were recorded at a frequency of 1 H

were recorded at a frequency of 1 Hz with an exposure time of
20 ms. Although the sample is slightly opaque at this
temperature and diffuses light signi®cantly, residual stray
radiation from the excitation laser does not interfere with the
¯uorescence line, which appears of remarkable signal to noise
quality. The peak emission, at 505 nm, is signi®cantly blue
shifted relative to the value commonly observed at room
temperature (ca 510 nm). Fig. 2(b) shows the stability of the
¯uorescence emission of the same solution, as recorded by the
spectrometer over 5000 s. Counting is reported at two wavelengths
of the emission spectrum (491 and 513 nm) located
near in¯exion points of the latter. A slight linear decay of the
¯uorescence intensity is observed over time, which is estimated
to be ca 3% per hour and probably results from photobleaching.
Instabilities of relatively high frequency (3.3%
r.m.s. deviation) are also observed, which result from residual
absorption by turbulent wet air circulating around the cold
nitrogen stream. The ratio between the two countings, which is
a sensitive marker of the peak emission wavelength, is
remarkably stable (0.42% r.m.s. deviation).
Fig. 3 shows two one-shot emission spectra from a crystal of
PYP, collected at 100 and 220 K. PYP is thought to mediate
the build up of a negative phototactic response to blue light
(Genick et al., 1998). Rod-shaped crystals of about 50 50
250 mm were grown in space group P65. Spectra were obtained
in the same conditions as those of Fig. 1. Despite the small size
of the crystal, its large optical density in the range 400±470 nm
prevented the collection of useful absorption spectra.
However, proper orientation of the crystal allowed ¯uorescence
spectra of excellent quality to be obtained, although
these mainly probed the sample surface. Similar emission
spectra could be obtained using excitation at 355 nm, a
wavelength well remote from the absorption maximum of
PYP (not shown). This allowed the bulk of the crystal to be
probed, but rapidly resulted in serious photo-bleaching of the

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

มีบันทึกที่ความถี่ 1 Hz ด้วยเวลาการเปิดรับแสง20 นางสาวแม้ตัวอย่างจะขุ่นเล็กน้อยนี้อุณหภูมิ และสังคมแสง signi ® ป เหลือหลงทางรังสีจากเลเซอร์กระตุ้นไม่รบกวนการสาย ¯uorescence ซึ่งปรากฏสัญญาณเสียงที่โดดเด่นมีคุณภาพ การปล่อยสูงสุด ที่ 505 nm เป็น signi ® สีฟ้าปขยับสัมพันธ์กับค่าสังเกตที่ห้องทั่วไปอุณหภูมิ (ca 510 nm) มะเดื่อ 2(b) แสดงเสถียรภาพของการปล่อย ¯uorescence ของการแก้ปัญหาเดียวกัน เป็นบันทึกไว้โดยการสเปกโตรมิเตอร์มากกว่า 5000 ปานับรายงานที่สองความยาวคลื่นของปล่อยสเปกตรัม (491 และ 513 nm) ตั้งอยู่ใกล้จุด