increases, an increasing proportion

increases, an increasing proportion of the jet falls onto a different cup geometry and so the agreement with the model decreases. This is illustrated by Fig. 12, which shows photos of the turbine disc in operation. Fig. 12a shows radial flow within a cup, the flow enter- ing and exiting at different radii. This increases the path length of the flow and changes the radius where the resultant force acts. This spreading out is due to the impact against the cup, as described for collision of coplanar jets [25], and the centrifugal force from the interaction of the rotating turbine and the straight jet. There is also interference between the incoming cup and the jet, as shown in Fig. 12b, which causes the jet to become more turbulent and de- flects some of the water away from the aimed position on the cup. As can be seen in both photos in Fig. 12, there is a large amount of water splashing around the turbine casing which will undoubtedly interact with the incoming jet. Some of the aforementioned flow characteristics could be mod- elled quite simply. For example the gravity droop could be de- scribed using of equations of motion. However, the more complex interactions, such as the jet spreading shown in Fig. 18 would be difficult to model analytically. Experiments with differ- ent turbine discs and alternate geometry could provide the basis for empirical functions for a more accurate model. The maximum power speed point can be estimated from basic impulse turbine theory, for example in [14]. This suggests that the maximum power of the turbine should occur when the tangen- tial rotational velocity (u1) is half the nozzle velocity (v1). In the model developed in Section 2, this ratio is 0.51. In real turbines this ratio is found to be more in the region of 0.47 [13]. In this testing, the maximum power occurred at a ratio of between 0.42 and 0.44. The experimental results in Figs. 10 and 11 show that increasing nozzle diameter for this fixed cup size reduces the efficiency; how- ever the mechanical power generated still increases. The 20 mm jet generates 75 W at its maximum efficiency point of 85% whilst the 30 mm jet generates 142 W but with only 70% efficiency. There- fore, a disproportionate increase in water flow is required to gen- erate the extra power. The model is shown to be simple and robust, and able to provide