For Ti KĮ spectrum, one channel was

For Ti KĮ spectrum, one channel was a 0.01000keV step from 4.48345 to 4.53395 keV. For Cr KĮ spectrum, one channel was a 0.005 keV step from 5.38230 to 5.44030 keV. For Fe KĮ spectrum, one channel was a 0.01000keV step from 6.66440 to 7.15500 keV. For CoKĮ spectrum, one channel was a 0.01000keV step from 6.86320 to 6.9830 keV. Cu KĮ spectrum, one channel was a 0.01000keV step from 7.71740 to 8.39600 keV. For Ti Kȕ1,3 spectrum, one channel was a 0.01000keV step from 4.89935 to 4.97660 keV. For Cr Kȕ1,3 spectrum, one channel was a 0.005 keV step from 5.90340 to 5.97950 keV. For Fe Kȕ1,3 spectrum, one channel was a 0.01000keV step from 6.77860 to 7.42040 keV. For Co Kȕ1,3 spectrum, one channel was a 0.02000 keV step from 7.55840 to 7.72480 keV. The strongest x-ray signal was obtained from Ti, Cr, Fe, Co and Cu metal. Each compound was measurement at least five times to check the reproducibility. A spectrum of chrome metal was measured just before and after the five fold measurement of each compound to calibrate the spectrometer energy. The spectrometer was evacuated down to 13.0 Pa and the spectrometer temperature was stabilized at 36.5 oC.
The five-point Savitzky-Golay smoothing method was iteratively processed five times. The peak position was determined at the centre point of the 9/10 intensity of the smoothed lineshape. It was known that the standard deviation of the peak position determined using the 9/10 intensity was less than that determined using the peak top.
The chemical shift was the difference between the centre point of the 9/10 peak intensity of a compound and that of metal measured before and after the measurement of the compound. Spectral smoothing was important for reducing the standard deviation of these parameters. The measured lines can be simulated, with quite a good approximation, by Voigt functions. These are the convolution of a Lorentzian function with a Gaussian function, the first one describing the emission line and the second one, the responder of the spectrometer. øf the resolution of the spectrometer is large as compared to the natural line width, the Gaussian function will predominate. For this reason, the spectra measured with the conventional spectrometer were fitted by Gaussian function, whereas for the ones measured with high resolution Voigt functions were used.
2.2. Analyses and Results
For measured Ti, Cr, Fe, Co and Cu compounds, oxidation number, lattice energy, peak energies, chemical shifts ('E), full widths at half maximum intensity (FWHM) and difference of full widths at half maximum intensity ('FWHM) for KD and KE1,3 x-ray emission lines are given in Table 1. For the good quality of the experimental procedure employed, one of samples was measured twenty times in the same experimental conditions and the relative standard deviations (RSD) associated was also calculated. This is related to instrument and counting statistics and it was found that, in most cases RSD d % 1.10-3 and % 0.1 for chemical shifts and FWHM respectively.
The individual characteristics of the structure of molecules, complexes, and crystals mainly affect the energy position of the Ki (i = D, E) line. In actuality, an atom in a molecule or crystal differs from the free atom. Participation of the atom in a chemical bond leads to a change in its electron density, and the valence electron density is changed to an especially high degree. The electron density decreases or increases depending on the type of bonding with adjacent atoms in a molecule or crystal. The energies of the inner levels depend strongly on the resulting electron density at the atom; accordingly, the parameters of any inner line may be used to identify the chemical state of atoms in molecules or crystals.
