The magnetic moment has a close con

The magnetic moment has a close connection with angular momentum called the gyromagnetic effect. This effect is expressed on a macroscopic scale in the Einstein-de Haas effect, or "rotation by magnetization," and its inverse, the Barnett effect, or "magnetization by rotation."[1] In particular, when a magnetic moment is subject to a torque in a magnetic field that tends to align it with the applied magnetic field, the moment precesses (rotates about the axis of the applied field). This is a consequence of the concomitance of magnetic moment and angular momentum, that in case of charged massive particles corresponds to the concomitance of charge and mass in a particle.

Viewing a magnetic dipole as a rotating charged particle brings out the close connection between magnetic moment and angular momentum. Both the magnetic moment and the angular momentum increase with the rate of rotation. The ratio of the two is called the gyromagnetic ratio and is simply the half of the charge-to-mass ratio.[4] [5]

For a spinning charged solid with a uniform charge density to mass density ratio, the gyromagnetic ratio is equal to half the charge-to-mass ratio. This implies that a more massive assembly of charges spinning with the same angular momentum will have a proportionately weaker magnetic moment, compared to its lighter counterpart. Even though atomic particles cannot be accurately described as spinning charge distributions of uniform charge-to-mass ratio, this general trend can be observed in the atomic world, where the intrinsic angular momentum (spin) of each type of particle is a constant: a small half-integer times the reduced Planck constant ħ. This is the basis for defining the magnetic moment units of Bohr magneton (assuming charge-to-mass ratio of the electron) and nuclear magneton (assuming charge-to-mass ratio of the proton).

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ขณะนี้สนามแม่เหล็กมีการเชื่อมต่อใกล้กับโมเมนตัมเชิงมุมที่เรียกว่าผล gyromagnetic ผลนี้จะแสดงในระดับ macroscopic ใน ผลทางเดไอน์สไตน์ หรือ "หมุน โดย magnetization และผกผันของ บาร์เนตผล หรือ"magnetization โดยหมุน" [1] โดยเฉพาะอย่างยิ่ง เมื่อครู่แม่เหล็กมีแรงบิดในสนามแม่เหล็กที่มีแนวโน้มที่สอดคล้องกับสนามแม่เหล็กใช้ ขณะนี้ precesses (หมุนเกี่ยวกับแกนของฟิลด์ที่ใช้) นี่คือสัจจะของ concomitance ขณะนี้สนามแม่เหล็กและเมนตัมเชิงมุม ที่อนุภาคขนาดใหญ่คิดค่าธรรมเนียมในกรณีที่สอดคล้องกับ concomitance และในอนุภาคดู dipole แม่เหล็กเป็นอนุภาคการ charged หมุนนำออกการเชื่อมต่อปิดระหว่างช่วงเวลาที่แม่เหล็กและโมเมนตัมเชิงมุม ขณะนี้สนามแม่เหล็กและโมเมนตัมเชิงมุมเพิ่มอัตราการหมุน อัตราส่วนของทั้งสองเรียกว่าอัตราส่วน gyromagnetic และเป็นเพียงครึ่งหนึ่งของอัตราค่าธรรมเนียมโดยรวม [4] [5]การปั่นแบบโดนของแข็งความหนาแน่นค่าชุดยูนิฟอร์มที่อัตราความหนาแน่นมวล อัตราส่วน gyromagnetic จะเท่ากับอัตราค่าธรรมเนียมโดยรวมครึ่ง หมายความว่า แอสเซมบลีที่ขนาดใหญ่ขึ้นค่าธรรมเนียมปั่นกับโมเมนตัมเชิงมุมเดียวกันจะมีช่วงแม่เหล็กแกร่งตามสัดส่วน เปรียบเทียบกับสำเนาของเบา ถึงแม้ว่าอนุภาคอะตอมไม่สามารถอธิบายได้อย่างถูกต้องเป็นการกระจายของอัตราค่าธรรมเนียมโดยรวมรูปปั่น แนวโน้มนี้ทั่วไปจะสังเกตได้จากในโลกอะตอม เป็นค่าคง intrinsic เชิงมุมโมเมนตัม (หมุน) ของอนุภาคแต่ละชนิด: เล็กครึ่งเต็มเวลาħการคงของพลังค์ที่ลดลงได้ นี้เป็นข้อมูลพื้นฐานสำหรับการกำหนดหน่วยขณะที่สนามแม่เหล็ก (สมมติว่าอัตราค่าธรรมเนียมต่อมวลของอิเล็กตรอน) magneton บอร์และ magneton นิวเคลียร์ (สมมติว่าอัตราส่วนค่ามวลของโปรตอน)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ขณะแม่เหล็กมีการเชื่อมต่ออย่างใกล้ชิดกับโมเมนตัมเชิงมุมที่เรียกว่าผล gyromagnetic ผลกระทบนี้จะแสดงในระดับมหภาคในไอน์สไตเดอฮาสผลหรือ "การหมุนโดยการสะกดจิต" และผกผันของผลบาร์เน็ตต์หรือ "สะกดจิตตามวาระ." [1] โดยเฉพาะอย่างยิ่งเมื่อมีแม่เหล็กอยู่ภายใต้ แรงบิดในสนามแม่เหล็กที่มีแนวโน้มที่จะปรับให้กับสนามแม่เหล็กที่ใช้ที่ precesses ช่วงเวลา (หมุนรอบแกนของสนามที่ใช้) นี้เป็นผลมาจากการ concomitance ของช่วงเวลาแม่เหล็กและโมเมนตัมเชิงมุมที่ในกรณีของอนุภาคขนาดใหญ่เรียกเก็บสอดคล้องกับ concomitance ค่าใช้จ่ายและมวลในอนุภาค. การดูขั้วของสนามแม่เหล็กเป็นอนุภาคหมุนเรียกเก็บออกมาเชื่อมต่ออย่างใกล้ชิดระหว่างช่วงเวลาแม่เหล็ก และโมเมนตัมเชิงมุม ทั้งสองช่วงเวลาที่แม่เหล็กและการเพิ่มขึ้นของโมเมนตัมเชิงมุมที่มีอัตราของการหมุน อัตราส่วนของทั้งสองเรียกว่าอัตราส่วน gyromagnetic และเป็นเพียงครึ่งหนึ่งของอัตราส่วนค่าใช้จ่ายต่อมวล. [4] [5] สำหรับการปั่นค่าใช้จ่ายที่เป็นของแข็งที่มีค่าความหนาแน่นสม่ำเสมอต่อความหนาแน่นของมวลอัตราส่วน gyromagnetic เท่ากับ ครึ่งอัตราส่วนค่าใช้จ่ายต่อมวล นี่ก็หมายความว่าการชุมนุมขนาดใหญ่มากขึ้นของค่าใช้จ่ายที่ปั่นกับโมเมนตัมเชิงมุมเดียวกันจะมีช่วงเวลาที่อ่อนแอแม่เหล็กสัดส่วนเมื่อเทียบกับคู่ของมันมีน้ำหนักเบา แม้ว่าอนุภาคอะตอมไม่สามารถอธิบายได้อย่างถูกต้องในขณะที่การกระจายค่าใช้จ่ายการปั่นอัตราส่วนค่าใช้จ่ายต่อมวลเครื่องแบบแนวโน้มทั่วไปนี้สามารถสังเกตได้ในโลกของอะตอมที่โมเมนตัมเชิงมุมที่แท้จริง (หมุน) ของแต่ละชนิดของอนุภาคที่เป็นค่าคงที่: ขนาดเล็กเท่าครึ่งจำนวนเต็มลดลงอย่างต่อเนื่องħพลังค์ นี้เป็นพื้นฐานสำหรับการกำหนดหน่วยขณะแม่เหล็กของบอร์ MAGNETON นี้ (สมมติว่าค่าใช้จ่ายต่อมวลอัตราส่วนของอิเล็กตรอน) และ MAGNETON นิวเคลียร์ (สมมติว่าค่าใช้จ่ายต่ออัตราส่วนของมวลโปรตอน)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ขณะนี้มีแม่เหล็กปิดการเชื่อมต่อกับโมเมนตัมเชิงมุมเรียกว่าผลไจโรแมกเนติก . ผลกระทบนี้จะแสดงในระดับที่มองเห็นด้วยตาเปล่าในไอน์สไตน์ de Haas Effect หรือ“หมุนโดยการสะกดจิต " และตรงกันข้ามผล Barnett , หรือ " การสะกดจิต " [ 1 ] โดยเฉพาะเมื่ออยู่ภายใต้แรงบิดโมเมนต์แม่เหล็กในสนามแม่เหล็กที่มีแนวโน้มที่จะสอดคล้องกับสนามแม่เหล็ก ช่วงเวลาที่ precesses ( หมุนเกี่ยวกับแกนของสนามไฟฟ้า ) นี่คือผลของ concomitance ของโมเมนต์แม่เหล็กและโมเมนตัมเชิงมุมที่ในกรณีของอนุภาคที่มีประจุไฟฟ้ามหาศาลสอดคล้องกับ concomitance ของประจุและมวลในอนุภาค .

