- ข้อความ
- ประวัติศาสตร์
Lifetime Studies. The luminescence
Lifetime Studies.
The luminescence lifetimes of the excited states of the 4 mol % doped samples of I and IIa were investigated.
The 5D0 f 7F1 band for the Eu3þ samples I (4% Eu) and IIa (4% Eu) and the 5D4 f 7F6 emission band for the Tb3þ samples I (4% Tb) and IIa (4% Tb) were monitored for
the lifetime studies employing 310 nm excitation at room temperature.
The experimental luminescent decay curve was fitted to a single exponential decay function as,
I ¼ I0 expð- t=τÞ
where I and I0 stands for the luminescent intensities at time t = t and t = 0 and τ is defined as the luminescent lifetime.
The fit of the curve for a single exponential decay suggests a lifetime value
of 0.38 ms for I (4% Eu) (Figure 7).
The lifetime values for the other samples are given in Table 4 (Supporting Information,
Figure S22-S24). The values of the lifetime observed in the present compounds are comparable to the values generally known for the pure Eu3þ and Tb3þ compounds reported in the literature. Upconversion Studies.
There has been some recent interest in the study of a possible two-photon upconversion processes in compounds containing Nd3þ ions.
The upconversion in these compounds are actually anti-Stokes emissions.
Among the present compounds, [C10H10N2][Nd2(SO4)4(H2O)2]2, IIIa, could exhibit this upconversion emission.
The room temperature UVvis spectrum of IIIa indicated that the absorption increases
rapidly with decreasing wavelength due to the intraligand absorption (Figure 8).
From the UV studies, the absorption bands of the Nd3þ ions appear to exhibit primary ground state Stark splitting of the eigenstates due to the possible crystal field
effects.
A schematic of the energy transfer process in the upconversion using Nd3þ ions suggests the possible pathway for the twophoton upconversion processes (Supporting Information, Figure S25).
The Nd3þ compound (IIIa) has an intense absorption at ∼582 nm, which corresponds to the 4I9/2 f 4G5/2 transition.
This is a hypersensitive band and also satisfies the selection rules of ΔJ = ( 2, ΔL = ( 2, and ΔS = 0.
The luminescence of IIIa at short wavelength results from the 4D3/2 levels.
In order to observe the possible two-photon absorption in IIIa, one needs to excite the photon to either the 4D3/2 or 4D5/2 levels.
The direct excitation to this level may be limited due to the intraligand absorption by the short wavelength radiation.
In addition, the excitation wavelength (λ = 582 nm) is far from the wavelength
that may be required for the intraligand absorption.
Thus, during our studies, the first excited 4G5/2, level can relax nonradiatively
to the 4F3/2 level where some population can occur.
This photon may further undergo excited state absorption (ESA), while the others relax to lower energy levels. The excitation wavelength (∼582 nm) was used to populate the 4F3/2 levels and efficient reexcitation from the 4F3/2 to the 4D5/2 levels.
It is likely that the excited 4D5/2 levels from the ESA also relax nonradiatively to the
4D3/2 levels from which the upconverted luminescence may be observed.
The upconverted luminescence spectra for this yellow pumping (582 nm excitation) from 4D3/2 levels are shown in Figure 9.
To study the dependence of the excitation intensity on the upconverted luminescence intensity, we have also performed a simple power dependence study.
Here a series of sterile glass plates are placed sequentially in the pathway between the
excitation source and the sample.
The decrease in excitation intensity per glass plate was precalibrated using the UV-vis
spectrometer in the transmission mode and also normalized with respect to the transmission obtained in the absence of any glass slides.
The decrease in the luminescence intensity for six successive glass plates is shown in Figure 10.
We have plotted the log-log plot of the luminescence intensity versus the excitation intensity, and a fit could provide a clue to the number of photons involved in the upconversion process (Figure 11).
The plot for the three emission peaks at 373, 432, and 445 nm was found to be linear with a slope of 2.07, 1.57, and 1.64, respectively.
These values suggest that the excitation may be due to two photons that are employed successfully.
The ideal value for the two photon absorption should be closer to 2, and the
decreased value may be due to the loss of some of the excitation energy at the one-photon absorption level, which could result from the 4F3/2f4I11/2, 4F3/2f4I9/2 level in the near-IR region.
The luminescence lifetimes of the excited states of the 4 mol % doped samples of I and IIa were investigated.
The 5D0 f 7F1 band for the Eu3þ samples I (4% Eu) and IIa (4% Eu) and the 5D4 f 7F6 emission band for the Tb3þ samples I (4% Tb) and IIa (4% Tb) were monitored for
the lifetime studies employing 310 nm excitation at room temperature.
The experimental luminescent decay curve was fitted to a single exponential decay function as,
I ¼ I0 expð- t=τÞ
where I and I0 stands for the luminescent intensities at time t = t and t = 0 and τ is defined as the luminescent lifetime.
The fit of the curve for a single exponential decay suggests a lifetime value
of 0.38 ms for I (4% Eu) (Figure 7).
The lifetime values for the other samples are given in Table 4 (Supporting Information,
Figure S22-S24). The values of the lifetime observed in the present compounds are comparable to the values generally known for the pure Eu3þ and Tb3þ compounds reported in the literature. Upconversion Studies.
There has been some recent interest in the study of a possible two-photon upconversion processes in compounds containing Nd3þ ions.
The upconversion in these compounds are actually anti-Stokes emissions.
Among the present compounds, [C10H10N2][Nd2(SO4)4(H2O)2]2, IIIa, could exhibit this upconversion emission.
The room temperature UVvis spectrum of IIIa indicated that the absorption increases
rapidly with decreasing wavelength due to the intraligand absorption (Figure 8).
