Figure 65. Comparison between theor

Figure 65. Comparison between theory, based on the slender-jet

description (253), (255) and experiment with an ethylene glycol jet

at Q = 2.78 × 10−9 m3 s−1. Reprinted from [371], copyright 1999,

with permission from Elsevier.

Figure 64 shows an essentially stationary situation. A

problem that has been addressed only very recently is how

the cone-jet state is approached dynamically, for example as

seen in the experiments of [367] or [240]. In particular, how

does the Taylor cone give way to the new jet, a question

that has recently arisen in similar form in air entrainment

[377, 378], hydrodynamically forced jets [379, 380] (to be

discussed below), or contact line instability [381]. A recent

study [382] (see also [383]) looks at the dynamical process

by which a charged drop, with or without an electric field,

develops pointed ends as the drop turns unstable. The drop is

treated as a perfect conductor, and the dynamics is assumed to

be described by the Stokes approximation.

A new similarity solution is found [382], in which the drop

shape is of the form

1/2

h(z, t) = t

H (z/t1/2

), (257)

where for t → ∞ a cone is formed. The solution (257)

(with corresponding equations for electric field and the charge)

represents a balance of electrostatic repulsion and viscosity, so

surface tension drops out of the description! Namely, the cone

angle is found to be smallerthan the static angle expected on the

basis of Taylor’s solution (252). Indeed, recent experiments

of bursting drops, both with and without external field, turn

out to be described by this dynamical cone formation, see

figures 40 and 66. The thickness of the jet, which eventually

emanates from the tip of the cone, is presumably set by the finite

conductivity, and is thus beyond the present description [382].

4.7.3. Outer flow. Instead of electric fields, an outer flow is

also a very versatile tool to control the thickness of jets and their

breakup behaviour [182,186,379,380,385]. Both inertial and

viscous forces can be harnessed to focus jets; an example of

the former case is shown in figure 67. The jet shape is molded

by the external air stream, for which a pressure difference p

is maintained across the hole shown in (a). When Q is the

mass flux, the jet radius is determined by the inertial balance

r0 ∼ (Q2

ρ/p)1/4

, (258)

hence by making p large the jet radius becomes small.

Electric jets can be employed to produce more complex

structures by having one liquid inside another one [386], and

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

รูป 65 เปรียบเทียบระหว่างทฤษฎี ตามสเลนเดอร์เจ็ทคำอธิบาย (253), (255) และทดลองกับเจ็ทเป็น glycol เอทิลีนที่ Q = 2.78 × 10−9 m3 s−1 เช็คจาก [371], ลิขสิทธิ์ 1999มีสิทธิ์จาก Elsevierรูปที่ 64 แสดงสถานการณ์เป็นหลักเครื่องเขียน Aเฉพาะเมื่อเร็ว ๆ นี้มากเป็นปัญหาที่มีการส่งอย่างไรรัฐกรวยเจ็ทเป็นเวลาแบบไดนามิก เช่นเป็นเห็นในการทดลองของ [367] หรือ [240] ในวิธีการเทย์เลอร์กรวยให้ไป jet ใหม่ คำถามล่าสุดที่ได้เกิดขึ้นในฟอร์มคล้ายในอากาศ entrainment[377, 378], hydrodynamically บังคับ jets [379, 380] การอธิบายไว้ด้านล่าง), หรือติดต่อรายการความไม่แน่นอน [381] ตัวล่าสุดศึกษา [382] (ดู [383]) มองไปที่กระบวนการ dynamicalซึ่งฝากคิดค่าธรรมเนียม มี หรือไม่ มี ฟิลด์การไฟฟ้าพัฒนาชี้ปลายเป็นแบบหล่นจะไม่เสถียร การคือถือว่าเป็นนำโก และการเปลี่ยนแปลงจะถือว่าเป็นสามารถอธิบาย โดยประมาณสโตกส์ปัญหาคล้ายพบ [382], ซึ่งหล่นรูปร่างเป็นแบบ1/2h (z, t) = tH (z/t1/2), (257)ซึ่งสำหรับ t →∞ กรวยจะเกิดขึ้น การแก้ปัญหา (257)(กับสมการที่สอดคล้องกันในสนามไฟฟ้าและประจุ)แสดงยอดดุลของ repulsion สถิตและความหนืด ดังนั้นแรงตึงผิวลดลงจากคำอธิบาย คือ กรวยพบมุมจะ smallerthan ที่มุมคงที่คาดไว้ในการพื้นฐานของโซลูชันของเทย์เลอร์ (252) จริง ทดลองล่าสุดของชีวิตชีวาหยด ทั้งมี และไม่ มีเขต ข้อมูลภายนอก เปิดออกไปจะอธิบายนี้ก่อตัวกรวย dynamical ดูตัวเลข 40 และ 66 ความหนาของเจ็ท ซึ่งในที่สุดemanates จากกรวย สันนิษฐานว่าการตั้งค่า โดยการจำกัดนำ และดังนั้นนอกเหนือจากคำอธิบายนำเสนอ [382]4.7.3 การกระแสภายนอก แทนที่เขตไฟฟ้า กระแสภายนอกเป็นนอกจากนี้เครื่องมืออเนกประสงค์เพื่อควบคุมความหนาของ jets และของพวกเขาแบ่งพฤติกรรม [182,186,379,380,385] ทั้ง inertial และกองกำลังความหนืดที่สามารถควบคุมการโฟกัส jets ตัวอย่างของกรณีอดีตถูกแสดงในรูปที่ 67 แบบรูปร่างของเจ็ทด้วยกระแสอากาศภายนอก ที่ความดันความแตกต่าง pรักษาข้ามหลุมแสดง (ก) เมื่อ Q เป็นการมวลฟลักซ์ รัศมีเจ็ทตามดุล inertial∼ r0 (ไตรมาสที่ 2Ρ/p) 1/4, (258)ดังนั้น โดย p ใหญ่เจ็ท รัศมีจะเล็กJets ไฟฟ้าสามารถทำงานผลิตซับซ้อนมากขึ้นโครงสร้าง โดยมีของเหลวหนึ่งภายในอีกหนึ่ง [386], และ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