a good first approximation to the performance of the turbine. As the model is not able to accurately represent all the effects experi- enced in the turbine, an experimental study is carried out to fur- ther vary the parameters identified from the model, detailed in Table 2, to explore the design space further, in view of improving the turbine efficiency and overall turbine performance.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เพิ่มขึ้น สัดส่วนการเพิ่มขึ้นของเจ็ทตกสู่เรขาคณิตคัพแตกต่างกัน และดังนั้น การลดลงของข้อตกลงกับแบบ นี้จะแสดง โดย Fig. 12 ซึ่งแสดงภาพของดิสก์กังหันในการดำเนินงาน Fig. 12a แสดง flow รัศมีภายในถ้วย flow ใส่-ing และออกจากที่รัศมีแตกต่างกัน นี้เพิ่มความยาวเส้นทางของ flow และรัศมีที่ทำหน้าที่บังคับให้ผลแก่การเปลี่ยนแปลง นี้แพร่กระจายออกได้เนื่องจากผลกระทบกับถ้วย ตามที่อธิบายไว้สำหรับชน coplanar jets [25], และเหวี่ยงจากการโต้ตอบของกังหันหมุนและเจ็ทตรง มีสัญญาณรบกวนระหว่างคัพเข้ามาและเจ็ท ดังที่แสดงใน Fig. 12b ซึ่งทำให้เจ็ทเป็นปั่นป่วนมากขึ้นและเด flects น้ำจาก aimed ตำแหน่งบนถ้วย สามารถได้เห็นทั้งภาพใน Fig. 12 มีขนาดใหญ่รอบปลอกกังหันซึ่งจะโต้ตอบอย่างไม่ต้องสงสัยกับเจ็ทเข้ามาสาดน้ำ ลักษณะ flow ดังกล่าวอาจเป็น mod-elled เหมือนกัน เช่น ก้มต่ำแรงโน้มถ่วงสามารถ de-scribed ใช้สมการของการเคลื่อนไหว อย่างไรก็ตาม การโต้ตอบซับซ้อน เช่นเจ็ทแพร่กระจายแสดงใน Fig. 18 จะเป็น difficult รุ่น analytically ทดลองกับดิสก์กังหันเอนท์แตกต่างกันและรูปทรงเรขาคณิตอื่นสามารถให้ข้อมูลพื้นฐานสำหรับฟังก์ชันประจักษ์ในแบบที่ถูกต้องมากขึ้น แบบความเร็วสูงสุดที่สามารถประเมินได้จากทฤษฎีกังหันกระแสพื้นฐาน เช่นใน [14] แนะนำว่า อำนาจสูงสุดของกังหันลมควรเกิดขึ้นเมื่อการ tangen - tial ในการหมุนความเร็ว (u1) ครึ่งหัวฉีดความเร็ว (v1) ในรูปแบบพัฒนาใน 2 ส่วน อัตราส่วนนี้คือ 0.51 กังหันจริงพบอัตรานี้จะเพิ่มมากขึ้นในภูมิภาคของ 0.47 [13] ในการนี้ทดสอบ อำนาจสูงสุดเกิดขึ้นที่อัตราส่วนของระหว่าง 0.42 และ 0.44 ผลการทดลองใน Figs. 10 และ 11 แสดงว่าเส้นผ่าศูนย์กลางหัวฉีดเพิ่มสำหรับขนาดนี้ fixed ลด efficiency วิธี-เคยพลังงานกลที่สร้างขึ้นยังคงเพิ่มขึ้น เจ็ท 20 มม.สร้าง 75 W ที่จุด efficiency สูงสุด 85% ใน ขณะที่ jet 30 มม.สร้าง 142 W แต่ มีเพียง 70% efficiency มีลำเลียงสา เพิ่มนำใน flow น้ำเป็นต้อง gen-erate พลังพิเศษ แสดงแบบให้เรียบง่าย และแข็งแกร่ง และสามารถให้ประสิทธิภาพของกังหันลมประมาณ first ดีเป็น ไม่สามารถแสดงได้อย่างถูกต้องทั้งหมดดำเนินการ experi-enced ผลในกังหัน การศึกษาทดลองแบบจำลอง ออกไปขนเธอแตก identified พารามิเตอร์จากแบบจำลอง รายละเอียดในตารางที่ 2 การสำรวจ พื้นที่ออกแบบเพิ่ม เติม มุมมองการปรับปรุง efficiency กังหันและประสิทธิภาพการทำงานของกังหัน