From the UV studies, the absorption bands of the Nd3þ ions appear to exhibit primary ground state Stark splitting of the eigenstates due to the possible crystal field
effects.
A schematic of the energy transfer process in the upconversion using Nd3þ ions suggests the possible pathway for the twophoton upconversion processes (Supporting Information, Figure S25).
The Nd3þ compound (IIIa) has an intense absorption at ∼582 nm, which corresponds to the 4I9/2 f 4G5/2 transition.
This is a hypersensitive band and also satisfies the selection rules of ΔJ = ( 2, ΔL = ( 2, and ΔS = 0.
The luminescence of IIIa at short wavelength results from the 4D3/2 levels.
In order to observe the possible two-photon absorption in IIIa, one needs to excite the photon to either the 4D3/2 or 4D5/2 levels.
The direct excitation to this level may be limited due to the intraligand absorption by the short wavelength radiation.
In addition, the excitation wavelength (λ = 582 nm) is far from the wavelength
that may be required for the intraligand absorption.
Thus, during our studies, the first excited 4G5/2, level can relax nonradiatively
to the 4F3/2 level where some population can occur.
This photon may further undergo excited state absorption (ESA), while the others relax to lower energy levels. The excitation wavelength (∼582 nm) was used to populate the 4F3/2 levels and efficient reexcitation from the 4F3/2 to the 4D5/2 levels.
It is likely that the excited 4D5/2 levels from the ESA also relax nonradiatively to the
4D3/2 levels from which the upconverted luminescence may be observed.
The upconverted luminescence spectra for this yellow pumping (582 nm excitation) from 4D3/2 levels are shown in Figure 9.
To study the dependence of the excitation intensity on the upconverted luminescence intensity, we have also performed a simple power dependence study.
Here a series of sterile glass plates are placed sequentially in the pathway between the
excitation source and the sample.
The decrease in excitation intensity per glass plate was precalibrated using the UV-vis
spectrometer in the transmission mode and also normalized with respect to the transmission obtained in the absence of any glass slides.
The decrease in the luminescence intensity for six successive glass plates is shown in Figure 10.
We have plotted the log-log plot of the luminescence intensity versus the excitation intensity, and a fit could provide a clue to the number of photons involved in the upconversion process (Figure 11).
The plot for the three emission peaks at 373, 432, and 445 nm was found to be linear with a slope of 2.07, 1.57, and 1.64, respectively.
These values suggest that the excitation may be due to two photons that are employed successfully.
The ideal value for the two photon absorption should be closer to 2, and the
decreased value may be due to the loss of some of the excitation energy at the one-photon absorption level, which could result from the 4F3/2f4I11/2, 4F3/2f4I9/2 level in the near-IR region.
0/5000
Lifetime Studies. The luminescence lifetimes of the excited states of the 4 mol % doped samples of I and IIa were investigated. The 5D0 f 7F1 band for the Eu3þ samples I (4% Eu) and IIa (4% Eu) and the 5D4 f 7F6 emission band for the Tb3þ samples I (4% Tb) and IIa (4% Tb) were monitored forthe lifetime studies employing 310 nm excitation at room temperature. The experimental luminescent decay curve was fitted to a single exponential decay function as,I ¼ I0 expð- t=τÞwhere I and I0 stands for the luminescent intensities at time t = t and t = 0 and τ is defined as the luminescent lifetime. The fit of the curve for a single exponential decay suggests a lifetime valueof 0.38 ms for I (4% Eu) (Figure 7). The lifetime values for the other samples are given in Table 4 (Supporting Information,Figure S22-S24). The values of the lifetime observed in the present compounds are comparable to the values generally known for the pure Eu3þ and Tb3þ compounds reported in the literature. Upconversion Studies. There has been some recent interest in the study of a possible two-photon upconversion processes in compounds containing Nd3þ ions.The upconversion in these compounds are actually anti-Stokes emissions. Among the present compounds, [C10H10N2][Nd2(SO4)4(H2O)2]2, IIIa, could exhibit this upconversion emission. The room temperature UVvis spectrum of IIIa indicated that the absorption increasesrapidly with decreasing wavelength due to the intraligand absorption (Figure 8). From the UV studies, the absorption bands of the Nd3þ ions appear to exhibit primary ground state Stark splitting of the eigenstates due to the possible crystal fieldeffects.A schematic of the energy transfer process in the upconversion using Nd3þ ions suggests the possible pathway for the twophoton upconversion processes (Supporting Information, Figure S25). The Nd3þ compound (IIIa) has an intense absorption at ∼582 nm, which corresponds to the 4I9/2 f 4G5/2 transition.This is a hypersensitive band and also satisfies the selection rules of ΔJ = ( 2, ΔL = ( 2, and ΔS = 0. The luminescence of IIIa at short wavelength results from the 4D3/2 levels. In order to observe the possible two-photon absorption in IIIa, one needs to excite the photon to either the 4D3/2 or 4D5/2 levels. The direct excitation to this level may be limited due to the intraligand absorption by the short wavelength radiation. In addition, the excitation wavelength (λ = 582 nm) is far from the wavelengththat may be required for the intraligand absorption. Thus, during our studies, the first excited 4G5/2, level can relax nonradiativelyto the 4F3/2 level where some population can occur. This photon may further undergo excited state absorption (ESA), while the others relax to lower energy levels. The excitation wavelength (∼582 nm) was used to populate the 4F3/2 levels and efficient reexcitation from the 4F3/2 to the 4D5/2 levels. It is likely that the excited 4D5/2 levels from the ESA also relax nonradiatively to the
4D3/2 levels from which the upconverted luminescence may be observed.
The upconverted luminescence spectra for this yellow pumping (582 nm excitation) from 4D3/2 levels are shown in Figure 9.
