The optimal values of Jf, Jdf and ϕ

The optimal values of Jf, Jdf and ϕmax are different for each
experiment. For example, Fig. 7 displays the experimental results
shown in 6; however, in Fig. 7, the fixed bed height was varied from
h=10 cm to h=30 cm. Using the values shown in Table 4, the results
of Jackson's model were plotted in Fig. 7. As shown in the figure,
Jackson's model does not properly represent the experimental results;
thus, general values for a fixed particle size and bed thickness could
not be obtained.
The discrepancies between the experimental and theoretical
results could be attributed to the application of a 1D model (ϕ=ϕ
(z)) in a 2D bed, where the voidage distribution is clearly bidimensional
(ϕ=ϕ(z,x) where x the horizontal coordinate). In a two
dimensional bed, if the distributor pressure drop is high enough,
bubbles appear along the length of the distributor. However,
coalescence along the height of the bed forces the bubbles to move
toward the center of the bed. Thus, the sides of the bed are completely
free of bubbles, as shown in Fig. 8.1 Due to the continuous bubble path
in the central region of the bed, when the gas flow is reduced under
minimum fluidization conditions, the local porosity of this region is
greater than that of the sides of the bed. As a result, when the fixed
bed is fluidized (when U progressively increases from zero to Umf), the
voidage distribution along the bed is not uniform, and the gas
preferably percolates through the central region of the bed, where the
particle density is low. Fig. 8(B) shows a schematic depiction of the
voidage profile and the preferential gas flow during fluidization,
which was perpendicular to the constant voidage profile. As shown in
the figure, the voidage was higher in the center and top of the bed.
The aforementioned effects were observed when the particles
were fluidized in a bed with a large fixed height, as shown in the series
of photographs displayed in Fig. 9 shows. For instance, as shown in
Fig. 9(A) small bubbles were observed in the upper middle region of
the bed, which was less compacted than the sides of the bed;
however, the rest of the bed remained undisturbed. A slight increase
in the gas velocity caused the bubbles to grow in size and appear from
deeper regions of the bed (see Fig. 9(B)). Finally, bubbles were
observed between the distributor and the surface of the bed.
However, the bubbles only appeared in the central region of the bed
(see Fig. 9(C)) because the central region was more permeable to gas
flow. Alternatively, as shown in Fig. 9(C), the sides of the bed were
free of bubbles. Nevertheless, if the gas flow is further increased,
bubbles will appear along the width of the bed. However, for a gas
velocity close to Umf, gas tends to percolate through the central region
of the bed due to the lower resistance of the central region to gas flow.
