Figure 2 presents the experimentall

Figure 2 presents the experimentally obtained val
ues for the average charge of N ions with respect to dif
ferent values of the initial charge, i0, in dependence on
the thickness of the celluloid target [7, 8]. For ion
velocities of V = 8 × 108
cm/s and V = 12 × 108
cm/s, the
calculation results obtained using formulas (3) and (5)
are consistent with the experimental data for values of
α0 = 0.4 and k = 0.08. With decreasing velocity of the
ions, a noticeable deviation of the calculation results
from the experimental data for the charge fraction
with i0 = Z is observed, the deviation growing with the
decreasing velocity, V. This indicates a dependence of
coefficient α on i0 that is more complicated than (5).
Nevertheless, the proposed simple approximation can
be used when considering N ions with initial charges
of i0 = 2–5.
For practical purposes, understanding in which
cases the deviation of from is substantial and
requires assessment of the equilibrium thickness of the
target is important. Figure 3 shows calculations for the
equilibrium thickness of the celluloid film when N
ions pass through it at different velocities, V, in depen
dence on the initial ion charge. It should be noted that
the dependence of teq on i0, calculated on the basis of
(3) and (4), is symmetrical with respect to The
experimental data shown in Fig. 2 (a), however, point
to a slower establishing of the charge equilibrium for
an initial ion charge of i0 = Z. An increase in the teq of
carbon for ion fractions with i0 > was noted previ
ously in [9]. The calculations presented in Fig. 3
reflect this feature of teq with a more complicated
i

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

รูปที่ 2 แสดง val สมมติฐานที่ได้รับues สำหรับค่าเฉลี่ยของประจุ N เกี่ยวกับ different ค่าของค่าเริ่มต้น i0 ในการพึ่งพาความหนาของเป้าหมายเซลลูลอยด์ [7, 8] สำหรับไอออนความเร็ว V = 8 × 108 ซม./s และ V = 12 × 108 ซม./s การผลการคำนวณใช้สูตร (3) และ (5)สอดคล้องกับค่าของข้อมูลทดลองΑ0 = 0.4 และ k = 0.08 ด้วยการลดความเร็วของการไอออน ชัดค่าเบี่ยงเบนของผลการคำนวณจากข้อมูลการทดลองสำหรับค่าเศษส่วนมี i0 = Z จะสังเกต การเบี่ยงเบนที่เติบโตกับการลดความเร็ว V นี้บ่งชี้ว่า การพึ่งพาของαค่าสัมประสิทธิ์ใน i0 ที่ซับซ้อนมากกว่า (5)อย่างไรก็ตาม สามารถนำเสนอง่าย ๆ ประมาณใช้เมื่อพิจารณาประจุ N มีค่าเริ่มต้นi0 = 2 – 5สำหรับวัตถุประสงค์ในการปฏิบัติ ความเข้าใจที่กรณีการเบี่ยงเบนของจากพบ และต้องมีการประเมินความหนาสมดุลของการเป้าหมายเป็นสิ่งสำคัญ รูปที่ 3 แสดงการคำนวณสำหรับการสมดุลความหนาของเซลลูลอยด์ฟิล์มเมื่อ Nประจุไฟฟ้าผ่านทางที่ความเร็วแตกต่างกัน V ใน depenเหมาะบนประจุไอออนเริ่มต้น ควรสังเกตที่พึ่งของ teq i0 คำนวณบนพื้นฐานของ(3) และ (4), สมมาตรกับการอย่างไรก็ตาม จุดทดลองข้อมูลแสดงในรูป 2 (a),เพื่อสร้างสมดุลค่าธรรมเนียมสำหรับการช้ามีค่าเริ่มต้นไอออน i0 = Z การเพิ่มขึ้นของ teq ของคาร์บอนสำหรับเศษส่วนไอออนกับ i0 > ถูก previ ระบุไว้ously [9] การคำนวณที่แสดงใน fig. 3สะท้อนคุณลักษณะนี้ของ teq มีความซับซ้อนมากขึ้นผม

