haracteristic segregation time[3]up

haracteristic segregation time
[3]
up to two orders of magnitude.
Clearly in order for particles to segregate, particles of different size
need to move at different velocities in the system leading to a
segregation
fl
ux
[37]
;ifallparticlesalwaysmovedatthesamevelocity
then segregation would not occur. If a particle is surrounded by other
particles that are close to its own size then there is a reduced
propensity to segregate and one expects a low segregation
fl
ux.
However,ifsegregationwastheonlystory,thesystemwouldevolveto
acompletelysegregatedstateifgivenenoughtime.Wehaveextended
thesystemanother12,000cyclesandhavenotobservedanychangein
behavior. Hence, there must also be a mixing mechanism affecting the
fi
nal state of the system. We hypothesize thatconvection
[6]
enhances
mixing in the systems with more particle sizes.
In these simulations, the domain consists of a vertical cylinder
with similar properties to the experiments, including friction for both
particle-particle and particle-wall contacts. Shown in
Fig. 8
are time
averaged cell to cell
fl
ow pro
fi
les
[18]
capturing the number and
direction of particles of
all
sizes that enter and exit a cell across the
domain for the three systems under consideration. As the number of
particle sizes increases, the amount of convection increases, exhibited
by larger rolls reaching deeper into the bed, moving upwards in the
centerofthecylinderandfalling nearthewalls.Theparticlesnormally
located near the bottom of the bed are entrained in the bulk
fl
ow and
emerge on the surface of the bed. When comparing
Figs. 6
and
8
, the
depthof the convection rolls coincides withthe approximate heightof
the crystallized band of small particles. This supports our contention
that the system exists in a state of partial crystallization and
convection simultaneously. The downward
fl
ow near the walls in
Fig. 8
is approximately 2×
d
max
, and unlike Knight's classic convection
studies
[6]
, the convection roll is large enough to accommodate even
the largest particles in the system. As a result, all species have access
to the full convection roll and are redistributed throughout the
domain. Therefore, the largest species is not trapped on the surface,
but rather can re-enter the bed and increases the overall system
mixedness. Analogous behavior is observed in the experiments with
the nuts, where visual observation at the top and side walls shows
that for all systems, the larger Brazil nuts are able to descend into the
bulk at the walls. Lengths of the largest vectors (which occur near the
surface)are cappedin the
fi
gures to a maximumof 0.00014 in order to show the motion of the particles in the bulk. Magnitude (uncapped) is
represented by the colormap to the right of all
fi
gures. The reference
vector corresponds to 0.0001 and is the same for each
fi
gure.
All cases have identical input energy and total mass, yet clearly
different
fi
nal conditions. As the only difference between each case is
the number of particle sizes, the particle size distribution must affect
the structure of the bed in some fashion to develop differing states. In
static systems, mixture packing studies have shown that depending
on the size ratio between mixture components, the void fraction of
the mixture may increase or decrease [
38
]. If the size ratio is larger
than a certain critical value, the smaller species will
fi
ll the voids
between the larger component and the overall void fraction of the
mixture decreases. This is called the void
fi
lling mechanism [
39
