8.9.3 Critical Current DensityAnoth

8.9.3 Critical Current Density
Another important characteristic feature of the superconducting state is that when the
current density through the sample exceeds a critical value 7C, it is found that superconductivity
disappears. This is not surprising since the current through the superconductor
will itself generate a magnetic field and at sufficiently high current densities,
the magnetic field at the surface of the sample will exceed the critical field and extinguish
superconductivity. This plausible direct relation between Bc and Jc is only true
for Type I superconductors, whereas in Type II superconductors, Jc depends in a complicated
way on the interaction between the current and the flux vortices. New high-rc
superconductors have exceedingly high critical fields, as apparent in Table 8.7, that do
not seem to necessarily translate to high critical current densities. The critical current
density in Type II superconductors depends not only on the temperature and the
applied magnetic field but also on the preparation and hence the microstructure (e.g.,
polycrystallinity) of the superconductor material. Critical current densities in new
high-rc superconductors vary widely with preparation conditions. For example, in
Y-Ba-Cu-O, Jc may be greater than 107 A cm-2 in some carefully prepared thin films
and single crystals but around 103-106 A cm
-2 in some of the polycrystalline bulk
material (e.g., sintered bulk samples). In NbsSn, used in superconducting solenoid
magnets, on the other hand, Jc is close to 107 A cm
-2 at near 0 K.
The critical current density is important in engineering because it limits the total current
that can be passed through a superconducting wire or a device. The limits of
superconductivity are therefore defined by the critical temperature Tc, critical magnetic
field Bc (or B ), and critical current density Jc. These constitute a surface in a threedimensional
plot, as shown in Figure 8.52, which separates the superconducting state
from the normal state. Any operating point (Tu Bu J) inside this surface is in the
superconducting state. When the cuprate ceramic superconductors were first discovered,
their Jc values were too low to allow immediate significant applications in engineering

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

8.9.3 ความหนาแน่นที่สำคัญปัจจุบัน
อีกประการหนึ่งที่สำคัญของรัฐยิ่งยวดก็คือว่าเมื่อ
ความหนาแน่นกระแสผ่านตัวอย่างเกิน 7C ค่าที่สำคัญพบว่า superconductivity
หายไป นี้ไม่น่าแปลกใจเพราะปัจจุบันผ่านตัวนำ
ตัวเองจะสร้างสนามแม่เหล็กและที่ความหนาแน่นสูงในปัจจุบันพอ
สนามแม่เหล็กที่พื้นผิวของตัวอย่างจะเกินข้อมูลที่สำคัญและดับ
ยิ่งยวด นี้ความสัมพันธ์โดยตรงระหว่าง Bc น่าเชื่อถือและ Jc เป็นเพียงความจริง
สำหรับประเภทตัวนำยิ่งยวดในขณะ Type II ตัวนำยิ่งยวด, Jc ขึ้นอยู่กับความซับซ้อน
ทางบนปฏิสัมพันธ์ระหว่างปัจจุบันและ vortices ฟลักซ์ สูง RC ใหม่
ตัวนำยิ่งยวดมีสาขาที่สำคัญสูงยิ่งเป็นที่เห็นได้ชัดในตารางที่ 8.7 ที่ไม่
ได้ดูเหมือนจะจำเป็นต้องแปลความหนาแน่นสูงในปัจจุบันที่สำคัญ ในปัจจุบันที่สำคัญ
ความหนาแน่นในตัวนำยิ่งยวด Type II ขึ้นไม่เพียง แต่ในอุณหภูมิและ
สนามแม่เหล็ก แต่ยังเกี่ยวกับการเตรียมความพร้อมและด้วยเหตุนี้จุลภาค (เช่น
polycrystallinity) ของวัสดุตัวนำยิ่งยวด ความหนาแน่นที่สำคัญในปัจจุบันใหม่
ตัวนำยิ่งยวดสูง RC แตกต่างกันไปตามเงื่อนไขการจัดเตรียม ยกตัวอย่างเช่นใน
Y-Ba-Cu-O, Jc อาจจะสูงกว่า 107 ซม-2 ในบางเตรียมฟิล์มบาง
และผลึกเดี่ยว แต่รอบ 103-106 ซม.
-2 ในบางส่วนของกลุ่ม polycrystalline
วัสดุ (เช่น ตัวอย่างกลุ่มเผา) ใน NbsSn ใช้ในขดลวดตัวนำยิ่งยวด
แม่เหล็กบนมืออื่น ๆ , Jc อยู่ใกล้กับ 107 ซม.
-2 ที่ใกล้ 0 เค
หนาแน่นกระแสที่สำคัญมีความสำคัญในด้านวิศวกรรมเพราะมัน จำกัด การหมุนเวียน
ที่สามารถผ่านลวดตัวนำยิ่งยวด หรืออุปกรณ์ ข้อ จำกัด ของ
superconductivity ที่กำหนดไว้ดังนั้นโดยอุณหภูมิวิกฤต Tc แม่เหล็กสำคัญ
ข้อมูล Bc (หรือ B) และความหนาแน่นกระแสที่สำคัญ Jc เหล่านี้เป็นพื้นผิวใน threedimensional
พล็อตดังแสดงในรูปที่ 8.52 ซึ่งแยกรัฐยิ่งยวด
จากสภาพปกติ จุดปฏิบัติการใด ๆ (Tu ติดต่อ J ) ภายในพื้นผิวนี้อยู่ใน
รัฐยิ่งยวด เมื่อตัวนำยิ่งยวดเซรามิก cuprate ถูกค้นพบครั้งแรก
ค่า Jc ของพวกเขาต่ำเกินไปที่จะอนุญาตให้มีการใช้งานอย่างมีนัยสำคัญได้ทันทีในงานวิศวกรรม

