The structural structures of the pr

The structural structures of the prepared samples were analyzed using analytical tools such as XRD, FT-IR and PL spectroscopy. Firstly, the prepared samples were analyzed by means of XRD measurements to confirm the amorphous state of the sample [36]. The XRD measurements were carried out with Cu Kα radiation (wavelength = 0.15406 nm) operating at 40 kV, 30 mA with Bragg–Brentano geometry at room temperature using Siemens Diffractometer D5000. The diffraction patterns were collected at constant (2θ) steps of 0.04°, where 2θ from 10° to 70° for 4s. Secondly, in order to determine the vibrational modes and detecting the structural changes in the glass samples, FT-IR measurement was used. FT-IR absorption measurements were carried out using KBr pellets method [36]. The infrared spectra of the glasses were recorded by a Perkin–Elmer Spectrum One FT-IR spectrometer over the range of wavenumber 400–4000 cm−1 at room temperature using 100 scans at 4 cm−1 resolution. The wavelength accuracy was at 0.1 cm−1 at 1600 cm−1 and the available optical path difference (OPD) velocities were 2 cm s−1. Finally, the fluorescence (excitation and emission) and decay time spectra of all the samples with different mol% of manganese ion were recorded at room temperature by a JASCO FP-8500 Series fluorescence spectrometer equipped with a 150 W xenon lamp as excitation source [37]. The sensitivity of the spectrometer was 5000:1 (RMS) while the resolution for the spectra obtained were ±1.0 nm at 546.1 nm, excitation and emission bandwidth at 5 nm and the wavelength accuracy was ±1.0 nm. The intensity was set to low and the spectra were measure measured at room temperature in the wavelength range of 200–800 nm. In order to choose the appropriate excitation wavelength, the JASCO FP8500 has provided the automatic excitation and emission wavelength searching features. Through these features, the excitation and emission wavelength can be found easily and the obtained emission peak peaks with the maximum intensity are then chosen as the excitation spectra and vice versa.

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

โครงสร้างโครงสร้างของกลุ่มตัวอย่างที่เตรียมไว้ถูกนำมาวิเคราะห์โดยใช้เครื่องมือในการวิเคราะห์เช่น XRD, FT-IR และสเปคโทร PL ประการแรกตัวอย่างที่เตรียมไว้ถูกนำมาวิเคราะห์โดยใช้วิธีการวัด XRD เพื่อยืนยันการรัฐอสัณฐานของกลุ่มตัวอย่าง [36] วัด XRD ได้ดำเนินการด้วยการฉายรังสี Cu Kα (ความยาวคลื่น = 0.15406 นาโนเมตร) ในการดำเนินงานที่ 40 กิโลโวลต์, 30 มิลลิแอมป์ที่มีรูปทรงเรขาคณิต Bragg-Brentano ที่อุณหภูมิห้องโดยใช้ซีเมนส์ diffractometer D5000 รูปแบบการเลี้ยวเบนที่ถูกเก็บรวบรวมที่คงที่ (2θ) ขั้นตอน 0.04 °ที่2θจาก 10 °ถึง 70 °สำหรับ 4s ประการที่สองเพื่อกำหนดรูปแบบการสั่นและการตรวจสอบการเปลี่ยนแปลงโครงสร้างในตัวอย่างแก้ววัด FT-IR ถูกนำมาใช้ FT-IR การวัดการดูดซึมได้ดำเนินการโดยใช้วิธีการ KBr เม็ด [36] อินฟราเรดสเปกตรัมของแว่นตาที่ถูกบันทึกไว้โดยใช้คลื่นความถี่เพอร์กินเอลเมอหนึ่งสเปกโตรมิเตอร์ FT-IR ในช่วง wavenumber 400-4000 ซม-1 ที่อุณหภูมิห้องโดยใช้ 100 สแกน 4 ซม-1 ความละเอียด ความถูกต้องความยาวคลื่นอยู่ที่ 0.1 ซม-1 ที่ 1600-1 ซม. และความแตกต่างเส้นทางที่มีแสง (OPD) ความเร็ว 2 ซม s-1 ในที่สุดการเรืองแสง (การกระตุ้นและการปล่อย) และสเปกตรัมเวลาการสลายตัวของกลุ่มตัวอย่างทั้งหมดที่มี% โมลที่แตกต่างกันของไอออนแมงกานีสถูกบันทึกไว้ที่อุณหภูมิห้องโดย JASCO FP-8500 สเปกโตรมิเตอร์เรืองแสงซีรีส์พร้อมกับ 150 วัตต์หลอดไฟซีนอนเป็นแหล่งกระตุ้น [37 ] ความไวของสเปกโตรมิเตอร์คือ 5000: 1 (RMS) ในขณะที่ความละเอียดสำหรับสเปกตรัมที่ได้รับเป็น± 1.0 นาโนเมตรที่ 546.1 นาโนเมตรและกระตุ้นการปล่อยแบนด์วิดธ์ที่ 5 นาโนเมตรและความถูกต้องความยาวคลื่นเป็น± 1.0 นาโนเมตร ความเข้มถูกกำหนดให้ต่ำและสเปกตรัมถูกวัดวัดที่อุณหภูมิห้องในช่วงความยาวคลื่น 200-800 นาโนเมตร เพื่อที่จะเลือกความยาวคลื่นกระตุ้นที่เหมาะสม JASCO FP8500 ได้จัดให้มีการกระตุ้นโดยอัตโนมัติและการปล่อยความยาวคลื่นคุณสมบัติการค้นหา ผ่านคุณสมบัติเหล่านี้กระตุ้นการปล่อยความยาวคลื่นและสามารถพบได้ง่ายและยอดเขาสูงสุดที่ได้รับการปล่อยก๊าซที่มีความเข้มสูงสุดจะได้รับเลือกให้เป็นสเปกตรัมกระตุ้นและในทางกลับกัน