ดูไดโพลแม่เหล็กหมุนประจุไฟฟ้าออกมาปิดการเชื่อมต่อระหว่างแม่เหล็กชั่วขณะและโมเมนตัมเชิงมุม ทั้งโมเมนต์แม่เหล็กและโมเมนตัมเพิ่มขึ้นด้วยอัตราเชิงมุมของการหมุน อัตราส่วนของทั้งสองเรียกว่าอัตราส่วนไจโรแมกเนติกและเป็นเพียงครึ่งหนึ่งของประจุต่อมวล . [ 4 ] [ 5 ]

สำหรับการปั่นค่าของแข็งที่มีประจุสม่ำเสมอความหนาแน่นอัตราส่วนความหนาแน่นมวลอัตราส่วนไจโรแมกเนติกเท่ากับครึ่งประจุต่อมวล นอกจากนี้ ที่ประชุมใหญ่ของค่าใช้จ่ายปั่นกับโมเมนตัมเชิงมุมเดียวกันจะมีสัดส่วนลดลงโมเมนต์แม่เหล็ก เมื่อเทียบกับความเบา คู่ถึงแม้ว่าอนุภาคอะตอมไม่สามารถอธิบายไว้อย่างถูกต้อง เป็นค่าใช้จ่ายการปั่นชุด ค่าอัตราส่วนมวล , แนวโน้มทั่วไปนี้สามารถสังเกตได้ในโลกของอะตอม ซึ่งแท้จริงโมเมนตัมเชิงมุม ( สปิน ) ประเภทของแต่ละอนุภาคเป็นค่าคงที่ : ขนาดเล็กครึ่งจำนวนเต็มเท่าค่าคงตัวของพลังค์แบบลดค่าħ .นี้เป็นพื้นฐานสำหรับการกำหนดช่วงเวลาแม่เหล็กหน่วยของฟลูออริมิเตอร์ ( สมมติว่าประจุต่อมวลของอิเล็กตรอน ) และนิวเคลียร์ magneton ( สมมติว่าประจุต่อมวลของโปรตอน )