5. SUMMARY AND CONCLUSIONSOverall,

5. SUMMARY AND CONCLUSIONS
Overall, the present study supports the basic idea that the dropout phenomenon, in which the observed SEP ﬂux from impulsive solar ﬂares rises and drops suddenly and nondispersively, is associated with ﬁlamentation of magnetic ﬁeld line connection to the source (Mazur et al. 2000; Giacalone et al. 2000). The temporal features correspond to particle-rich magnetic ﬁlaments convecting past the spacecraft. The impulsive solar ﬂare injects particles over a limited spatial region at the Sun (Reames 1992), and ﬁeld lines connected to that region have a highly nonuniform distribution at 1 AU. In our view (Ruffolo et al. 2003), at 1 AU some ﬁeld lines are still trapped in ﬁlamentary structures while others have escaped to travel far in the lateral directions. Here, using numerical experiments with model ﬁelds, we have shown that this is a natural consequence of anisotropic turbulence, which, for solar wind parameters, implies that the lateral motion of ﬁeld lines cannot be viewed as uniformly diffusive over a scale of 1 AU. In the 2D+slab model of magnetic turbulence, thought to be a relevant idealization of solar wind ﬂuctuations, the average diffusioncan be quite strong, asis indeedinferred from observations of the lateral transport of SEPs (Ruffolo et al. 2003; McKibben 2005). However, the contribution to the ensemble average diffusion coefﬁcient due to the 2D ﬂuctuations is dominant for these parameters, and the implied diffusive rate of lateral spread, while accurate for the ensemble as a whole, does not apply initially to ﬁeld lines that start near an O-point of the 2D turbulence. Thus
TABLE 2 Comparison of Processes of Trapping and Diffusion of Magnetic Field Lines for a Uniform Mean Field plus Two-dimensional Field plus Slab Turbulence
Process Gaussian 2D Islanda 2D Turbulenceb
Trapping........................................................................................ Within of the O-point Within local trapping boundaries Ensemble average diffusion.......................................................... Slab diffusion Combination of 2D and slab diffusion, 2D-dominated for solar wind conditionsc Motion within the trap.................................................................. 2D motion plus suppressed slab diffusion 2D motion plus slab diffusion Escape from the trap..................................................................... Suppressed slab diffusion Suppressed slab diffusion Requirements for suppression of diffusive escape....................... Strong 2D ﬁeld Moderate 2D ﬁeld plus irregular 2D orbit
a The 2D ﬁeld is deﬁned by eqs. (12) and (13); see Fig. 1. b See Fig. 2. c Matthaeus et al. 1995.
1774 CHUYCHAI ET AL. Vol. 659
the small-scale topology of 2D turbulence plays a role in restricting the lateral motion of ﬁeld lines, with some subset of ﬁeld lines (those ‘‘trapped’’) approaching the full diffusive limit much more slowly than the ensemble average behavior. Furthermore, during the trapping phase the contribution of slab ﬂuctuations to the ﬁeld-line random walk is suppressed by a strong 2D ﬁeld (Chuychai et al. 2005), an effect that further delays lateral spread.Thepresentworkshowsthattheingredientsof topological trapping and suppressed diffusive escape do apply to the 2D+slab model of turbulence with parameters suitable to describe the solar wind, and we can both qualitatively explain the sharp ﬁlamentationpatternsandquantitativelyexplaintheirpersistencebeyond a distance of 1 AU. We note that the 2D+slab model is an idealizedapproximation,andweviewtheseparatecomponentsas representing (1) the structure that causes trapping (2D part) and (2) the turbulence that induces escape (slab part). In reality the wavevector distribution should be broader, and for example, the 2D part might be generalized as a ﬂux tube that varies weakly in the parallel direction (as in reduced MHD [Montgomery 1982; Zank & Matthaeus 1992] or the GS model [Goldreich & Sridhar 1995]). The slab component might generalize in a variety of ways to a broadband incoherent MHD wave spectrum. To quantify the phenomena of trapping and diffusive escape of ﬁeld lines from topological traps associated with transverse complexity of turbulence, we have introduced several concepts. For a speciﬁed 2D island, whether regularly shaped (Gaussian) or irregularly shaped (turbulence), we ﬁnd that the advance of the mean squared lateral displacement toward its asymptotic untrapped limit is delayed by trapping, and the effect is enhanced when ﬁeld lines start more deeply inside a 2D island. ‘‘Deeper’’ here means that the ﬁeld line is insulated from the distant outside region by larger transverse (poloidal or 2D) magnetic ﬂux. Quantifyingthiseffectinasimplewayleadstothenotionsofmaximum trapping length, which occurs for the most deeply trapped ﬁeld lines, and a critical radius (or value of the potential) beyond which ﬁeld lines are too weakly trapped to see any delay in lateral transport at all. While some insight derives from this perspective, there are limitations:toquantifytrappinginthis way, one needs to look at one speciﬁc magnetic island, and furthermore, one needs to examine conditional statistics of many ﬁeld lines. Topartiallyalleviatethesedifﬁculties,weintroducedthenotion of local trapping boundaries (LTBs). All closed 2D ﬁeld lines might be viewed as potential trapping regions, but it turns out that islands with more ﬂux contained in them, or more properly, more
ﬂux per unit radius, seem to provide better traps. This means that ﬁeld lines with strong average 2D magnetic ﬁeld strength (ﬂux density) are good candidates to trap ﬁeld lines effectively. These are the LTBs, which can be calculated from the 2D magnetic ﬁeld alone,withnoreferencetothestatisticsof ﬁeldlines.Nevertheless our numerical experiments show that the LTBs provide a good estimate of where trapping will occur. We ﬁnd from the above discussion that suppressed diffusion is an important process that is expected to contribute to the dropout features of ﬁeld lines over a distance of 1 AU. The assumption is that the interplanetary magnetic ﬁeld is highly structured in the direction transverse to the mean ﬁeld, in the sense of 2D turbulence. Therefore, near injection regions ﬁeld lines may be near either near O- or X-points, and for some span of distances, these lead to different rates of lateral spread. The ﬁeld lines near the O-points experience suppressed diffusion and diffuse in the directionperpendiculartothemeanﬁeldmoreslowlythantheﬁeld lines nearthe X-points.Therefore, thesedifferent ratesofspreading lead to inhomogeneous features and sharp gradients of the ﬁeld-line density in the direction perpendicular to the mean ﬁeld. If these ﬁeld lines represent the guiding centers of the SEPs injected from a localized source near the Sun, the particles then follow those ﬁeld lines. We ﬁnd a dropout-like distribution of the ﬁeld lines (surrogates for particles) at 1 AU if the size of the island is about 0.03 AU. From this study, we can say that the ﬁeldlinescanbetrappedfordistanceslongerorshorterthan1AU, and also for trapping-island sizes that can be larger or smaller than 0.03 AU, depending on the magnetic ﬁeld parameters as describedabove.Conversely,inprincipleourformulationofthetrapping length might be used to analyze observed dropout features in conjunction with magnetic ﬁeld parameters of the solar wind, using other methods to model or constrain the topology of the nearbymagneticﬁeld(Hu&Sonnerup2003).Inthiswaythepresent analysis may lead toward a physical explanation of the persistence, sharpness, and intermediate ﬁlling factor of dropouts of SEPs at Earth orbit, as found both in observations and in various independent simulation models.