The KE lines of third period elements owe their origins to x-ray transitions between the inner 1s level and outer valence 3p level. When the atom takes part in chemical bonding, the valence 3p atomic orbitals participate in formation of the molecular orbitals of the compounds. The structure of these molecular orbitals will be determined both by the nature of the partner atoms in the bond and by the symmetry of the molecule which includes the emitting atom. Within the molecule, the inner levels have an atom-like character and correspond to the inner 1s levels of the atoms forming the molecule, the outer levels correspond to the system of molecular orbitals characteristic for the given molecule. Electron density and quantum states are influenced by the environment of the atom with consequent wavelength shifts, or so-called chemical shifts, of the emitted lines. Chemical shifts are small and detectable only if the spectral line widths are sufficiently small and if an instrument is available with sufficient spectral resolution. For x-rays the line shift is at most a few electronvolts. In spectrometers with high resolution, such as WDXRF systems, most spectral shifts are easily detectable. The structure of x-ray emission lines has been extensively studied over a long period. The KD 1,2 diagram lines of the 3d elements are of special interest because of their asymmetric shape. According to both classical and quantum theories of radiation, an emission line has a Lorentzian shape (Mukoyama T., 2000)

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

สำหรับสเปกตรัม KĮ ตี้ ช่องหนึ่งถูก 0.01000keV เป็นขั้นตอนจาก 4.48345 เพื่อ 4.53395 keV สำหรับสเปกตรัม Cr KĮ สถานีหนึ่งถูกขั้นตอน keV 0.005 จาก 5.38230 เพื่อ 5.44030 keV สำหรับสเปกตรัม Fe KĮ สถานีหนึ่งถูก 0.01000keV เป็นขั้นตอนจาก 6.66440 เพื่อ 7.15500 keV สำหรับสเปกตรัม CoKĮ ช่องหนึ่งถูก 0.01000keV เป็นขั้นตอนจาก 6.86320 เพื่อ 6.9830 keV Cu KĮ สเปกตรัม สถานีหนึ่งถูก 0.01000keV เป็นขั้นตอนจาก 7.71740 เพื่อ 8.39600 keV สำหรับตี้ Kȕ1, 3 สเปกตรัม สถานีหนึ่งถูก 0.01000keV เป็นขั้นตอนจาก 4.89935 เพื่อ 4.97660 keV สำหรับ Cr Kȕ1, 3 สเปกตรัม สถานีหนึ่งถูกขั้นตอน keV 0.005 จาก 5.90340 เพื่อ 5.97950 keV สำหรับเฟ Kȕ1, 3 สเปกตรัม สถานีหนึ่งถูก 0.01000keV เป็นขั้นตอนจาก 6.77860 เพื่อ 7.42040 keV สำหรับบริษัท Kȕ1, 3 สเปกตรัม สถานีหนึ่งถูกขั้นตอน