รูปที่ 65 การเปรียบเทียบระหว่างทฤษฎีบนพื้นฐานของเรียวเจ็ทคำอธิบาย(253) (255) และการทดสอบด้วยเจ็ทเอทิลีนไกลคอลที่Q = 2.78 × 10-9 m3 s-1 พิมพ์ซ้ำจาก [371] ลิขสิทธิ์ปี 1999 ได้รับอนุญาตจากเอลส์. รูปที่ 64 แสดงให้เห็นว่าสถานการณ์นิ่งเป็นหลัก ปัญหาที่ได้รับการแก้ไขมากเมื่อเร็ว ๆ นี้เป็นวิธีการที่รัฐกรวยเจ็ทเดินแบบไดนามิกเช่นเป็นที่เห็นในการทดลองของ[367] หรือ [240] โดยเฉพาะอย่างยิ่งวิธีการที่ไม่กรวยเทย์เลอร์ให้วิธีการที่เจ็ทใหม่เป็นคำถามที่เกิดขึ้นเมื่อเร็วๆ นี้ในรูปแบบที่คล้ายกันในอากาศรถไฟ[377, 378] ไอพ่นบังคับ hydrodynamically [379, 380] (ที่จะกล่าวถึงด้านล่าง) หรือรายชื่อผู้ติดต่อ ความไม่แน่นอนเส้น [381] ล่าสุดการศึกษา [382] (เห็น [383]) มีลักษณะที่กระบวนการพลังที่ลดลงค่าใช้จ่ายที่มีหรือไม่มีสนามไฟฟ้าพัฒนาปลายแหลมเป็นลดลงเปลี่ยนไม่เสถียร ที่ลดลงจะถือว่าเป็นตัวนำที่สมบูรณ์แบบและการเปลี่ยนแปลงจะถือว่าได้รับการอธิบายโดยประมาณStokes. วิธีการแก้ปัญหาที่คล้ายคลึงกันใหม่พบ [382] ซึ่งลดลงรูปร่างเป็นรูปแบบที่1/2 h (ซีที) t = H (z / t1 / 2), (257) ที่สำหรับเสื้อ→∞กรวยจะเกิดขึ้น วิธีการแก้ปัญหา (257) (มีสมการที่สอดคล้องกันสำหรับสนามไฟฟ้าและค่าใช้จ่าย) แสดงให้เห็นถึงความสมดุลของการเขม่นไฟฟ้าสถิตและความหนืดเพื่อให้แรงตึงผิวหยดออกมาจากคำอธิบาย! คือกรวยมุมพบว่าได้รับการ smallerthan มุมคงที่คาดว่าจะอยู่บนพื้นฐานของการแก้ปัญหาของเทย์เลอร์(252) อันที่จริงการทดลองที่ผ่านมาของหยดระเบิดทั้งที่มีและไม่มีสนามภายนอกเปิดออกเพื่อจะอธิบายโดยการก่อกรวยพลังนี้เห็นตัวเลข40 และ 66 ความหนาของเจ็ทซึ่งในที่สุดก็เล็ดลอดออกมาจากปลายกรวยที่เป็นสมมุติที่กำหนดโดย จำกัดการนำไฟฟ้าและจึงเกินกว่าคำอธิบายปัจจุบัน [382]. 4.7.3 ไหลนอก แทนที่จะสนามไฟฟ้าที่ไหลด้านนอกเป็นยังเป็นเครื่องมือที่หลากหลายมากในการควบคุมความหนาของเจ็ตส์และพวกเขาพฤติกรรมการล่มสลาย[182.186.379.380.385] ทั้งสองเฉื่อยและกองกำลังความหนืดสามารถถูกควบคุมที่จะมุ่งเน้นเจ็ตส์; ตัวอย่างของกรณีที่อดีตแสดงในรูปที่ 67 รูปเจ็ทที่มีการขึ้นรูปโดยกระแสอากาศภายนอกที่แตกต่างกันความดันพีจะยังคงข้ามหลุมที่แสดงใน(ก) เมื่อ Q คือการไหลของมวลรัศมีเจ็ทจะถูกกำหนดโดยความสมดุลเฉื่อยr0 ~ (Q2 ρ / p) 1/4 (258) ด้วยเหตุนี้โดยการทำพีขนาดใหญ่รัศมีเจ็ทจะกลายเป็นขนาดเล็ก. ไอพ่นไฟฟ้าสามารถใช้ในการผลิตมากขึ้น ความซับซ้อนของโครงสร้างโดยมีของเหลวภายในหนึ่งอีกคนหนึ่ง[386] และ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