5. SUMMARY AND CONCLUSIONS
Overall, the present study supports the basic idea that the dropout phenomenon, in which the observed SEP ﬂux from impulsive solar ﬂares rises and drops suddenly and nondispersively, is associated with ﬁlamentation of magnetic ﬁeld line connection to the source (Mazur et al. 2000; Giacalone et al. 2000). The temporal features correspond to particle-rich magnetic ﬁlaments convecting past the spacecraft. The impulsive solar ﬂare injects particles over a limited spatial region at the Sun (Reames 1992), and ﬁeld lines connected to that region have a highly nonuniform distribution at 1 AU. In our view (Ruffolo et al. 2003), at 1 AU some ﬁeld lines are still trapped in ﬁlamentary structures while others have escaped to travel far in the lateral directions. Here, using numerical experiments with model ﬁelds, we have shown that this is a natural consequence of anisotropic turbulence, which, for solar wind parameters, implies that the lateral motion of ﬁeld lines cannot be viewed as uniformly diffusive over a scale of 1 AU. In the 2D+slab model of magnetic turbulence, thought to be a relevant idealization of solar wind ﬂuctuations, the average diffusioncan be quite strong, asis indeedinferred from observations of the lateral transport of SEPs (Ruffolo et al. 2003; McKibben 2005). However, the contribution to the ensemble average diffusion coefﬁcient due to the 2D ﬂuctuations is dominant for these parameters, and the implied diffusive rate of lateral spread, while accurate for the ensemble as a whole, does not apply initially to ﬁeld lines that start near an O-point of the 2D turbulence. Thus
TABLE 2 Comparison of Processes of Trapping and Diffusion of Magnetic Field Lines for a Uniform Mean Field plus Two-dimensional Field plus Slab Turbulence
Process Gaussian 2D Islanda 2D Turbulenceb
Trapping........................................................................................ Within  of the O-point Within local trapping boundaries Ensemble average diffusion.......................................................... Slab diffusion Combination of 2D and slab diffusion, 2D-dominated for solar wind conditionsc Motion within the trap.................................................................. 2D motion plus suppressed slab diffusion 2D motion plus slab diffusion Escape from the trap..................................................................... Suppressed slab diffusion Suppressed slab diffusion Requirements for suppression of diffusive escape....................... Strong 2D ﬁeld Moderate 2D ﬁeld plus irregular 2D orbit
a The 2D ﬁeld is deﬁned by eqs. (12) and (13); see Fig. 1. b See Fig. 2. c Matthaeus et al. 1995.
1774 CHUYCHAI ET AL. Vol. 659
the small-scale topology of 2D turbulence plays a role in restricting the lateral motion of ﬁeld lines, with some subset of ﬁeld lines (those ‘‘trapped’’) approaching the full diffusive limit much more slowly than the ensemble average behavior. Furthermore, during the trapping phase the contribution of slab ﬂuctuations to the ﬁeld-line random walk is suppressed by a strong 2D ﬁeld (Chuychai et al. 2005), an effect that further delays lateral spread.Thepresentworkshowsthattheingredientsof topological trapping and suppressed diffusive escape do apply to the 2D+slab model of turbulence with parameters suitable to describe the solar wind, and we can both qualitatively explain the sharp ﬁlamentationpatternsandquantitativelyexplaintheirpersistencebeyond a distance of 1 AU. We note that the 2D+slab model is an idealizedapproximation,andweviewtheseparatecomponentsas representing (1) the structure that causes trapping (2D part) and (2) the turbulence that induces escape (slab part). In reality the wavevector distribution should be broader, and for example, the 2D part might be generalized as a ﬂux tube that varies weakly in the parallel direction (as in reduced MHD [Montgomery 1982; Zank & Matthaeus 1992] or the GS model [Goldreich & Sridhar 1995]). The slab component might generalize in a variety of ways to a broadband incoherent MHD wave spectrum. To quantify the phenomena of trapping and diffusive escape of ﬁeld lines from topological traps associated with transverse complexity of turbulence, we have introduced several concepts. For a speciﬁed 2D island, whether regularly shaped (Gaussian) or irregularly shaped (turbulence), we ﬁnd that the advance of the mean squared lateral displacement toward its asymptotic untrapped limit is delayed by trapping, and the effect is enhanced when ﬁeld lines start more deeply inside a 2D island. ‘‘Deeper’’ here means that the ﬁeld line is insulated from the distant outside region by larger transverse (poloidal or 2D) magnetic ﬂux. Quantifyingthiseffectinasimplewayleadstothenotionsofmaximum trapping length, which occurs for the most deeply trapped ﬁeld lines, and a critical radius (or value of the potential) beyond which ﬁeld lines are too weakly trapped to see any delay in lateral transport at all. While some insight derives from this perspective, there are limitations:toquantifytrappinginthis way, one needs to look at one speciﬁc magnetic island, and furthermore, one needs to examine conditional statistics of many ﬁeld lines. Topartiallyalleviatethesedifﬁculties,weintroducedthenotion of local trapping boundaries (LTBs). All closed 2D ﬁeld lines might be viewed as potential trapping regions, but it turns out that islands with more ﬂux contained in them, or more properly, more
ﬂux per unit radius, seem to provide better traps. This means that ﬁeld lines with strong average 2D magnetic ﬁeld strength (ﬂux density) are good candidates to trap ﬁeld lines effectively. These are the LTBs, which can be calculated from the 2D magnetic ﬁeld alone,withnoreferencetothestatisticsof ﬁeldlines.Nevertheless our numerical experiments show that the LTBs provide a good estimate of where trapping will occur. We ﬁnd from the above discussion that suppressed diffusion is an important process that is expected to contribute to the dropout features of ﬁeld lines over a distance of 1 AU. The assumption is that the interplanetary magnetic ﬁeld is highly structured in the direction transverse to the mean ﬁeld, in the sense of 2D turbulence. Therefore, near injection regions ﬁeld lines may be near either near O- or X-points, and for some span of distances, these lead to different rates of lateral spread. The ﬁeld lines near the O-points experience suppressed diffusion and diffuse in the directionperpendiculartothemeanﬁeldmoreslowlythantheﬁeld lines nearthe X-points.Therefore, thesedifferent ratesofspreading lead to inhomogeneous features and sharp gradients of the ﬁeld-line density in the direction perpendicular to the mean ﬁeld. If these ﬁeld lines represent the guiding centers of the SEPs injected from a localized source near the Sun, the particles then follow those ﬁeld lines. We ﬁnd a dropout-like distribution of the ﬁeld lines (surrogates for particles) at 1 AU if the size of the island is about 0.03 AU. From this study, we can say that the ﬁeldlinescanbetrappedfordistanceslongerorshorterthan1AU, and also for trapping-island sizes that can be larger or smaller than 0.03 AU, depending on the magnetic ﬁeld parameters as describedabove.Conversely,inprincipleourformulationofthetrapping length might be used to analyze observed dropout features in conjunction with magnetic ﬁeld parameters of the solar wind, using other methods to model or constrain the topology of the nearbymagneticﬁeld(Hu&Sonnerup2003).Inthiswaythepresent analysis may lead toward a physical explanation of the persistence, sharpness, and intermediate ﬁlling factor of dropouts of SEPs at Earth orbit, as found both in observations and in various independent simulation models.