in¯exion ของหลัง สลายตัวเป็นเส้นตรงเล็กน้อยของการเป็นที่สังเกตช่วงเวลา ซึ่งเป็นประมาณความเข้ม ¯uorescenceเป็น ca 3% ต่อชั่วโมง และอาจจะเกิดจาก photobleachingเสถียรของความถี่สูงค่อนข้าง (3.3%ความเบี่ยงเบน r.m.s.) จะสังเกต ซึ่งเป็นผลมาจากส่วนที่เหลือดูดอากาศปั่นป่วนหมุนเวียนรอบเย็นสตรีมไนโตรเจน อัตราส่วนระหว่างสองการตรวจนับ ซึ่งเป็นเป็นเครื่องหมายสำคัญของการปล่อยคลื่นสูงสุดอย่างมั่นคง (เบี่ยงเบน r.m.s. 0.42%)รูป 3 แสดงสองช็อตเดียวปล่อยสเปกตรัมจากผลึกของPYP รวบรวมที่ 100 และ 220 PYP เคคิดว่า จะเป็นสื่อกลางสร้างค่าของการตอบสนอง phototactic ลบการแสงสีน้ำเงิน(Genick et al. 1998) ก้านรูปทรงผลึกของประมาณ 50 50250 mm ที่ปลูกในพื้นที่กลุ่ม P65 สเปกตรัมที่ได้รับในเงื่อนไขเดียวกันกับรูปที่ 1 แม้ มีขนาดเล็กของผลึก ความหนาแน่นออปติคัลขนาดใหญ่ในการช่วง 400±470 nmป้องกันไม่ให้ชุดของสเปกตรัมการดูดซึมที่มีประโยชน์อย่างไรก็ตาม การวางแนวของคริสตัลได้ ¯uorescenceสเปกตรัมของคุณภาพยอดเยี่ยมจะได้รับ แม้ว่าเหล่านี้ส่วนใหญ่พิสูจน์พื้นผิวตัวอย่าง ปล่อยคล้ายมุมอาจจะได้รับใช้กระตุ้นที่ 355 nm การระยะไกลได้ดีจากการดูดซึมสูงสุดของคลื่นPYP (ไม่แสดง) นี้อนุญาตให้กลุ่มของคริสตัลจะพิสูจน์ แต่รวดเร็วส่งผลร้ายแรงภาพฟอกของการ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ถูกบันทึกไว้ที่ความถี่ 1 Hz ที่มีเวลาที่ได้รับของ
20 มิลลิวินาที แม้ว่ากลุ่มตัวอย่างเป็นสีขาวขุ่นเล็กน้อยนี้
อุณหภูมิและกระจายแสงsigni®cantlyตกค้างจรจัด
รังสีจากเลเซอร์กระตุ้นไม่ได้ยุ่งเกี่ยวกับ
สาย¯uorescenceซึ่งปรากฏโดดเด่นของสัญญาณเสียง
ที่มีคุณภาพ การปล่อยสูงสุดที่ 505 นาโนเมตรเป็นสีฟ้าsigni®cantly
ขยับเทียบกับค่าที่มักพบที่ห้อง
อุณหภูมิ (CA 510 นาโนเมตร) มะเดื่อ. 2 (ข) แสดงให้เห็นถึงความมีเสถียรภาพของ
การปล่อยก๊าซ¯uorescenceของการแก้ปัญหาเช่นเดียวกับบันทึกโดย
สเปกโตรมิเตอร์กว่า 5000 s นับเป็นรายงานที่สองความยาวคลื่น
ของสเปกตรัมปล่อยก๊าซเรือนกระจก (491 และ 513 นาโนเมตร) ตั้งอยู่
ใกล้กับจุดin¯exionของหลัง สลายตัวเชิงเส้นเล็กน้อยของ
ความเข้ม¯uorescenceเป็นที่สังเกตในช่วงเวลาซึ่งคาดว่า
จะเป็น CA% 3 ต่อชั่วโมงและอาจจะเป็นผลมาจาก photobleaching.
ความไม่เสถียรของความถี่ค่อนข้างสูง (3.3%
ส่วนเบี่ยงเบน RMS) นอกจากนี้ยังได้มีการปฏิบัติซึ่งเป็นผลมาจากที่เหลือ
การดูดซึม โดยทางอากาศเปียกป่วนหมุนเวียนรอบเย็น
กระแสไนโตรเจน อัตราส่วนระหว่างสอง countings ซึ่งเป็น
เครื่องหมายที่มีความสำคัญของการปล่อยความยาวคลื่นสูงสุดเป็น
มีเสถียรภาพอย่างน่าทึ่ง (ค่าเบี่ยงเบน 0.42% RMS).
รูป 3 แสดงสองสเปกตรัมการปล่อยหนึ่งประตูจากคริสตัลของ
PYP เก็บที่ 100 และ 220 เค PYP เป็นความคิดที่เป็นสื่อกลางใน
การสร้างขึ้นของการตอบสนองเชิงลบเพื่อ phototactic แสงสีฟ้า
(Genick et al., 1998) ผลึกรูปแท่งประมาณ 50 50
250 มิลลิเมตรที่ปลูกในพื้นที่กลุ่ม P65 Spectra ได้รับ
ในสภาพเดียวกับรูป 1. แม้จะมีขนาดที่เล็ก
ของคริสตัล, ความหนาแน่นของแสงที่มีขนาดใหญ่ในช่วง 400 ± 470 นาโนเมตร
ป้องกันไม่ให้เกิดการสะสมของสเปกตรัมการดูดซึมที่มีประโยชน์.