To study the dependence of the excitation intensity on the upconverted luminescence intensity, we have also performed a simple power dependence study.
Here a series of sterile glass plates are placed sequentially in the pathway between the
excitation source and the sample.
The decrease in excitation intensity per glass plate was precalibrated using the UV-vis
spectrometer in the transmission mode and also normalized with respect to the transmission obtained in the absence of any glass slides.
The decrease in the luminescence intensity for six successive glass plates is shown in Figure 10.
We have plotted the log-log plot of the luminescence intensity versus the excitation intensity, and a fit could provide a clue to the number of photons involved in the upconversion process (Figure 11).
The plot for the three emission peaks at 373, 432, and 445 nm was found to be linear with a slope of 2.07, 1.57, and 1.64, respectively.
These values suggest that the excitation may be due to two photons that are employed successfully.
The ideal value for the two photon absorption should be closer to 2, and the
decreased value may be due to the loss of some of the excitation energy at the one-photon absorption level, which could result from the 4F3/2f4I11/2, 4F3/2f4I9/2 level in the near-IR region.
4D3/2 levels from which the upconverted luminescence may be observed.
The upconverted luminescence spectra for this yellow pumping (582 nm excitation) from 4D3/2 levels are shown in Figure 9.
To study the dependence of the excitation intensity on the upconverted luminescence intensity, we have also performed a simple power dependence study.
Here a series of sterile glass plates are placed sequentially in the pathway between the
excitation source and the sample.
The decrease in excitation intensity per glass plate was precalibrated using the UV-vis
spectrometer in the transmission mode and also normalized with respect to the transmission obtained in the absence of any glass slides.
The decrease in the luminescence intensity for six successive glass plates is shown in Figure 10.
We have plotted the log-log plot of the luminescence intensity versus the excitation intensity, and a fit could provide a clue to the number of photons involved in the upconversion process (Figure 11).
The plot for the three emission peaks at 373, 432, and 445 nm was found to be linear with a slope of 2.07, 1.57, and 1.64, respectively.
These values suggest that the excitation may be due to two photons that are employed successfully.
The ideal value for the two photon absorption should be closer to 2, and the
decreased value may be due to the loss of some of the excitation energy at the one-photon absorption level, which could result from the 4F3/2f4I11/2, 4F3/2f4I9/2 level in the near-IR region.
การแปล กรุณารอสักครู่..
การศึกษาอายุการใช้งาน.
ชีวิตเรืองแสงของรัฐตื่นเต้นของ% mol 4 ตัวอย่างยาของฉันและ IIa ถูกตรวจสอบ.
วง 5D0 ฉ 7F1 สำหรับตัวอย่างEu3þฉัน (4% อียู) และ IIa (4% อียู) และ 5D4 ฉ 7F6 วงปล่อยก๊าซเรือนกระจกสำหรับตัวอย่างTb3þฉัน (4% TB) และ IIa (4% Tb)
ได้รับการตรวจสอบเพื่อการศึกษาอายุการใช้งานจ้างกระตุ้น310 นาโนเมตรที่อุณหภูมิห้อง.
โค้งผุเรืองแสงทดลองติดตั้งฟังก์ชั่นการสลายชี้แจงเดียว,
ฉัน ¼ I0 expð- t =
τÞที่ฉันและI0 หมายถึงความเข้มเรืองแสงเวลา t t = และ t = 0 และτถูกกำหนดให้เป็นเรืองแสงอายุการใช้งาน.
พอดีของเส้นโค้งสำหรับการชี้แจงสลายเดียวแสดงให้เห็นคุณค่าชีวิตการให้
0.38 มิลลิวินาทีสำหรับฉัน (4% อียู) (รูปที่ 7).
ค่าอายุการใช้งานสำหรับตัวอย่างอื่น ๆ จะได้รับในตารางที่ 4 (ข้อมูลสนับสนุน,
รูป S22-S24) ค่าของชีวิตที่สังเกตในสารประกอบปัจจุบันจะเปรียบกับค่าที่รู้จักกันโดยทั่วไปสำหรับEu3þบริสุทธิ์และสารTb3þรายงานในวรรณคดี upconversion ศึกษา.
มีบางอย่างที่น่าสนใจเมื่อเร็ว ๆ นี้ในการศึกษาที่เป็นไปได้ upconversion สองโฟตอนกระบวนการในสารประกอบที่มีไอออนNd3þ.
upconversion ในสารเหล่านี้เป็นจริงการปล่อยต่อต้าน Stokes.
ในบรรดาสารปัจจุบัน [C10H10N2] [Nd2 (SO4 ) 4 (H2O) 2] 2 IIIa สามารถแสดงการปล่อย upconversion นี้.
สเปกตรัม UVvis อุณหภูมิห้อง IIIa
ชี้ให้เห็นว่าการดูดซึมที่เพิ่มขึ้นอย่างรวดเร็วที่มีความยาวคลื่นลดลงอันเนื่องมาจากการดูดซึมintraligand (รูปที่ 8).
จากการศึกษารังสียูวี, การดูดซึม วงดนตรีของไอออนNd3þปรากฏจะแสดงพื้นหลักรัฐแยกสตาร์ของ eigenstates
เนื่องจากสนามคริสตัลที่เป็นไปได้ผลกระทบ.
วงจรของกระบวนการถ่ายโอนพลังงานใน upconversion ใช้ไอออนNd3þแสดงให้เห็นเส้นทางที่เป็นไปได้สำหรับกระบวนการ twophoton upconversion (สนับสนุนข้อมูล รูปที่ S25).