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

เพิ่มขึ้นในสัดส่วนที่เพิ่มขึ้นของเครื่องบินตกอยู่บนถ้วยเรขาคณิตที่แตกต่างกันและเพื่อให้ข้อตกลงกับรูปแบบการลดลง นี้แสดงโดยรูป 12 ซึ่งแสดงให้เห็นภาพของแผ่นดิสก์กังหันในการดำเนินงาน มะเดื่อ แสดงให้เห็นชั้น 12a รัศมีโอ๊ยภายในถ้วยชั้นโอ๊ยประกอบการไอเอ็นจีและออกจากรัศมีที่แตกต่างกัน นี้จะเพิ่มความยาวของเส้นทางของโอ๊ยชั้นและการเปลี่ยนแปลงรัศมีที่แรงกระทำผล นี้แพร่กระจายออกไปเป็นเพราะผลกระทบกับถ้วยตามที่อธิบายไว้สำหรับการปะทะกันของทีมเจ็ตส์ coplanar [25] และแรงเหวี่ยงจากการทำงานร่วมกันของกังหันหมุนและเจ็ทตรง นอกจากนี้ยังมีการรบกวนระหว่างถ้วยที่เข้ามาและเจ็ทตามที่แสดงในรูป 12b ซึ่งทำให้เจ็ทจะกลายเป็น ECTS ชั้นปั่นป่วนมากขึ้นและ de- บางส่วนของน้ำออกจากตำแหน่งที่มีวัตถุประสงค์ในถ้วย ที่สามารถเห็นได้ในภาพถ่ายทั้งในรูป 12 มีจำนวนมากสาดน้ำรอบท่อกังหันที่ต้องสงสัยจะโต้ตอบกับเจ็ทที่เข้ามา บางส่วนของลักษณะดังกล่าวโอ๊ยชั้นอาจจะ elled mod- ค่อนข้างง่าย ตัวอย่างเช่นแรงโน้มถ่วงเสียกำลังใจอาจจะ scribed de- ใช้สมการการเคลื่อนที่ อย่างไรก็ตามการปฏิสัมพันธ์ที่ซับซ้อนมากขึ้นเช่นการแพร่กระจายเจ็ทที่แสดงในรูป 18 จะยากที่จะวิเคราะห์แบบจำลอง การทดลองกับแผ่นกังหันที่แตกต่างและเรขาคณิตอื่นจะให้พื้นฐานสำหรับการทำงานเชิงประจักษ์สำหรับรูปแบบที่ถูกต้องมากขึ้น จุดความเร็วอำนาจสูงสุดสามารถประมาณได้จากทฤษฎีกังหันแรงก​​ระตุ้นขั้นพื้นฐานเช่นใน [14] นี้แสดงให้เห็นว่าอำนาจสูงสุดของกังหันควรจะเกิดขึ้นเมื่อความเร็วในการหมุน tangen- TIAL (u1) เป็นครึ่งหนึ่งของความเร็วหัวฉีด (v1) ในรูปแบบการพัฒนาในส่วนที่ 2 อัตราส่วนนี้คือ 0.51 กังหันจริงในอัตราส่วนนี้จะพบว่ามีมากขึ้นในพื้นที่ของ 0.47 [13] ในการทดสอบนี้กำลังไฟฟ้​​าสูงสุดที่เกิดขึ้นในอัตราส่วนระหว่าง 0.42 และ 0.44 ผลการทดลองในมะเดื่อ 10 และ 11 แสดงให้เห็นว่าขนาดเส้นผ่าศูนย์กลางหัวฉีดที่เพิ่มขึ้นสำหรับถ้วยขนาดคงที่นี้จะช่วยลดการขาดไฟ EF; อย่างไรก็ตามการที่เคยสร้างพลังงานกลยังคงเพิ่มขึ้น เจ็ท 20 มิลลิเมตรสร้าง 75 วัตต์ที่จุดไฟประสิทธิภาพใน EF สูงสุด 85% ในขณะที่เจ็ท 30 มิลลิเมตรสร้าง 142 วัตต์ แต่มีเพียง 70% ประสิทธิภาพการไฟ ก่อนรองเพื่อขอแบ่งเพิ่มขึ้นสัดส่วนในน้ำ fl โอ๊ยจะต้อง gen- erate อำนาจพิเศษ รูปแบบที่แสดงให้เห็นว่าที่เรียบง่ายและมีประสิทธิภาพและสามารถที่จะให้ไฟที่ดีประมาณแรกเพื่อประสิทธิภาพการทำงานของกังหัน ในฐานะที่เป็นรูปแบบที่ไม่สามารถที่จะต้องเป็นตัวแทนของผลกระทบทั้งหมด enced ประสบการณ์ในกังหันศึกษาทดลองจะดำเนินการเพื่อ fur- บิดาแตกต่างกันพารามิเตอร์เอ็ดไฟจากแบบจำลองระบุรายละเอียดในตารางที่ 2 การสำรวจออกแบบพื้นที่เพิ่มเติมใน มุมมองของการปรับปรุงประสิทธิภาพการกังหัน fi และผลการดำเนินงานโดยรวมของกังหัน

