Absorption Efficiency in Laser andE

Absorption Efficiency in Laser and
Electron Beam Welding
During laser welding, the absorption of the laser
beam by the workpiece is affected by several factors,
including the wavelength of the laser, the nature of the
surface, joint geometry, and the size and nature of the
plasma present above the weld pool. The absorption of
infrared energy by metals depends largely upon conductive
absorption by free electrons. Therefore, for clean
metal surfaces, the absorptivity can be calculated from
the knowledge of the electrical resistivity of the
substrate.
In an analysis of experimental data, Arata and Miyamoto
demonstrated that the absorptivity of various flat,
polished surfaces is a linear function of the square rootof the electrical resistivity of the respective metals.11
Bramson related the absorptivity to the substrate resistivity
and the wavelength of the laser radiation by
means of the following relationship:12
where
ηl= Absorptivity at a temperature, T, fraction;
r = Resistivity, ohms-inch (Ω-in.) (Ω-cm); and
λ = Wavelength, in. (cm).
Such calculations are accurate when metal surfaces
are clean and a plasma plume is not affecting the
absorption of the laser beam. All metal surfaces are
highly reflective to the infrared radiation of a carbon
dioxide laser at room temperature. Thus, the transfer of
energy from the laser beam to the workpiece can be
inefficient.
Theoretically, the estimated absorption coefficients
obtained from Equation (3.5) are valid for flat surfaces.
When the weld pool forms, the liquid surface may
deform because of the motion of the liquid and the
inherent instability of the flow, or both. In addition,
most alloy surfaces have thin layers of oxides, which
can significantly affect the absorption coefficient. When
the power density is high, material can vaporize rapidly
from the molten pool, and a cavity the shape of a keyhole
can form in the material because of the recoil force
of the vapor on the liquid metal. When the keyhole
forms, the energy absorption efficiency can improve
dramatically to a value much higher than that predicted
by Equation (3.5), owing to multiple reflections of the
beam in the cavity.
When plasma forms near the weld pool, a part of the
energy from the laser beam can be absorbed by the
plasma before the beam reaches the material. Thus, it is
important to know how much of the laser energy is
actually absorbed by the plasma. Theoretical treatments
are available for simple systems.13 A free electron traveling
through the electric field in plasma can absorb a
photon and acquire additional kinetic energy. The freefree
transition involving photon absorption is referred
to as inverse bremsstrahlung. The absorption of light
can also occur when an electron passes through the field
of a neutral atom. In contrast to the field of an ion, the field of a neutral atom decreases rapidly with distance.
Therefore, the electron must pass very close to the atom
to ensure the absorption of photons. For this reason,
the absorption effect is significantly more pronounced
in plasma than in a molecular gas.
Assuming that the electron velocities obey a Maxwell
distribution, ZelDovich and Raizer obtained the following
bremsstrahlung absorption coefficient:14
where
kv = Absorption coefficient for energy absorption
by plasma, cm–1;
Z = Ionic charge in multiples of unit electronic
change;
ν = Frequency, s–1;
T = Electron temperature, K;
N+ = Number density of positively charged ions,
cm–3; and
Ne = Number density of positively charged electrons,
cm–3.
It should be noted that the units used in Equation (3.6)
are not those commonly used in this volume. The units
listed below Equation (3.6) are consistent with the coefficient
3.69 × 108 indicated by ZelDovich and Raizer.15
The quantitative calculation of the bremsstrahlung
absorption coefficient is a highly complex task since it
requires the estimation of the local properties of the
plasma during laser welding. Because of the difficulties
inherent to the accurate theoretical prediction of the
absorption coefficient, experimentally determined values
should be used when such data are available.16
Rockstroh and Mazumder17 have conducted aluminum
welding experiments using argon shielding gas.
They found that the extent of inverse bremsstrahlung
absorption was approximately 20% and 31% for welding
with 5 kilowatt (kW) and 7 kW laser powers,
respectively. For the welding of steels with low-power
carbon dioxide lasers, overall bremsstrahlung absorp