สารประกอบNd3þ (IIIa) มีการดูดซึมที่รุนแรง ~582 นาโนเมตรซึ่งสอดคล้องกับ 4I9 / 2 ฉ 4G5 / 2 การเปลี่ยนแปลง.
นี้เป็นวงดนตรีผิวแพ้ง่ายและสอดคล้องกับกฎการเลือกΔJ = (2, ΔL = (2, และΔS = 0
เรืองแสงของ IIIa ที่ผลความยาวคลื่นสั้น ๆ จาก 4D3 / 2 ระดับ.
เพื่อที่จะสังเกตเห็นการดูดซึมที่เป็นไปได้สองโฟตอนใน IIIa หนึ่งต้องตื่นเต้นโฟตอนไปทั้ง 4D3 / 2 หรือ 4D5 / 2 ระดับ.
กระตุ้นโดยตรงกับระดับนี้อาจจะ จำกัด เนื่องจากการดูดซึม intraligand โดยการฉายรังสีความยาวคลื่นสั้น.
นอกจากนี้ความยาวคลื่นกระตุ้น (λ = 582 นาโนเมตร)
อยู่ไกลจากความยาวคลื่นที่อาจจะจำเป็นสำหรับการดูดซึมintraligand .
ดังนั้นในระหว่างการศึกษาของเราเป็นครั้งแรกรู้สึกตื่นเต้น 4G5 / 2 ระดับสามารถผ่อนคลาย nonradiatively
กับ 4F3 / 2 ระดับที่มีประชากรบางส่วนสามารถเกิดขึ้นได้.
โฟตอนต่อไปนี้อาจได้รับการดูดซึมสภาพคล่อง (ESA) ในขณะที่คนอื่น ๆ ผ่อนคลายเพื่อลดระดับพลังงาน . ความยาวคลื่นกระตุ้น (~582 นาโนเมตร) ถูกใช้ในการเติม 4F3 / 2 ระดับและมีประสิทธิภาพ reexcitation จาก 4F3 / 2 กับ 4D5 / 2 ระดับ.
มีแนวโน้มว่าตื่นเต้น 4D5 / 2 ระดับจากอีเอสเอยังผ่อนคลาย nonradiatively ไป
4D3 / 2 ระดับจากที่เรืองแสง upconverted อาจจะสังเกตเห็น.
สเปกตรัมแสงเรือง upconverted นี้สำหรับสูบน้ำสีเหลือง (582 นาโนเมตรกระตุ้น) จาก 4D3 / 2 ระดับจะแสดงในรูปที่ 9
เพื่อศึกษาการพึ่งพาอาศัยกันของความเข้มกระตุ้นในความเข้มของแสงเรือง upconverted เราได้ดำเนินการศึกษาการพึ่งพาพลังงานที่เรียบง่าย.
นี่คือชุดของแผ่นแก้วผ่านการฆ่าเชื้อจะถูกวางไว้ตามลำดับในทางเดินระหว่างที่เป็นแหล่งที่มากระตุ้นและตัวอย่าง. การลดลงของความเข้มกระตุ้นต่อแผ่นกระจกถูก precalibrated ใช้ UV-Vis สเปกโตรมิเตอร์ใน โหมดการส่งและปกติที่เกี่ยวกับการส่งผ่านที่ได้รับในกรณีที่ไม่มีกระจกสไลด์ใด ๆ . การลดลงของความเข้มแสงเรืองเป็นเวลาหกแผ่นแก้วต่อเนื่องจะแสดงในรูปที่ 10 เราได้วางแผนที่พล็อตเข้าสู่ระบบเข้าสู่ระบบของความเข้มของแสงเรืองเมื่อเทียบกับ ความเข้มของการกระตุ้นและแบบที่สามารถให้เบาะแสไปยังหมายเลขของโฟตอนที่เกี่ยวข้องในกระบวนการ upconversion (รูปที่ 11). พล็อตสำหรับสามยอดการปล่อยที่ 373, 432 และ 445 นาโนเมตรถูกพบว่าเป็นเชิงเส้นที่มีความลาดเอียงของ 2.07 , 1.57 และ 1.64 ตามลำดับ. ค่าเหล่านี้ชี้ให้เห็นว่าการกระตุ้นอาจจะเป็นเพราะสองโฟตอนที่มีการจ้างงานที่ประสบความสำเร็จ. ค่าเหมาะสำหรับทั้งสองดูดซึมโฟตอนควรจะใกล้ชิดกับ 2 และมูลค่าลดลงอาจจะเกิดจากการสูญเสียบางส่วนของการกระตุ้นพลังงานในระดับหนึ่งในการดูดซึมโฟตอนซึ่งอาจเป็นผลมาจาก 4F3 / 2f4I11 / 2, 4F3 / 2f4I9 / 2 ระดับในภูมิภาคใกล้-IR
ชีวิตเรืองแสงของรัฐตื่นเต้นของ% mol 4 ตัวอย่างยาของฉันและ IIa ถูกตรวจสอบ.
วง 5D0 ฉ 7F1 สำหรับตัวอย่างEu3þฉัน (4% อียู) และ IIa (4% อียู) และ 5D4 ฉ 7F6 วงปล่อยก๊าซเรือนกระจกสำหรับตัวอย่างTb3þฉัน (4% TB) และ IIa (4% Tb)
ได้รับการตรวจสอบเพื่อการศึกษาอายุการใช้งานจ้างกระตุ้น310 นาโนเมตรที่อุณหภูมิห้อง.
โค้งผุเรืองแสงทดลองติดตั้งฟังก์ชั่นการสลายชี้แจงเดียว,
ฉัน ¼ I0 expð- t =
τÞที่ฉันและI0 หมายถึงความเข้มเรืองแสงเวลา t t = และ t = 0 และτถูกกำหนดให้เป็นเรืองแสงอายุการใช้งาน.