0/5000

จาก: -

เป็น: -

ผลลัพธ์ (ไทย) 1: [สำเนา]

คัดลอก!

5. สรุปและบทสรุปโดยรวม การศึกษาปัจจุบันสนับสนุนความคิดพื้นฐานที่ว่าปรากฏการณ์เป็นถอน ซึ่งเพิ่มขึ้น และลดลงทันที และ nondispersively, ﬂux SEP สังเกตจาก ﬂares impulsive แสงเกี่ยวข้องกับ ﬁlamentation ﬁeld แม่เหล็กเส้นเชื่อม (Mazur et al. 2000 แหล่งที่มา Giacalone et al. 2000) ลักษณะการทำงานชั่วคราวสอดคล้องกับอุดมไปด้วยอนุภาคแม่เหล็ก ﬁlaments convecting อดีตยานอวกาศ ﬂare แสง impulsive injects อนุภาคเหนือบริเวณพื้นที่จำกัดที่ซัน (Reames 1992), และบรรทัด ﬁeld ที่เชื่อมต่อกับภูมิภาคที่มีการกระจายสูง nonuniform 1 AU ในมุมมองของเรา (Ruffolo et al. 2003), 1 AU ﬁeld บางรายการยังคงติดอยู่ในโครงสร้าง ﬁlamentary ในขณะที่คนอื่นหนีไปเดินทางไกลในทิศทางด้านข้าง ที่นี่ ใช้ทดลองแทน ด้วยรุ่น ﬁelds เราได้แสดงให้เห็นว่า นี้จะส่งผลต่อธรรมชาติของ anisotropic ความปั่นป่วน ที่ สำหรับพารามิเตอร์ลมสุริยะ หมายถึงว่า การเคลื่อนไหวด้านข้างของบรรทัด ﬁeld ไม่ดู diffusive สม่ำเสมอเมื่อเทียบเคียงกับมาตราส่วน 1 AU ในรูปแบบ 2D + พื้นของความปั่นป่วนแม่เหล็ก ความคิดที่จะ idealization เกี่ยวข้องของลมสุริยะ ﬂuctuations, diffusioncan เฉลี่ยจะแข็งแรงมาก เอเซีย indeedinferred จากข้อสังเกตของการขนส่งด้านข้างของ SEPs (Ruffolo et al. 2003 McKibben 2005) อย่างไรก็ตาม ส่วนการ coefﬁcient แพร่เฉลี่ยวงดนตรีจาก 2D ﬂuctuations เป็นหลักสำหรับพารามิเตอร์เหล่านี้ และโดยนัย diffusive อัตราการขยายตัวด้านข้าง ในขณะที่ถูกต้องสำหรับวงดนตรีทั้งหมด ไม่ใช้ครั้งแรกกับ ﬁeld บรรทัดที่เริ่มใกล้จุด O ของความปั่นป่วน 2D ดังนั้นตารางที่ 2 เปรียบเทียบกระบวนการดักและแพร่ของสนามแม่เหล็กบรรทัดในฟิลด์หมายความว่าเครื่องแบบ บวกสองฟิลด์ บวกพื้นความปั่นป่วนกระบวนการแลนดา 2D Gaussian 2D TurbulencebTrapping........................................................................................ ภายในของจุด O ภายในขอบเขตภายในเครื่องดักวงดนตรีเฉลี่ยแพร่... แพร่ทั้งแพร่ 2D และพื้น 2D ครอบงำสำหรับ conditionsc ลมสุริยะเคลื่อนไหวภายในกับดักพื้น... เคลื่อนไหว 2 มิติและพื้นหยุดแพร่ 2D เคลื่อนไหวบวกพื้นแพร่หนีจากกับดัก... Suppressed พื้นแพร่ Suppressed พื้นแพร่ข้อกำหนดสำหรับปราบปราม diffusive หนี... 2D ﬁeld แข็งแรงปานกลาง 2D ﬁeld บวก 2D โคจรไม่สม่ำเสมอการ 2D ﬁeld เป็น deﬁned โดย eqs (12) และ (13); ดู Fig. 1 บีดู Fig. 2 c Matthaeus et al. 19951774 CHUYCHAI ET AL. 659โทโพโลยีที่ระบุของความปั่นป่วน 2D มีบทบาทในการจำกัดการเคลื่อนไหวด้านข้างของบรรทัด ﬁeld เสม็ดบางบรรทัด ﬁeld (ผู้ ''ถูก '') กำลังวงเงินเต็ม diffusive มากช้ากว่าการทำงานเฉลี่ยของวงดนตรี นอกจากนี้ ระหว่างขั้นตอนการดัก ของพื้น ﬂuctuations การเดินสุ่ม ﬁeld สายจะถูกระงับ โดยความแข็งแกร่ง 2D ﬁeld (Chuychai et al. 2005), ลักษณะพิเศษที่เพิ่มเติมความล่าช้าด้านข้างแพร่กระจาย Thepresentworkshowsthattheingredientsof topological ดักและหลบหนี diffusive หยุดใช้แบบ 2D + พื้นของความปั่นป่วนกับพารามิเตอร์ที่เหมาะสมเพื่ออธิบายลมสุริยะ และเราสามารถทั้ง qualitatively อธิบาย ﬁlamentationpatternsandquantitativelyexplaintheirpersistencebeyond คมเป็นระยะ 1 AU เราทราบว่า แบบ 2D + พื้นจะเป็น idealizedapproximation, andweviewtheseparatecomponentsas (1) แสดงโครงสร้างที่ทำให้ดัก (2D ส่วน) และ (2) เหตุการณ์ความวุ่นวายที่ ก่อให้เกิดหนี (ส่วนพื้น) ในความเป็นจริง การกระจาย wavevector ควรกว้าง และตัวอย่าง ส่วน 2D อาจจะตั้งค่าทั่วไปเป็นหลอด ﬂux ที่แตกต่างในทิศทางขนาน (ใน MHD ลด [มอนท์โก 1982; weakly Zank และ Matthaeus 1992] หรือรุ่น GS [Goldreich และ Sridhar 1995]) ส่วนประกอบพื้นอาจทั่วไปในหลากหลายวิธีการแบบบรอดแบนด์ไม่ติดต่อกัน MHD คลื่นสเปกตรัม วัดปริมาณปรากฏการณ์ของการดักจับ และ diffusive หนีบรรทัด ﬁeld topological ดักที่เชื่อมโยงกับความวุ่นวายซับซ้อน transverse เราได้แนะนำแนวคิดต่าง ๆ สำหรับ speciﬁed เป็น 2D เกาะ ว่าเป็นรูป (Gaussian) หรือรูปร่างไม่สม่ำเสมอ (ความวุ่นวาย), เรา ﬁnd ที่ล่วงหน้าของค่าเฉลี่ยลอการิทึมแทนด้านข้างไปทางขีด untrapped asymptotic ล่าช้า โดยดัก และผลการปรับปรุงเมื่อบรรทัด ﬁeld เริ่มยิ่งลึกภายในเกาะ 2D นิ้วลึก '' นี่หมายความ ว่า เป็นฉนวนบรรทัด ﬁeld จากนอกภูมิภาคไกล โดย ﬂux แม่เหล็กขวาง (poloidal หรือ 2D) ขนาดใหญ่ Quantifyingthiseffectinasimplewayleadstothenotionsofmaximum ดักความยาว ที่เกิดขึ้นสำหรับ บรรทัด ﬁeld ติดอยู่ลึกที่สุด และรัศมีที่สำคัญ (หรือค่าศักยภาพ) ﬁeld ที่นอกเหนือจากรายการสูญไป ติดดูความล่าช้าในการขนส่งด้านข้างเลย ในขณะที่ความเข้าใจบางอย่างมาจากมุมมองนี้ มีวิธีจำกัด: toquantifytrappinginthis หนึ่งต้องดูที่หนึ่ง speciﬁc เกาะแม็กเนติค และ นอกจากนี้ ต้องตรวจสอบสถิติตามเงื่อนไขใน ﬁeld บรรทัด Topartiallyalleviatethesedifﬁculties, weintroducedthenotion ดักภายในขอบเขต (LTBs) 2D ﬁeld ปิดรายการทั้งหมดอาจดูเป็นภูมิภาคจับความเป็นไปได้ แต่มันปรากฎว่าหมู่เกาะที่ มี ﬂux เพิ่มเติมอยู่ ในพวกเขา หรือถูก ต้องมากขึ้น เพิ่มเติมﬂux ต่อหน่วยรัศมี ดูเหมือนจะ มีกับดักดี นี้หมายถึง ﬁeld บรรทัด มีความแข็งแรงเฉลี่ย ﬁeld แม่เหล็ก 2D (ความหนาแน่น ﬂux) ผู้สมัครที่ดีกับดัก ﬁeld บรรทัดได้อย่างมีประสิทธิภาพ ได้แก่ LTBs ซึ่งสามารถคำนวณได้จากแบบ 2D แม่เหล็ก ﬁeld คนเดียว withnoreferencetothestatisticsof ﬁeldlines อย่างไรก็ตาม เราทดลองเป็นตัวเลขแสดงว่า LTBs ที่ให้ราคาดีประเมินที่ดักจะเกิดขึ้น เรา ﬁnd จากการสนทนาข้างต้นที่ระงับการแพร่เป็นกระบวนการสำคัญที่คาดว่าจะนำไปสู่คุณลักษณะเป็นถอน ﬁeld บรรทัดผ่านระยะทาง 1 AU สมมติฐานได้ว่า ﬁeld แม่เหล็กแผนกสูงจัดโครงสร้างในทิศทางที่ transverse การ ﬁeld เฉลี่ย ในแง่ของความปั่นป่วนที่ 2D ดังนั้น ใกล้พื้นที่ฉีด ﬁeld บรรทัดอาจจะใกล้หรือใกล้ O - หรือ X- จุด และ ในบางช่วงของระยะทาง ลูกค้าเป้าหมายเหล่านี้จะราคาแตกต่างกันของการกระจายด้านข้าง หยุดแพร่พบบรรทัด ﬁeld ใกล้จุด O และแพร่หลายไปใน nearthe รายการ directionperpendiculartothemeanﬁeldmoreslowlythantheﬁeld X points.Therefore, thesedifferent ratesofspreading ทำให้ลักษณะการทำงานและการไล่ระดับสีความคมชัดของความหนาแน่น ﬁeld สายในทิศทางตั้งฉากกับ ﬁeld หมายถึง ถ้าบรรทัดเหล่านี้ ﬁeld แสดงศูนย์ควบคุมแนวทางของ SEPs ที่ฉีดจากแหล่งถิ่นใกล้ดวงอาทิตย์ อนุภาคทำตามบรรทัด ﬁeld แล้ว เรา ﬁnd กระจายเป็นถอนเหมือนบรรทัด ﬁeld (surrogates สำหรับอนุภาค) 1 AU ถ้าขนาดของเกาะเกี่ยวกับ 0.03 AU จากการศึกษานี้ เราสามารถบอกว่า ﬁeldlinescanbetrappedfordistanceslongerorshorterthan1AU และ สำหรับขนาดดักเกาะที่สามารถใหญ่กว่า หรือเล็กกว่า 0.03 AU, ﬁeld แม่เหล็กต่อเป็น describedabove ในทางกลับกัน ความยาว inprincipleourformulationofthetrapping อาจใช้เพื่อวิเคราะห์คุณลักษณะเป็นถอนสังเกตร่วมกับพารามิเตอร์ ﬁeld แม่เหล็กของลมสุริยะ ใช้วิธีการอื่น ๆ เพื่อรูปแบบ หรือโครงสร้างของ nearbymagneticﬁeld (Hu & Sonnerup2003) จำกัด Inthiswaythepresent วิเคราะห์อาจนำไปสู่คำอธิบายที่จริงมีอยู่ ความคมชัด และปัจจัยระดับกลาง ﬁlling ตกของ SEPs ที่วงโคจรโลก เป็นพบ ในสังเกต ทั้ง ในรูปแบบจำลองอิสระต่าง ๆ

การแปล กรุณารอสักครู่..

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:[สำเนา]

คัดลอก!

