนวโน้มที่เกิดขึ้นเนื่องจากการสลายการไฟฟ้าและการปล่อยก๊าซที่อยู่ภายในฟอง หลังจากการสลายไฟฟ้าระเหยของของเหลวเริ่มต้นผลที่อยู่ในดันก๊าซที่เพิ่มขึ้นภายในฟองและการขยายตัวของ ไอน้ำเป็น electronattaching ก๊าซ ดังนั้นการเพิ่มขึ้นของความยาวของฟอง(เช่นเพิ่มความเข้มในการรวมของกระบวนการอิเล็กตรอนแนบ) ส่งผลในการลดความหนาแน่นของจำนวนอิเล็กตรอนและลดลงในปัจจุบัน ในการสูญเสียของการปล่อยภายในฟอง, ไอน้ำกลั่นตัวขึ้นอย่างรวดเร็ว ระยะเวลาในฟองลดลงอีกครั้งเพื่อขนาดเริ่มต้นและรายละเอียดใหม่ในลำดับซ้ำ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

บทคัดย่อของรุ่นที่มีประสิทธิภาพ biochemically ปราดเปรียวชนิด
ภายในของเหลวที่สามารถดำเนินการได้ โดยการจำหน่ายไฟฟ้าในฟองก๊าซขนาดเล็ก
ผสมลงในของเหลว . ในกรณีเช่นนี้
ปราดเปรียวชนิดผลิตโดยปล่อยก๊าซพลาสมาภายใน
ฟองแล้วขนส่ง เนื่องจากการแพร่ในของเหลว บทความนี้นำเสนอข้อมูลอัตราการไหล

ไฟฟ้าขนาดเล็กฟองอากาศแทรก บางหลอดอิเล็กทริก เต็มไปด้วยน้ำ เป็นระบอบการปกครองของ breakdowns ไฟฟ้าความถี่ต่ำ

แบบเปิดเผยและอธิบาย .
แง่ดัชนีก๊าซไหล รุ่นพลาสม่า , พลาสม่า

apromising วัสดุการประมวลผลโปรแกรม วิธีการที่ช่วยให้เราสามารถสร้างอนุมูล
ในของเหลวเป็นจำหน่ายไฟฟ้าในน้ำเต็มไปด้วย
ฟองก๊าซ อย่างไรก็ตาม ในสถานการณ์ปกติฟองก๊าซเดินทาง
ฝุ่นตลบในของเหลวและลุกขึ้นไปด้านบนเนื่องจากอาร์คิมีดีส '
บังคับซึ่ง hampers ทดลองสังเกตของไฟฟ้า
แบ่งในฟองก๊าซ . นอกจากนี้ แรงดันเบรคดาวน์
UB = ebl ทั่วฟอง ล้อมรอบด้วยน้ำ สามารถเข้าถึง
เพียงภายใต้การรวมแรงดันสูง ( HV ) U0
ในของเหลว ที่นี่ , EB เป็นแก๊สเกิดสนามไฟฟ้าแรง
L คือความยาวของฟองและ U0 > UB สำหรับสลายอย่างรวดเร็ว
เพิ่มขึ้นเวลาτของชีพจรได้ตามสภาพ
τ < εε 0 / σที่การกระจัดปัจจุบันในของเหลวได้

เกินที่มีในปัจจุบัน ที่นี่ εε 0 เป็นไดอิเล็กทริกและ permittivities
ของสูญญากาศของเหลวและ ดังนั้นในขนาดสูงและ
σ UB , เครื่องกำเนิดพัลส์ที่มีนาโนวินาที และหลาย
กิโลโวลต์โดยจะต้อง เพื่อหลีกเลี่ยง และใช้แช่ฟอง

HV นาโนวินาทีพัลส์เรามีถิ่นฟองที่คงที่จุด บาง
( ขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางภายใน 2.5 มม. ) และระยะยาว ( 100 มม. ) หลอดควอตซ์
วางแนวนอนใช้ ( รูปที่ 1 ) หลอดนี้ถูกเติมด้วยสารละลายที่มีน้ำ

