Experiments were performed to analy

Experiments were performed to analyse premixed flames propagating
freely in wide tubes, first to give a better description of the
two regimes of propagation already observed, then to relate their
characteristic length scales to the cut-off wavelength used in
numerical modelling of premixed flames dynamics.
Slanted flames propagate at a speed 50% larger than quasi-symmetric
flames, three to four times the normal flame speed. This can
be relevant for determining the flame flashback conditions.
The variations of flame speed at the leading bump precede the
variations in the flame surface, indicating that the local condition
at the flame tip is the critical phenomenon that controls the flame
propagation. This is confirmed by the correlation between the local
radius of curvature and the flame speed, slower flames having a
larger radius of curvature.
The dynamics of the flame resembles the one described by the
Michelson–Sivashinsky equation: slanted flames with a small
radius of curvature have a restricted range of fluctuations, reflecting
the stabilizing effect of curvature; the minimal radius of curvature
is of the order of the most unstable wavelength K⁄ 2 kc and
the most probable radius of curvature can be compared to the limiting
value K1 calculated with non-linear theories. The wrinkled
flame speed is also comparable to the results of Michelson–Sivashinsky
and of direct numerical simulations in wide tubes by considering
that the increase of flame speed in a tube is the double of
that calculated in a 2D channel.
Finally, we may add some remarks on the competition between
quasi-symmetric and slanted flames. It was stated that the quasisteady
parabolic fronts were metastable in the case of flames propagating
upwards [34], numerical simulations showing that the parabolic
tip slowly approaches one of the walls. The direct numerical
simulations in wide tubes (D > 3.4 kc) confirm this hypothesis by
ending with a slanted flame [22,35], while MS simulations produce
flames of various shapes depending on the distribution of new poles
created by noisy perturbations. All these simulations look similar to
the experiments where the quasi-symmetric flames display many
bumps competing for the leadership, while slanted flames have a
smooth bump with cusped cells travelling on its skirt.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ดำเนินการทดลองเพื่อวิเคราะห์หยดเปลวไฟกระจายอิสระในหลอดกว้าง ก่อนจะให้คำอธิบายที่ดีของการสองระบอบของการเผยแพร่แล้วสังเกต แล้วไปเกี่ยวข้องของพวกเขาเครื่องชั่งน้ำหนักความยาวลักษณะการตัดที่ความยาวคลื่นที่ใช้ในแบบจำลองตัวเลขของหยด dynamics เปลวไฟเปลวไฟเอียงแพร่กระจายที่ความเร็ว 50% มากกว่าค่ากึ่งสมมาตรเปลวไฟสามถึงสี่เท่าปกติในเปลวไฟ ความเร็ว นี้สามารถจะเกี่ยวข้องกับการกำหนดเงื่อนไขการรำลึกความหลังเปลวไฟนำรูปแบบของความเร็วเปลวไฟที่ชนชั้นนำความแตกต่างในพื้นผิวไฟ ที่บ่งชี้ว่า สภาพท้องถิ่นเปลวไฟแนะนำเป็นปรากฏการณ์สำคัญที่ควบคุมเปลวไฟเผยแพร่ นี้เป็นยืนยันจากความสัมพันธ์ระหว่างท้องถิ่นรัศมีโค้งและเปลวไฟความเร็ว ช้าเปลวไฟที่มีการโค้งรัศมีขนาดใหญ่หนึ่งโดยมีลักษณะของเปลวไฟสมการ Michelson-Sivashinsky: เอียงเปลวไฟขนาดเล็กรัศมีโค้งมีช่วงจำกัดของความผันผวน สะท้อนผลของขนาด สมัยมีเสถียรภาพ รัศมีโค้งน้อยที่สุดเป็นลำดับเคซี K⁄ 2 ความยาวคลื่นไม่เสถียรมากที่สุด และรัศมีน่าเป็นที่สุดของโค้งสามารถเปรียบเทียบได้กับการจำกัดคำนวณค่า K1 กับทฤษฎีไม่ใช่เชิงเส้น ที่รอยย่นความเร็วเปลวไฟก็เทียบได้กับผลลัพธ์ของ Michelson-Sivashinskyและจำลองตัวเลขโดยตรงในท่อกว้างโดยพิจารณาการเพิ่มขึ้นของเปลวไฟเพิ่มความเร็วในหลอดเป็นคู่ของที่คำนวณได้ในช่องสัญญาณ 2Dสุดท้าย เราอาจเพิ่มข้อสังเกตบางอย่างในการแข่งขันระหว่างเปลวไฟกึ่งสมมาตร และเอียง มีการระบุไว้ที่ quasisteady ที่ด้านหน้าจานได้ metastable ในกรณีของเปลวไฟที่กำลังเผยแพร่ขึ้น [34], จำลองตัวเลขที่แสดงที่ใบจานคำแนะนำช้าใกล้หนึ่งของกำแพง ตรงตัวเลขจำลองในท่อกว้าง (D > 3.4 เคซี) ยืนยันสมมติฐานนี้โดยลงท้าย ด้วยเปลวไฟ slanted [22,35], ในขณะที่ MS ผลิตที่เป็นตัวจำลองเปลวไฟของรูปทรงต่าง ๆ ขึ้นอยู่กับการกระจายของเสาใหม่สร้าง โดย perturbations คะ จำลองเหล่านี้มีลักษณะคล้ายกับการทดลองที่เปลวไฟกึ่งสมมาตรแสดงมากbumps แข่งขันนำ ในขณะที่เปลวไฟเอียงมีการชนเรียบเดินทางกระโปรงของเซลล์ cusped