พอดีของเส้นโค้งสำหรับการชี้แจงสลายเดียวแสดงให้เห็นคุณค่าชีวิตการให้
0.38 มิลลิวินาทีสำหรับฉัน (4% อียู) (รูปที่ 7).
ค่าอายุการใช้งานสำหรับตัวอย่างอื่น ๆ จะได้รับในตารางที่ 4 (ข้อมูลสนับสนุน,
รูป S22-S24) ค่าของชีวิตที่สังเกตในสารประกอบปัจจุบันจะเปรียบกับค่าที่รู้จักกันโดยทั่วไปสำหรับEu3þบริสุทธิ์และสารTb3þรายงานในวรรณคดี upconversion ศึกษา.
มีบางอย่างที่น่าสนใจเมื่อเร็ว ๆ นี้ในการศึกษาที่เป็นไปได้ upconversion สองโฟตอนกระบวนการในสารประกอบที่มีไอออนNd3þ.
upconversion ในสารเหล่านี้เป็นจริงการปล่อยต่อต้าน Stokes.
ในบรรดาสารปัจจุบัน [C10H10N2] [Nd2 (SO4 ) 4 (H2O) 2] 2 IIIa สามารถแสดงการปล่อย upconversion นี้.
สเปกตรัม UVvis อุณหภูมิห้อง IIIa
ชี้ให้เห็นว่าการดูดซึมที่เพิ่มขึ้นอย่างรวดเร็วที่มีความยาวคลื่นลดลงอันเนื่องมาจากการดูดซึมintraligand (รูปที่ 8).
จากการศึกษารังสียูวี, การดูดซึม วงดนตรีของไอออนNd3þปรากฏจะแสดงพื้นหลักรัฐแยกสตาร์ของ eigenstates
เนื่องจากสนามคริสตัลที่เป็นไปได้ผลกระทบ.
วงจรของกระบวนการถ่ายโอนพลังงานใน upconversion ใช้ไอออนNd3þแสดงให้เห็นเส้นทางที่เป็นไปได้สำหรับกระบวนการ twophoton upconversion (สนับสนุนข้อมูล รูปที่ S25).
สารประกอบNd3þ (IIIa) มีการดูดซึมที่รุนแรง ~582 นาโนเมตรซึ่งสอดคล้องกับ 4I9 / 2 ฉ 4G5 / 2 การเปลี่ยนแปลง.
นี้เป็นวงดนตรีผิวแพ้ง่ายและสอดคล้องกับกฎการเลือกΔJ = (2, ΔL = (2, และΔS = 0
เรืองแสงของ IIIa ที่ผลความยาวคลื่นสั้น ๆ จาก 4D3 / 2 ระดับ.
เพื่อที่จะสังเกตเห็นการดูดซึมที่เป็นไปได้สองโฟตอนใน IIIa หนึ่งต้องตื่นเต้นโฟตอนไปทั้ง 4D3 / 2 หรือ 4D5 / 2 ระดับ.
กระตุ้นโดยตรงกับระดับนี้อาจจะ จำกัด เนื่องจากการดูดซึม intraligand โดยการฉายรังสีความยาวคลื่นสั้น.
นอกจากนี้ความยาวคลื่นกระตุ้น (λ = 582 นาโนเมตร)
อยู่ไกลจากความยาวคลื่นที่อาจจะจำเป็นสำหรับการดูดซึมintraligand .
ดังนั้นในระหว่างการศึกษาของเราเป็นครั้งแรกรู้สึกตื่นเต้น 4G5 / 2 ระดับสามารถผ่อนคลาย nonradiatively
กับ 4F3 / 2 ระดับที่มีประชากรบางส่วนสามารถเกิดขึ้นได้.
โฟตอนต่อไปนี้อาจได้รับการดูดซึมสภาพคล่อง (ESA) ในขณะที่คนอื่น ๆ ผ่อนคลายเพื่อลดระดับพลังงาน . ความยาวคลื่นกระตุ้น (~582 นาโนเมตร) ถูกใช้ในการเติม 4F3 / 2 ระดับและมีประสิทธิภาพ reexcitation จาก 4F3 / 2 กับ 4D5 / 2 ระดับ.
มีแนวโน้มว่าตื่นเต้น 4D5 / 2 ระดับจากอีเอสเอยังผ่อนคลาย nonradiatively ไป
4D3 / 2 ระดับจากที่เรืองแสง upconverted อาจจะสังเกตเห็น.
สเปกตรัมแสงเรือง upconverted นี้สำหรับสูบน้ำสีเหลือง (582 นาโนเมตรกระตุ้น) จาก 4D3 / 2 ระดับจะแสดงในรูปที่ 9
เพื่อศึกษาการพึ่งพาอาศัยกันของความเข้มกระตุ้นในความเข้มของแสงเรือง upconverted เราได้ดำเนินการศึกษาการพึ่งพาพลังงานที่เรียบง่าย.