keV 0.02000 จาก 7.55840 เพื่อ 7.72480 keV สัญญาณเอกซเรย์แข็งแกร่งได้รับจากโลหะตี้ Cr, Fe, Co และ Cu สารประกอบแต่ละวัดน้อยห้าครั้งเพื่อตรวจสอบการ reproducibility สเปกตรัมของโลหะโครเมี่ยมที่วัดก่อน และหลัง จากห้าพับวัดสารประกอบแต่ละการปรับเทียบพลังงานสเปกโตรมิเตอร์ สเปกโตรมิเตอร์ถูกอพยพลง 13.0 Pa และอุณหภูมิสเปกโตรมิเตอร์ที่เสถียรที่ 36.5 oC. ห้าจุด Savitzky Golay ผืนวิธีซ้ำ ๆ มีการประมวลผลครั้งที่ 5 ตำแหน่งสูงสุดได้กำหนดจุดศูนย์กลางของความเข้ม 9/10 ของ lineshape ปรับให้โค้ง มันถูกเรียกว่า ส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของตำแหน่งสูงสุดกำหนดโดยใช้ความเข้ม 9/10 น้อยกว่าที่กำหนดใช้บนจุดสูงสุด ความแตกต่างระหว่างจุดศูนย์กลางของความเข้มสูงสุด 9/10 ของสารประกอบของโลหะที่วัดก่อน และ หลังวัดบริเวณกะเคมีได้ ราบเรียบสเปกตรัมเป็นสิ่งสำคัญสำหรับการลดค่าส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานของพารามิเตอร์เหล่านี้ บรรทัดวัดสามารถจำลอง มีมากที่ดีประมาณ โดย Voigt ฟังก์ชัน นี่คือ convolution ของฟังก์ชันด้วยฟังก์ชัน Gaussian คนแรกที่อธิบายรายการมลพิษ และสอง หนึ่ง ผู้ตอบสนองของสเปกโตรมิเตอร์ Lorentzian øf ความละเอียดของสเปกโตรมิเตอร์มีขนาดใหญ่เมื่อเทียบกับความกว้างบรรทัดธรรมชาติ ฟังก์ชัน Gaussian จะ predominate ด้วยเหตุนี้ แรมสเป็คตราวัด ด้วยสเปกโตรมิเตอร์ทั่วไปถูกติดตั้ง โดยฟังก์ชัน Gaussian ในขณะที่ใช้ฟังก์ชันที่วัด ด้วยความละเอียดสูง Voigt 2.2 การวิเคราะห์ และผล วัดตี้ Cr, Fe, Co และ Cu สาร ออกซิเดชัน โครงตาข่ายประกอบพลังงาน พลังงานสูงสุด เคมีกะ ('E), เต็มความกว้างที่ความเข้มสูงสุด (FWHM) และความแตกต่างของความกว้างเต็มที่ความเข้มสูงสุดครึ่งครึ่ง ('FWHM) KD และ KE1, 3 เอ็กซ์เรย์มลพิษบรรทัดได้ในตารางที่ 1 สำหรับคุณภาพของกระบวนการทดลองงาน หนึ่งอย่างถูกวัดยี่สิบครั้งทดลองสภาพเดียวกัน และยังคำนวณสัมพันธ์กับมาตรฐานความแตกต่าง (RSD) เกี่ยวข้อง นี้เกี่ยวข้องกับเครื่องมือและสถิติการตรวจนับ และพบว่า ส่วนใหญ่กรณี RSD 1.10-3 d %และ% 0.1 กะเคมีและ FWHM ตามลำดับ แต่ละลักษณะของโครงสร้างของโมเลกุล คอมเพล็กซ์ และผลึกส่วนใหญ่ส่งผลกระทบต่อตำแหน่งพลังงานกี่ (ฉัน = D, E) บรรทัด ใน actuality อะตอมในโมเลกุลหรือคริสตัลแตกต่างจากอะตอมอิสระ มีส่วนร่วมของอะตอมในพันธะเคมีที่นำไปสู่การเปลี่ยนแปลงความหนาแน่นของอิเล็กตรอน และความหนาแน่นของเวเลนซ์อิเล็กตรอนจะเปลี่ยนระดับสูงโดยเฉพาะอย่างยิ่งการ ความหนาแน่นอิเล็กตรอนลด หรือเพิ่มตามชนิดของการติดยึดกับอะตอมในโมเลกุลหรือคริสตัลที่อยู่ติดกัน พลังงานของระดับภายในขอขึ้นอยู่กับความหนาแน่นอิเล็กตรอนผลลัพธ์ที่อะตอม ตาม พารามิเตอร์ของบรรทัดใด ๆ ภายในอาจใช้เพื่อระบุสถานะทางเคมีของอะตอมในโมเลกุลหรือผลึก ใบ KE องค์สามรอบระยะเวลาค้างชำระต้นกำเนิดการเอ็กซ์เรย์ 1s ภายในช่วงการเปลี่ยนระดับและระดับ 3p เวเลนซ์ภายนอก เมื่ออะตอมใช้เวลาส่วนหนึ่งในงานเคมี orbitals อะตอมของ p 3 เวเลนซ์เข้าร่วมในการก่อตัวของ orbitals โมเลกุลของสารประกอบ โครงสร้างของ orbitals โมเลกุลเหล่านี้จะกำหนดทั้ง โดยลักษณะของอะตอมคู่ในความผูกพัน และสมมาตรของโมเลกุลที่มีอะตอม emitting ภายในโมเลกุล ระดับภายในมีตัวอักขระเช่นอะตอม และสอดคล้องกับ 1s ภายในระดับของอะตอมเป็นโมเลกุล ระดับภายนอกกับระบบของ orbitals โมเลกุลลักษณะสำหรับโมเลกุลที่กำหนด สถานะควอนตัมของอิเล็กตรอนความหนาแน่นและรับอิทธิพลจากสภาพแวดล้อมของอะตอมมีความยาวคลื่นตามมากะ หรือสารเคมีที่เรียกว่า กะ บรรทัด emitted เคมีกะมีขนาดเล็ก และสามารถตรวจสอบได้เท่านั้นถ้าความกว้างของเส้นสเปกตรัมพอเล็ก และเครื่องมือที่มีความละเอียดเพียงพอสเปกตรัม สำหรับรังสีเอกซ์ กะบรรทัดได้มากสุดกี่ electronvolts ในตรวจมีความละเอียดสูง เช่นระบบ WDXRF กะสุดสเปกตรัมจะสามารถตรวจสอบได้ง่าย ศึกษาโครงสร้างของบรรทัดเอกซเรย์มลพิษระยะยาวอย่างกว้างขวาง KD 1,2 ไดอะแกรมใบองค์ประกอบ 3d มีความสนใจเป็นพิเศษเนื่องจากรูปร่างของ asymmetric ตามทั้งคลาสสิก และทฤษฎีควอนตัมของรังสี บรรทัดการปล่อยก๊าซมีรูป Lorentzian (ต. Mukoyama, 2000)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

สำหรับคลื่นความถี่ Ti Ki, หนึ่งช่องทางเป็นขั้นตอน 0.01000keV 4.48345-4.53395 เคฟ สำหรับคลื่นความถี่ Cr Ki, หนึ่งช่องทางเป็นขั้นตอน 0.005 เคฟ 5.38230-5.44030 เคฟ สำหรับคลื่นความถี่เฟ Ki, หนึ่งช่องทางเป็นขั้นตอน 0.01000keV 6.66440-7.15500 เคฟ สำหรับคลื่นความถี่ coki หนึ่งช่องทางที่เป็นขั้นตอน 0.01000keV 6.86320-6.9830 เคฟ ลูกบาศ์กสเปกตรัม Ki, หนึ่งช่องทางเป็นขั้นตอน 0.01000keV 7.71740-8.39600 เคฟ สำหรับคลื่นความถี่ Ti Kȕ1,3หนึ่งช่องทางที่เป็นขั้นตอน 0.01000keV 4.89935-4.97660 เคฟ สำหรับคลื่นความถี่ Cr Kȕ1,3หนึ่งช่องทางที่เป็นขั้นตอน 0.005 เคฟ 5.90340-5.97950 เคฟ สำหรับคลื่นความถี่เฟKȕ1,3หนึ่งช่องทางที่เป็นขั้นตอน 0.01000keV 6.77860-7.42040 เคฟ สำหรับคลื่นความถี่ร่วมKȕ1,3หนึ่งช่องทางที่เป็นขั้นตอนเคฟ 0.02000 7.55840-7.72480 เคฟ สัญญาณที่แข็งแกร่งเอ็กซ์เรย์ที่ได้รับจาก Ti, Cr, เฟร่วมและทองแดงโลหะ สารประกอบแต่ละวัดอย่างน้อยห้าครั้งเพื่อตรวจสอบการทำสำเนา สเปกตรัมของโลหะโครเมี่ยมวัดก่อนและหลังการวัดห้าเท่าของแต่ละสารประกอบในการสอบเทียบพลังงานสเปกโตรมิเตอร์ สเปกโตรมิเตอร์อพยพลงไป 13.0 ป่าและอุณหภูมิสเปกโตรมิเตอร์มีเสถียรภาพที่ 36.5 องศาเซลเซียส.