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

เพิ่มการเพิ่มสัดส่วนของเครื่องบินร่วงลงบนถ้วยเรขาคณิตที่แตกต่างกันและดังนั้นข้อตกลงแบบลดลง นี้จะแสดงโดยรูปที่ 12 ซึ่งจะแสดงภาพถ่ายของกังหันดิสก์ในการดำเนินงาน รูปที่ 12 แสดงรัศมีflโอ๊ยภายในถ้วย flโอ๊ยใส่ - ing และออกจากรัศมีที่แตกต่างกันนี้จะเพิ่มความยาวของเส้นทางของflโอ๊ยและการเปลี่ยนแปลงรัศมีที่ทำตัวแรงลัพธ์ นี้แพร่กระจายออกไป เนื่องจากผลกระทบต่อถ้วย ตามที่อธิบายไว้สำหรับการชนกันของเครื่องบิน coplanar [ 25 ] และแรงเหวี่ยงจากการปฏิสัมพันธ์ของหมุนกังหันและเครื่องตรง นอกจากนี้ยังมีการรบกวนระหว่างถ้วยขาเข้าและเครื่องบิน ดังแสดงในรูปที่ 12A ,ซึ่งทำให้เจ็ทที่จะกลายเป็นสับสนมากขึ้นและ de - flผลบางส่วนของน้ำห่างจากมีตำแหน่งในถ้วย ที่สามารถเห็นได้ทั้งในรูปในรูปที่ 12 มีขนาดใหญ่ปริมาณของน้ำสาดรอบท่อกังหันซึ่งไม่ต้องสงสัยจะโต้ตอบกับเครื่องบินขาเข้า บางส่วนของลักษณะดังกล่าวflโอ๊ยสามารถ mod - elled ค่อนข้างง่าย .ตัวอย่างเช่นแรงโน้มถ่วงว่างสามารถ de - scribed โดยใช้สมการของการเคลื่อนไหว อย่างไรก็ตาม การมีปฏิสัมพันธ์ที่ซับซ้อนมากขึ้น เช่น เจ็ท ไปแสดงในรูปที่ 18 จะดิฟจึงศาสนาแบบวิเคราะห์ . การทดลองกับแตกต่าง - ENT กังหันแผ่นดิสก์และเรขาคณิตอื่นสามารถให้พื้นฐานสำหรับการทำงานเชิงประจักษ์สำหรับแบบจำลองที่ถูกต้องมากขึ้นพลังงานสูงสุดความเร็วในจุดที่สามารถคำนวณได้จากทฤษฎีกังหันอิมพัลส์ขั้นพื้นฐาน ตัวอย่างเช่นใน [ 14 ] นี้แสดงให้เห็นว่าอำนาจสูงสุดของกังหันจะเกิดขึ้นเมื่อ tangen - ด้วยเหตุนี้การหมุนความเร็ว ( U1 ) เป็นครึ่งหนึ่งของหัวฉีด ความเร็ว ( V1 ) ในรูปแบบการพัฒนาในส่วนที่ 2 อัตราส่วนนี้คือ 0.51 . ในกังหันจริง อัตราส่วนนี้จะพบได้มากขึ้นในภูมิภาค . 47 [ 13 ] ในการทดสอบนี้อำนาจที่เกิดขึ้นสูงสุดที่อัตราส่วนระหว่าง 0.42 และ 0.44 . ผลการทดลองในมะเดื่อ . 10 และ 11 แสดงให้เห็นว่าเพิ่มขนาดหัวฉีดสำหรับลดขนาดถ้วยจึงนี้ xed EF จึงประสิทธิภาพ ; วิธีการที่เคยเครื่องกลไฟฟ้ายังคงเพิ่มขึ้น 20 มิลลิเมตรเจ็ทสร้าง 75 W ที่ประสิทธิภาพสูงสุดของ EF จึงชี้ 85% ขณะที่ 30 มม. เจ็ทสร้าง 142 W แต่เพียง 70% EF จึงประสิทธิภาพ . - ก่อน ,การเพิ่มสัดส่วนในโอวflน้ำต้อง Gen - erate เสริมพลัง รูปแบบจะเป็นง่ายและมีประสิทธิภาพและสามารถให้ดี จึงตัดสินใจเดินทางประมาณประสิทธิภาพของกังหัน เป็นโมเดลที่ไม่ถูกต้องสามารถแสดงผล enced ประสบการทั้งหมด - ในกังหันการศึกษาทดลองการขนสัตว์ - ชายแตกต่างกันพารามิเตอร์ identi จึงเอ็ดจากรูปแบบรายละเอียดในตารางที่ 2 เพื่อสำรวจพื้นที่ออกแบบเพิ่มเติม ในมุมมองของการปรับปรุงประสิทธิภาพและประสิทธิภาพกังหันกังหัน EF จึงรวม