where the plus sign applies to the

where the plus sign applies to the upper
* and the
minus sign the lower
band. It is clear from Eq.
6
that the spectrum is symmetric around zero energy if t

= 0. For finite values of t
, the electron-hole symmetry is
broken and the and * bands become asymmetric. In
Fig. 3, we show the full band structure of graphene with
both t and t
. In the same figure, we also show a zoom in
of the band structure close to one of the Dirac points
at
the K or K
point in the BZ. This dispersion can be
obtained by expanding the full band structure, Eq.
6,
close to the K
or K
vector, Eq.
3, as k=K+q, with
q K
Wallace, 1947,
E±
q  ± v

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ที่เครื่องหมายบวกใช้กับบน * และ
เครื่องหมายแถบล่าง เป็นที่ชัดเจนจาก Eq. 6
ว่าสมมาตรรอบศูนย์พลังงานถ้า t
= 0 สมมาตรรูอิเล็กตรอนมีค่าจำกัดของ t
เสียและ และ * วงเป็น asymmetric ใน
Fig. 3 แสดงโครงสร้างแบบเต็มวงของ graphene ด้วย
t และ t ในภาพเดียวกัน เรายังแสดงซูมใน
โครงสร้างวงใกล้กับจุดดิแรกที่หนึ่ง
K หรือจุดใน BZ K เธนนี้สามารถ
รับ ด้วยการขยายโครงสร้างเต็มวง Eq. 6,
ใกล้กับ K หรือ K เวกเตอร์ Eq. 3, k = K q ด้วย
q K Wallace, 1947,
E± q ± v

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ที่เครื่องหมายบวกนำไปใช้บน * และ
ลบลงต่ำกว่า? วงดนตรี เป็นที่ชัดเจนจากสมการ 6
ว่าคลื่นความถี่ที่มีความสมมาตรรอบศูนย์พลังงานถ้า T?
= 0 สำหรับค่า จำกัด ของ t ?, สมมาตรอิเล็กตรอนหลุมเป็น
หักและวงดนตรี * และกลายเป็นแบบอสมมาตร ใน
รูปที่ 3 เราจะแสดงโครงสร้างของวงดนตรีเต็มรูปแบบของกราฟีนมี
ทั้งเสื้อและ T ?. ในรูปเดียวกันเรายังแสดงซูมใน
โครงสร้างวงใกล้กับหนึ่งในจุดแรค? ที่
K หรือ K? จุดใน BZ การกระจายตัวนี้สามารถ
ที่ได้จากการขยายโครงสร้างวงดนตรีเต็มรูปแบบสมการ 6,
ใกล้กับ K? หรือ K? เวกเตอร์, สมการ 3 ขณะที่ k = K + Q ที่มี
คิว? K? วอลเลซ, 1947
E ±? คิว? โวลต์±

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ที่เครื่องหมายบวกกับบน
*
เครื่องหมายลบลด
วงดนตรี ก็เป็นที่ชัดเจนจากอีคิว
6
ว่าสเปกตรัมเป็นสมมาตรรอบศูนย์พลังงาน ถ้าไม่

= 0 ค่าจำกัดของ T
, อิเล็กตรอนหลุมสมมาตร
* วงแตก และเป็นแบบอสมมาตร ใน
รูปที่ 3 เราแสดงโครงสร้างของกราฟีนกับวงดนตรีเต็มรูปแบบทั้ง T
T
. ในรูปเดียวกัน เรายังแสดงซูม
ของโครงสร้างวงใกล้หนึ่งของดิแรกจุด
ที่
K หรือ K
จุดใน BZ . การแพร่กระจายนี้สามารถหาได้โดยการขยายโครงสร้าง
วงเต็ม อีคิว
6
ใกล้ K
หรือเวกเตอร์
K , อีคิว
3 , K = k q ,
 Q    K 
วอลเลซ , 1947 ,
e ±
Q  ± V