ห้าจุดวิธีการปรับให้เรียบ Savitzky-Golay ประมวลผลซ้ำห้าครั้ง ตำแหน่งสูงสุดได้กำหนดที่จุดกึ่งกลางของ 9/10 เข้มของ lineshape เรียบ เป็นที่รู้กันว่าเบี่ยงเบนมาตรฐานของตำแหน่งสูงสุดที่กำหนดโดยใช้ความเข้ม 9/10 น้อยกว่าที่กำหนดโดยใช้ด้านบนจุดสูงสุด.
กะเคมีเป็นความแตกต่างระหว่างจุดกึ่งกลางของจุดสูงสุดของสาร 9/10 และที่ ของโลหะวัดก่อนและหลังการตรวจวัดสารที่ เรียบเงาเป็นสิ่งสำคัญสำหรับการลดค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานของพารามิเตอร์เหล่านี้ สายวัดสามารถจำลองที่มีค่อนข้างประมาณการที่ดีโดยฟังก์ชั่นยต์ เหล่านี้เป็นบิดของฟังก์ชัน Lorentzian กับฟังก์ชั่นเสียนคนแรกที่อธิบายถึงสายการปล่อยก๊าซเรือนกระจกและหนึ่งที่สองตอบกลับของสเปกโตรมิเตอร์ที่ มติสเปกโตรมิเตอร์ที่มีขนาดใหญ่เมื่อเทียบกับความกว้างของเส้นธรรมชาติ, ฟังก์ชั่นเสียนจะครอบงำ ด้วยเหตุนี้วัดสเปกตรัมกับสเปกโตรมิเตอร์ธรรมดาก็พอดีโดยฟังก์ชั่นเสียนในขณะที่สำหรับคนที่วัดด้วยฟังก์ชั่ยต์ความละเอียดสูงถูกนำมาใช้.
2.2 การวิเคราะห์และผลสำหรับวัด Ti, Cr, เฟร่วมและสารประกอบทองแดงจำนวนการเกิดออกซิเดชันพลังงานตาข่ายพลังงานสูงสุดกะเคมี (E), ความกว้างเต็มรูปแบบในครึ่งเข้มสูงสุด (FWHM) และความแตกต่างของความกว้างเต็มรูปแบบในครึ่งเข้มสูงสุด (FWHM) สำหรับ KD และ KE1,3 เอ็กซ์เรย์สายการปล่อยก๊าซเรือนกระจกจะได้รับในตารางที่ 1 เพื่อคุณภาพที่ดีของขั้นตอนการทดลองที่ใช้เป็นหนึ่งในตัวอย่างที่วัดยี่สิบครั้งในเงื่อนไขการทดลองเดียวกันและเบี่ยงเบนมาตรฐานสัมพัทธ์ (RSD ) ที่เกี่ยวข้องนอกจากนี้ยังมีที่คำนวณได้
นี้จะเกี่ยวข้องกับเครื่องมือและสถิตินับและพบว่าในกรณีส่วนใหญ่ RSD% d 1.10-3 และ 0.1% สำหรับการเปลี่ยนแปลงทางเคมีและ FWHM ตามลำดับ.