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

การทดลองดำเนินการในการวิเคราะห์เปลวไฟ premixed แพร่กระจาย
ได้อย่างอิสระในหลอดกว้างแรกที่จะให้คำอธิบายที่ดีขึ้นของ
ระบอบการปกครองที่สองของการขยายพันธุ์ตั้งข้อสังเกตไว้แล้วจากนั้นจะมีความสัมพันธ์ของพวกเขา
มีความยาวลักษณะเกล็ดกับความยาวคลื่นตัดที่ใช้ใน
การสร้างแบบจำลองเชิงตัวเลขของการเปลี่ยนแปลงของเปลวไฟ premixed
เปลวไฟเป๋เผยแพร่ที่ความเร็ว 50% มีขนาดใหญ่กว่ากึ่งสมมาตร
เปลวไฟสามถึงสี่เท่าของความเร็วของเปลวไฟปกติ นี้สามารถ
มีความเกี่ยวข้องในการกำหนดเงื่อนไขย้อนหลังเปลวไฟ.
รูปแบบของความเร็วเปลวไฟที่ชนชั้นนำนำ
รูปแบบในพื้นผิวไฟแสดงให้เห็นว่าสภาพท้องถิ่น
ที่ปลายเปลวไฟเป็นปรากฏการณ์สำคัญที่ควบคุมเปลวไฟ
การขยายพันธุ์ นี่คือการยืนยันโดยความสัมพันธ์ระหว่างท้องถิ่น
รัศมีความโค้งและความเร็วเปลวไฟ, เปลวไฟช้าลงมี
. รัศมีความโค้งขนาดใหญ่ของ
การเปลี่ยนแปลงของเปลวไฟคล้ายกับการอธิบายโดย
สมเคิ-Sivashinsky: เปลวไฟเป๋ที่มีขนาดเล็ก
รัศมีความโค้ง มีช่วง จำกัด จากความผันผวนสะท้อนให้เห็นถึง
ผลการรักษาเสถียรภาพของเส้นโค้ง; รัศมีความโค้งน้อยที่สุด
คือคำสั่งของความยาวคลื่นที่ไม่มั่นคงมากที่สุด K/ 2 KC และ
รัศมีน่าจะเป็นที่สุดของความโค้งสามารถนำมาเปรียบเทียบกับการ จำกัด
K1 ค่าที่คำนวณกับทฤษฎีไม่เชิงเส้น รอยย่น
ความเร็วเปลวไฟนี้ยังเปรียบได้กับผลของไมเคิล-Sivashinsky
และการจำลองเชิงตัวเลขโดยตรงในท่อกว้างโดยพิจารณา
ว่าการเพิ่มขึ้นของความเร็วเปลวไฟในหลอดเป็นสองเท่าของ
ที่คำนวณในช่อง 2D.
สุดท้ายเราอาจเพิ่มบาง ข้อสังเกตเกี่ยวกับการแข่งขันระหว่าง
เสมือนสมมาตรและเปลวไฟเป๋ มันได้รับการระบุว่า quasisteady
เสื้อผ้าพาราโบลาเป็น metastable ในกรณีของเปลวไฟแพร่กระจาย
ขึ้น [34], การจำลองเชิงตัวเลขแสดงให้เห็นว่าเป็นรูปโค้ง
ปลายช้าแนวทางหนึ่งของผนัง ตัวเลขโดยตรง
จำลองในหลอดกว้าง (D> 3.4 kc) ยืนยันสมมติฐานนี้โดย
ลงท้ายด้วยเปลวไฟเป๋ [22,35] ในขณะที่การจำลอง MS ผลิต
เปลวไฟของรูปทรงต่างๆขึ้นอยู่กับการกระจายตัวของขั้วใหม่
ที่สร้างขึ้นโดยมีเสียงดังรบกวน แบบจำลองทั้งหมดเหล่านี้มีลักษณะคล้ายกับ
การทดลองที่เปลวไฟกึ่งสมมาตรแสดงหลาย
กระแทกแข่งขันสำหรับความเป็นผู้นำในขณะที่เปลวไฟเป๋มี
ชนเรียบกับเซลล์โผล่เดินทางบนกระโปรงของตน

