capillary tube — Fig. 2. The capill

capillary tube — Fig. 2. The capillary top was located 13 mm away from the bath bottom. The water in the capillary rose at an observable stable rate and reached a maximum height of 60 mm above the normal bath level under ultrasonication. By contrast, the water increased extremely slowly, and only 2 mm of a water head was observed in the absence of ultrasonication. Acoustic pressure in water outside and inside the capillary was then measured by using an acoustic pressure meter, and the results are illustrated in Fig. 13. The data exhibited variance to a certain extent. However, the acoustic pressure from the outside to the inside of the capillary considerably declined. At the same time, the acoustic pressure in the capillary decreased with increased capillary height. These results indicate that the distinct capillary rise of liquid under ultrasonic agitation may be attributed to the decline in acoustic pressure gradient from the entrance of the capillary to the capillary surface. For a glass tube located in an ultrasonically agitated liquid bath (Fig. 14), most of the ultrasonic waves were reflected by the end of the tube when travelling to liquid/tube interfaces. Only a small part of the ultrasonic waves were transmitted into and propagated in the capillary by the prefilled liquid (this liquid fills into the capillary under the hydrostatic pressure). The propagation of ultrasonic waves in the capillary induced liquid flow. The viscous resistance of the liquid itself and the friction forces of the liquid on the capillary wall promoted the gradual dissipation of ultrasonic energy through conversion into heat energy, which led to ultrasonic attenuation. The propagation of acoustic waves in a capillary can be expressed as follows: where P is the acoustic pressure at a traveling distance x in the capillary, P0 is the initial acoustic pressure at the is the angularentrance of the capillary, velocity, k is the wave number in is the attenuationthe capillary, and can be expressed ascoefficient. where d is the capillary diameter, C is arethe acoustic velocity, and μ and the dynamic viscosity and density of the liquid, respectively (Refs. 24, 25). Equation 2 shows that the coefficient of acoustic attenuation is proportional to the square root of liquid viscosity and acoustic frequency, and inversely proportional to the diameter of the capillary. These characteristics indicate that a higher frequency and smaller capillary size correspond to an acoustic energy with a higher dissipation ratio. Thus, immersing a capillary with a diameter of hundreds of micrometers in an ultrasonically agitated liquid decreases the acoustic energy from the outside to the inside of the capillary and leads to the formation of a decreasing gradient of acoustic energy along the capillary. In consequence, capillary rise of the liquid occurs to compensate for this acoustic energy difference (as acoustic pressure difference) regardless of the wetting status of the liquid to the capillary material. In other words, the liquid is ultrasonically pumped into the capillary without the driving force of surface tension. When a capillary end is located in a developed cavitation zone, the capillary rise would be considerably higher than that in the noncavitation zone because of the great acoustic pressure difference between the outside and the inside of the capillary. Previous studies (Refs. 13, 20, 21) have shown that a sharp increase in liquid pressure at the base of a capillary, which manifests in the presence of cavitation bubbles, is unilaterally responsible for nonwet-

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

หลอดเส้นเลือดฝอย — 2 รูป บนเส้นเลือดฝอยมีอยู่ 13 มม.จากก้นอ่างอาบน้ำ น้ำในเส้นเลือดฝอยเพิ่มขึ้นที่อัตราคงสังเกตได้ และถึงความสูงสูงสุด 60 มม.ระดับน้ำปกติภายใต้ ultrasonication โดยคมชัด น้ำเพิ่มขึ้นช้ามาก และพบว่า ในการขาดของ ultrasonication หัวน้ำเพียง 2 มม. ดันในน้ำภายนอก และภาย ในเส้นเลือดฝอยแล้วซึ่งวัดได้ โดยใช้เครื่องวัดความดัน และผลลัพธ์จะแสดงในรูปที่ 13 ข้อมูลที่แสดงผลต่างในระดับหนึ่ง อย่างไรก็ตาม ดันจากภายนอกกับด้านในของเส้นเลือดฝอยมากปฏิเสธ ในเวลาเดียวกัน ดันในเส้นเลือดฝอยลดลงกับความสูงเส้นเลือดฝอยเพิ่มขึ้น ผลลัพธ์เหล่านี้บ่งชี้ว่า ฝอยขึ้นแตกต่างกันของของเหลวภายใต้ความปั่นป่วนที่อัลตราโซนิกอาจประกอบกับการลดลงของการไล่ระดับความดันเสียงจากทางเข้าของเส้นเลือดฝอยเส้นเลือดฝอยผิว หลอดแก้วที่อยู่ในอ่างของเหลว ultrasonically ใจ (14 รูป), ส่วนใหญ่ของคลื่นอัลตราโซนิกถูกสะท้อน โดยปลายของหลอดเมื่อเดินทางไปยังอินเทอร์เฟซของเหลว/หลอด เพียงส่วนเล็ก ๆ ของคลื่นอัลตราโซนิกถูกส่ง และแพร่กระจายอยู่ในเส้นเลือดฝอยที่ โดยคุณสมบัติของเหลว (ของเหลวนี้เติมลงในเส้นเลือดฝอยภายใต้ความดันหยุดนิ่ง) การเผยแพร่คลื่นอัลตราโซนิในเส้นเลือดฝอยเกิดจากของเหลวไหล ความต้านทานความหนืดของของเหลวเองและแรงเสียดทานของของเหลวบนผนังเส้นเลือดฝอยส่งเสริมกระจายค่อย ๆ พลังงานอัลตราโซนิกผ่านแปลงเป็นพลังงานความร้อน ซึ่งนำไปสู่การลดทอนสัญญาณอัลตราโซนิก