5.
สรุปและข้อสรุปโดยรวม, การศึกษาปัจจุบันสนับสนุนแนวคิดพื้นฐานว่าปรากฏการณ์การออกกลางคันซึ่งในที่สังเกตกันยายน fl UX จากขึ้นชั้นแสงอาทิตย์ห่าม Ares และลดลงทันทีและ nondispersively มีความสัมพันธ์กับสายคร่ำครวญของการเชื่อมต่อสาย ELD สายแม่เหล็กแหล่งที่มา (มาซู et al, 2000;. Giacalone et al, 2000). คุณสมบัติชั่วตรงกับสายอนุภาคแม่เหล็กที่อุดมไปด้วยวาย convecting ยานอวกาศที่ผ่านมา ชั้นแสงอาทิตย์ห่ามเป็นอนุภาคแทรกกว่าภูมิภาคเชิงพื้นที่ จำกัด ที่ดวงอาทิตย์ (Reames 1992) และสายไฟ ELD เชื่อมต่อกับภูมิภาคที่มีการกระจายไม่สม่ำเสมอสูง ณ วันที่ 1 AU ในมุมมองของเรา (Ruffolo et al. 2003), วันที่ 1 AU สาย ELD ไฟติดอยู่บางส่วนยังคงอยู่ในสายโครงสร้าง lamentary ขณะที่คนอื่นได้หลบหนีออกเดินทางไกลไปในทิศทางที่ด้านข้าง ที่นี่ใช้การทดลองเชิงตัวเลขกับ elds ไฟรุ่นเราได้แสดงให้เห็นว่านี้เป็นผลมาจากธรรมชาติของความวุ่นวาย anisotropic ซึ่งสำหรับพารามิเตอร์ลมสุริยะแสดงให้เห็นว่าการเคลื่อนไหวด้านข้างของเส้น ELD สายไม่สามารถถูกมองว่าเป็นเหมือนกัน diffusive มากกว่าระดับ 1 AU ในรูปแบบ 2D + แผ่นของความวุ่นวายแม่เหล็กคิดว่าจะเป็นอุดมการณ์ที่เกี่ยวข้องของ uctuations ชั้นลมสุริยะเฉลี่ย diffusioncan จะค่อนข้างแข็งแกร่ง ASIS indeedinferred จากการสังเกตของการขนส่งข้างของยินดี (Ruffolo et al, 2003;. McKibben 2005) แต่มีส่วนร่วมในการแพร่กระจายวงเฉลี่ย COEF เพียงพอไฟเนื่องจากการ uctuations ชั้น 2D เป็นที่โดดเด่นสำหรับพารามิเตอร์เหล่านี้และอัตรา diffusive โดยนัยของการแพร่กระจายด้านข้างในขณะที่ถูกต้องสำหรับวงดนตรีที่เป็นทั้งที่ไม่ได้นำไปใช้ในขั้นต้นจะ fi สาย ELD ที่เริ่มต้นใกล้ O-จุดของความวุ่นวาย 2D ดังนั้นตาราง 2 เปรียบเทียบกระบวนการดักและแพร่กระจายของเส้นสนามแม่เหล็กสำหรับเครื่องแบบหมายถึงฟิลด์บวกสองมิติบวกพื้นสนามปั่นป่วนกระบวนการเสียน2D ไอ 2D ภายใน? ของ O-จุดภายในขอบเขตดักท้องถิ่นทั้งมวลแพร่เฉลี่ย ...................................... .................... แพร่พื้นการรวมกันของ 2 มิติและการกระจายพื้น 2D ที่โดดเด่นสำหรับการเคลื่อนไหว conditionsc ลมแสงอาทิตย์ภายในกับดัก .......... .................................................. ...... การเคลื่อนไหว 2 มิติรวมทั้งการเคลื่อนไหว 2D แพร่แผ่นปราบปรามรวมทั้งการแพร่กระจายแผ่นหนีออกมาจากกับดัก ............................. ........................................ แพร่แผ่นเก็บกดความต้องการระงับการแพร่กระจายแผ่นในการปราบปราม หลบหนี diffusive ....................... ELD สาย 2D ที่แข็งแกร่ง ELD 2D ไฟปานกลางบวก 2D วงโคจรผิดปกติการให้ELD สาย 2D เป็นนิยามโดย EQS (12) และ (13); ดูรูป 1. ขดูรูป 2. ค Matthaeus et al, กชนปี 1995 1774 CHUYCHAI et al, ฉบับที่ 659 โครงสร้างขนาดเล็กของความวุ่นวาย 2D ที่มีบทบาทในการ จำกัด การเคลื่อนไหวด้านข้างของเส้น ELD ไฟด้วยเซตของเส้น ELD สายบาง (ที่ '' ติดอยู่ '') ใกล้ขีด จำกัด diffusive เต็มรูปแบบมากขึ้นช้ากว่าที่พฤติกรรมเฉลี่ยทั้งมวล นอกจากนี้ในระหว่างขั้นตอนการวางกับดักผลงานของ uctuations ชั้นพื้นกับสาย ELD เส้นเดินสุ่มถูกระงับโดย ELD สาย 2D ที่แข็งแกร่ง (Chuychai et al. 2005) ผลที่ล่าช้าด้านข้างดัก spread.Thepresentworkshowsthattheingredientsof ทอพอโลยีและปราบปรามการหลบหนี diffusive จะสมัคร เพื่อการออกแบบ 2D + รูปแบบแผ่นของความวุ่นวายที่มีพารามิเตอร์ที่เหมาะสมในการอธิบายลมสุริยะและเราทั้งสองสามารถอธิบายในเชิงคุณภาพที่คมชัด lamentationpatternsandquantitativelyexplaintheirpersistencebeyond สายระยะทาง 1 AU เราทราบว่ารูปแบบแผ่น 2D + เป็น idealizedapproximation, andweviewtheseparatecomponentsas ตัวแทน (1) โครงสร้างที่เป็นสาเหตุของการวางกับดัก (ส่วน 2D) และ (2) ความวุ่นวายที่ก่อให้เกิดการหลบหนี (ส่วนหนึ่งแผ่น) คำ ในความเป็นจริงการกระจาย wavevector ควรจะกว้างขึ้นและเช่นส่วน 2D อาจจะมีทั่วไปเป็นหลอด UX ชั้นที่แตกต่างกันนิดหน่อยในทิศทางขนาน (ในขณะที่ MHD ลดลง [กอเมอรี 1982; Zank และ Matthaeus 1992] หรือรุ่น GS [Goldreich และ Sridhar 1995]) ส่วนที่พื้นอาจจะคุยในความหลากหลายของวิธีการที่จะบรอดแบนด์คลื่นความถี่คลื่น MHD ไม่ต่อเนื่องกัน ปริมาณปรากฏการณ์ของการวางกับดักและหลบหนี diffusive ของสายไฟ ELD จากกับดักทอพอโลยีที่เกี่ยวข้องกับความซับซ้อนของความวุ่นวายขวางเราได้นำแนวคิดหลาย สำหรับระบุไว้เอ็ดเกาะ 2D ไม่ว่าจะเป็นรูปเป็นประจำ (เสียน) หรือรูปทรง (วุ่นวาย) เรา fi nd ว่าล่วงหน้าของค่าเฉลี่ยเคลื่อนที่ด้านข้างสองต่อวงเงิน untrapped ของ asymptotic จะล่าช้าดักและผลกระทบที่จะเพิ่มขึ้นเมื่อเส้น ELD ไฟเริ่มมากขึ้น ลึกภายในเกาะ 2D '' ลึก '' นี่หมายความว่าสายไฟ ELD เป็นฉนวนจากภูมิภาคที่ห่างไกลออกไปข้างนอกโดยขวางขนาดใหญ่ (poloidal หรือ 2D) UX แม่เหล็กชั้น ระยะเวลาในการวางกับดัก Quantifyingthiseffectinasimplewayleadstothenotionsofmaximum ที่เกิดขึ้นให้มากที่สุดติดอยู่ลึก ELD สายไฟและรัศมีที่สำคัญ (หรือค่าของที่มีศักยภาพ) เกินกว่าที่สาย ELD ไฟติดอยู่อย่างอ่อนเกินไปที่จะมองเห็นความล่าช้าในการขนส่งด้านข้างเลย ในขณะที่ความเข้าใจบางอย่างเกิดขึ้นจากมุมมองนี้มีข้อ จำกัด คือวิธี toquantifytrappinginthis หนึ่งต้องไปดูที่หนึ่ง speci สายคเกาะแม่เหล็กและนอกจากนี้หนึ่งต้องตรวจสอบสถิติเงื่อนไขของสายไฟหลาย ELD Topartiallyalleviatethesedif culties fi, weintroducedthenotion ขอบเขตดักท้องถิ่น (LTBs) ทั้งหมดปิดสายไฟ ELD 2D อาจจะมองว่าเป็นภูมิภาคที่มีศักยภาพการวางกับดัก แต่ปรากฎว่าหมู่เกาะที่มีมากขึ้นชั้น UX ที่มีอยู่ในพวกเขาหรือถูกกว่ามากขึ้นUX ชั้นต่อรัศมีหน่วยดูเหมือนจะดีกว่าให้กับดัก ซึ่งหมายความว่าสาย ELD ไฟที่มีความแข็งแรงแข็งแกร่งเฉลี่ย 2D ELD สายแม่เหล็ก (ชั้นความหนาแน่น UX) มีผู้สมัครที่ดีที่จะสาย ELD สายกับดักได้อย่างมีประสิทธิภาพ เหล่านี้เป็น LTBs ซึ่งสามารถคำนวณได้จากสายแม่เหล็ก 2D ELD คนเดียว withnoreferencetothestatisticsof สาย eldlines.Nevertheless ตัวเลขการทดลองของเราแสดงให้เห็นว่า LTBs ให้ประมาณการที่ดีของการวางกับดักที่จะเกิดขึ้น เรา fi nd จากการสนทนาดังกล่าวข้างต้นที่ถูกระงับการแพร่กระจายเป็นกระบวนการสำคัญที่คาดว่าจะนำไปสู่การออกกลางคันคุณสมบัติของสาย ELD สายเหนือระยะทาง 1 AU สมมติฐานที่เป็นที่ ELD สายแม่เหล็กอวกาศมีโครงสร้างสูงในทิศทางขวางไป ELD ไฟหมายถึงในแง่ของความวุ่นวาย 2 มิติ ดังนั้นการฉีดภูมิภาคใกล้สายไฟ ELD อาจจะอยู่ใกล้ทั้งที่อยู่ใกล้ O- หรือ X-จุดและสำหรับบางช่วงของระยะทางนำเหล่านี้ไปยังอัตราที่แตกต่างของการแพร่กระจายด้านข้าง สาย ELD ไฟใกล้ O-คะแนนประสบการณ์ระงับการแพร่กระจายและแพร่กระจายใน directionperpendiculartothemean สาย eldmoreslowlythanthe ไฟสาย ELD nearthe X-points.Therefore, thesedifferent นำ ratesofspreading คุณลักษณะ inhomogeneous และการไล่ระดับสีที่คมชัดของความหนาแน่น ELD สายไฟในทิศทางที่ตั้งฉากกับ ELD ไฟหมายถึง หากสายไฟ ELD เหล่านี้เป็นตัวแทนศูนย์แนวทางของยินดีฉีดจากแหล่งที่มีการแปลที่อยู่ใกล้ดวงอาทิตย์อนุภาคจากนั้นทำตามสายไฟ ELD เหล่านั้น เรา fi nd กระจายออกกลางคันเหมือนของสายไฟ ELD (ที่อุ้มท้องสำหรับอนุภาค) ณ วันที่ 1 AU ถ้าขนาดของเกาะที่เป็นเรื่องเกี่ยวกับ 0.03 เหรียญออสเตรเลีย จากการศึกษานี้เราสามารถพูดได้ว่าสาย eldlinescanbetrappedfordistanceslongerorshorterthan1AU และยังสำหรับขนาดดักเกาะที่สามารถจะมีขนาดใหญ่หรือขนาดเล็กกว่า 0.03 AU, ขึ้นอยู่กับพารามิเตอร์ ELD สายแม่เหล็ก describedabove.Conversely ยาว inprincipleourformulationofthetrapping อาจจะใช้ในการวิเคราะห์คุณสมบัติการออกกลางคันสังเกตใน ร่วมกับพารามิเตอร์ ELD สายแม่เหล็กของลมสุริยะโดยใช้วิธีการอื่น ๆ ในการจำลองหรือ จำกัด โครงสร้างของ ELD สาย nearbymagnetic (ที่หูและ Sonnerup2003) การวิเคราะห์ .Inthiswaythepresent อาจนำไปสู่คำอธิบายทางกายภาพของการคงอยู่ที่ความคมชัดและสายปัจจัย lling กลาง dropouts ของยินดีที่โลก โคจรเท่าที่พบทั้งในการสังเกตและการจำลองในรูปแบบที่เป็นอิสระต่างๆ