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ประสิทธิภาพการดูดซึมในเลเซอร์ และเชื่อมลำแสงอิเล็กตรอนในระหว่างการเชื่อมโลหะ เลเซอร์เลเซอร์ดูดซึมแสง โดยเทคโนโลยีได้รับผลกระทบจากปัจจัยหลายอย่างรวมทั้งความยาวคลื่นของเลเซอร์ ลักษณะของการพื้นผิว เรขาคณิตร่วม และขนาด และลักษณะของการพลาสมาที่อยู่เหนือสระว่ายน้ำเชื่อม การดูดซึมพลังงานอินฟราเรด โดยโลหะขึ้นอยู่กับส่วนใหญ่เป็นสื่อกระแสไฟฟ้าการดูดซึม โดยอิเล็กตรอนอิสระ ดังนั้น สำหรับทำความสะอาดพื้นผิวโลหะ absorptivity ที่สามารถคำนวณได้จากความรู้ของความต้านทานไฟฟ้าของตัวพื้นผิวในการวิเคราะห์ข้อมูลทดลอง Arata และมิยาโมโตะแสดงที่ absorptivity ของต่าง ๆ แบนขัดผิวเป็นฟังก์ชันเชิงเส้นของ rootof ตารางความต้านทานไฟฟ้าของ metals.11 ตามลำดับBramson absorptivity เพื่อความต้านทานพื้นผิวที่เกี่ยวข้องและความยาวคลื่นของรังสีเลเซอร์ด้วยหมายถึงความสัมพันธ์ต่อไปนี้: 12ซึ่งΗl = Absorptivity ที่อุณหภูมิ Tr =ความต้านทาน โอห์ม-นิ้ว (Ω-ค่ะ) (Ω-cm); และΛ =ความยาวคลื่น ค่ะ (ซม.)คำนวณดังกล่าวจะถูกต้องเมื่อโลหะพื้นผิวทำความสะอาด และเบิ้ลพลูมพลาสม่าไม่ส่งผลกระทบต่อการการดูดซึมแสงเลเซอร์ มีพื้นผิวโลหะทั้งหมดสะท้อนแสงกับรังสีอินฟราเรดของคาร์บอนสูงไดออกไซด์เลเซอร์ที่อุณหภูมิห้อง ดังนั้น การโอนย้ายของพลังงานจากแสงเลเซอร์เพื่อขึ้นรูปชิ้นงานสามารถไม่ตามหลักวิชา สัมประสิทธิ์การดูดซึมประมาณได้จากสมการ (3.5) มีผลบังคับใช้สำหรับพื้นผิวเรียบเมื่อแบบฟอร์มที่เชื่อมสระว่ายน้ำ พื้นผิวของเหลวอาจทำให้พิการเนื่องจากการเคลื่อนไหวของของเหลวและความไม่แน่นอนโดยธรรมชาติของการไหล หรือทั้งสองอย่าง นอกจากนี้พื้นผิวโลหะผสมส่วนใหญ่มีชั้นบาง ๆ ของออกไซด์ ซึ่งอย่างมีนัยสำคัญมีผลต่อค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึม เมื่อพลังงานความหนาแน่นสูง วัสดุสามารถ vaporize อย่างรวดเร็วจากสระว่ายน้ำที่หลอมละลาย และรูปร่างของรูกุญแจเป็นโพรงฟอร์มในวัสดุเนื่องจากการสะท้อนสามารถบังคับหรือไม่ของไอในโลหะเหลว เมื่อรูกุญแจแบบฟอร์ม ดูดซึมพลังงานสามารถปรับปรุงในกรณีค่าสูงกว่าที่คาดการณ์โดยสมการ (3.5), เพราะสะท้อนหลายของการคานในช่องเมื่อฟอร์มพลาใกล้เชื่อมสระว่ายน้ำ ส่วนหนึ่งของการพลังงานจากแสงเลเซอร์สามารถดูดซึมโดยพลาสม่าก่อนคานถึงวัสดุ ดังนั้น จึงต้องทราบจำนวนของพลังงานเลเซอร์จริง ๆ แล้ว ดูดซึม โดยสม่า ทฤษฎีการรักษาA systems.13 เรื่องอิเล็กตรอนอิสระเดินทางพร้อมผ่านสนามไฟฟ้าในพลาสมาสามารถดูดซับความเรา และได้รับพลังงานจลน์เพิ่มขึ้น การ freefreeเรียกการเปลี่ยนแปลงที่เกี่ยวข้องกับการดูดซับโฟตอนเบรมส์ชตราลุงผกผันเป็นไป การดูดซึมของแสงสามารถเกิดขึ้นเมื่ออิเล็กตรอนผ่านฟิลด์ของอะตอมที่เป็นกลาง ตรงข้ามด้านไอออน ฟิลด์ของอะตอมที่เป็นกลางลดอย่างรวดเร็วกับระยะทางดังนั้น อิเล็กตรอนจะต้องผ่านมากใกล้กับอะตอมเพื่อให้การดูดซึมของ photons ด้วยเหตุนี้ลักษณะพิเศษที่ดูดซึมได้อย่างมีนัยสำคัญชัดเจนยิ่งขึ้นในพลาสมามากกว่าในแก๊สที่โมเลกุลสมมติว่าตะกอนอิเล็กตรอนฟังแมกซ์เวลล์เป็นกระจาย ZelDovich และ Raizer ได้รับต่อไปนี้เบรมส์ชตราลุงดูดซึมสัมประสิทธิ์: 14ซึ่งkv =สัมประสิทธิ์การดูดซึมการดูดซับพลังงานโดยพลาสมา cm-1Z = Ionic ค่าในผลคูณของหน่วยอิเล็กทรอนิกส์เปลี่ยนΝ =ความถี่ s – 1T =อุณหภูมิอิเล็กตรอน KN + =ความหนาแน่นหมายเลขของบวกอ่อน ๆซม.-3 และNe =หมายเลขความหนาแน่นของอิเล็กตรอนที่คิดค่าธรรมเนียมบวกซม.-3ควรสังเกตว่า หน่วยที่ใช้ในสมการ (3.6)ไม่ใช่มักใช้ในไดรฟ์ข้อมูลนี้ หน่วยล่างสมการ (3.6) สอดคล้องกับค่าสัมประสิทธิ์3.69 × 108 ตาม ZelDovich และ Raizer.15การคำนวณเชิงปริมาณเบรมส์ชตราลุงสัมประสิทธิ์การดูดซึมเป็นงานซับซ้อนมากเนื่องจากมันต้องการประเมินคุณสมบัติเฉพาะของการพลาสม่าระหว่างการเชื่อมเลเซอร์ เนื่องจากความยากลำบากโดยธรรมชาติการพยากรณ์ทฤษฎีที่ถูกต้องของการสัมประสิทธิ์การดูดซึม experimentally กำหนดค่าควรใช้เมื่อข้อมูลเช่น available.16Rockstroh และ Mazumder17 ได้ดำเนินอลูมิเนียมการทดลองเชื่อมโดยใช้อาร์กอนแก๊สป้องกันพวกเขาพบว่าขอบเขตของการผกผันเบรมส์ชตราลุงดูดซึมได้ประมาณ 20% และ 31% สำหรับงานเชื่อม5 กิโลวัตต์ (kW) และ 7 กิโลวัตต์เลเซอร์อำนาจตามลำดับ งานเชื่อม steels มีพลังงานต่ำแสงเลเซอร์คาร์บอนไดออกไซด์ รวม absorp เบรมส์ชตราลุง

