If two identical atoms are very far

If two identical atoms are very far apart, they do not interact, and their electronic energy levels can be considered to be those of isolated atoms. Suppose
the two atoms are sodium, each having an outermost 3s electron with a specific
energy. As the two sodium atoms are brought closer together, their wavefunc￾tions overlap, and the two degenerate, isolated 3s energy levels are split into
two different levels, as shown in Figure 12.16a. We can understand this splitting
by considering the appropriate electronic wavefunctions for the case of widely
separated atoms and the case of neighboring atoms. (For a more complete and
careful treatment of this splitting, see the discussion of covalent bonding in
Section 11.4.) Figure 12.17 shows idealized isolated atom wavefunctions 1 and
2 as well as the linear combinations 1
2 and 1 2 that represent
approximate electronic wavefunctions for the two atoms close together. Note
that an electron in the state 1
2 has a substantial probability of being
found midway between the ion cores, while in the state 1 2 the probability
density vanishes at the midpoint. Since the electron spends part of its time midway between the two attractive ion cores in the state 1
2, the electron is
more tightly bound (has lower energy) in the state 1
2 than in 1 2.
This leads to the two different 3s energy levels shown in Figure 12.16a.5

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ถ้าเหมือนกันทั้งสองอะตอมมากห่างกัน พวกเขาไม่ได้โต้ตอบ และระดับพลังงานอิเล็กทรอนิกส์สามารถถือได้ว่าเป็นผู้อะตอมหนึ่ง ๆ สมมติว่าอะตอมทั้งสองมีโซเดียม 3s ด้านนอกสุดละมีอิเล็กตรอน ด้วยเฉพาะพลังงาน ระดับพลังงานเป็นโซเดียมสองอะตอมเข้ามาใกล้ชิดกัน เหลื่อมกันทุกระดับ wavefunc ของพวกเขา และ 3s degenerate แยกที่สอง จะแยกออกเป็นสองระดับ ดังที่แสดงในรูปที่ 12.16a เราสามารถเข้าใจการแบ่งนี้โดยพิจารณา wavefunctions อิเล็กทรอนิกส์ที่เหมาะสมสำหรับกรณีของอย่างกว้างขวางแยกอะตอมและกรณีของอะตอมข้างเคียง (สมบูรณ์มากขึ้น และระมัดระวังรักษานี้แบ่ง ดูการอภิปรายของพันธะโควาเลนต์ในส่วน 11.4) รูปที่ 12.17 แสดงอุดมคติแยกอะตอม wavefunctions 1 และ2 เป็นเชิงเส้นชุด 1 2 และ 2 1 ที่เป็นตัวแทนwavefunctions อิเล็กทรอนิกส์โดยประมาณสำหรับอะตอมสองใกล้กัน หมายเหตุอิเล็กตรอนในสถานะ 1 2 น่าเป็นการพบของถูกพบระหว่างแกนไอออน ในขณะที่ในรัฐ 1 2 ความน่าเป็นความหนาแน่นหายไปที่จุดกึ่งกลางของ เนื่องจากอิเล็กตรอนใช้เป็นส่วนหนึ่งของการเวลากึ่งกลางระหว่างแกนไอออนที่น่าสนใจสองในสถานะ 1 2 อิเล็กตรอนเป็นอย่างใกล้ชิดยิ่งผูกพัน (มีพลังงานต่ำ) ในสถานะ 1 2 กว่าใน 1 2นี้นำไปสู่ 3s แตกต่างกัน 2 ระดับพลังงานที่แสดงในรูป 12.16a.5

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ถ้าสองอะตอม เหมือนจะห่างกันมาก เขาไม่โต้ตอบ และระดับพลังงานของพวกเขาอิเล็กทรอนิกส์ถือว่าเป็นผู้แยกอะตอม สมมติว่าสองอะตอมโซเดียม แต่ละมีอิเล็กตรอนนอกสุด 3s กับเฉพาะพลังงาน เป็นสองโซเดียมอะตอมมาใกล้ชิดกัน wavefunc ￾ tions ของพวกเขาทับซ้อนกัน และสองการแยก 3S พลังงานระดับแบ่งเป็นสองระดับที่แตกต่างกัน ดังแสดงในรูปที่ 12.16a เราสามารถเข้าใจการแยกนี้โดยการพิจารณาที่เหมาะสมสำหรับกรณีอย่างกว้างขวางฟังก์ชันคลื่นอิเล็กทรอนิกส์แยกเป็นอะตอม และกรณีของอะตอมที่อยู่ใกล้เคียง ( สำหรับเพิ่มเติมเสร็จสมบูรณ์ และระมัดระวังรักษาแยกนี้ ดูการอภิปรายของไชยทัตในส่วน 11.4 ) รูป 12.17 แสดงอุดมคติแยกอะตอมฟังก์ชันคลื่น 1 และ2 เป็นแบบเชิงเส้น ชุด 1 2 1 2 ที่เป็นตัวแทนของฟังก์ชันคลื่นอิเล็กทรอนิกส์สำหรับประมาณสองอะตอมอยู่ใกล้กัน หมายเหตุที่อิเล็กตรอนในสถานะ 1 2 มีความเป็นไปได้อย่างมากของเป็นพบอยู่กึ่งกลางระหว่างไอออน แกน ในขณะที่ในรัฐ 1 2 .ความหนาแน่นหายไปที่จุดกึ่งกลาง เนื่องจากอิเล็กตรอนใช้เวลาส่วนหนึ่งของเวลาอยู่กึ่งกลางระหว่างสองแกนน่าสนใจไอออนในสถานะ 1 2 อิเล็กตรอนคือแน่นๆมัด ( ได้ลดพลังงานในรัฐกว่า 1 2 1 2นี่นำไปสู่ที่แตกต่างกันสอง 3s พลังงานระดับที่แสดงในรูปที่ 5 12.16a .