ลักษณะส่วนบุคคลของโครงสร้างของโมเลกุลเชิงซ้อนและผลึกส่วนใหญ่ส่งผลกระทบต่อการใช้พลังงาน ตำแหน่งของคี (i = D, E) เส้น ในความเป็นจริงอะตอมในโมเลกุลหรือผลึกแตกต่างจากอะตอมฟรี การมีส่วนร่วมของอะตอมในพันธะเคมีจะนำไปสู่การเปลี่ยนแปลงในความหนาแน่นของอิเล็กตรอนและความหนาแน่นของอิเล็กตรอนจุที่มีการเปลี่ยนแปลงไปยังระดับสูงโดยเฉพาะอย่างยิ่ง ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนลดลงหรือเพิ่มขึ้นขึ้นอยู่กับชนิดของพันธะกับอะตอมที่อยู่ติดกันในโมเลกุลหรือคริสตัล พลังงานของระดับชั้นในขึ้นอยู่อย่างมากในความหนาแน่นของอิเล็กตรอนที่ส่งผลให้อะตอม; ตามพารามิเตอร์ของสายภายในใด ๆ ที่อาจจะใช้ในการระบุรัฐทางเคมีของอะตอมในโมเลกุลหรือคริสตัล. the
เส้น KE ขององค์ประกอบยุคที่สามเป็นหนี้กำเนิดของพวกเขาจะเปลี่ยนเอ็กซ์เรย์ระหว่างระดับ 1s ภายในและระดับ 3p จุนอก เมื่ออะตอมเวลาส่วนหนึ่งในพันธะเคมีที่จุ 3p orbitals อะตอมมีส่วนร่วมในการก่อตัวของโมเลกุล orbitals ของสารประกอบ โครงสร้างของโมเลกุล orbitals เหล่านี้จะได้รับการพิจารณาทั้งโดยธรรมชาติของอะตอมหุ้นส่วนในตราสารหนี้และโดยสัดส่วนของโมเลกุลที่มีอะตอมเปล่ง ภายในโมเลกุลระดับภายในมีตัวอักษรอะตอมที่เหมือนจริงและสอดคล้องกับระดับชั้น 1s ของอะตอมสร้างโมเลกุลระดับนอกสอดคล้องกับระบบการทำงานของโมเลกุล orbitals ลักษณะโมเลกุลที่กำหนด ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนและรัฐควอนตัมได้รับอิทธิพลจากสภาพแวดล้อมของอะตอมที่มีการเปลี่ยนแปลงความยาวคลื่นที่เกิดขึ้นหรือที่เรียกว่าการเปลี่ยนแปลงทางเคมีของสายการส่งเสียง การเปลี่ยนแปลงทางเคมีมีขนาดเล็กและสามารถตรวจพบเฉพาะในกรณีที่ความกว้างของเส้นสเปกตรัมที่มีขนาดเล็กพอและถ้าเครื่องมือที่สามารถใช้ได้กับความละเอียดสเปกตรัมเพียงพอ สำหรับรังสีเอกซ์กะเส้นเป็นอย่างมากไม่กี่อิเล็กตรอน ในสเปกโทรมิเตอร์ที่มีความละเอียดสูงเช่นระบบ WDXRF กะผีส่วนใหญ่จะตรวจพบได้อย่างง่ายดาย โครงสร้างของสายการปล่อยเอ็กซ์เรย์ที่ได้รับการศึกษาอย่างกว้างขวางในระยะเวลานาน สินค้า KD 1,2 เส้นแผนภาพในองค์ประกอบ 3 มิติที่มีความสนใจเป็นพิเศษเพราะรูปร่างไม่สมมาตรของพวกเขา ตามที่ทั้งสองทฤษฎีควอนตัมคลาสสิกและของรังสีสายการปล่อยมีรูปร่าง Lorentzian (Mukoyama ตัน, 2000)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ทิเคĮสเปกตรัม อีกช่องทางหนึ่งคือ 0.01000kev ก้าวจาก 4.48345 เพื่อ 4.53395 เคฟ สำหรับโครเมียม K