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

8.9.3 ความหนาแน่นกระแสวิกฤต
อื่นสำคัญคุณลักษณะของอะตอม ของรัฐ ที่เมื่อ
ความหนาแน่นกระแสผ่านตัวอย่างเกินกว่า 5 ค่าวิกฤต พบว่าสภาพนำยวดยิ่ง
หายไป นี้ไม่น่าแปลกใจเนื่องจากปัจจุบันผ่านยิ่งยวด
จะตัวเองสร้างสนามแม่เหล็ก และความหนาแน่นกระแสสูง
อย่างเพียงพอสนามแม่เหล็กที่ผิวของตัวอย่างจะเกินเขตวิกฤตและดับ
ยวดยิ่ง . นี้เป็นไปได้โดยตรงความสัมพันธ์ระหว่าง พ.ศ. และ JC เป็นเพียงความจริง
สำหรับประเภทผมยวดยิ่ง ในขณะที่ประเภทที่สองยวดยิ่ง , JC ขึ้นในวิธีที่ซับซ้อน
ในการโต้ตอบระหว่างปัจจุบันและฟลักซ์อะลูมิเนียม . ยวดยิ่ง RC
ใหม่สูงจะมีวิกฤตสูงเหลือเกิน ด้านตามที่ปรากฏในตาราง 8.7 ที่
ไม่ได้ต้องแปลวิกฤตสูงปัจจุบันมีความหนาแน่น ความหนาแน่นกระแสวิกฤตในตัวนำยวดยิ่งชนิดที่ 2
ขึ้นอยู่ไม่เพียง แต่ในอุณหภูมิและ
ใช้สนามแม่เหล็ก แต่ในการเตรียมและด้วยเหตุนี้ โครงสร้าง ( เช่น
polycrystallinity ) ของวัสดุตัวนำยิ่งยวด . มีความหนาแน่นในใหม่
ปัจจุบันยวดยิ่ง RC สูงแตกต่างกันอย่างกว้างขวางกับเงื่อนไขของการเตรียมการ ตัวอย่างเช่นใน
y-ba-cu-o JC อาจจะสูงกว่า 107 เป็น cm-2 ในบางอย่างระมัดระวังเตรียมฟิล์มบางและผลึกเดี่ยว แต่รอบ 103-106

เป็นเซนติเมตร - 2 ในบางส่วนของวัสดุผลึกขนาดใหญ่
( เช่นเผาตัวอย่างเป็นกลุ่ม ) ใน nbssn ใช้อะตอมแม่เหล็กแม่เหล็กไฟฟ้า
, บนมืออื่น ๆ , JC ใกล้ 107 เป็น cm
-
2 ที่ใกล้ 0 Kความหนาแน่นกระแสวิกฤตสำคัญทางวิศวกรรม เพราะมัน จำกัด รวมปัจจุบัน
ที่สามารถผ่านอะตอมลวดหรืออุปกรณ์ ขอบเขตของ
ยวดยิ่งจึงกำหนดโดย TC อุณหภูมิวิกฤต , วิกฤตแม่เหล็ก
สนาม BC ( หรือ B ) และความหนาแน่นกระแสวิกฤต JC เหล่านี้เป็น พื้นผิวในพล็อต threedimensional
ดังแสดงในรูปที่ 8.52 ,ซึ่งแยกอะตอมของรัฐ
จากสภาพปกติ งานใด ๆจุด ( ตูบูเจ ) ภายในพื้นผิวนี้
อะตอมในรัฐ เมื่อ cuprate เซรามิกตัวนำเป็นคนแรกที่ค้นพบคุณค่าของ JC
ต่ำเกินไป เพื่อให้ใช้งานในทางวิศวกรรม ได้ทันที