Fig. 2.31, a gas typically has two

Fig. 2.31, a gas typically has two inversion temperatures, one at high temperature and
the other at low.
The ‘Linde refrigerator’ makes use of Joule–Thompson expansion to liquefy gases
(Fig. 2.32). The gas at high pressure is allowed to expand through a throttle; it cools
and is circulated past the incoming gas. That gas is cooled, and its subsequent expansion
cools it still further. There comes a stage when the circulating gas becomes so cold
that it condenses to a liquid.
For a perfect gas, μ = 0; hence, the temperature of a perfect gas is unchanged by
Joule–Thomson expansion. (Simple adiabatic expansion does cool a perfect gas,
because the gas does work, Section 2.6.) This characteristic points clearly to the
involvement of intermolecular forces in determining the size of the effect. However,
the Joule–Thomson coefficient of a real gas does not necessarily approach zero as the
pressure is reduced even though the equation of state of the gas approaches that of
a perfect gas. The coefficient behaves like the properties discussed in Section 1.3b in
the sense that it depends on derivatives and not on p, V, and T themselves

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

รูป 2.31
ก๊าซมักจะมีสองอุณหภูมิผกผันซึ่งเป็นหนึ่งในที่อุณหภูมิสูงและอื่นๆ ที่ต่ำ.
ว่า 'ตู้เย็น Linde' ทำให้การใช้งานของการขยายตัวจูล ธ อมป์สันที่จะทำให้เป็นของเหลวก๊าซ
(รูป. 2.32) ก๊าซที่ความดันสูงที่ได้รับอนุญาตที่จะขยายผ่านเค้น; มันเย็นตัวลงและมีการหมุนเวียนที่ผ่านมาก๊าซที่เข้ามา
ก๊าซที่มีการระบายความร้อนและการขยายตัวต่อมาเย็นตัวลงก็ยังคงต่อไป
มีมาบนเวทีเมื่อก๊าซหมุนเวียนกลายเป็นเย็นว่ามันควบแน่นของเหลว. สำหรับก๊าซที่สมบูรณ์แบบμ = 0; ดังนั้นอุณหภูมิของก๊าซที่สมบูรณ์แบบมีการเปลี่ยนแปลงโดยการขยายตัวของจูลทอมสัน (ขยายตัวอะเดียแบติกเรียบง่ายไม่เย็นก๊าซที่สมบูรณ์แบบเพราะก๊าซทำงานมาตรา 2.6.) จุดลักษณะนี้อย่างชัดเจนกับการมีส่วนร่วมของแรงระหว่างโมเลกุลในการกำหนดขนาดของผลกระทบที่ อย่างไรก็ตามค่าสัมประสิทธิ์จูลทอมสันของก๊าซที่แท้จริงไม่จำเป็นต้องเข้าใกล้ศูนย์เป็นความดันจะลดลงแม้ว่าสมการของรัฐของก๊าซแนวทางที่ของก๊าซที่สมบูรณ์แบบ ค่าสัมประสิทธิ์พฤติกรรมเช่นคุณสมบัติที่กล่าวถึงในมาตรา 1.3b ในแง่ที่ว่ามันขึ้นอยู่กับสัญญาซื้อขายล่วงหน้าและไม่ได้อยู่ในพีวีและT ตัวเอง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

รูปที่ 2.31 , ก๊าซโดยทั่วไปจะมีสองผกผันอุณหภูมิหนึ่งที่อุณหภูมิสูงและต่ำ ๆที่
.
' ' ลินด์ตู้เย็นให้ใช้สำหรับการจูลทอมสันสลายก๊าซ
( รูปที่ 2.32 ) ก๊าซที่ความดันสูงได้รับอนุญาตให้ขยายผ่านการเค้น มันเย็น
และหมุนเวียนผ่านก๊าซขาเข้า ก๊าซเย็นลง และการขยายตัวของเย็นมันยังตามมา
เพิ่มเติมมาถึงเวทีเมื่อหมุนเวียนก๊าซกลายเป็นเย็นชา
นั่นมันควบแน่นกลายเป็นของเหลว .
สำหรับแก๊สสมบูรณ์แบบ μ = 0 ; ดังนั้นอุณหภูมิของแก๊สสมบูรณ์แบบไม่เปลี่ยนแปลงโดย
จูลทอมสันและขยายตัว ( การขยายตัวสำหรับง่ายไม่เย็นก๊าซสมบูรณ์แบบ
เพราะแก๊สไม่ทำงาน ส่วน 2.6 ) ลักษณะนี้อย่างชัดเจนไปยังจุด
การมีส่วนร่วมของสารประกอบเชิงซ้อนที่กำลังกำหนดขนาดของผล อย่างไรก็ตาม จูลทอมสัน
) สัมประสิทธิ์ของแก๊สจริง ไม่จําเป็นต้องเข้าหาศูนย์เป็น
ความดันลดลงแม้ว่าสมการสถานะของแก๊สเป็นพื้นที่
แก๊สสมบูรณ์แบบ สัมประสิทธิ์ของเช่นคุณสมบัติที่กล่าวถึงในมาตรา 1.3B ใน
ความรู้สึกมันขึ้นอยู่กับอนุพันธ์และไม่ใช่บน PV , t และตัวเอง