Įสเปกตรัม อีกช่องทางหนึ่งคือ 0.005 เคฟก้าวจาก 5.38230 เพื่อ 5.44030 เคฟ , K Įสเปกตรัม อีกช่องทางหนึ่งคือ 0.01000kev ก้าวจาก 6.66440 เพื่อ 7.15500 เคฟ สำหรับ Code Division Multiple Access Įสเปกตรัม อีกช่องทางหนึ่งคือ 0.01000kev ก้าวจาก 6.86320 เพื่อ 6.9830 เคฟ Į Cu K สเปกตรัม หนึ่งช่องทาง เป็นขั้นตอน 0.01000kev จาก 771740 เพื่อ 8.39600 เคฟ ทิเคȕสเปกตรัมช่องทางหนึ่งคือ 1 , 3 , 0.01000kev ก้าวจาก 4.89935 เพื่อ 4.97660 เคฟ สำหรับ CR 34 K ȕสเปกตรัม อีกช่องทางหนึ่งคือ 0.005 เคฟก้าวจาก 5.90340 เพื่อ 5.97950 เคฟ 34 , K ȕสเปกตรัม อีกช่องทางหนึ่งคือ 0.01000kev ก้าวจาก 6.77860 เพื่อ 7.42040 เคฟ CO ȕ 34 K สเปกตรัม อีกช่องทางหนึ่งคือ 0.02000 เคฟก้าวจาก 7.55840 เพื่อ 7.72480 เคฟสัญญาณเอกซเรย์ที่ได้จาก Ti , CR , Fe , Co และทองแดงโลหะ แต่ละชนิดวัดอย่างน้อย 5 ครั้ง เพื่อตรวจสอบคาร์บอน สเปกตรัมของโครเมี่ยมโลหะวัดก่อนและหลังจากการวัดห้าเท่าของแต่ละสารปรับแต่งเครื่องวัดสเปกตรัมพลังงาน สเปกโตรมิเตอร์ก็อพยพไปทั้งป่า และวัดระดับอุณหภูมิได้คงที่ที่ 365 องศาเซลเซียส
5 จุด savitzky golay เรียบวิธีการประมวลผลซ้ำห้าครั้ง จุดสูงสุดตำแหน่งตั้งใจที่จุดศูนย์กลางของ 9 / 10 ตัดความเข้มของ lineshape . เป็นที่รู้กันว่าค่าเบี่ยงเบนมาตรฐานของตำแหน่งสูงสุดการพิจารณา 9 / 10 ความเข้มน้อยกว่าที่กำหนด โดยใช้ยอดด้านบน
เคมีกะคือความแตกต่างระหว่างจุดศูนย์กลางของ 9 / 10 ความเข้มสูงสุดของสารประกอบของโลหะและวัดก่อนและหลังจากการวัดของสารประกอบ การปรับให้เรียบเป็นสิ่งสำคัญเพื่อลดจำนวนของพารามิเตอร์เหล่านี้ วัดเส้นสามารถจำลองด้วยค่อนข้างใกล้เคียงที่ดีโดยฟังก์ชันวอยก์ต .เหล่านี้คือการบิดงอของฟังก์ชัน lorentzian กับฟังก์ชันเสียน คนแรกที่อธิบายการปล่อยสายและตัวที่สอง , การตอบกลับของสเปกโตรมิเตอร์ ขึ้น F ความละเอียดของกล้องมีขนาดใหญ่เมื่อเทียบกับสายธรรมชาติของฟังก์ชันเกาส์เซียนจะเหนือกว่า ด้วยเหตุผลนี้สเปกตรัมวัดด้วยสเปกเดิมถูกติดตั้งโดยฟังก์ชันเสียน ขณะที่ตัววัดความละเอียดสูงวอยก์ตฟังก์ชั่นการใช้
2.2 . การวิเคราะห์และผล
สำหรับวัด Ti , CR , Fe , Co และสารประกอบทองแดงเลขออกซิเดชันขัดแตะพลังงาน พลังงานสูงสุด เคมีกะ ( ' E )ความกว้างเต็มที่ความเข้มสูงสุดครึ่ง ( FWHM ) และความแตกต่างของเต็มความกว้างที่ความเข้มสูงสุดครึ่ง ( 'fwhm ) และ ke1,3 การแผ่รังสีเอกซ์และเส้นแสดงไว้ในตารางที่ 1 . เพื่อคุณภาพที่ดีของการทดลองการใช้หนึ่งของตัวอย่างได้ 20 ครั้งในเงื่อนไขการทดลองเดียวกัน และค่าส่วนเบี่ยงเบนมาตรฐานสัมพัทธ์ ( RSD ) ที่เกี่ยวข้องยังได้คำนวณไว้นี้จะเกี่ยวข้องกับเครื่องมือ และนับ สถิติ และพบว่า ในกรณีส่วนใหญ่ RSD d% 1.10-3 และร้อยละ 0.1 และเคมีกะ FWHM ) ตามลำดับ