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โครงสร้างโครงสร้างของเตรียมวิเคราะห์โดยใช้เครื่องมือวิเคราะห์เช่น XRD FT-IR และ PL สเปกโทรสโกปี ประการแรก เตรียมตัวอย่างโดยใช้การวัดรังสีเอ็กซ์เพื่อยืนยันสถานะสำหรับตัวอย่าง [ 36 ] การศึกษาเฟสการวัดทดลองกับ Cu K αรังสีความยาวคลื่น = 0.15406 nm ) ได้ 40 กิโลโวลต์30 MA กับแบร็ก–โนเรขาคณิตที่อุณหภูมิห้องใช้ Siemens ดิฟแฟรกโทมิเตอร์ d5000 . มีการเก็บรวบรวมรูปแบบการเลี้ยวเบนที่คงที่ ( 2 θ ) 0.04 โดยขั้นตอนที่ 2 θจาก 10 / 70 องศาสำหรับ 4S ประการที่สอง เพื่อศึกษาการเปลี่ยนแปลงโครงสร้างและโหมดการสั่นในแก้วอย่างอินฟราเรดการวัดที่ใช้- การวัดการดูดซึมทดลองใช้วิธีาเม็ด [ 36 ] สเปกตรัมอินฟราเรดของแก้วที่ถูกบันทึกไว้โดยเพอร์กินเอลเมอร์สเปกตรัม FT-IR Spectrometer ( หนึ่งมากกว่าช่วง wavenumber 400 – 4 , 000 cm − 1 ที่อุณหภูมิห้องใช้ 100 ครั้งที่ 4 cm − 1 วิธีการ ความยาวคลื่นความแม่นยำอยู่ที่ 01 cm − 1 cm − 1 1600 และผลต่างเส้นทางแสงใช้ได้ ( OPD ) ความเร็ว 2 ซม. s − 1 ในที่สุด เรืองแสง ( การกระตุ้นและการปล่อยสเปกตรัม ) และสลายตัวเวลาทั้งหมดตัวอย่างกับโมลที่แตกต่างกันของแมงกานีสไอออนที่ถูกบันทึกไว้ที่อุณหภูมิห้องโดย jasco fp-8500 ฟลูออเรสเซนซ์สเปกชุดพร้อม 150 w ไฟซีนอนเป็นแหล่งกระตุ้น [ 37 ]ความไวของกล้องคือ 5000:1 ( RMS ) ในขณะที่ความละเอียดสำหรับสเปกตรัมที่ได้± 1.0 nm ที่ 546.1 นาโนเมตร การกระตุ้นและแบนด์วิดธ์ที่ 5 นาโนเมตรและความยาวคลื่นความแม่นยำคือ± 1.0 nm . เข้มถูกตั้งค่าต่ำและนี้คือวัด วัดที่อุณหภูมิห้องในความยาวคลื่นช่วง 200 – 800 nm . เพื่อที่จะเลือกความยาวคลื่นกระตุ้นที่เหมาะสมการ jasco fp8500 มีแบบอัตโนมัติและการปล่อยคลื่นค้นหาคุณลักษณะ ผ่านคุณสมบัติเหล่านี้ การกระตุ้นและการปล่อยความยาวคลื่นที่สามารถพบได้อย่างง่ายดายและได้รับการจุดสูงสุดยอดเขาที่มีความเข้มสูงสุด แล้วเลือกเป็นแบบ
Spectra และในทางกลับกัน