]. If the
size ratio is less than this critical value, then the smaller component
can only enter the mixture if the larger component is displaced.
McGeary
[40]
determines this critical ratio to be ~7. In this case, the
mixture void fraction is increased and this is called the occupation
mechanism [
39
]. Packing in our system proceeds by the occupation
mechanism because the maximum size ratio is held
fi
xed at 2.
Therefore,theadditionofanintermediateparticlesizeduringtheinitial
fi
lling stage should increase the voidage in the system. To test this
contention, we plot in
Fig. 9
the average solids fraction pro
fi
les for the
threesystems,scaledbythemaximumpackingdensityofahexagonally
close packed monodisperse system
−
HCP:
φ
HCP
=0.7405. As the
number of particle sizes increases, the bed solids fraction decreases,
coinciding with enhanced convection. While these differences in solids
fractiononlycorrespondtoafewpercentchange,ithasbeenshownthat
differences betweenthe densestand mostdilutestatesingranularbeds
arearound10percent
[41]
,soa fewpercentchangeclosetothedensest
state can lead to appreciable changes in dynamics.
One of the hallmarks of dense granular materials is the necessary
condition of dilation to disrupt the interlocking structure before the
particles can
fl
ow past one another [
42
]. Extending this idea, less
consolidation should enhance mobility. Therefore, the additional voids
ofthelessdenselypackedsystemwithmoreparticlesizesmakeiteasier
for the bed to convect, which more frequently interchanges the
positions of the small particles settled to the bottom and the large
particlesnearthe top.Inaddition,theincreased voidage means thatthe
probability of a large particle
fi
nding an accommodating void increases,
opposing the percolation mechanism normally only available to the
smallest particles. Therefore, the
fi
nal state of the system is determined
by a balance between percolation of the smaller particles through the
voids and a convection roll that carries particles from inside the bed to
thesurfaceandthendownalongthewalls.Astheconvectionmagnitude
and depth of penetration is larger for the 11 particle size system, it
remains the better mixed case. The same holds true for the ternary case
overthebinarycase.Thisisnottosaythatthereisnotsegregationinthe
11particle sizesystem, but thesegregationinthatsystemis lessthanin
the binary or ternary system.
To further investigate the role of voids in increasing convection
between the systems, we have plotted the void probability distribution
function (voidage=1
−
solids fraction) for the binary and 11 particle
size systems in
Fig. 10
.This
fi
gure describes the likelihood that a
randomly chosen voidatsomepointinthe bed has a certain sizewithin
therange0to1.Asshownin
Fig.10
,thebinarydistributionhasapeakof
0.24 at
ε
~ 0.38, meaning that there is a 24% chance that the randomly
chosenvoidhasasize
ε
=0.38.Inadditiontothemainpeakofthebinary
distribution, there are a few minor peaks in the range
ε
=0.4
−
0.65,
which we believe are a result of the boundaries in
fl
uencing the packing
of the particles at the walls. Comparing the binary distribution with the
11particle sizes distribution,there is a noticeable shift of themain peak
to the right, or a higher voidage, corresponding to the results presented
in
Fig. 9
; the solids fraction decreases as you introduce additional
intermediate particle sizes. In other words, the average void in the
system of 11 particle sizes is larger than the average void in the binary
system.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