The one-dimensional assumption of Jackson's model implies that U
is uniform throughout the bed and ϕ=ϕ(z). The experimental
observations of the present study revealed that these assumptions
limit the applicability of the model in 2D beds. Nevertheless, wall
effects and hysteresis were observed in some experiments (Fig. 6).
Moreover, wall effects on the minimum fluidization velocity were
clearly observed in Fig. 5, due to the nondimensional variable dp/t.
Namely, as the ratio between the particle size and the thickness of the
bed decreased, the minimum fluidization velocity increased.
4.2. Discussion of the results shown in Fig. 5
As shown in Fig. 5, the minimum fluidization velocities obtained in
different studies were not in agreement. For instance, the experimental
results of the present study, along with the data marked by an
empty symbol or a cross, were in accordance with the proposed
exponential relationship between Umf, 2D and Umf, 3D (Eq. (2)). Alternatively,
results marked with filled symbols clearly departed from the

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ค่าสูงสุดของ Jf, Jdf และ ϕmax จะแตกต่างกันสำหรับแต่ละการทดลอง ตัวอย่าง Fig. 7 แสดงผลการทดลองแสดง 6 อย่างไรก็ตาม ใน Fig. 7 ความสูงเตียงคงไม่แตกต่างกันจากh = 10 ซม.ให้ h = 30 ซม.ใช้ค่าที่แสดงในตาราง 4 ผลลัพธ์รูปแบบของ Jackson ถูกพล็อตใน Fig. 7 ดังแสดงในรูปรูปแบบของ Jackson ได้อย่างถูกต้องแสดงผลการทดลองดังนั้น ค่าทั่วไปสำหรับอนุภาคคงเตียงและขนาดความหนาได้ไม่สามารถรับความขัดแย้งระหว่างการทดลอง และทฤษฎีอาจเกิดจากผลของแบบจำลอง 1D (ϕ =ϕ(z)) เตียง 2D การกระจาย voidage ชัดเจน bidimensional(Φ=ϕ(z,x) ที่ x พิกัดแนวนอน) ในสองมิติเตียง ถ้าหล่นดันจำหน่ายสูงพอฟองอากาศที่ปรากฏตามความยาวของตัวแทนจำหน่าย อย่างไรก็ตามฟองการย้ายกองกำลัง coalescence ตามความสูงของเตียงไปยังศูนย์กลางของนอน ดังนั้น ด้านข้างของเตียงอย่างเรียบร้อยฟรีฟอง ดังที่แสดงใน 8.1 Fig. ครบกำหนดไปยังเส้นทางต่อเนื่องฟองในภาคกลางของเตียง เมื่อการไหลของแก๊สจะลดลงภายใต้เงื่อนไขต่ำสุดฟลู porosity ท้องถิ่นของภูมิภาคนี้คือเปรียบเทียบด้านข้างของเตียง ดังนั้น เมื่อคงเบด fluidized (เมื่อ U ความก้าวหน้าเพิ่มขึ้นจากศูนย์ไป Umf), การvoidage จำหน่ายพร้อมนอนไม่เหมือน และก๊าซpercolates ควรผ่านภาคกลางเตียง ตำแหน่งความหนาแน่นของอนุภาคอยู่ในระดับต่ำ Fig. 8(B) แสดงเป็นแผนผังตัวอย่างแสดงให้เห็นการvoidage โพรไฟล์และการไหลก๊าซต้องระหว่างฟลูซึ่งเป็นตั้งฉากกับส่วนกำหนดค่าคง voidage ดังแสดงในรูป voidage มีสูงในศูนย์และด้านบนของนอนผลกระทบดังกล่าวได้สังเกตเมื่ออนุภาคมี fluidized เตียงด้วยความสูงใหญ่ถาวร ดังที่แสดงในชุดของภาพที่แสดงในรายการ Fig. 9 ตัวอย่าง เป็นแสดงในนายสุภัค fig. 9(A) ฟองอากาศขนาดเล็กในภาคกลางด้านบนของเตียง ซึ่งน้อยกว่ากระชับกว่าข้างเตียงอย่างไรก็ตาม ส่วนเหลือของนอนอยู่อีก การเพิ่มขึ้นเล็กน้อยในก๊าซ ความเร็วทำให้เกิดฟองจะเติบโตขนาด และปรากฏจากภูมิภาคลึกของนอน (ดู Fig. 9(B)) ในที่สุด มีฟองอากาศสังเกตระหว่างผู้จัดจำหน่ายและพื้นผิวของนอนอย่างไรก็ตาม ฟองอากาศที่ปรากฏในภาคกลางเตียงเท่านั้น(ดู Fig. 9(C)) เพราะภาคกลาง permeable ปล่อยก๊าซมากขึ้นขั้นตอนการ หรือ ตามที่แสดงใน Fig. 