แพร่กระจายของคลื่นเสียงในเส้นเลือดฝอยสามารถแสดงได้ดังนี้: โดยที่ P คือความ ดันที่ระยะเดินทาง x ในเส้นเลือดฝอย P0 คือ ความดันเริ่มต้นที่การเป็น angularentrance ของเส้นเลือดฝอย ความเร็ว k คือ เลขคลื่นในการ attenuationthe ฝอย และสามารถแสดง ascoefficient d เป็น เส้นฝอย C คือ ความ เร็วเสียง arethe และμ และความหนืดพลวัต และความหนาแน่นของของเหลว ตามลำดับ (Refs. 24, 25) สมการ 2 แสดงว่า ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนเสียงเป็นสัดส่วนกับรากที่สองของของเหลวมีความหนืดและความถี่ของเสียง และสัดส่วนตรงกันข้ามกับเส้นผ่าศูนย์กลางของเส้นเลือดฝอย ลักษณะเหล่านี้บ่งชี้ว่า มีขนาดเล็กฝอยขนาดและความถี่สูงสอดคล้องกับพลังงานเสียงด้วยอัตราส่วนการกระจายสูง ดังนั้น แช่เส้นเลือดฝอยมีเส้นผ่าศูนย์กลางเป็นร้อย ๆ ไมโครมิเตอร์ในการเหลว ultrasonically ละลายลดพลังงานเสียงจากด้านนอกกับด้านในของเส้นเลือดฝอย และนำไปสู่การก่อตัวของการไล่ระดับสีที่ลดลงของพลังงานเสียงไปตามเส้นเลือดฝอย ผลที่ตามมา ขึ้นเส้นเลือดฝอยของของเหลวเกิดขึ้นเพื่อ ชดเชยความแตกต่างนี้พลังงานเสียง (เป็นดันผลต่าง) คำนึงถึงสถานะที่เปียกของเหลวฝอยวัสดุ ในคำอื่น ๆ ของเหลวถูกสูบ ultrasonically เข้าสู่เส้นเลือดฝอยโดยไม่มีแรงผลักดันของความตึงผิว เมื่อสิ้นสุดเส้นเลือดฝอยจะอยู่ในโซน cavitation พัฒนา เพิ่มขึ้นเส้นเลือดฝอยจะสูงมากกว่าในโซน noncavitation เพราะดีดันระหว่างด้านนอกและด้านในของเส้นเลือดฝอย การศึกษาก่อนหน้า (Refs. 13, 20, 21) ได้แสดงให้เห็นว่า มีเพิ่มมากขึ้นความดันของเหลวที่ฐานหมุน ซึ่งปรากฏในฟอง cavitation รับผิดชอบฝ่ายเดียวสำหรับ nonwet-

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

หลอดเส้นเลือดฝอย - รูป 2. ด้านบนของเส้นเลือดฝอยที่ตั้งอยู่ที่ 13 มมออกไปจากห้องอาบน้ำด้านล่าง น้ำในเส้นเลือดฝอยเพิ่มขึ้นในอัตราที่มีเสถียรภาพและสังเกตได้ถึงความสูงสูงสุด 60 มมเหนือระดับอาบน้ำตามปกติภายใต้ ultrasonication ในทางตรงกันข้ามน้ำเพิ่มขึ้นช้ามากและมีเพียง 2 มิลลิเมตรของหัวน้ำพบว่าในกรณีที่ไม่มี ultrasonication ความดันอะคูสติกในน้ำภายนอกและภายในเส้นเลือดฝอยวัดแล้วโดยใช้เครื่องวัดความดันอะคูสติกและผลที่จะแสดงในรูปที่ 13. ข้อมูลแสดงความแปรปรวนในระดับหนึ่ง อย่างไรก็ตามความดันอะคูสติกจากด้านนอกเข้าไปด้านในของหลอดเลือดฝอยมากลดลง ในขณะเดียวกันความดันในเส้นเลือดฝอยอะคูสติกลดลงมีความสูงที่เพิ่มขึ้นของเส้นเลือดฝอย ผลการศึกษานี้แสดงให้เห็นว่าการเพิ่มขึ้นของเส้นเลือดฝอยที่แตกต่างกันของของเหลวภายใต้ความปั่นป่วนอัลตราโซนิกอาจนำมาประกอบกับการลดลงของแรงกดดันทางลาดอะคูสติกจากทางเข้าของเส้นเลือดฝอยที่พื้นผิวของเส้นเลือดฝอย สำหรับหลอดแก้วที่ตั้งอยู่ในห้องอาบน้ำของเหลวตื่นเต้น ultrasonically (รูปที่. 