การแปล กรุณารอสักครู่..

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:[สำเนา]

คัดลอก!

5 สรุปและข้อสรุป
โดยรวม การศึกษานี้สนับสนุนแนวคิดพื้นฐานว่า เรียนไม่จบปรากฏการณ์ที่สังเกตก.ย. ﬂ ux จากห่ามเป็นﬂพลังงานแสงอาทิตย์เพิ่มขึ้นและลดลงอย่างฉับพลัน และ nondispersively , มีความเกี่ยวข้องกับจึงคร่ำครวญของแม่เหล็กจึงละมั่ง สายการเชื่อมต่อกับแหล่งที่มา ( Mazur et al . 2000 ; giacalone et al . 2000 )ลักษณะชั่วคราวสอดคล้องกับอนุภาคแม่เหล็กจึงรวย ๆ convecting ที่ผ่านมายานอวกาศ การหุนหันพลังงานแสงอาทิตย์ﬂจะฉีดอนุภาคมากกว่าพื้นที่ที่จำกัดเขตดวงอาทิตย์ ( reames 1992 ) และสายเชื่อมต่อกับภูมิภาคละมั่ง จึงมีการกระจายอย่างสม่ำเสมอ 1 AU ในมุมมองของเรา ( ผศ. et al . 2003 )ที่ 1 AU บ้างละมั่ง เส้นจึงยังติดอยู่ lamentary โครงสร้างจึงในขณะที่คนอื่น ๆได้เดินทางไปในทิศทางด้านข้าง ที่นี่ โดยใช้การทดลองเชิงตัวเลขกับ elds จึงรุ่น เราแสดงให้เห็นว่านี้เป็นผลมาจากธรรมชาติของอุบความปั่นป่วนวุ่นวาย ซึ่งสำหรับพารามิเตอร์ลมพลังงานแสงอาทิตย์หมายถึงการเคลื่อนไหวที่ด้านข้างของเส้นละมั่งจึงไม่สามารถถูกมองว่าเป็นจุดกระจายกว่าระดับ 1 AU ในรูปแบบของแผ่น 2D แบบแม่เหล็ก นึกว่าจะแหลกละเอียดที่เกี่ยวข้องของ แสงอาทิตย์ ลม ﬂ uctuations , diffusioncan เฉลี่ยจะค่อนข้างรัดกุม อาซิส indeedinferred จากการสังเกตของการขนส่ง ด้านข้างของ seps ( ผศ. et al . 2003 ; แม็คคิบบิน 2005 ) อย่างไรก็ตามบริจาคให้วงดนตรีมีการแพร่ coef จึง cient เนื่องจากการ uctuations ﬂ 2D เด่นสำหรับพารามิเตอร์เหล่านี้ และพบการแพร่กระจายอัตราด้านข้างขณะที่ถูกต้องสำหรับวงดนตรีที่เป็นทั้งใช้ไม่ได้เริ่มต้นจึงละมั่ง บรรทัดที่เริ่มใกล้ o-point ของ 2D หลุมอากาศ ดังนั้น
ตารางที่ 2 การเปรียบเทียบกระบวนการของการจับและการแพร่กระจายของเส้นสนามแม่เหล็กสำหรับเครื่องแบบสนามเฉลี่ยบวกสองมิติด้านบวกพื้นความวุ่นวาย
กระบวนการเสียน 2D Islanda 2D turbulenceb
กัก ........................................................................................ ภายใน ของ o-point ภายในขอบเขตการแพร่กระจายเฉลี่ย ..................... ดักวงดนตรีท้องถิ่น..................................... การแพร่กระจายการรวมกันของ 2D และ slab แผ่น 2D ครอบงำเคลื่อนไหว conditionsc พลังงานแสงอาทิตย์ลมภายในกับดัก .................................................................. 2D เคลื่อนไหวบวกยับยั้งการแพร่กระจายแผ่น 2D เคลื่อนไหวบวกหลบหนีจากกับดัก ..................................................................... ปีกไม้ยับยั้งการแพร่กระจายของแผ่นพื้นสามารถปราบปราม ....................... หนีกระจาย แข็งแรงปานกลางจึงละมั่งละมั่ง 2D จึง 2D บวกผิดปกติโคจร 2D
เป็น 2 มิติ คือ เด จึงถ่ายทอดละมั่ง เน็ดโดย EQS . ( 12 ) และ ( 13 ) ; ดูรูปที่ 1 ขดูรูปที่ 2 C matthaeus et al . 1995
1774 chuychai et al . คุณ
.โครงสร้างขนาดเล็กของ 2D ที่มีบทบาทในการ จำกัด การเคลื่อนไหวของเส้นละมั่งจึงมีเซตย่อยของเส้นละมั่งจึง ( ' 'trapped ' ' ) ใกล้ขอบเขตกระจายเต็มมากช้า กว่าวงดนตรีเฉลี่ยพฤติกรรม นอกจากนี้ในระหว่างขั้นตอนการดักพื้นﬂ uctuations ไปจึงเดินสุ่มสายละมั่ง ว่าแข็งแรง 2D จึง ELD ( chuychai et al . 2005 ) ผลที่ล่าช้าการกระจาย thepresentworkshowsthattheingredientsof ทอพอโลยีดักปราบหนีกระจายทำใช้กับพื้นแบบ 2D ความวุ่นวายกับพารามิเตอร์ที่เหมาะสมเพื่ออธิบาย ลม แสงอาทิตย์และเราสามารถอธิบายทั้งคุณภาพ คม จึง lamentationpatternsandquantitativelyexplaintheirpersistencebeyond ระยะ 1 AU เราทราบว่าแผ่น 2D แบบเป็น idealizedapproximation andweviewtheseparatecomponentsas , เป็นตัวแทน ( 1 ) โครงสร้างที่ทำให้เกิดการ ( 2D ) และ ( 2 ) การทำให้หลุดพ้น ( ส่วนพื้น )ในความเป็นจริง wavevector กระจายควรเป็นวงกว้าง และตัวอย่าง ส่วน 2D จะทั่วไปเป็นﬂ ux