haracteristic แบ่งแยกเวลา[3]สองอันดับของขนาดอย่างชัดเจนในใบสั่งสำหรับอนุภาค segregate อนุภาคขนาดต่าง ๆต้องการย้ายไปที่ตะกอนแตกต่างกันในระบบที่นำไปสู่การการแบ่งแยกflux[37]; ifallparticlesalwaysmovedatthesamevelocityแล้ว แบ่งแยกจะไม่เกิดขึ้น ถ้าอนุภาคถูกล้อมรอบ ด้วยกันอนุภาคที่อยู่ใกล้กับขนาดของตัวเอง แล้วมีการลดลงสิ่ง segregate และหนึ่งคาดว่าแบ่งแยกต่ำflux.อย่างไรก็ตาม ifsegregationwastheonlystory, thesystemwouldevolvetoacompletelysegregatedstateifgivenenoughtimeWehaveextendedthesystemanother12, 000cyclesandhavenotobservedanychangeinลักษณะการทำงาน ดังนั้น นอกจากนี้ยังต้องมีการผสมมีผลต่อกลไกการไร้สายรัฐระบบ nal เรา hypothesize thatconvection[6]ช่วยเพิ่มผสมในระบบที่มีขนาดอนุภาคในสถานการณ์จำลองเหล่านี้ โดเมนประกอบด้วยทรงกระบอกแนวตั้งมีคุณสมบัติคล้ายการทดลอง การรวมแรงเสียดทานทั้งติดต่ออนุภาคอนุภาคและอนุภาคผนัง แสดงในFig. 8ได้เวลาaveraged เซลล์เซลล์flอ่าว ตามไร้สายเลส[18]การจับหมายเลข และทิศทางของอนุภาคของทั้งหมดขนาดที่เข้า และออกจากเซลล์ในการโดเมนสำหรับระบบสามภายใต้การพิจารณา เป็นจำนวนอนุภาคขนาดที่เพิ่มขึ้น จำนวนเพิ่มขึ้นพา การจัดแสดงโดยม้วนใหญ่ถึงลึกลงในนอน ย้ายขึ้นในการcenterofthecylinderandfalling nearthewallsTheparticlesnormallyตั้งอยู่ที่ด้านล่างของเตียงนอนมีฟองจำนวนมากflอ่าว และเกิดบนพื้นผิวของนอน เมื่อเปรียบเทียบFigs. 6และ8การกรุณาพาที่ม้วน depthof heightof โดยประมาณวง crystallized ของอนุภาคขนาดเล็ก นี้สนับสนุนการช่วงชิงงานบนของเราที่ระบบมีอยู่ในบางส่วนตกผลึก และพากัน การลงflผนังในอ่าว ใกล้Fig. 8คือประมาณ 2 ×dสูงสุดและต่าง จากการพาคลาสสิกของอัศวินการศึกษา[6]ม้วนพามีขนาดใหญ่พอที่จะรองรับได้อนุภาคที่ใหญ่ที่สุดในระบบ ดัง สปีชีส์ทั้งหมดได้เพื่อการพาเต็มม้วน และ redistributed ตลอดการโดเมน ดังนั้น สายพันธุ์ที่ใหญ่ที่สุดจะไม่ติดอยู่บนพื้นผิวแต่แทนที่จะสามารถใส่นอนใหม่ และเพิ่มระบบโดยรวมmixedness ลักษณะคู่จะสังเกตในการทดลองกับถั่ว ที่แสดงการสังเกตภาพที่ผนังด้านบน และด้านข้างระบบต่าง ๆ ถั่วบราซิลขนาดใหญ่สามารถเดินลงไปจำนวนมากที่ผนัง ความยาวของเวกเตอร์ที่ใหญ่ที่สุด (ซึ่งเกิดขึ้นใกล้ตัวพื้นผิว) เป็น cappedinไร้สายgures กับ maximumof 0.00014 เพื่อแสดงการเคลื่อนไหวของอนุภาคเป็นกลุ่ม มีขนาด (uncapped)แสดง โดย colormap ที่ต้องการทั้งหมดไร้สายgures การอ้างอิงเวกเตอร์ตรงกับมาก 0.0001 และเหมือนกันสำหรับแต่ละไร้สายgureกรณีทั้งหมดยังไม่ได้เหมือนกันสำหรับการป้อนค่าพลังงานและมวลรวม ชัดเจนแตกต่างกันไร้สายสภาพ nal เป็นข้อแตกต่างระหว่างแต่ละกรณีหมายเลขขนาดอนุภาค การกระจายขนาดอนุภาคต้องมีผลต่อโครงสร้างของเตียงในบางแฟชั่นพัฒนาอเมริกาแตกต่างกัน ในระบบคงที่ ศึกษาบรรจุส่วนผสมที่ได้แสดงนั้นขึ้นอยู่ในขนาดอัตราส่วนระหว่างส่วนผสมส่วนประกอบ ตัวเศษเป็นโมฆะส่วนผสมอาจเพิ่ม หรือลด[38]. ถ้าอัตราส่วนขนาดใหญ่กว่าค่ากำหนดสำคัญ พันธุ์เล็กจะไร้สายจะ voids การระหว่างส่วนประกอบมีขนาดใหญ่และเศษโมฆะโดยรวมของการส่วนผสมลดลง นี้เรียกว่าโมฆะไร้สาย[กลไก lling39]. ถ้าการอัตราส่วนขนาดไม่น้อยกว่าค่านี้สำคัญ ส่วนประกอบขนาดเล็กแล้วเฉพาะสามารถป้อนส่วนผสมถ้าเป็นพลัดถิ่นส่วนใหญ่McGeary[40]กำหนดอัตราส่วนนี้สำคัญต้อง ~ 7 ในกรณีนี้ การเพิ่มส่วนผสมเศษโมฆะ และนี้คืออาชีพ[กลไก39]. ดำเนินการจัดระบบของเรา โดยอาชีพกลไกเนื่องจากมีจัดอัตราส่วนของขนาดสูงสุดไร้สายxed ที่ 2ดังนั้น theadditionofanintermediateparticlesizeduringtheinitialไร้สายขั้น lling ควรเพิ่ม voidage ในระบบ การทดสอบนี้ช่วงชิงงานบน เราลงจุดในFig. 