บุคคลลักษณะของโครงสร้างของโมเลกุลเชิงซ้อนและผลึกส่วนใหญ่มีผลต่อพลังงานตำแหน่งของกิ ( ฉัน = D , E ) เส้น ในความเป็นจริง , อะตอมในโมเลกุลหรืออะตอมของผลึกแตกต่างจากฟรีการมีส่วนร่วมของอะตอมในพันธะทางเคมีที่นำไปสู่การเปลี่ยนแปลงความหนาแน่นของอิเล็กตรอนเวเลนซ์อิเล็กตรอนความหนาแน่น และเปลี่ยนระดับสูงโดยเฉพาะอย่างยิ่ง อิเล็กตรอนความหนาแน่นลดลง หรือเพิ่มขึ้น ขึ้นอยู่กับชนิดของพันธะกับอะตอมในโมเลกุลที่อยู่ติดกัน หรือ คริสตัล พลังระดับภายในขึ้นอย่างมากส่งผลให้ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนในอะตอม ; ตามพารามิเตอร์ของบรรทัดใด ๆภายในอาจถูกใช้เพื่อระบุสถานะทางเคมีของอะตอมในโมเลกุลหรือคริสตัล
Ke เส้นขององค์ประกอบ 3 สมัย เป็นหนี้กำเนิดของพวกเขาเพื่อเอ็กซเรย์ช่วงระหว่างภายในและภายนอก 3P 1s ระดับ 2 ระดับ เมื่ออะตอมจะใช้เวลาส่วนหนึ่งในพันธะเคมี ระดับที่ 2 ออร์บิทัลเชิงอะตอม 3P มีส่วนร่วมในการพัฒนาของออร์บิทัลเชิงโมเลกุลของสารประกอบโครงสร้างของออร์บิทัลเชิงโมเลกุลเหล่านี้จะถูกกำหนดโดยลักษณะของพันธมิตรทั้งอะตอมในพันธบัตรและสมมาตรของโมเลกุลซึ่งรวมถึงการปล่อยอะตอม ภายในโมเลกุล ระดับภายในมีอะตอมเช่นตัวอักษรและสอดคล้องกับชั้นในระดับ 1s ของอะตอมเป็นโมเลกุลระดับภายนอก สอดคล้องกับระบบของออร์บิทัลเชิงโมเลกุลลักษณะเพื่อให้โมเลกุล ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนและควอนตัมสหรัฐอเมริกาได้รับอิทธิพลจากสภาพแวดล้อมของอะตอมด้วย เนื่องจากความยาวคลื่นกะ หรือที่เรียกว่าเคมีกะของที่ปล่อยออกมาเป็นเส้นเคมีกะมีขนาดเล็กและพบเพียง ถ้าความกว้างของเส้นสเปคตรัมมีขนาดเล็กพอสมควร และถ้าเป็นเครื่องมือที่สามารถใช้ได้กับความละเอียดของแสงที่เพียงพอ เอ็กซเรย์บรรทัดกะอยู่ไม่กี่ electronvolts ที่สุด ใน าที่มีความละเอียดสูง เช่น ระบบ wdxrf กะผีส่วนใหญ่จะตรวจพบได้อย่างง่ายดายโครงสร้างของการปล่อยรังสีเส้นได้ถูกศึกษาอย่างกว้างขวางมาเป็นเวลานาน โดย KD 2 แผนภาพเส้นของ 3D มีองค์ประกอบที่น่าสนใจเป็นพิเศษเพราะรูปร่างไม่สมมาตรของ ตามทฤษฎีของรังสีทั้งคลาสสิกและควอนตัม , จาคะ มีรูปร่าง lorentzian ( mukoyama T . , 2000 )