ท่อที่แตกต่างกันไปอย่างอ่อนในทิศทางขนาน ( เช่นลด โปรแกรมนี้ได้บ้าง [ Montgomery 1982 ; แซงค์& matthaeus 1992 ] หรือ GS แบบ [ goldreich &ศรี 1995 ] ) พื้นส่วนอาจอนุมานได้ในหลากหลายวิธี เพื่อ โปรแกรมนี้ได้บ้างแบบบรอดแบนด์ คลื่นคลื่นที่มีปรากฏการณ์ของการกระจายของเส้นละมั่ง และหนีจากกับดักรูปแบบจึงเกี่ยวข้องกับความซับซ้อนของความวุ่นวายขวางเราได้แนะนำแนวคิดหลาย สำหรับกาจึงเอ็ด 2D เกาะ ไม่ว่าจะเป็นประจํารูป ( > ) หรือรูปตัวเขียน ( ความวุ่นวาย )เราจึง ND ที่ล่วงหน้าของหมายถึงการเคลื่อนตัวด้านข้างสูงสุดของธนาคารต่อ untrapped เฉลี่ยที่ล่าช้า โดยการดักจับ และผลจะเพิ่มขึ้นเมื่อจึงเริ่มลึกซึ้งมากขึ้นภายในเส้นละมั่ง 2D เกาะ ' ' ' 'deeper ที่นี่หมายความว่าสาขาบรรทัดจึงเป็นฉนวนจากเขตนอกไกลที่มีขนาดใหญ่ตามขวาง ( poloidal หรือ 2D ) ux ﬂแม่เหล็กquantifyingthiseffectinasimplewayleadstothenotionsofmaximum ดักความยาวที่เกิดขึ้นให้มากที่สุด ดูดติดจึงละมั่ง เส้นและรัศมีวิจารณ์ ( หรือค่าศักยภาพของ ) เกินกว่าที่ถ่ายทอดสายละมั่ง ก็ติดปีกติดเห็นความล่าช้าในการขนส่งด้านข้างทั้งหมด ในขณะที่บางลึกที่มาจากมุมมองนี้มีข้อจำกัด toquantifytrappinginthis วิธีต้องดูที่ speci จึง C แม่เหล็กเกาะ และนอกจากนี้ต้องตรวจสอบสถิติตามเงื่อนไขของหลายคนจึงสาขาบรรทัด topartiallyalleviatethesedif จึง culties weintroducedthenotion ดัก , ท้องถิ่นขอบเขต ( ltbs ) ทั้งหมดปิด 2D จึงละมั่ง สายอาจถูกมองว่าเป็นภูมิภาคที่มีศักยภาพดัก แต่มันกลับกลายเป็นว่าเกาะที่มีมากขึ้นﬂ ux ที่มีอยู่ในพวกเขาหรือมากกว่าได้อย่างถูกต้องมากขึ้น
ﬂ ux ต่อรัศมี 1 หน่วย จะให้ดักดีกว่า ซึ่งหมายความ ว่า เส้น ด้วยแรงเฉลี่ยจึงละมั่งละมั่ง 2D แม่เหล็กจึงแรง ( ﬂ ux ความหนาแน่น ) มีผู้สมัครที่ดีจึงละมั่งกับดักสายได้อย่างมีประสิทธิภาพ เหล่านี้เป็น ltbs ซึ่งสามารถคำนวณได้จาก 2D แม่เหล็กจึงละมั่ง คนเดียว withnoreferencetothestatisticsof จึง eldlines .อย่างไรก็ตามการทดลองเชิงตัวเลขของเราแสดงให้เห็นว่า ltbs ให้ประเมินที่ดีที่ดักจะเกิดขึ้น และจากการอภิปรายข้างต้นเราจึงระงับการแพร่กระจาย คือ กระบวนการที่สำคัญที่คาดว่าจะส่งผลให้เรียนไม่จบคุณสมบัติของเส้นละมั่ง ถ่ายทอดผ่านระยะทาง 1 AUสันนิษฐานว่า ละมั่ง จึงขอสร้างดาวเคราะห์แม่เหล็กในทิศทางตามขวางเพื่อหมายถึงจึงละมั่ง ในความรู้สึกของ 2D หลุมอากาศ ดังนั้น จึงฉีดบริเวณใกล้เส้นละมั่ง อาจใกล้ให้ใกล้กับ O - หรือ x-points และบางช่วงของระยะทางเหล่านี้นำไปสู่อัตราที่แตกต่างกันของการกระจายจึงละมั่ง เส้นใกล้ o-points ประสบการณ์และปราบปรามการแพร่กระจายใน directionperpendiculartothemean จึง eldmoreslowlythanthe จึงละมั่ง เส้นก็ x-points.therefore thesedifferent , ratesofspreading นำคุณลักษณะและการไล่สีของ inhomogeneous คมจึงละมั่ง ความหนาแน่นในทิศทางตั้งฉากกับเส้นค่าเฉลี่ยจึงละมั่ง .ถ้าเหล่านี้จึงละมั่ง เส้นแสดงแนะนำของศูนย์ seps ฉีดจากถิ่นแหล่งใกล้ดวงอาทิตย์ อนุภาคตามเส้นละมั่งเหล่านั้นจึง . เราจึง ND dropout เหมือนการกระจายของเส้นจึงละมั่ง ( ตัวแทนอนุภาค ) ที่ 1 หรือ ถ้าขนาดของเกาะประมาณ 0.03 AU จากการศึกษานี้เราสามารถพูดได้ว่า eldlinescanbetrappedfordistanceslongerorshorterthan1au จึง ,และสำหรับดักขนาดเกาะที่สามารถมีขนาดใหญ่หรือขนาดเล็กกว่า 0.03 AU ขึ้นอยู่กับพารามิเตอร์ที่เป็นแม่เหล็กจึงละมั่ง describedabove ในทางกลับกัน inprincipleourformulationofthetrapping ความยาวอาจจะใช้วิธีการสังเกต dropout คุณสมบัติร่วมกับแม่เหล็กจึงละมั่ง พารามิเตอร์ของลมพลังงานแสงอาทิตย์การใช้วิธีการอื่น ๆเพื่อกำหนดรูปแบบหรือโครงสร้างของละมั่ง จึง nearbymagnetic ( Hu & sonnerup2003 ) การวิเคราะห์ inthiswaythepresent อาจนำไปสู่คำอธิบายทางกายภาพของการติดตา ความคมชัด และระดับกลาง จึงบอกองค์ประกอบของการอ seps ที่วงโคจรที่พบทั้งในการสังเกตและอิสระต่าง ๆจำลอง
รุ่น