conductivities ไฟฟ้าต่างๆ ( 20 µ S / cm กับน้ำกลั่นและ 12 ms / cm สำหรับโซลูชั่นทางสรีรวิทยา
)เริ่มต้นฟอง 4 – 5 มม. เส้นผ่าศูนย์กลางคือ
เต็มไปด้วยอากาศที่ความดันบรรยากาศ HV กะพริบถึง 20 กิโลก็ใช้ เวลาขึ้นปกติและระยะเวลา
ของพัลส์ที่ 0.1 µวินาทีและ 3 วินาที ตามลำดับ รูปคลื่นแรงดันไฟฟ้าในปัจจุบันและ
ถูกบันทึกไว้โดย tds520d ออสซิลโลสโคป .
ภาพฟองถูกถ่ายโดย Panasonic nv-gs500
กล้องวิดีโอภายใต้กรอบ 25 เฟรม / s ในเวลารับของ
20 คุณอีกกล้องวิดีโอด้วยเหมือนกันหรือดีกว่าค่า
สามารถใช้ในการทดลอง ชีพจร HV คือ
2 S หลังกล้องที่ใช้เรียก กรอบแรกในลำดับของเฟรม
วิดีโอซึ่งบันทึกภาพจำหน่าย
สอดคล้องกับกระแสพัลส์แรกแบ่งเป็นระยะของฟองก๊าซ

.เราบันทึกไว้ว่าเหตุขัดข้องไฟฟ้าเดียวฟองก๊าซ
แทรกในฉนวนท่อแคบเต็มไปด้วยของเหลวเป็นสื่อกระแสไฟฟ้า
เกิดขึ้นในโหมดเส้นใยที่มี ( รูปที่ 2 ) ความหนาของเส้นใยแต่ละ
มากมายเหล่านี้มีขนาดเล็กกว่า
ขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางภายในของท่อ เส้นใยที่ถูกติจิ
ในพื้นที่และเวลา บิดเหมือนงู และ ดังนั้น nonuniformly
ครอบครองกลุ่มของฟองเราคิดว่า
ความถี่สูงเสียงดังส่วนประกอบของกระแสไฟฟ้าเห็น
รูปที่ 3 เกี่ยวข้องกับ nonstationarity ของเส้นใยที่ปัจจุบัน

ถ้าเราละเลยองค์ประกอบปัจจุบันอึกทึก หนึ่งสามารถ
บอกว่าไฟฟ้าแบ่งในรูปแบบฟองก๊าซเดียว
เกือบตารางธาตุปัจจุบันพัลส์ของรูปสี่เหลี่ยมคางหมูแม้
ความต่างศักย์จะคงที่หรือช้า diminishing .
ช่วงเวลาปกติ เช่น การสลายชีพจรค่อนข้าง

ยาวประมาณ 0.5 วินาที แรงดันในฟองก๊าซเพิ่มขึ้นลดน้อยลง
ปัจจุบันมากกว่าช่วงชีพจร ( รูปที่ 3 ) เมื่อกระแสไฟฟ้าลดลงเป็นค่าวิกฤต มันเกือบ
ดับ . แรงดันตกคร่อม ฟองในตอนนี้
อย่างรวดเร็วเพิ่มรายละเอียดขนาดและการสลาย
เกิดขึ้นอีกครั้งถั่วเหล่านี้ มีความสัมพันธ์กับการขยายและหดตัวของตารางธาตุ
ฟองก๊าซในความยาว ( รูปที่ 3 ) สำหรับ
ฟองตั้งอยู่ใกล้แอโนด ฟองหดขนาดเริ่มต้น
. ฟองอยู่ในช่วงกลางของท่อไม่ได้
หดขนาดเริ่มต้น ฟองเริ่มต้นสามารถแยกส่วนหลังจาก
แบ่งเข้าเล็กหลายฟอง [ รูปที่ 2 ( D ) ] โดย
ในปัจจุบัน ( เช่นเฉลี่ยมากกว่าเสียงความถี่สูง ) ลดลง
ด้วยการเพิ่มความยาว L ของฟอง ค่าเฉลี่ยของแรงดัน
ปล่อย U ผ่านฟองเติบโตด้วยการเพิ่มความยาวของ

วิ่งฟรีฟอง ชีพจรในความยาวของฟองก๊าซ
อาจเกิดขึ้นเนื่องจากการแบ่งไฟฟ้าและก๊าซไหล
ภายในฟอง หลังจากการสลายไฟฟ้า การระเหยของ
เริ่มที่ผลในการอัดความดันก๊าซภายใน
ฟองและการขยายตัว ไอน้ำเป็น electronattaching
ก๊าซ ดังนั้น การเพิ่มความยาวของฟอง
( เช่น เพิ่มความเข้มจำนวนอิเล็กตรอนต่อกระบวนการ )
ผลในการลดจำนวนอิเล็กตรอนความหนาแน่นและ
ปัจจุบันลดลง บนการสูญพันธุ์ของการไหลภายในฟอง
ไอน้ำจะควบแน่นอย่างรวดเร็ว ฟองยาวจีบ
อีกขนาดเดิม และรายละเอียดใหม่ในลำดับ
วนกลับมาที่เดิม