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

รูปที่ 2 นำเสนอที่ได้รับการทดลอง Val
UES สำหรับค่าใช้จ่ายเฉลี่ยของ N ไอออนด้วยความเคารพต่อ dif
ค่าต่างของค่าใช้จ่ายเริ่มต้น i0 ในการพึ่งพา
ความหนาของเป้าหมายเซลลูลอยด์ [7, 8] สำหรับไอออน
ความเร็วของ V = 8 × 108
ซม. / S และ V = 12 × 108
ซม. / วินาทีที่
ผลการคำนวณที่ได้รับโดยใช้สูตร (3) และ (5)
มีความสอดคล้องกับข้อมูลการทดลองสำหรับค่าของ
α0 = 0.4 และ K = 0.08 ด้วยการลดความเร็วของ
ไอออนเบี่ยงเบนที่เห็นได้ชัดเจนของผลการคำนวณ
จากข้อมูลการทดลองสำหรับส่วนค่าใช้จ่าย
ที่มี i0 = Z เป็นที่สังเกตส่วนเบี่ยงเบนการเจริญเติบโตที่มี
ความเร็วลดลงโวลต์นี้แสดงให้เห็นการพึ่งพาอาศัยกันของ
αค่าสัมประสิทธิ์ใน i0 ที่เป็น ซับซ้อนมากขึ้นกว่า (5).
อย่างไรก็ตามประมาณง่ายนำเสนอนี้สามารถ
นำมาใช้เมื่อพิจารณาไอออน N กับค่าใช้จ่ายเริ่มต้น
ของ i0 = 2-5.
เพื่อประโยชน์ความเข้าใจซึ่งใน
กรณีที่เบี่ยงเบนจากเป็นอย่างมากและ
ต้องมีการประเมินความสมดุล ความหนาของ
เป้าหมายเป็นสิ่งสำคัญ รูปที่ 3 แสดงให้เห็นว่าการคำนวณสำหรับ
ความหนาสมดุลของฟิล์มเซลลูลอยด์เมื่อ N
ไอออนผ่านไปด้วยความเร็วที่แตกต่างกัน V ใน depen
มั่นใจในค่าใช้จ่ายเริ่มต้นไอออน มันควรจะตั้งข้อสังเกตว่า
การพึ่งพาอาศัยกันของ TEQ บน i0 คำนวณบนพื้นฐานของ
(3) และ (4) เป็นสมมาตรที่เกี่ยวกับ
ข้อมูลการทดลองที่แสดงในรูป 2 (ก) แต่จุด
ไปจัดตั้งช้าค่าใช้จ่ายสมดุลสำหรับ
ค่าใช้จ่ายเริ่มต้นของไอออน i0 = ซีเพิ่มขึ้นใน TEQ ของ
คาร์บอนสำหรับเศษส่วนไอออนกับ i0> ก็สังเกตเห็น previ
ously ใน [9] การคำนวณที่นำเสนอในรูป 3
สะท้อนให้เห็นถึงคุณลักษณะของการ TEQ นี้มีความซับซ้อนมากขึ้น
ฉัน

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

รูปที่ 2 แสดงผลได้วาลใช้สำหรับค่าใช้จ่ายเฉลี่ยของไอออน ส่วนดิฟferent ค่าของค่าใช้จ่ายที่ได้เริ่มต้นในการพึ่งพาความหนาของเซลลูลอยด์เป้าหมาย [ 7 , 8 ) สำหรับไอออนความเร็ว V = 8 × 108เซนติเมตร / S และ V = 12 × 108cm / s ,ผลลัพธ์ที่คำนวณได้โดยใช้สูตร ( 3 ) และ ( 5 )สอดคล้องกับข้อมูลจากการทดลองค่าของα 0 = 0.4 และ k = 0.08 . ด้วยการลดความเร็วของไอออน , การเบี่ยงเบนที่เห็นได้ชัดของการคำนวณจากการทดลองสำหรับค่าใช้จ่ายเศษส่วนกับ i = Z เป็นที่สังเกตความเบี่ยงเบนการเติบโตกับลดความเร็ว V . นี้บ่งชี้ว่า การพึ่งพาของได้ค่าสัมประสิทธิ์αบนที่ซับซ้อนมากกว่า ( 5 )อย่างไรก็ตาม การจะเสนอง่าย ๆจะใช้เมื่อพิจารณา N ไอออนกับค่าใช้จ่ายเริ่มต้นของ i = 2 – 5ในทางปฏิบัติ ความเข้าใจที่กรณีเบี่ยงเบนจากเป็นรูปธรรม และต้องมีการประเมินความสมดุลของเป้าหมายเป็นสำคัญ รูปที่ 3 แสดงการคำนวณสำหรับสมดุลความหนาของฟิล์มเมื่อ n เซลลูลอยด์ไอออนผ่านที่แตกต่างกันความเร็ว V ใน dependence เมื่อประจุไอออนเบื้องต้น มันควรจะสังเกตว่าการพึ่งพาอาศัยกันของ teq เมื่อได้คำนวณบนพื้นฐานของ( 3 ) และ ( 4 ) มีลักษณะสมมาตร ไหว้พระข้อมูลที่แสดงในรูปที่ 2 ( ก ) แต่จุดเพื่อสร้างสมดุลของประจุช้าค่าใช้จ่ายรายละเอียดเริ่มต้นของ i = Z เพิ่มขึ้นใน teq ของคาร์บอนสำหรับไอออนเศษส่วนกับ i > previ กล่าวously ใน [ 9 ] การคำนวณที่แสดงในรูปที่ 3สะท้อนให้เห็นถึงคุณลักษณะของ teq ที่มีความซับซ้อนมากขึ้นฉัน