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ประสิทธิภาพการดูดซึมในเลเซอร์และลำแสงอิเล็กตรอนเชื่อมระหว่างการเชื่อมเลเซอร์, การดูดซึมของเลเซอร์คานโดยชิ้นงานที่เป็นผลมาจากปัจจัยหลายประการรวมทั้งความยาวคลื่นของเลเซอร์ธรรมชาติของพื้นผิวรูปทรงเรขาคณิตร่วมกันและขนาดและลักษณะของปัจจุบันพลาสม่าดังกล่าวข้างต้นเชื่อมสระว่ายน้ำ การดูดซึมของพลังงานอินฟราเรดจากโลหะขึ้นอยู่กับกระแสไฟฟ้าดูดซึมโดยอิเล็กตรอนอิสระ ดังนั้นสำหรับการทำความสะอาดพื้นผิวโลหะที่ดูดกลืนแสงสามารถคำนวณได้จากความรู้ของความต้านทานไฟฟ้าของพื้นผิว. ในการวิเคราะห์ข้อมูลการทดลองที่ Arata และโมะแสดงให้เห็นว่าการดูดซึมต่างๆแบนพื้นผิวขัดมันเป็นฟังก์ชันเชิงเส้นของตารางrootof ต้านทานไฟฟ้าของแต่ละ metals.11 Bramson ที่เกี่ยวข้องกับการดูดกลืนแสงที่จะต้านทานพื้นผิวและความยาวคลื่นของรังสีเลเซอร์โดยวิธีการของความสัมพันธ์ต่อไปนี้: 12 ที่ηl = ดูดกลืนแสงที่อุณหภูมิ, T, ส่วน; r = ความต้านทาน, โอห์ม นิ้ว (Ωใน.) (Ωซม); และλ = ความยาวคลื่นใน. (ซม.) การคำนวณดังกล่าวมีความถูกต้องเมื่อพื้นผิวโลหะที่มีความสะอาดและขนนกพลาสม่าไม่ได้มีผลต่อการดูดซึมของลำแสงเลเซอร์ พื้นผิวโลหะทั้งหมดอยู่สูงเพื่อสะท้อนรังสีอินฟราเรดของคาร์บอนไดออกไซด์เลเซอร์ก๊าซที่อุณหภูมิห้อง ดังนั้นการถ่ายโอนพลังงานจากแสงเลเซอร์เพื่อชิ้นงานที่สามารถจะไม่มีประสิทธิภาพ. ในทางทฤษฎีค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึมประมาณที่ได้จากสมการ (3.5) มีความถูกต้องสำหรับพื้นผิวเรียบ. เมื่อรูปแบบสระว่ายน้ำเชื่อมพื้นผิวของเหลวอาจทำให้เสียโฉมเพราะการเคลื่อนไหวของของเหลวและความไม่แน่นอนโดยธรรมชาติของการไหลหรือทั้งสองอย่าง นอกจากนี้ส่วนใหญ่พื้นผิวโลหะผสมมีชั้นบาง ๆ ของออกไซด์ซึ่งมีนัยสำคัญสามารถส่งผลกระทบต่อค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึม เมื่อความหนาแน่นของพลังงานสูงวัสดุที่สามารถกลายเป็นไออย่างรวดเร็วจากสระว่ายน้ำที่หลอมละลายและโพรงรูปร่างของรูกุญแจสามารถฟอร์มในวัสดุเพราะแรงหดตัวของไอในโลหะเหลว เมื่อรูกุญแจรูปแบบที่มีประสิทธิภาพการดูดซับพลังงานสามารถปรับปรุงอย่างมากเพื่อให้มีค่าสูงกว่าที่คาดการณ์โดยสมการ(3.5) เนื่องจากการสะท้อนหลายของคานในโพรง. เมื่อรูปแบบพลาสม่าที่อยู่ใกล้สระว่ายน้ำเชื่อมเป็นส่วนหนึ่งของการใช้พลังงานจากแสงเลเซอร์ที่สามารถดูดซึมโดยพลาสม่าคานก่อนที่จะถึงวัสดุ ดังนั้นจึงเป็นสิ่งสำคัญที่จะรู้ว่าพลังงานเลเซอร์จะถูกดูดซึมได้จริงโดยพลาสม่า การรักษาทางทฤษฎีที่มีอยู่สำหรับ systems.13 ง่ายๆอิเล็กตรอนอิสระที่เดินทางผ่านสนามไฟฟ้าในพลาสมาสามารถดูดซับโฟตอนและได้รับพลังงานจลน์เพิ่มเติม freefree การเปลี่ยนแปลงที่เกี่ยวข้องกับการดูดซึมโฟตอนจะเรียกว่าตรงกันข้าม bremsstrahlung การดูดซึมของแสงยังสามารถเกิดขึ้นเมื่ออิเล็กตรอนผ่านสนามของอะตอมที่เป็นกลาง ในทางตรงกันข้ามกับสาขาของไอออนที่ข้อมูลของอะตอมเป็นกลางลดลงอย่างรวดเร็วกับระยะทาง. ดังนั้นอิเล็กตรอนจะต้องผ่านการใกล้ชิดกับอะตอมเพื่อให้แน่ใจว่าการดูดซึมของโฟตอน ด้วยเหตุนี้ผลการดูดซึมเด่นชัดมากขึ้น. ในพลาสมากว่าในก๊าซโมเลกุลสมมติว่าความเร็วอิเล็กตรอนเชื่อฟังแมกซ์เวลกระจายZelDovich และ Raizer ได้ดังต่อไปนี้ค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึมbremsstrahlung: 14 ที่KV = ค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึมการดูดซึมพลังงานจากพลาสม่า, ซม 1; Z = ค่าใช้จ่ายอิออนหลายหน่วยอิเล็กทรอนิกส์เปลี่ยนแปลงν = ความถี่, s-1; T = อุณหภูมิอิเล็กตรอน K; N + = ความหนาแน่นของจำนวนของไอออนประจุบวกซม3; และทิศตะวันออกเฉียงเหนือ = ความหนาแน่นของจำนวนอิเล็กตรอนที่มีประจุบวกซม-3. มันควรจะตั้งข้อสังเกตว่าหน่วยที่ใช้ในสมการ (3.6) ไม่ได้ที่ใช้กันทั่วไปในหนังสือเล่มนี้ หน่วยที่ระบุด้านล่างสมการ (3.6) มีความสอดคล้องกับค่าสัมประสิทธิ์ 3.69 × 108 ที่ระบุโดย ZelDovich Raizer.15 และการคำนวณปริมาณของbremsstrahlung ค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึมเป็นงานที่ซับซ้อนอย่างมากเพราะมันต้องใช้การประมาณค่าของคุณสมบัติเฉพาะของพลาสม่าในช่วงเลเซอร์การเชื่อมโลหะ เพราะความยากลำบากโดยธรรมชาติเพื่อการทำนายทางทฤษฎีที่ถูกต้องของค่าสัมประสิทธิ์การดูดซึมกำหนดค่าการทดลองควรจะใช้เมื่อข้อมูลดังกล่าวavailable.16 Rockstroh Mazumder17 และอลูมิเนียมได้ดำเนินการทดลองโดยใช้การเชื่อมอาร์กอนก๊าซป้องกัน. พวกเขาพบว่าขอบเขตของการ bremsstrahlung ผกผันการดูดซึมอยู่ที่ประมาณ 20% และ 31% สำหรับการเชื่อม5 กิโลวัตต์ (กิโลวัตต์) และ 7 กิโลวัตต์พลังเลเซอร์ตามลำดับ สำหรับการเชื่อมของเหล็กที่มีพลังงานต่ำคาร์บอนไดออกไซด์เลเซอร์, bremsstrahlung ดูดซับโดยรวม

