The model described above does not

The model described above does not predict damping of the acoustic
modes. Yet damping is experimentally observed, and it would therefore be
desirable to be able to calculate damping times of nanoparticles embedded in
a homogeneous medium. The parameter that determines the acoustic inter-
action of a sphere and a matrix is the acoustic impedance of both materials
Z = v L, where  is the material density and v L is the longitudinal sound
velocity of the material. The acoustic impedance governs the reflection of
sound waves at a material interface. If the impedance of a sphere equals
the impedance of a matrix in which it is embedded, sound waves are not re-
flected but propagate out of the sphere immediately, and the mode will be
highly damped. If there is a large impedance mismatch between the sphere
and the matrix, the sound waves are strongly reflected and will remain con-
fined in the sphere much longer. In this case, the acoustic mode will have a
very low damping.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

แบบจำลองที่อธิบายข้างต้นทำนายลดอคูสติก โหมด Experimentally ตรวจสอบยัง ตสากรรมการ และดังนั้นจะ ประกอบเพื่อให้สามารถคำนวณเวลาเก็บกัก damping ที่ฝังอยู่ใน สื่อเหมือนกัน พารามิเตอร์ที่กำหนดอินเตอร์อะคูสติก- การดำเนินการของทรงกลมและเมทริกซ์จะต้านทานระดับของวัสดุทั้งสอง Z = v L ที่เป็นความหนาแน่นวัสดุ และ v L เสียงระยะยาว ความเร็วของวัสดุ ความต้านทานระดับควบคุม reflection ของ คลื่นเสียงที่อินเทอร์เฟซแบบวัสดุ ถ้าความต้านทานของทรงกลมเท่ากับ ความต้านทานของเมทริกซ์ซึ่งจะฝังตัว เสียงคลื่นจะไม่ re- flected แต่แพร่กระจายออกจากทรงกลมทันที และโหมดจะ สูงทำให้ชื้น ถ้าไม่ตรงกันความต้านทานขนาดใหญ่ระหว่างทรงกลม และเมตริกซ์ คลื่นเสียงเป็นอย่างยิ่ง reflected และยังคง คอน- ปรับเรื่องยาวมาก ในกรณีนี้ จะมีโหมดระดับความ ลดลงมาก

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

รูปแบบที่อธิบายไว้ข้างต้นไม่ได้ทำนายการทำให้หมาด ๆ
ของอะคูสติกโหมด แต่การทำให้หมาด ๆ
เป็นที่สังเกตทดลองและมันจึงจะเป็นที่พึงปรารถนาที่จะสามารถคำนวณการทำให้หมาดๆ
ครั้งของอนุภาคนาโนที่ฝังอยู่ในสื่อที่เป็นเนื้อเดียวกัน พารามิเตอร์ที่กำหนดในระหว่างอะคูสติกการกระทำของทรงกลมและเมทริกซ์เป็นความต้านทานของวัสดุอะคูสติกทั้งZ = v L ที่คือความหนาแน่นของวัสดุและวี L เป็นเสียงยาวความเร็วของวัสดุ ความต้านทานอะคูสติกควบคุมอีกชั้น ection ของคลื่นเสียงที่มีอินเตอร์เฟซวัสดุ ถ้าความต้านทานของทรงกลมเท่ากับความต้านทานของเมทริกซ์ที่มีการฝังตัวคลื่นเสียงไม่ได้อีกชั้นected แต่เผยแพร่ออกจากวงทันทีและโหมดจะชื้นสูง หากมีความต้านทานไม่ตรงกันขนาดใหญ่ระหว่างทรงกลมและเมทริกซ์, คลื่นเสียงเป็นอย่างมากอีกชั้น ected และจะยังคงทําปรับในวงมากอีกต่อไป ในกรณีนี้โหมดอะคูสติกจะมีการทำให้หมาด ๆ ที่ต่ำมาก