นี่คือชุดของแผ่นแก้วผ่านการฆ่าเชื้อจะถูกวางไว้ตามลำดับในทางเดินระหว่างที่เป็นแหล่งที่มากระตุ้นและตัวอย่าง. การลดลงของความเข้มกระตุ้นต่อแผ่นกระจกถูก precalibrated ใช้ UV-Vis สเปกโตรมิเตอร์ใน โหมดการส่งและปกติที่เกี่ยวกับการส่งผ่านที่ได้รับในกรณีที่ไม่มีกระจกสไลด์ใด ๆ . การลดลงของความเข้มแสงเรืองเป็นเวลาหกแผ่นแก้วต่อเนื่องจะแสดงในรูปที่ 10 เราได้วางแผนที่พล็อตเข้าสู่ระบบเข้าสู่ระบบของความเข้มของแสงเรืองเมื่อเทียบกับ ความเข้มของการกระตุ้นและแบบที่สามารถให้เบาะแสไปยังหมายเลขของโฟตอนที่เกี่ยวข้องในกระบวนการ upconversion (รูปที่ 11). พล็อตสำหรับสามยอดการปล่อยที่ 373, 432 และ 445 นาโนเมตรถูกพบว่าเป็นเชิงเส้นที่มีความลาดเอียงของ 2.07 , 1.57 และ 1.64 ตามลำดับ. ค่าเหล่านี้ชี้ให้เห็นว่าการกระตุ้นอาจจะเป็นเพราะสองโฟตอนที่มีการจ้างงานที่ประสบความสำเร็จ. ค่าเหมาะสำหรับทั้งสองดูดซึมโฟตอนควรจะใกล้ชิดกับ 2 และมูลค่าลดลงอาจจะเกิดจากการสูญเสียบางส่วนของการกระตุ้นพลังงานในระดับหนึ่งในการดูดซึมโฟตอนซึ่งอาจเป็นผลมาจาก 4F3 / 2f4I11 / 2, 4F3 / 2f4I9 / 2 ระดับในภูมิภาคใกล้-IR
การแปล กรุณารอสักครู่..
การศึกษาตลอดชีวิต
เรืองแสง lifetimes ของรัฐตื่นเต้นของ 4 โมล % ด้วยตัวอย่างของฉันและจัดขึ้น คือ
5d0 F 7f1 วงดนตรีสำหรับ eu3 þอย่างผม ( 4% ของสหภาพยุโรป ( อียู ) และจัดขึ้น 4 % ) และการ 5d4 F 7f6 วงดนตรีเพื่อ tb3 þตัวอย่างผม 4 เปอร์เซ็นต์ ( TB ) และจัดขึ้น 4 เปอร์เซ็นต์ ( TB ) มีการตรวจสอบ
ชีวิตการศึกษาใช้ 310 นาโนเมตรและที่อุณหภูมิห้อง
ทดลองการเรืองแสงติดตั้งโค้งไปยังฟังก์ชันเอกซ์โพเนนเชียล ผุเดียว ,
ฉัน¼ได้ EXP ð - t = τÞ
ที่ผมได้ยืนสำหรับเรืองแสงเข้มที่เวลา t = T และ t = 0 และτหมายถึงชีวิตเรืองแสง .
พอดีของเส้นเดียวแบบผุ แนะนำข้อมูล สำหรับค่าอายุการใช้งาน
MS ( 4 % สหภาพยุโรป ) ( รูปที่ 7 )
ชีวิตมีค่าอย่างอื่น ๆ จะได้รับใน ตารางที่ 4 ( สนับสนุนข้อมูล
รูป s22-s24 ) คุณค่าของชีวิตที่พบในสารประกอบปัจจุบันเทียบเท่ากับคุณค่าที่รู้จักกันโดยทั่วไปสำหรับ eu3 þบริสุทธิ์และสาร tb3 þรายงานในวรรณคดี upconversion ศึกษา
มีช่วงความสนใจในการศึกษากระบวนการ upconversion two-photon เป็นไปได้ในสารประกอบที่มี nd3 þไอออน
upconversion ในสารประกอบเหล่านี้เป็นจริงป้องกัน Stokes ปล่อยก๊าซเรือนกระจก
ระหว่างสารประกอบปัจจุบัน [ c10h10n2 ] [ nd2 ( ปา ) 4 ( H2O ) 2 ] 2 , สามารถ , สามารถแสดง upconversion นี้ค่า
อุณหภูมิห้อง พบว่า uvvis สเปกตรัมของสามารถเพิ่มการดูดซึม
อย่างรวดเร็วด้วยการลดแสงเนื่องจากการ intraligand การดูดซึม ( รูปที่ 8 )
จาก UV เรียน สมุหบัญชีของไอออนþ nd3 ปรากฏเพื่อแสดงสถานะพื้น สตาร์ค การแยกของ eigenstates เนื่องจากสนาม
คริสตัลได้รับผลกระทบวงจรของการใช้พลังงานในกระบวนการ upconversion nd3 þไอออนแสดงให้เห็นทางเป็นไปได้สำหรับ twophoton upconversion กระบวนการ ( สนับสนุนข้อมูล รูป S25 )
nd3 þสารประกอบ ( IIIa ) มีการดูดซึมที่รุนแรงที่∼ 582 nm ซึ่งสอดคล้องกับ 4i9 2 f 4g5 / 2 เปลี่ยน .