การแปล กรุณารอสักครู่..

ภาษาอื่น ๆ

การสนับสนุนเครื่องมือแปลภาษา: กรีก, กันนาดา, กาลิเชียน, คลิงออน, คอร์สิกา, คาซัค, คาตาลัน, คินยารวันดา, คีร์กิซ, คุชราต, จอร์เจีย, จีน, จีนดั้งเดิม, ชวา, ชิเชวา, ซามัว, ซีบัวโน, ซุนดา, ซูลู, ญี่ปุ่น, ดัตช์, ตรวจหาภาษา, ตุรกี, ทมิฬ, ทาจิก, ทาทาร์, นอร์เวย์, บอสเนีย, บัลแกเรีย, บาสก์, ปัญจาป, ฝรั่งเศส, พาชตู, ฟริเชียน, ฟินแลนด์, ฟิลิปปินส์, ภาษาอินโดนีเซี, มองโกเลีย, มัลทีส, มาซีโดเนีย, มาราฐี, มาลากาซี, มาลายาลัม, มาเลย์, ม้ง, ยิดดิช, ยูเครน, รัสเซีย, ละติน, ลักเซมเบิร์ก, ลัตเวีย, ลาว, ลิทัวเนีย, สวาฮิลี, สวีเดน, สิงหล, สินธี, สเปน, สโลวัก, สโลวีเนีย, อังกฤษ, อัมฮาริก, อาร์เซอร์ไบจัน, อาร์เมเนีย, อาหรับ, อิกโบ, อิตาลี, อุยกูร์, อุสเบกิสถาน, อูรดู, ฮังการี, ฮัวซา, ฮาวาย, ฮินดี, ฮีบรู, เกลิกสกอต, เกาหลี, เขมร, เคิร์ด, เช็ก, เซอร์เบียน, เซโซโท, เดนมาร์ก, เตลูกู, เติร์กเมน, เนปาล, เบงกอล, เบลารุส, เปอร์เซีย, เมารี, เมียนมา (พม่า), เยอรมัน, เวลส์, เวียดนาม, เอสเปอแรนโต, เอสโทเนีย, เฮติครีโอล, แอฟริกา, แอลเบเนีย, โคซา, โครเอเชีย, โชนา, โซมาลี, โปรตุเกส, โปแลนด์, โยรูบา, โรมาเนีย, โอเดีย (โอริยา), ไทย, ไอซ์แลนด์, ไอร์แลนด์, การแปลภาษา.