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ประสิทธิภาพในการดูดซึมและ

เชื่อมเลเซอร์ลำแสงอิเล็กตรอนในเลเซอร์เชื่อม , การดูดซึมของเลเซอร์
คานโดยชิ้นงานจะได้รับผลกระทบจากหลายปัจจัย ได้แก่ ความยาวคลื่นของเลเซอร์

, ลักษณะของพื้นผิวข้อต่อเรขาคณิตและขนาดและลักษณะของพลาสมาปัจจุบัน
เหนือเชื่อมสระ การดูดซึมของ
พลังงานอินฟราเรด โดยโลหะขึ้นอยู่กับส่วนใหญ่ conductive
เมื่อการดูดซึมของอิเล็กตรอนอิสระ ดังนั้น สำหรับพื้นผิวโลหะสะอาด
, การดูดกลืนแสงที่คำนวณได้จาก
ความรู้ของความต้านทานเชิงไฟฟ้าของพื้นผิว
.
ในการวิเคราะห์ข้อมูลและทดลอง ราตะ มิยาโมโตะ
แสดงว่าดูดต่างๆแบน
ขัดพื้นผิวเป็นฟังก์ชันเชิงเส้นของตาราง rootof ค่าไฟฟ้าของโลหะนั้นๆ 11
.bramson ที่เกี่ยวข้องกับพื้นผิวจำเพาะและการดูดกลืนแสงที่ความยาวคลื่นของเลเซอร์

หมายถึง รังสี โดยความสัมพันธ์ของต่อไปนี้ : 12

ηที่ L = การดูดกลืนที่อุณหภูมิ t เศษส่วน ;
r = ความต้านทานโอห์มนิ้ว ( Ω , - ) ( Ω - เซนติเมตร ) และ
λ = ความยาวคลื่น ใน . ( CM ) .
การคำนวณนั้นถูกต้อง เมื่อผิวโลหะ
สะอาดและพลาสมาขนนกไม่มีผลต่อ
การดูดซึมของแสงเลเซอร์ พื้นผิวโลหะทั้งหมด
สูงสะท้อนถึงการแผ่รังสีอินฟราเรดของคาร์บอนไดออกไซด์เลเซอร์
อุณหภูมิห้อง ดังนั้น การโอน
พลังงานจากแสงเลเซอร์ที่ชิ้นงานสามารถ

ทุกคน ผล ประมาณค่าได้จากสมการในการดูดซึม
( 3.5 ) จะสามารถใช้ได้กับพื้นผิวเรียบ
เมื่อสระเชื่อมพื้นผิวของของเหลวอาจ
แบบฟอร์มเบี้ยว เพราะการเคลื่อนไหวของของเหลวและ
ความไม่แน่นอนโดยธรรมชาติของการไหล หรือทั้งสองอย่าง นอกจากนี้
พื้นผิวโลหะผสมส่วนใหญ่มีชั้นบางๆ ของออกไซด์ ซึ่งจะมีผลต่อการดูดซึม
โดย เมื่อ
ความหนาแน่นพลังงานสูง วัสดุที่สามารถกลายเป็นไออย่างรวดเร็ว
จากสระ หล่อ และรูปร่างของโพรงรูกุญแจ
สามารถฟอร์มในวัสดุเพราะแรงถีบ
ของไอน้ำบนโลหะเหลว เมื่อดาวเทียม
แบบฟอร์ม ประสิทธิภาพการดูดซับพลังงานสามารถปรับปรุง
เป็นมูลค่าที่สูงกว่าที่คาดการณ์ไว้
โดยสมการ ( 3.5 ) เพราะหลายภาพสะท้อน
บีมในโพรง .
เมื่อพลาสมารูปแบบใกล้เชื่อมสระเป็นส่วนหนึ่งของ
พลังงานจากแสงเลเซอร์จะถูกดูดซึมโดย
พลาสมาก่อนที่บีมถึงวัสดุ ดังนั้น มันคือ
ที่สำคัญต้องรู้วิธีการมากของเลเซอร์พลังงาน
จริงดูดซึมโดยพลาสมา ทฤษฎีการรักษา
มีอยู่ง่าย systems.13 เป็นอิเล็กตรอนอิสระเดินทาง
ผ่านสนามไฟฟ้าในพลาสมาสามารถซึมซับ
โฟตอนและได้รับพลังงานจลน์เพิ่มขึ้น การเปลี่ยนแปลงที่เกี่ยวข้องกับการดูดกลืนโฟตอน FREEFREE