9(C) ด้านของนอนได้ฟรีฟอง อย่างไรก็ตาม ถ้าการไหลของแก๊สจะ เพิ่มขึ้นฟองอากาศจะปรากฏตามความกว้างของเตียงนอน อย่างไรก็ตาม สำหรับก๊าซความเร็วใกล้กับ Umf แก๊สมีแนวโน้มหยัดภาคกลางเตียงเนื่องจากความต้านทานต่ำกว่าของภาคกลางกับก๊าซไหลสมมติฐานของแบบจำลองของ Jackson one-dimensional หมายถึงการที่ Uเป็นรูปเตียงและ ϕ=ϕ(z) การทดลองข้อสังเกตของการศึกษาปัจจุบันเปิดเผยซึ่งสมมติฐานเหล่านี้จำกัดความเกี่ยวข้องของรุ่นในเตียง 2D อย่างไรก็ตาม ผนังผลและสัมผัสได้สังเกตในบางการทดลอง (Fig. 6)นอกจากนี้ มีผนังผลความเร็วต่ำสุดฟลูสังเกตได้ชัดเจนใน Fig. 5 เนื่องจากการ nondimensional ตัวแปร dp/tคือ เป็นอัตราส่วนระหว่างขนาดของอนุภาคและความหนาของการเตียงลดลง ความเร็วต่ำสุดฟลูที่เพิ่มขึ้น4.2 การสนทนาของผลลัพธ์ที่แสดงใน Fig. 5ตามที่แสดงใน Fig. 5 ตะกอนฟลูต่ำสุดได้ในการศึกษาแตกต่างกันไม่ได้อยู่ในข้อตกลง ตัวอย่าง การทดลองผลการศึกษาปัจจุบัน พร้อมกับข้อมูลทำเครื่องหมายโดยการล้างสัญลักษณ์หรือการข้าม ได้ตามที่เสนอความสัมพันธ์ที่เนนระหว่าง Umf, 2D และ Umf, 3D (Eq. (2)) หรือผลลัพธ์มีเครื่องเติมสัญลักษณ์ชัดเจนออกเดินทางจาก

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ค่าที่ดีที่สุดของ Jf, Jdf และφmaxจะแตกต่างกันสำหรับแต่ละ
การทดลอง ตัวอย่างเช่นรูป 7 แสดงผลการทดลอง
แสดงใน 6; แต่ในรูป 7 ความสูงของเตียงคงได้รับแตกต่างกันจาก
h = 10 ซม. เพื่อ h = 30 ซม. โดยใช้ค่าที่แสดงในตารางที่ 4 ผล
ของรูปแบบของแจ็คสันได้รับการพล็อตในรูป 7. ดังแสดงในรูป
แบบของแจ็คสันไม่ถูกต้องเป็นตัวแทนของผลการทดลอง;
ดังนั้นค่าทั่วไปของอนุภาคขนาดคงที่และความหนาของเตียงสามารถ
. ไม่ได้รับ
ความแตกต่างระหว่างการทดลองและทฤษฎี
ผลสามารถนำมาประกอบกับการประยุกต์ใช้ รูปแบบ 1D (φ = φ
(Z)) ในเตียง 2D ที่กระจาย voidage อย่างชัดเจน bidimensional
(φ = φ (Z, x) ที่ x แนวนอนประสานงาน) ในสอง
มิติเตียงถ้าความดันลดลงจำหน่ายสูงพอ
ฟองปรากฏตามความยาวของผู้จัดจำหน่าย แต่
การเชื่อมต่อกันไปตามความสูงของเตียงบังคับฟองอากาศที่จะย้าย
ไปยังศูนย์ของเตียง ดังนั้นด้านข้างของเตียงจะสมบูรณ์
ฟรีของฟองอากาศดังแสดงในรูปที่ 8.1 เนื่องจากเส้นทางฟองอย่างต่อเนื่อง
ในเขตภาคกลางของเตียงเมื่อการไหลของก๊าซจะลดลงภายใต้
เงื่อนไขที่ไหลขั้นต่ำพรุนท้องถิ่นของภูมิภาคนี้เป็น
มากกว่าที่ด้านข้างของเตียง เป็นผลให้เมื่อการแก้ไข
เตียง fluidized (เมื่อ U ก้าวหน้าเพิ่มขึ้นจากศูนย์ถึง Umf),
การกระจาย voidage พร้อมเตียงไม่สม่ำเสมอ, และก๊าซ
ควร percolates ผ่านภาคกลางของเตียงที่
ความหนาแน่นของอนุภาคอยู่ในระดับต่ำ . มะเดื่อ 8 (B) แสดงให้เห็นภาพแผนผังของ
รายละเอียด voidage และการไหลของก๊าซพิเศษในระหว่างการไหล,
ซึ่งเป็นแนวตั้งฉากกับรายละเอียด voidage คงที่ ดังแสดงใน
รูปที่ voidage สูงในศูนย์และด้านบนของเตียง.
ผลกระทบดังกล่าวถูกตั้งข้อสังเกตเมื่ออนุภาค
มี fluidized อยู่บนเตียงที่มีความสูงคงที่ขนาดใหญ่ดังแสดงในซีรีส์
ของการถ่ายภาพที่แสดงในรูป 9 แสดงให้เห็นว่า ยกตัวอย่างเช่นที่แสดงใน
รูป 9 (A) ฟองอากาศขนาดเล็กถูกตั้งข้อสังเกตในภูมิภาคกลางบนของ
เตียงซึ่งน้อยกว่าการบดอัดด้านข้างของเตียง;
แต่ส่วนที่เหลือของเตียงยังคงไม่ถูกรบกวน เพิ่มขึ้นเล็กน้อย
ในความเร็วก๊าซที่เกิดฟองอากาศที่จะเติบโตในขนาดและปรากฏออกมาจาก
ภูมิภาคลึกของเตียง (ดูรูปที่. 9 (B)) สุดท้ายฟองถูก
ตั้งข้อสังเกตระหว่างผู้จัดจำหน่ายและพื้นผิวของเตียง.