อย่างไรก็ตามการวางแนวทางที่เหมาะสมของคริสตัลที่ได้รับอนุญาต¯uorescence
สเปกตรัมของคุณภาพที่ดีเยี่ยมที่จะได้รับแม้
เหล่านี้ส่วนใหญ่ ตรวจสอบพื้นผิวของตัวอย่าง ปล่อยก๊าซเรือนกระจกที่คล้ายกัน
สเปกตรัมอาจจะได้รับการกระตุ้นโดยใช้ที่ 355 นาโนเมตรซึ่งเป็น
ความยาวคลื่นเดียวจากระยะไกลสูงสุดการดูดซึมของ
PYP (ไม่แสดง) นี้ได้รับอนุญาตเป็นกลุ่มของคริสตัลที่จะ
ตรวจสอบ แต่อย่างรวดเร็วส่งผลให้ภาพที่รุนแรงของการฟอกสี

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ที่ถูกบันทึกไว้ที่ความถี่ 1 Hz ด้วยเวลารับของ20 นางสาว แม้ว่าตัวอย่างเล็กน้อยที่ทึบแสงอุณหภูมิ และกระจายแสง signi ลดลงอย่างมีนัยสําคัญเมื่อหลงทาง® , ส่วนที่เหลือรังสีจากการกระตุ้นเลเซอร์ไม่ยุ่งกับ¯ uorescence บรรทัดที่ปรากฏของสัญญาณเสียงที่น่าทึ่งคุณภาพ ยอดการปล่อยที่ 505 nm , signi ลดลงอย่างมีนัยสําคัญเมื่อ®สีฟ้าปรับเทียบกับค่าสังเกตที่ห้องทั่วไปอุณหภูมิ ( CA 510 nm ) รูปที่ 2 ( ข ) แสดงให้เห็นถึงความมั่นคงของ¯ uorescence ปล่อยโซลูชั่นเดียวกันที่บันทึกโดยคุ่มกว่า 5000 s นับรายงานสองความยาวคลื่นของการปล่อยสเปกตรัม ( และ 513 nm ) ตั้งอยู่ใกล้¯ exion จุดของหลัง ผุเล็กน้อยของเส้นตรง¯ uorescence เข้มสังเกตตลอดเวลา ซึ่งคาดว่าเป็น CA 3% ต่อชั่วโมงและอาจจะผลจาก photobleaching .เสถียรภาพของความถี่ค่อนข้างสูง ( ร้อยละ 3.3r.m.s. เบี่ยงเบน ) จะสังเกตได้ ซึ่งผลจากส่วนที่เหลือการดูดซึมโดยป่วนเปียกอากาศหมุนเวียนรอบเย็นกระแสการศึกษา อัตราส่วนระหว่างสอง countings ซึ่งเป็นเครื่องหมายสำคัญของยอดการปล่อยคลื่น คือมีเสถียรภาพบน ( 0.42 % r.m.s. เบี่ยงเบน )รูปที่ 3 แสดงการ สอง หนึ่ง ยิงแสงจากคริสตัลของพิพเก็บที่ 100 และ 220 K . พิพจึงคิดที่จะไกล่เกลี่ยสร้างขึ้นในการตอบสนอง phototactic ลบสีฟ้า( genick et al . , 1998 ) ไม้เท้ารูปผลึกของเกี่ยวกับ 50 50250 มม. โตในกลุ่มพื้นที่ p65 . สเปกตรัมได้ในเงื่อนไขเดียวกันกับของรูปที่ 1 แม้จะมีขนาดเล็กของคริสตัล ความหนาแน่นของแสงขนาดใหญ่ในช่วง 400 ± 470 นาโนเมตรให้คอลเลกชันของการดูดกลืนรังสีที่มีประโยชน์อย่างไรก็ตาม ทิศทางที่เหมาะสมของคริสตัล¯ uorescence อนุญาตตรวจสอบคุณภาพยอดเยี่ยม ได้รับ แม้ว่าตรวจสอบเหล่านี้ส่วนใหญ่ผิวตัวอย่าง เล็ดรอดคล้ายนี้อาจจะได้รับการกระตุ้นที่ 355 nm ,แสงดีห่างไกลจากการดูดซึมสูงสุดพิพ ( ไม่แสดง ) นี้อนุญาตให้กลุ่มของผลึกเป็นตรวจสอบอย่างรวดเร็ว ส่งผลร้ายแรงแต่ภาพการฟอกของ