9เศษของแข็งเฉลี่ยตามไร้สายเลสสำหรับการthreesystems, scaledbythemaximumpackingdensityofahexagonallyปิดระบบ monodisperse รวบรวม−HCP:ΦHCP= 0.7405 เป็นเพิ่มจำนวนของขนาดอนุภาค เศษของแข็งเตียงลด ลงเนื่อง ด้วยการพาขั้นสูง ขณะที่ความแตกต่างเหล่านี้ในของแข็งfractiononlycorrespondtoafewpercentchange, ithasbeenshownthatความแตกต่าง betweenthe densestand mostdilutestatesingranularbedsarearound10percent[41], soa fewpercentchangeclosetothedensestรัฐสามารถนำไปสู่การเปลี่ยนแปลงที่เห็นใน dynamicsจุดเด่นของวัสดุหนาแน่น granular เป็นสิ่งจำเป็นเงื่อนไขของ dilation รบกวนโครงสร้างพัวพันก่อนอนุภาคสามารถflอ่าว กัน[ที่ผ่านมา42]. ขยายความคิดนี้ น้อยรวมควรเพิ่มการเคลื่อนไหว ดังนั้น voids เพิ่มเติมofthelessdenselypackedsystemwithmoreparticlesizesmakeiteasierเตียงเพื่อ convect ที่ interchanges บ่อยตำแหน่งของอนุภาคขนาดเล็กที่จับคู่กับด้านล่างและขนาดใหญ่สุดยอด particlesneartheInaddition, theincreased voidage หมายความ ว่า การความน่าเป็นของอนุภาคขนาดใหญ่ไร้สายโมฆะการพักเพิ่ม ndingแก่กลไก percolation ตามปกติเท่านั้นพร้อมใช้งานสำหรับการอนุภาคที่เล็กที่สุด ดังนั้น การไร้สายnal สถานะของระบบจะถูกกำหนดโดยดุลระหว่าง percolation ของอนุภาคเล็กลงโดยการvoids และม้วนพาที่อนุภาคจากภายในกับthesurfaceandthendownalongthewallsAstheconvectionmagnitudeและความลึกของการเจาะมีขนาดใหญ่สำหรับระบบขนาดอนุภาค 11 มันเหลือกรณีผสมดีกว่า เดียวกันถือจริงสำหรับกรณีสามoverthebinarycaseThisisnottosaythatthereisnotsegregationinthe11particle sizesystem แต่ thesegregationinthatsystemis lessthaninระบบเลขฐานสอง หรือสามการตรวจสอบบทบาทของ voids ในเพิ่มพาเพิ่มเติมระหว่างระบบ เรามีพล็อตการแจกแจงความน่าเป็นโมฆะฟังก์ชัน (voidage = 1−เศษของแข็ง) สำหรับอนุภาคไบนารี และ 11ระบบขนาดFig. 10.นี้ไร้สายgure อธิบายถึงโอกาสที่การเตียง voidatsomepointinthe สุ่มท่านมี sizewithin บางtherange0to1AsshowninFig.10, thebinarydistributionhasapeakof0.24 ที่Ε~ 0.38 หมายความ ว่า มี 24% โอกาสที่จะสุ่มchosenvoidhasasizeΕ= 0.38.Inadditiontothemainpeakofthebinaryกระจาย มียอดเล็กน้อยในช่วงΕ= 0.4−0.65ซึ่งเราเชื่อว่าเป็นผลของขอบเขตในfluencing บันทึกของอนุภาคที่ผนัง เปรียบเทียบการกระจายฐานด้วยการ11particle ขนาดกระจาย มีกะอย่างเห็นได้ชัดของ themain สูงสุดไปทางขวา หรือ voidage สูง ที่สอดคล้องกับผลการนำเสนอในFig. 9; เศษของแข็งลดลง ตามที่คุณแนะนำเพิ่มเติมขนาดของอนุภาคตัวกลาง ในคำอื่น ๆ ค่าเฉลี่ยเป็นโมฆะในการระบบ 11 ขนาดอนุภาคมีขนาดใหญ่กว่าโมฆะเฉลี่ยในไบนารีระบบ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