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ทดลองทำการผสมเปลวไฟการขยายพันธุ์
อิสระในหลอดกว้าง ก่อนจะให้คำอธิบายที่ดีของ
2 ระบอบของการขยายพันธุ์ สังเกตแล้ว แล้วจะเกี่ยวข้องกับระดับของลักษณะความยาว
ตัดคลื่นที่ใช้ในแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ของเปลวไฟผสม

เอนพลศาสตร์ เปลวไฟแพร่กระจายที่ความเร็ว 50% ขนาดใหญ่กว่าความ สมมาตร
เปลวไฟสามถึงสี่เท่าของปกติไฟความเร็ว นี้สามารถที่เกี่ยวข้องเพื่อกำหนด

เปลวไฟจากเงื่อนไข การเปลี่ยนแปลงของความเร็วเปลวไฟที่โหนกนำหน้า
รูปแบบในผิวไฟ แสดงว่าท้องถิ่นสภาพ
เปลวไฟที่ปลายเป็นปรากฏการณ์สำคัญที่การควบคุมเปลว
การขยายพันธุ์ . นี้ได้รับการยืนยันโดยความสัมพันธ์ระหว่างท้องถิ่น
รัศมีความโค้งและความเร็วเปลวไฟ เปลวไฟช้าลงมีขนาดใหญ่รัศมีความโค้ง
.
พลวัตของเปลวไฟคล้ายกับหนึ่งอธิบายโดยสมการ (
sivashinsky Michelson : เปลวไฟเป๋ด้วยรัศมีขนาดเล็ก
ความโค้งมี จำกัด ช่วงของความผันผวน สะท้อนให้เห็นถึงผลของการรักษาเสถียรภาพของความโค้ง
; รัศมีน้อยที่สุดของ ความโค้ง
เป็นคำสั่งของเสถียรที่สุดความยาวคลื่น K ⁄ 2 KC และ
รัศมีน่าจะเป็นที่สุดของความโค้งสามารถเทียบกับการคํานวณค่า K1
ทฤษฎีไม่เชิงเส้น ย่น
เปลวไฟความเร็วก็ใกล้เคียงกับผลลัพธ์ของไมเคลสัน ( sivashinsky
และตรงตัวเลขจำลองในท่อกว้าง โดยพิจารณาว่า เพิ่มความเร็วของเปลวไฟ
ในท่อที่เป็นคู่ของ
ที่คำนวณได้ใน 2 ช่องทาง .
ในที่สุดเราอาจเพิ่มข้อสังเกตบางประการเกี่ยวกับการแข่งขันระหว่าง
กึ่งสมมาตรและเอียง เปลวไฟ มันถูกกล่าวว่า quasisteady
โค้งด้านหน้าเป็นเมตาสเตเบิลในกรณีของเปลวไฟแพร่กระจาย
ขึ้น [ 34 ] , การจำลองเชิงตัวเลขสำหรับการแสดงที่ปลายโค้ง
ช้าวิธีหนึ่งของผนัง จำลองเชิงตัวเลขโดยตรงในหลอดกว้าง
d ( > 34 KC ) ยืนยันสมมติฐานนี้โดย
ลงท้ายด้วยเปลวไฟ [ เอียง 22,35 ] ในขณะที่นางสาวจำลองผลิต
เปลวไฟรูปร่างต่าง ๆขึ้นอยู่กับการกระจายของเสาใหม่
สร้างโดยเสียงดังได้ . จำลองทั้งหมดเหล่านี้มีลักษณะคล้ายกับ
การทดลองที่กึ่งสมมาตรเปลวไฟแสดงมากมาย
กระแทกการแข่งขันสำหรับผู้นำ ในขณะที่เปลวไฟมี
เอียงเรียบชนด้วย cusped เซลล์เดินทาง
กระโปรงของ