อย่างไรก็ตามฟองเท่านั้นปรากฏอยู่ในภาคกลางของเตียง
(ดูรูปที่. 9 (C)) เพราะภาคกลางได้มากขึ้นสามารถดูดซึมไปใช้ก๊าซ
ไหล อีกทางเลือกหนึ่งดังแสดงในรูป 9 (C), ด้านข้างของเตียงได้
ฟรีของฟองอากาศ แต่ถ้าการไหลของก๊าซจะเพิ่มขึ้นต่อไป
ฟองอากาศจะปรากฏขึ้นพร้อมกับความกว้างของเตียง แต่สำหรับก๊าซ
ความเร็วใกล้กับ Umf ก๊าซมีแนวโน้มที่จะไหลผ่านภาคกลาง
ของเตียงเนื่องจากความต้านทานล่างของภาคกลางในการไหลของก๊าซ.
สมมติฐานหนึ่งมิติของรูปแบบของแจ็คสันแสดงให้เห็นว่ายู
เป็นเหมือนกันทั่วเตียง และφ = φ (Z) ทดลอง
สังเกตของการศึกษาครั้งนี้แสดงให้เห็นว่าสมมติฐานเหล่านี้
จำกัด การบังคับใช้ของรูปแบบในเตียง 2D อย่างไรก็ตามผนัง
ผลกระทบและฮีสถูกตั้งข้อสังเกตในบางการทดลอง (รูปที่. 6).
นอกจากนี้ผลกระทบผนังความเร็วไหลขั้นต่ำถูก
สังเกตเห็นได้อย่างชัดเจนในรูป 5 เนื่องจากตัวแปร nondimensional DP / T.
คือเป็นอัตราส่วนระหว่างขนาดอนุภาคและความหนาของ
เตียงลดลงความเร็วไหลขั้นต่ำที่เพิ่มขึ้น.
4.2 อภิปรายเกี่ยวกับผลที่แสดงในรูป 5
ดังแสดงในรูป 5, ความเร็วไหลขั้นต่ำที่ได้รับใน
การศึกษาที่แตกต่างกันไม่ได้อยู่ในข้อตกลง ยกตัวอย่างเช่นการทดลอง
ผลของการศึกษาครั้งนี้พร้อมกับข้อมูลการทำเครื่องหมายด้วย
สัญลักษณ์ว่างหรือข้าม, เป็นไปตามที่เสนอ
ความสัมพันธ์ระหว่างชี้แจง Umf, 2D และ Umf, 3 มิติ (สม. (2)) หรือมิฉะนั้น
ผลที่มีเครื่องหมายสัญลักษณ์เต็มออกอย่างชัดเจนจาก

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

คุณค่าสูงสุดของ JF jdf ϕ , และแม็กซ์จะแตกต่างกันสำหรับแต่ละ
ทดลอง ตัวอย่าง รูปที่ 7 แสดงผลการทดลองแสดงใน 6
; แต่ในรูปที่ 7 กำหนดความสูงมีค่าตั้งแต่
H = H = 10 ซม. ถึง 30 ซม. ใช้ค่าที่แสดงในตารางที่ 4 ผล
Jackson แบบจำลองเป็นพล็อตในรูปที่ 7 ดังแสดงในรูป
แจ็คสัน แบบไม่ถูกต้องเป็นตัวแทนของการทดลอง ;
ดังนั้นค่าทั่วไปสำหรับการแก้ไขขนาดอนุภาคและเตียงหนาได้

ไม่รับ ความแตกต่างระหว่างการทดลองและทฤษฎี
ผลอาจจะเกิดจากโปรแกรมของ 1D รุ่น ( ϕ = ϕ
( Z ) ในแบบ 2 เตียง ที่สัดส่วนการกระจายชัดเจน bidimensional
( ϕ = ϕ ( Z ,x x ) ที่พิกัดแนวนอน ) ใน 2
เตียงมิติ ถ้าตัวแทนจำหน่ายความดันสูงพอ
ฟองปรากฏตามความยาวของผู้จัดจำหน่าย อย่างไรก็ตาม
รวมตัวตามความสูงของเตียงบังคับฟองย้าย
ไปยังศูนย์ของเตียง ดังนั้น ด้านข้างของเตียงอย่างสมบูรณ์
ฟรีของฟอง ดังแสดงในรูปที่ 8.1 เนื่องจากเส้นทาง