จะเรียกว่าเป็นผกผันเบรมส์ชตราลุง . การดูดซึมของแสง
ยังสามารถเกิดขึ้นเมื่ออิเล็กตรอนผ่านสนาม
ของอะตอมที่เป็นกลาง ในทางตรงกันข้ามกับสนามของไอออน , สนามของอะตอมที่เป็นกลางลดลงอย่างรวดเร็ว ด้วยระยะห่าง .
ดังนั้นอิเล็กตรอนจะผ่านใกล้อะตอม
ให้การดูดกลืนโฟตอน . ด้วยเหตุนี้
การดูดซึมผลเป็นอย่างเด่นชัดมากขึ้น
ในพลาสมามากกว่าโมเลกุลแก๊ส .
สมมติว่า อิเล็กตรอนความเร็วเชื่อฟัง Maxwell
กระจาย และ zeldovich raizer ได้รับค่าสัมประสิทธิ์การดูดกลืนเบรมส์ชตราลุงต่อไปนี้


ที่ 14 กิโล = สัมประสิทธิ์การดูดกลืน
การดูดกลืนพลังงานโดยพลาสม่า , cm ) 1 ;
Z = ไอออนประจุในหลาย ๆหน่วยเปลี่ยนอิเล็กทรอนิกส์
;
ν = ความถี่ , S -
1 ; T = อุณหภูมิอิเล็กตรอน , K ;
n = จำนวนความหนาแน่นของไอออน มีประจุบวก , cm ) และ

3เน่ = จำนวนความหนาแน่นของอิเล็กตรอนมีประจุบวก , cm )
3
มันควรจะสังเกตว่าหน่วยที่ใช้ในสมการ ( 3.6 )
ไม่ใช่ผู้ที่ใช้กันทั่วไปในหมวดนี้ หน่วย
ด้านล่างสมการ ( 3.6 ) สอดคล้องกับค่าสัมประสิทธิ์
3.69 × 108 ) และ zeldovich raizer 15

การดูดซึมปริมาณการคำนวณของเบรมส์ชตราลุงสัมประสิทธิ์งานซับซ้อนมากเนื่องจาก
ต้องมีการประเมินคุณสมบัติท้องถิ่นของ
พลาสมาระหว่างเลเซอร์เชื่อม เพราะความยากในการเปลี่ยนแปลง

ถูกต้องของการดูดซึมระหว่างการทดลองค่า
ควรจะใช้เมื่อข้อมูลดังกล่าวมีอยู่ 16
rockstroh mazumder17 และได้ดำเนินการทดลองโดยใช้แก๊สอาร์กอนอลูมิเนียม

)พวกเขาพบว่าขอบเขตของการดูดซึมเบรมส์ชตราลุง
ผกผันคือประมาณ 20% และ 31% สำหรับเชื่อม
5 กิโลวัตต์ ( kW ) และ 7 กิโลวัตต์เลเซอร์พลัง
ตามลำดับ สำหรับเชื่อมเหล็กด้วย -
คาร์บอนไดออกไซด์เลเซอร์ absorp เบรมส์ชตราลุงโดยรวม