รูปที่ 65 . การเปรียบเทียบระหว่างทฤษฎี ตามเรียวเจ็ท

รายละเอียด ( 253 ) ( 255 ) และการทดสอบด้วยไกลคอลเอทิลีนเจ็ท

ที่ Q × 10 − 9 = 2.78 M3 s − 1 พิมพ์จาก [ 371 ] ลิขสิทธิ์ 1999

ได้รับอนุญาตจาก Elsevier .

รูปที่ 64 แสดงหลักเครื่องเขียน สถานการณ์ เป็น

ปัญหาที่ได้รับการ addressed เฉพาะมากเมื่อเร็ว ๆนี้เป็นอย่างไร

กรวยเจ็ทรัฐจะเข้าหาแบบไดนามิก ,ตัวอย่างเช่นเป็น

เห็นในการทดลอง [ 367 ] หรือ [ 240 ] โดยเฉพาะวิธี

ทำกรวย เทย์เลอร์ วิธีที่จะให้เครื่องบินใหม่ คำถาม

ที่เพิ่งเกิดขึ้นในรูปแบบที่คล้ายกันในอากาศ

[ 377 378 ] hydrodynamically บังคับเครื่องบิน [ 379 , 380 ] ( ถูก

กล่าวถึงด้านล่าง ) หรือไร้สายติดต่อ [ 381 ] ล่าสุด

ศึกษา [ 382 ] ( ดู [ 383 ] )

ดูกระบวนการพลวัตซึ่งค่าใช้จ่ายลดลง มี หรือไม่ มีสนามไฟฟ้า ,

พัฒนาชี้ปลายเป็นหยด กลายเป็นไม่เสถียร ลดลงเป็น

ถือว่าเป็นคอนดักเตอร์ที่สมบูรณ์แบบและการเปลี่ยนแปลงคือ สมมติให้

( ประมาณ ตค .

แก้ไขกันใหม่จะพบ [ 382 ] , ที่วาง

รูปร่างอยู่ในรูป

1 / 2

H ( Z , T = T

H ( Z / T1 / 2

) ( 257 )

ซึ่ง T → keyboard - key - name ∞กรวยจะถูกสร้างขึ้น