นี่คือวงดนตรีซี่และยังตอบสนองการกฎระเบียบของΔ J = ( 2 , Δ L = ( 2และ Δ S = 0
ของผลลัพธ์ที่สามารถเรืองแสงที่ความยาวคลื่นสั้น จากระดับ 4d3 / 2
เพื่อสังเกตการ two-photon สามารถเป็นไปได้ในหนึ่งต้องกระตุ้นโฟตอนทั้ง 4d3 / 2 หรือ 4d5 / 2 ระดับ
กระตุ้นโดยตรงในระดับนี้ อาจถูก จำกัด เนื่องจากการ intraligand การดูดซึมโดยรังสีความยาวคลื่นสั้น
นอกจากนี้ไทเทเนียมความยาวคลื่น ( λ = 582 nm ) อยู่ไกลจากความยาวคลื่น
ที่อาจจำเป็นสำหรับ intraligand การดูดซึม
ดังนั้นในระหว่างการศึกษาของเรา ครั้งแรกตื่นเต้น 4g5 / 2 ระดับสามารถผ่อนคลาย nonradiatively
ในระดับ 4f3 / 2 ซึ่งมีประชากรที่สามารถเกิดขึ้นได้
โฟตอนนี้อาจเพิ่มเติมผ่านตื่นเต้นการดูดกลืนรัฐ ( ESA ) ในขณะที่คนอื่น ๆผ่อนคลายเพื่อลดระดับของพลังงานไทเทเนียมความยาวคลื่น ( ∼ 582 nm ) ใช้เติม 4f3 / 2 ระดับ และมีประสิทธิภาพ reexcitation จาก 4f3 / 2 ระดับ 4d5 / 2
มันเป็นโอกาสที่ 4d5 ตื่นเต้น / 2 ระดับจาก ESA ยังผ่อน nonradiatively ไป
4d3 / 2 ระดับ ซึ่ง upconverted เรืองแสงอาจจะสังเกต
การเปลี่ยนแปลงนี้ upconverted เรืองแสงสีเหลืองสูบ ( 582 nm กระตุ้น ) จาก 4d3 / 2 เป็นระดับที่แสดงในรูปที่ 9 .
ศึกษาการพึ่งพาอาศัยกันของกระตุ้นความรุนแรงใน upconverted เรืองแสงเข้ม นอกจากนี้เรายังดำเนินการง่ายอำนาจพึ่งศึกษา
ที่นี่ชุดจานแก้วเป็นหมันจะอยู่ราวในทางเดินระหว่าง
01 และตัวอย่าง
การลดลงของความเข้มการกระตุ้นต่อจานแก้ว precalibrated ใช้ UV VIS
กล้องในโหมดการส่งและยังส่งรูปต่อได้ในกรณีที่ ไม่มีกระจกสไลด์
ส่วนในความเข้มแสงหกจานแก้วต่อเนื่องจะแสดงในรูปที่ 10
เรืองแสง lifetimes ของรัฐตื่นเต้นของ 4 โมล % ด้วยตัวอย่างของฉันและจัดขึ้น คือ
5d0 F 7f1 วงดนตรีสำหรับ eu3 þอย่างผม ( 4% ของสหภาพยุโรป ( อียู ) และจัดขึ้น 4 % ) และการ 5d4 F 7f6 วงดนตรีเพื่อ tb3 þตัวอย่างผม 4 เปอร์เซ็นต์ ( TB ) และจัดขึ้น 4 เปอร์เซ็นต์ ( TB ) มีการตรวจสอบ
ชีวิตการศึกษาใช้ 310 นาโนเมตรและที่อุณหภูมิห้อง
ทดลองการเรืองแสงติดตั้งโค้งไปยังฟังก์ชันเอกซ์โพเนนเชียล ผุเดียว ,
ฉัน¼ได้ EXP ð - t = τÞ
ที่ผมได้ยืนสำหรับเรืองแสงเข้มที่เวลา t = T และ t = 0 และτหมายถึงชีวิตเรืองแสง .
พอดีของเส้นเดียวแบบผุ แนะนำข้อมูล สำหรับค่าอายุการใช้งาน
MS ( 4 % สหภาพยุโรป ) ( รูปที่ 7 )
ชีวิตมีค่าอย่างอื่น ๆ จะได้รับใน ตารางที่ 4 ( สนับสนุนข้อมูล
รูป s22-s24 ) คุณค่าของชีวิตที่พบในสารประกอบปัจจุบันเทียบเท่ากับคุณค่าที่รู้จักกันโดยทั่วไปสำหรับ eu3 þบริสุทธิ์และสาร tb3 þรายงานในวรรณคดี upconversion ศึกษา
มีช่วงความสนใจในการศึกษากระบวนการ upconversion two-photon เป็นไปได้ในสารประกอบที่มี nd3 þไอออน
upconversion ในสารประกอบเหล่านี้เป็นจริงป้องกัน Stokes ปล่อยก๊าซเรือนกระจก
ระหว่างสารประกอบปัจจุบัน [ c10h10n2 ] [ nd2 ( ปา ) 4 ( H2O ) 2 ] 2 , สามารถ , สามารถแสดง upconversion นี้ค่า
อุณหภูมิห้อง พบว่า uvvis สเปกตรัมของสามารถเพิ่มการดูดซึม
อย่างรวดเร็วด้วยการลดแสงเนื่องจากการ intraligand การดูดซึม ( รูปที่ 8 )
จาก UV เรียน สมุหบัญชีของไอออนþ nd3 ปรากฏเพื่อแสดงสถานะพื้น สตาร์ค การแยกของ eigenstates เนื่องจากสนาม
คริสตัลได้รับผลกระทบวงจรของการใช้พลังงานในกระบวนการ upconversion nd3 þไอออนแสดงให้เห็นทางเป็นไปได้สำหรับ twophoton upconversion กระบวนการ ( สนับสนุนข้อมูล รูป S25 )
nd3 þสารประกอบ ( IIIa ) มีการดูดซึมที่รุนแรงที่∼ 582 nm ซึ่งสอดคล้องกับ 4i9 2 f 4g5 / 2 เปลี่ยน .