ฟองอย่างต่อเนื่องในภาคกลางของเตียง เมื่ออัตราการไหลของแก๊สลดลง ภายใต้เงื่อนไขที่เหมาะสม
ต่ำสุด มีความพรุนท้องถิ่นของภูมิภาคนี้
มากกว่าที่ด้านข้างของเตียง ผล เมื่อแก้ไข
เตียง ( เมื่อคุณมีความก้าวหน้าเพิ่มขึ้นใหม่ จากศูนย์ umf ) ,
สัดส่วนการกระจายตัวตามแนวเตียงไม่สม่ำเสมอ และก๊าซ
โดยเฉพาะได้กรองผ่านภาคกลางของเตียงที่
อนุภาคความหนาแน่นต่ำ ภาพที่ 8 ( b ) แสดงภาพแผนผังของ
สัดส่วนรายละเอียดและสิทธิพิเศษในการอัตราการไหลของแก๊ส ,
ซึ่งตั้งฉากกับโปรไฟล์ สัดส่วนคงที่ ตามที่แสดงใน
รูป , สัดส่วนสูงกว่า ในศูนย์ และด้านบนของเตียง
ผลดังกล่าวพบว่าเมื่ออนุภาค
เป็นฟลูอิดไดซ์บนเตียงขนาดใหญ่ที่มีความสูงคงที่ ดังแสดงในรูปที่แสดงในรูปของชุด
9 แสดง ตัวอย่าง ดังแสดงในรูปที่ 9 (
) ฟองอากาศขนาดเล็กที่พบในบริเวณภาคกลางของ
เตียงซึ่งน้อยกว่าอัดมากกว่าด้านข้างของเตียง ;
แต่ส่วนที่เหลือเตียงยังคงมองเห็นทิวทัศน์เพิ่มขึ้นเล็กน้อย
ในความเร็วแก๊สที่เกิดจากฟองอากาศที่จะเติบโตในขนาดและปรากฏจาก
ภูมิภาคลึกของเตียง ( ดูภาพที่ 9 ( b ) ) ในที่สุดฟองอากาศถูก
สังเกตระหว่างผู้จัดจำหน่ายและพื้นผิวของเตียง .
แต่ฟองปรากฏอยู่ในภาคกลางของเตียง
( ดูภาพที่ 9 ( C ) เพราะภาคกลางมีอัตราการไหลของแก๊สซึมไปอีก

หรืออีกวิธีหนึ่ง ดังแสดงในรูปที่ 9 ( C ) ,ด้านข้างของเตียงถูก
ฟรีฟอง แต่ถ้าแก๊สไหลต่อไปเพิ่มขึ้น
ฟองอากาศจะปรากฏตามความกว้างของเตียง อย่างไรก็ตาม สำหรับแก๊ส
ความเร็วใกล้ umf ก๊าซมีแนวโน้มที่จะแพร่กระจายผ่านทางภาคกลาง
ของเตียงเนื่องจากการลดความต้านทานของภาคกลาง เพื่อการไหลของก๊าซ .
( มิติของแจ็คสันรุ่นบาง U
เป็นเครื่องแบบทั่วเตียงและϕ = ϕ ( Z ) การสังเกตการทดลอง
จากการศึกษาครั้งนี้พบว่า สมมติฐาน
เหล่านี้จำกัดการประยุกต์ใช้แบบจำลองใน 2D เตียง อย่างไรก็ตาม ผลกระทบและผนัง
แบบพบว่าในการทดลอง ( ภาพที่ 6 ) .
นอกจากนี้ ผนังผลความเร็วต่ำสุดคือการพบในรูปที่ 5
อย่างชัดเจน เนื่องจากการ nondimensional DP / T .
.คือ ที่อัตราส่วนระหว่างขนาดอนุภาคและความหนาของ
เตียงลดลง ความเร็วที่เหมาะสมขั้นต่ำเพิ่มขึ้น
4.2 . การอภิปรายของผลลัพธ์ที่แสดงในรูปที่ 5
ดังแสดงในรูปที่ 5 , ความเร็วต่ำสุดในการได้รับการศึกษาที่แตกต่างกันไม่
ข้อตกลง ตัวอย่าง ผลการทดลอง
ของการศึกษาพร้อมกับข้อมูลการทำเครื่องหมายโดย
สัญลักษณ์ว่างเปล่าหรือข้าม , สอดคล้องกับการนำเสนอ
ชี้แจงความสัมพันธ์ระหว่าง umf umf 2D และ 3D ( อีคิว ( 2 ) หรือผลลัพธ์ที่เต็มไปด้วยสัญลักษณ์เครื่องหมาย
อย่างชัดเจนออกจาก