haracteristic แยกเวลา
[ 3 ]
ถึงคำสั่งของขนาด 2 .
อย่างชัดเจนเพื่อให้อนุภาคเพื่อแยกอนุภาคต่างขนาด
ต้องย้ายที่ความเร็วที่แตกต่างกันในระบบที่นำไปสู่การเป็น


[ 37 ] ux ด้วย

; ifallparticlesalwaysmovedatthesamevelocity
แล้วการจะไม่เกิดขึ้น ถ้าอนุภาคอื่นๆ
ล้อมรอบอนุภาคที่ใกล้เคียงกับขนาดของตัวเองแล้ว มีความโน้มเอียงที่จะแยกและลด

คาดว่าระดับการ ux FL
.
แต่ ifsegregationwastheonlystory thesystemwouldevolveto
, acompletelysegregatedstateifgivenenoughtime . wehaveextended พฤติกรรม thesystemanother12000cyclesandhavenotobservedanychangein

ดังนั้นจึงต้องมีกลไกการผสมมีผลต่อ

,สถานะระบบของระบบ เราพบ thatconvection
[ 6 ]

ผสมเพิ่มในระบบที่มีขนาดอนุภาคมากกว่า .
ในการจำลองเหล่านี้โดเมนประกอบด้วยแนวตั้งกระบอก
ที่มีคุณสมบัติคล้ายกับการทดลองรวมทั้งแรงเสียดทานทั้งอนุภาคอนุภาค และอนุภาคติดต่อ
ผนัง . แสดงในรูปที่ 8


เวลาเฉลี่ยเซลล์

โอ๊ยโปร

fi fl เลส
[ 18 ]

จับเลขทิศทางของอนุภาคของ

ขนาดทั้งหมดที่เข้าและออกจากเซลล์ข้าม
โดเมนสำหรับ 3 ระบบ ภายใต้การพิจารณา เป็นหมายเลขของ
ขนาดอนุภาคเพิ่มขึ้น ปริมาณเพิ่มขึ้นแบบจัดแสดง
โดยขนาดใหญ่ม้วนเข้าถึงลึกเข้าไปในเตียง ย้ายขึ้นไปใน theparticlesnormally

centerofthecylinderandfalling nearthewalls .ตั้งอยู่ใกล้กับด้านล่างของเตียง entrained ในกลุ่ม


ด้วยโอ๊ยและออกมาบนพื้นผิวของเตียง เมื่อเปรียบเทียบ
Figs และ 6

8
,
depthof convection ม้วนสอดคล้องกับประมาณ heightof
วงเป็นก้อนของอนุภาคขนาดเล็ก นี้สนับสนุนการต่อสู้ของเรา
ที่ระบบมีอยู่ในรัฐของการตกผลึกบางส่วนและ
แบบพร้อมกัน

ชั้นลงโอ้วใกล้ผนังในรูปที่ 8

ประมาณ 2 ×
D

สูงสุด และแตกต่างจากของอัศวินคลาสสิกศึกษาการพาความร้อน

[ 6 ]
, แบบม้วนมีขนาดใหญ่พอที่จะรองรับแม้แต่
อนุภาคที่ใหญ่ที่สุดในระบบ เป็นผลให้ทุกสายพันธุ์มีการเข้าถึงแบบเต็มเพื่อม้วน
และแจกจ่ายตลอด
โดเมน ดังนั้น ชนิดที่ใหญ่ที่สุดคือไม่ติดบนพื้นผิว
แต่สามารถใส่เตียง และเพิ่มระบบ mixedness
โดยรวม พฤติกรรมที่คล้ายกันเป็นที่สังเกตในการทดลองกับ
ถั่วที่สังเกตภาพที่ด้านบนและผนังด้านข้างแสดง
ที่ทุกระบบ ใหญ่กว่าถั่วบราซิลสามารถลงไปยัง
ขนาดใหญ่ที่ผนัง ความยาวของเวกเตอร์ที่ใหญ่ที่สุด ( ซึ่งเกิดขึ้นใกล้
ผิว ) cappedin

gures Fi เพื่อ maximumof 000014 เพื่อแสดงการเคลื่อนที่ของอนุภาคในกลุ่ม ขนาด ( uncapped )
แสดงโดย colormap ทางขวาเลย

gures Fi . อ้างอิง
เวกเตอร์ตรงกับ 0.0001 และเหมือนกันสำหรับแต่ละ
,
gure .
ทุกกรณีมีข้อมูลที่เหมือนกันและมวลพลังงานทั้งหมด แต่ที่แตกต่างกันชัดเจน