14) ส่วนใหญ่ของคลื่นอัลตราโซนิกได้รับการสะท้อนให้เห็นในตอนท้ายของหลอดเมื่อเดินทางไปของเหลวการเชื่อมต่อท่อ / เพียงส่วนเล็ก ๆ ของคลื่นอัลตราโซนิกถูกส่งเข้าและแพร่กระจายในเส้นเลือดฝอยโดยของเหลว prefilled (ของเหลวนี้เติมเข้าไปในเส้นเลือดฝอยภายใต้ความดัน) ที่ ขยายพันธุ์ของคลื่นอัลตราโซนิกในเส้นเลือดฝอยเหนี่ยวนำให้เกิดการไหลของของเหลว ความต้านทานความหนืดของตัวเองของเหลวและกองกำลังแรงเสียดทานของของเหลวบนผนังของเส้นเลือดฝอยที่ได้รับการส่งเสริมการกระจายอย่างค่อยเป็นค่อยไปของพลังงานอัลตราโซนิกผ่านการแปลงเป็นพลังงานความร้อนซึ่งนำไปสู่การลดทอนอัลตราโซนิก ขยายพันธุ์ของคลื่นคูสติกในเส้นเลือดฝอยสามารถแสดงดังนี้ P คือความดันอะคูสติกที่ X เดินทางในระยะทางฝอย P0 คือแรงดันอะคูสติกเริ่มต้นที่จะangularentranceของเส้นเลือดฝอย, ความเร็ว, K นั้น จำนวนคลื่นคือเส้นเลือดฝอยattenuationtheและสามารถแสดงascoefficient d เป็นขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางของเส้นเลือดฝอย, C เป็นaretheความเร็วอะคูสติกและμและความหนืดแบบไดนามิกและความหนาแน่นของของเหลวตามลำดับ (Refs. 24, 25) 2 สมการแสดงให้เห็นว่าค่าสัมประสิทธิ์ของการลดทอนอะคูสติกเป็นสัดส่วนกับรากที่สองของความหนืดของของเหลวและความถี่อะคูสติกและสัดส่วนผกผันเส้นผ่าศูนย์กลางของหลอดเลือดฝอย ลักษณะเหล่านี้แสดงให้เห็นว่าความถี่สูงและขนาดของเส้นเลือดฝอยขนาดเล็กสอดคล้องกับพลังงานอะคูสติกที่มีอัตราส่วนการกระจายที่สูงขึ้น ดังนั้นการแช่เส้นเลือดฝอยที่มีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางของหลายร้อยไมโครเมตรในของเหลวตื่นเต้น ultrasonically ลดพลังงานอะคูสติกจากด้านนอกเข้าไปด้านในของหลอดเลือดฝอยและนำไปสู่การก่อตัวของการไล่ระดับสีลดลงของพลังงานอะคูสติกพร้อมฝอย ในผลการเพิ่มขึ้นของเส้นเลือดฝอยของของเหลวที่เกิดขึ้นเพื่อชดเชยความแตกต่างพลังงานอะคูสติกนี้ (เป็นความแตกต่างความดันอะคูสติก) โดยไม่คำนึงถึงสถานะเปียกของของเหลววัสดุฝอย ในคำอื่น ๆ ของเหลวจะถูกสูบเข้าไปในเส้นเลือดฝอย ultrasonically โดยไม่มีแรงผลักดันของแรงตึงผิว เมื่อปลายเส้นเลือดฝอยตั้งอยู่ในเขตพัฒนาโพรงอากาศที่เพิ่มขึ้นของเส้นเลือดฝอยจะสูงกว่าที่อยู่ในโซน noncavitation เพราะความแตกต่างของความดันอะคูสติกที่ดีระหว่างภายนอกและภายในของหลอดเลือดฝอย การศึกษาก่อนหน้า (Refs. 13, 20, 21) แสดงให้เห็นว่าการเพิ่มขึ้นอย่างรวดเร็วในความดันของของเหลวที่ฐานของหลอดเลือดฝอยซึ่งแสดงออกในการปรากฏตัวของฟองอากาศเกิดโพรงอากาศที่เป็นผู้รับผิดชอบในการเพียงฝ่ายเดียว nonwet-

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