นี่คือวงดนตรีซี่และยังตอบสนองการกฎระเบียบของΔ J = ( 2 , Δ L = ( 2และ Δ S = 0
ของผลลัพธ์ที่สามารถเรืองแสงที่ความยาวคลื่นสั้น จากระดับ 4d3 / 2
เพื่อสังเกตการ two-photon สามารถเป็นไปได้ในหนึ่งต้องกระตุ้นโฟตอนทั้ง 4d3 / 2 หรือ 4d5 / 2 ระดับ
กระตุ้นโดยตรงในระดับนี้ อาจถูก จำกัด เนื่องจากการ intraligand การดูดซึมโดยรังสีความยาวคลื่นสั้น
นอกจากนี้ไทเทเนียมความยาวคลื่น ( λ = 582 nm ) อยู่ไกลจากความยาวคลื่น
ที่อาจจำเป็นสำหรับ intraligand การดูดซึม
ดังนั้นในระหว่างการศึกษาของเรา ครั้งแรกตื่นเต้น 4g5 / 2 ระดับสามารถผ่อนคลาย nonradiatively
ในระดับ 4f3 / 2 ซึ่งมีประชากรที่สามารถเกิดขึ้นได้
โฟตอนนี้อาจเพิ่มเติมผ่านตื่นเต้นการดูดกลืนรัฐ ( ESA ) ในขณะที่คนอื่น ๆผ่อนคลายเพื่อลดระดับของพลังงานไทเทเนียมความยาวคลื่น ( ∼ 582 nm ) ใช้เติม 4f3 / 2 ระดับ และมีประสิทธิภาพ reexcitation จาก 4f3 / 2 ระดับ 4d5 / 2
มันเป็นโอกาสที่ 4d5 ตื่นเต้น / 2 ระดับจาก ESA ยังผ่อน nonradiatively ไป
4d3 / 2 ระดับ ซึ่ง upconverted เรืองแสงอาจจะสังเกต
การเปลี่ยนแปลงนี้ upconverted เรืองแสงสีเหลืองสูบ ( 582 nm กระตุ้น ) จาก 4d3 / 2 เป็นระดับที่แสดงในรูปที่ 9 .
ศึกษาการพึ่งพาอาศัยกันของกระตุ้นความรุนแรงใน upconverted เรืองแสงเข้ม นอกจากนี้เรายังดำเนินการง่ายอำนาจพึ่งศึกษา
ที่นี่ชุดจานแก้วเป็นหมันจะอยู่ราวในทางเดินระหว่าง
01 และตัวอย่าง
การลดลงของความเข้มการกระตุ้นต่อจานแก้ว precalibrated ใช้ UV VIS
กล้องในโหมดการส่งและยังส่งรูปต่อได้ในกรณีที่ ไม่มีกระจกสไลด์
ส่วนในความเข้มแสงหกจานแก้วต่อเนื่องจะแสดงในรูปที่ 10
การแปล กรุณารอสักครู่..
ภาษาอื่น ๆ
การสนับสนุนเครื่องมือแปลภาษา: กรีก, กันนาดา, กาลิเชียน, คลิงออน, คอร์สิกา, คาซัค, คาตาลัน, คินยารวันดา, คีร์กิซ, คุชราต, จอร์เจีย, จีน, จีนดั้งเดิม, ชวา, ชิเชวา, ซามัว, ซีบัวโน, ซุนดา, ซูลู, ญี่ปุ่น, ดัตช์, ตรวจหาภาษา, ตุรกี, ทมิฬ, ทาจิก, ทาทาร์, นอร์เวย์, บอสเนีย, บัลแกเรีย, บาสก์, ปัญจาป, ฝรั่งเศส, พาชตู, ฟริเชียน, ฟินแลนด์, ฟิลิปปินส์, ภาษาอินโดนีเซี, มองโกเลีย, มัลทีส, มาซีโดเนีย, มาราฐี, มาลากาซี, มาลายาลัม, มาเลย์, ม้ง, ยิดดิช, ยูเครน, รัสเซีย, ละติน, ลักเซมเบิร์ก, ลัตเวีย, ลาว, ลิทัวเนีย, สวาฮิลี, สวีเดน, สิงหล, สินธี, สเปน, สโลวัก, สโลวีเนีย, อังกฤษ, อัมฮาริก, อาร์เซอร์ไบจัน, อาร์เมเนีย, อาหรับ, อิกโบ, อิตาลี, อุยกูร์, อุสเบกิสถาน, อูรดู, ฮังการี, ฮัวซา, ฮาวาย, ฮินดี, ฮีบรู, เกลิกสกอต, เกาหลี, เขมร, เคิร์ด, เช็ก, เซอร์เบียน, เซโซโท, เดนมาร์ก, เตลูกู, เติร์กเมน, เนปาล, เบงกอล, เบลารุส, เปอร์เซีย, เมารี, เมียนมา (พม่า), เยอรมัน, เวลส์, เวียดนาม, เอสเปอแรนโต, เอสโทเนีย, เฮติครีโอล, แอฟริกา, แอลเบเนีย, โคซา, โครเอเชีย, โชนา, โซมาลี, โปรตุเกส, โปแลนด์, โยรูบา, โรมาเนีย, โอเดีย (โอริยา), ไทย, ไอซ์แลนด์, ไอร์แลนด์, การแปลภาษา.
- telegraph
- 年
- ถ้านั่งBTS ก็ให้นั่งไปลงสถานีอโศก ไม่ก็ส
- ฟ้าร้อง
- ๑. ขนาดของฟัน ใหญ่หรือเล็ก ๒. จำนวนฟันที
- safety deposit box
- คุณรักภรรยามาก
- both resulting inhyperglycemia
- both resulting inhyperglycemia
- It's on your new a street
- a woman who's not self centered , life i
- Take place
- Do you want to see some of my pictures.
- เรื่องที่ฉันเสียใจคือ ทำให้แม่ฉันร้องไห้
- How many sets of trousers have you got
- It is under chair
- อธิบายลักษณะและสมบัติของปริซึม พีระมิด ท
- ZDDs of related attributes with the attr
- pending Workload
- Take place
- ไปตายซะ
- Please do not hesitate to contact me if
- วิธีการเดินทางที่ง่ายที่สุดก็คือนั่ง BTS
- Not save me
