The friction in the tube is signifi

The friction in the tube is significantly varied to the values of Reynolds number as shown in Fig. 7(a-b). It is found that the frictions obtained from both of the axial flow (plain tube) and the re-circulating flow (tube with annulus circular-ring) is in the similar trend. The values of the friction increasingly go up relatively according to the increasing values of the Reynolds number. It can be noticeable that the friction of the A-CR insert is higher than that in the plain tube. This is because of the dissipation of dynamic pressure of the fluid due to the very high viscosity loss near the tube wall and the act caused by the re-circulating flow. Moreover, the friction has the high possibility to occur by the interaction of the pressure forces with inertial forces in the boundary layer. The results also showed that the A-CR performs to the higher friction than those the typical circular-ring. It can be observed that the friction factors of the A-CR with annulus diameter ratios of d/Do = 0.1, 0.15, and 0.2, are, respectively, around 47.9%, 69% and 82.9% of those the typical circular-ring.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

แรงเสียดทานในท่ออย่างมีนัยสำคัญแตกต่างกันกับค่าของเลขเรย์โนลด์สมาก Fig. 7(a-b) มันอยู่ที่ frictions ได้รับจากการไหลตามแนวแกน (หลอดธรรมดา) ทั้งสอง และกระแสการหมุนเวียน (หลอดกับ annulus วงแหวน) เป็นแนวโน้มที่คล้ายกัน ค่าของแรงเสียดทานมากขึ้นไปค่าค่อนข้างตามค่าเพิ่มขึ้นของเลขเรย์โนลด์ส สามารถเห็นได้ชัดว่าแรงเสียดทานของแทรก A CR สูงกว่าในหลอดธรรมดา นี้เป็น เพราะการกระจายของความดันแบบไดนามิกของเหลวเนื่องจากการสูญเสียความหนืดสูงมากใกล้ผนังท่อและการกระทำที่เกิดจากกระแสการหมุนเวียน นอกจากนี้ แรงเสียดทานมีโอกาสสูงเกิดขึ้นจากการโต้ตอบกับกอง inertial ในชั้นขอบเขตของกองกำลังความดัน ผลพบว่า A CR ทำให้แรงเสียดทานสูงกว่าทั่วไปวงแหวน มันจะสังเกตได้จากที่ปัจจัยแรงเสียดทานของ A CR มีอัตราส่วนเส้นผ่าศูนย์กลาง annulus d / = 0.1, 0.15 และ 0.2 มี ตามลำดับ ประมาณ 47.9%, 69% และ 82.9% ของคนทั่วไปวงแหวนได้

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

แรงเสียดทานในท่อที่แตกต่างกันอย่างมีนัยสำคัญเป็นค่าจำนวน Reynolds ดังแสดงในรูปที่ 7 (AB) นอกจากนี้ยังพบว่าความขัดแย้งที่ได้รับจากทั้งสองของการไหลตามแนวแกน (หลอดธรรมดา) และการไหลอีกครั้งหมุนเวียน (หลอดห่วงวงกลมแหวน) อยู่ในแนวโน้มที่คล้ายกัน ค่าของแรงเสียดทานมากขึ้นเรื่อย ๆ ขึ้นไปค่อนข้างเป็นไปตามค่านิยมที่เพิ่มขึ้นของจำนวน Reynolds มันอาจจะเป็นที่เห็นได้ชัดว่าแรงเสียดทานของแทรก A-CR สูงกว่าที่อยู่ในหลอดธรรมดา เพราะนี่คือการกระจายของความดันแบบไดนามิกของของเหลวเนื่องจากการสูญเสียความหนืดสูงมากอยู่ใกล้ผนังหลอดและการกระทำที่เกิดจากการไหลกลับมาหมุนเวียน นอกจากนี้แรงเสียดทานมีความเป็นไปได้สูงที่จะเกิดขึ้นจากการทำงานร่วมกันของกองกำลังความดันกับกองกำลังเฉื่อยในบริเวณชั้นที่ ผลยังพบว่า A-CR ดำเนินการกับแรงเสียดทานสูงกว่าวงกลมแหวนทั่วไป ก็สามารถที่จะตั้งข้อสังเกตว่าปัจจัยแรงเสียดทานของ A-CR ที่มีอัตราส่วนขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางห่วงง / Do = 0.1, 0.15 และ 0.2 ตามลำดับประมาณ 47.9%, 69% และ 82.9% ของผู้ที่วงกลมแหวนทั่วไป

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

แรงเสียดทานในท่อแตกต่างกัน ค่าของเลขเรย์โนลด์ดังแสดงในรูปที่ 7 ( A-B ) พบว่าการ frictions ได้จากทั้ง 2 ของการไหลตามแนวแกน ( ธรรมดาหลอด ) และอีกครั้งการไหลวน ( หลอดกับแหวนวงแหวนวงกลม ) อยู่ในแนวโน้มที่คล้ายคลึงกัน ค่าของแรงเสียดทานมากขึ้นขึ้นไปค่อนข้างตามการเพิ่มค่าของเลขเรย์โนลด์จะเห็นได้ชัดว่า การเสียดสีของ a-cr แทรกจะสูงกว่าในหลอดธรรมดา นี้เป็นเพราะการกระจายความดันแบบไดนามิกของของไหลความหนืดสูงมาก เนื่องจากต้องสูญเสียใกล้ผนังท่อและการกระทำที่เกิดขึ้นโดยจะหมุนเวียนไหล นอกจากนี้แรงเสียดทานมีความเป็นไปได้สูงที่จะเกิดขึ้นจากปฏิกิริยาของความดันบังคับกับ inertial บังคับในเขตแดนชั้นใน ผลการศึกษายังพบว่า a-cr แสดงให้สูงกว่าแรงเสียดทานสูงกว่าแหวนกลมทั่วไป พบว่าปัจจัยแรงเสียดทานของ a-cr กับวงแหวนเส้นผ่าศูนย์กลางอัตราส่วนของ D / ทำ = 0.1 , 0.15 และ 0.20 จะดับรอบ 47.9 %69 % และ 20.1 % ที่แหวนกลมทั่วไป