หลอดเส้นเลือดฝอย - รูปที่ 2 เส้นเลือดฝอยบนอยู่ 13 มม. ห่างจากก้นอ่าง น้ำในหลอดเลือดฝอยเพิ่มขึ้นในอัตราคงที่ สังเกตได้ถึงความสูงสูงสุด 60 มม. เหนือระดับปกติอาบน้ำภายใต้ ultrasonication . ในทางตรงกันข้าม น้ำเพิ่มขึ้นช้ามาก และเพียง 2 มม. หัวของน้ำพบว่าในการขาดงานของ ultrasonication . ความดันเสียงในน้ำภายนอกและภายในเส้นเลือดฝอยที่ถูกวัดโดยการใช้เครื่องวัดความดัน อะคูสติก และผลลัพธ์ที่แสดงในรูปที่ 13 ข้อมูลมีความแปรปรวนในระดับหนึ่ง อย่างไรก็ตาม แรงกดดันเสียงจากด้านนอกเข้าด้านในของเส้นเลือดฝอยมาก ลดลง ในเวลาเดียวกัน , ความดันเสียงในเส้นเลือดฝอยลดลงซึ่งเพิ่มความสูง ผลลัพธ์เหล่านี้บ่งชี้ว่ามีเส้นเลือดฝอยขึ้นของเหลวภายใต้คลื่นกวนอาจจะเกิดจากการลดลงในระดับความดันเสียงจากทางเข้าของหลอดเลือดฝอยไปยังพื้นผิวฝอย สำหรับท่อแก้ว ตั้งอยู่ใน ultrasonically ปั่นป่วนของเหลวบาท ( 14 รูป ) ส่วนใหญ่ของคลื่นอัลตราโซนิก สะท้อนจากปลายหลอดเมื่อเดินทางไปยังอินเทอร์เฟซของเหลว / หลอด เพียงส่วนเล็ก ๆของคลื่นอัลตราโซนิกถูกส่งเข้าไปในเส้นเลือดฝอย และขยายพันธุ์โดย prefilled ของเหลวของเหลวนี้จะเติมเข้าไปในเส้นเลือดฝอยใต้ความดัน ) การแพร่ของคลื่นอัลตราโซนิกในหลอดเลือดฝอยการเหนี่ยวนำการไหลของของเหลว ความต้านทานหนืดของของเหลวเองและแรงเสียดทานแรงของของเหลวบนผนังเส้นเลือดฝอยที่ส่งเสริมการค่อยเป็นค่อยไปของพลังงานคลื่นเสียงความถี่สูงผ่านแปลงเป็นพลังงานความร้อน ซึ่งนำไปสู่การลดทอนเสียง . การแพร่ของคลื่นอะคูสติกในหลอดเลือดฝอย แสดงออกได้ดังนี้ ที่ p คือความดันเสียงในการเดินทางระยะทาง x C P0 คือความดัน , อะคูสติกครั้งแรกที่เป็นเหลี่ยมทางเข้าของเส้นเลือดฝอย , ความเร็ว , K คือเลขคลื่นในการเส้นเลือดฝอย และ สามารถ แสดงเป็นค่าสัมประสิทธิ์ . ที่ D C C มีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางความเร็วอะคูสติก และμและความหนืดไดนามิก และความหนาแน่นของของเหลว ตามลำดับ ( อ้างอิง 24 , 25 ) สมการที่ 2 พบว่า ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอนของอะคูสติกเป็นปฏิภาคกับรากที่สองของความหนืดของเหลวและความถี่เสียง และแปรผกผันกับขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางของเส้นเลือดฝอย ลักษณะเหล่านี้บ่งชี้ว่า ความถี่สูง และขนาดของเส้นเลือดฝอยขนาดเล็กที่สอดคล้องกับพลังงานอคูสติก ด้วยอัตราส่วนการกระจายสูง ดังนั้น แช่เป็นหลอดเลือดฝอยที่มีเส้นผ่าศูนย์กลางของร้อยไมโครเมตรใน ultrasonically ปั่นป่วนของเหลวลดลง พลังงานเสียงจากด้านนอกเข้าด้านในของเส้นเลือดฝอยและนำไปสู่การก่อตัวของการไล่ระดับของพลังงานอคูสติกริมฝอย ในผลที่ตามมาเกิดเส้นเลือดฝอยขึ้นของของเหลวเพื่อชดเชยความแตกต่างของพลังงานเสียงนี้ ( เช่นความแตกต่างความดันอะคูสติก ) โดยไม่คำนึงถึงสถานะของของเหลวเปียกวัสดุฝอย ในคำอื่น ๆของเหลว ultrasonically สูบเข้าสู่เส้นเลือดฝอย โดยแรงผลักดันของความตึงผิว เมื่อเส้นเลือดฝอยปลายตั้งอยู่ในเขตพัฒนาโพรง , พระองค์เจ้าจะมากสูงกว่าใน noncavitation โซนเพราะดีเสียงความดันแตกต่างระหว่างด้านนอกและด้านในของเส้นเลือดฝอย การศึกษาก่อนหน้านี้ ( อ้างอิง 13 , 20 , 21 ) แสดงให้เห็นว่าคมเพิ่มความดันในของเหลวที่ฐานของเส้นเลือดฝอย ซึ่งแสดงออกในการแสดงตนของโพรงอากาศฟองอากาศอยู่ฝ่ายเดียว nonwet - รับผิดชอบ