χ ¼ Jxx ¼ g2μB2=r3 is a component o

χ ¼ Jxx ¼ g2μB2=r3 is a component of the fine-structure tensor J that
describes the anisotropic interaction between the triplet and the
doublet spins (see Table 1). The g-values of the two centers are close
to that of the free-electron [23]. μB is the Bohr magneton and r the
relative distance between the two defects. The last term on
the right-hand side of Eq. (1) gives the Zeeman interaction between
the electron spins and the static magnetic field. ΔωL ¼ ðωL  ωÞ
is the resonance detuning and ωL ¼ gμBB0 the Larmor frequency.
Terms that oscillate at 2ω have also been ignored (rotating-wave
approximation). The eigenvalues and eigenvectors of H0 are given
below:

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

χ¼ Jxx ¼g2μB2 = r3 เป็นส่วนประกอบของสายตะวันออกเฉียงเหนือโครงสร้าง J
เมตริกซ์ที่อธิบายถึงการทำงานร่วมกันanisotropic
ระหว่างแฝดและคู่สปิน(ดูตารางที่ 1) G-ค่าของทั้งสองศูนย์ที่อยู่ใกล้กับที่ของอิเล็กตรอนฟรี [23]
μBเป็น MAGNETON
บอร์และอาญาติห่างระหว่างทั้งสองข้อบกพร่อง
คำสุดท้ายบนด้านขวามือของสมการ (1) ให้การทำงานร่วมกันระหว่าง Zeeman
สปินของอิเล็กตรอนและ ELD แม่เหล็กไฟแบบคงที่ ΔωL¼ðωL? ωÞเป็น detuning เสียงสะท้อนและωL¼gμBB0ความถี่ Larmor. ข้อตกลงและเงื่อนไขที่สั่น2ωที่ยังได้รับการละเว้น (หมุนคลื่นประมาณ) ค่าลักษณะเฉพาะและ eigenvectors ของ H0 จะได้รับดังต่อไปนี้:

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

χ¼ jxx ¼ G2 μ B2 = R3 เป็นส่วนประกอบของโครงสร้างเน่จึงเมตริกซ์ J ที่
อธิบายปฏิสัมพันธ์อุบระหว่างสามและ
ดับเลตสปิน ( ดูตารางที่ 1 ) การ g-values ของทั้งสองศูนย์อยู่ใกล้
เพื่อที่ของอิเล็กตรอนอิสระ [ 23 ] μ B คือ ฟลูออริมิเตอร์และ R
เทียบระยะทางระหว่างสองข้อบกพร่อง ระยะสุดท้าย
ด้านขวามือของอีคิว( 1 ) ให้อดีตปฏิสัมพันธ์ระหว่างอิเล็กตรอนสปินนิ่ง
และละมั่งจึงแม่เหล็ก Δωผม¼ðωผม  ωÞ
เป็นเสียงสะท้อน และ detuning ωผม¼กรัมμ bb0 ที่ลาร์เมอร์ความถี่ .
แง่ที่แกว่งไปมาที่ 2 ωยังถูกละเลย ( หมุนคลื่น
ประมาณ ) ส่วนเวกเตอร์ลักษณะเฉพาะของ H0

จะได้รับด้านล่าง :