Nal Fi เงื่อนไข เป็นข้อแตกต่างระหว่างแต่ละคดี
จำนวนของขนาดอนุภาคขนาดของอนุภาค การกระจายจะต้องมีผลต่อ
โครงสร้างของเตียงในบางแฟชั่นพัฒนารัฐแตกต่าง ใน
ระบบไฟฟ้าสถิต ผสมบรรจุ มีการศึกษาแสดงให้เห็นว่าขึ้นอยู่กับ
ตามขนาดอัตราส่วนระหว่างช่องว่างของส่วนประกอบผสมเศษ
ส่วนผสมอาจจะเพิ่มหรือลดลง 38 [

] ถ้าอัตราส่วนขนาดมีขนาดใหญ่กว่าแน่นอนค่า
อย่างชนิด ที่เล็กกว่าจะ

ll
, ช่องว่างระหว่างองค์ประกอบโดยรวมขนาดใหญ่และช่องว่างเศษส่วนของ
ผสมลดลง นี้เรียกว่าความว่างเปล่า

fi ระหว่างประเทศ กลไก [

] 39 . ถ้า
ขนาดสัดส่วนน้อยกว่าค่าวิกฤตนี้แล้ว มีองค์ประกอบ
สามารถป้อนส่วนผสมถ้าขนาดใหญ่เป็นองค์ประกอบพลัดถิ่น .
mcgeary
[ 40 ]
กำหนดอัตราส่วนวิกฤตนี้เป็น ~ 7 ในกรณีนี้ ,
โมฆะ ส่วนผสมจะเพิ่มขึ้นและนี้เรียกว่าอาชีพ


กลไก [ 39 ] เงินที่บรรจุในระบบของเราโดยกลไกอาชีพ
เนื่องจากอัตราส่วนขนาดสูงสุดคือจัด

fi xed ที่ 2


เพราะฉะนั้น theadditionofanintermediateparticlesizeduringtheinitial Fi lling เวที ควรเพิ่มสัดส่วนในระบบ เพื่อทดสอบการต่อสู้นี้


รูปที่ 9 เราพล็อตในส่วนโปร
โดยของแข็งFi
เลสสำหรับ threesystems scaledbythemaximumpackingdensityofahexagonally

,

monodisperse ปิดบริการระบบคลาวด์ บริษัท เวสเทิร์น φ :


= 0.7405 HCP . เป็น
จำนวนของขนาดอนุภาคเพิ่มขึ้น เตียงแข็งสัดส่วนลดลง
ประจวบกับการหมุนเวียนเพิ่มขึ้น ในขณะที่ความแตกต่างเหล่านี้ในของแข็ง fractiononlycorrespondtoafewpercentchange ithasbeenshownthat

,ความแตกต่างระหว่าง densestand mostdilutestatesingranularbeds
arearound10percent
[ 41 ]
, SOA สามารถนำไปสู่การเปลี่ยนแปลงรัฐ fewpercentchangeclosetothedensest

ชดช้อยในพลศาสตร์ หนึ่งใน hallmarks ของหนาแน่นวัสดุเม็ดเป็นเงื่อนไขของการจำเป็น
รบกวนประสานโครงสร้างก่อน


โอ้ว อนุภาคสามารถมีอดีตกัน 42 [

] การขยายแนวคิดนี้ น้อยกว่า
รวมควรเพิ่มการเคลื่อนไหว ดังนั้น การเพิ่มช่องว่าง ofthelessdenselypackedsystemwithmoreparticlesizesmakeiteasier

สำหรับเตียง convect ซึ่งบ่อยแลกเปลี่ยน
ตำแหน่งของอนุภาคขนาดเล็กตกลงไปด้านล่างและด้านบน particlesnearthe ใหญ่

theincreased หมายถึงว่ามีสัดส่วนความน่าจะเป็นของอนุภาคขนาดใหญ่


fiรองรับการส่งเพิ่มโมฆะ
ต่อต้านการซึมกลไกปกติใช้ได้เฉพาะกับ
ขนาดเล็กอนุภาค ดังนั้น

Nal Fi สถานะของระบบกำหนด
โดยสมดุลระหว่างการซึมผ่านของอนุภาคขนาดเล็กและแบบม้วน
ช่องว่างซึ่งมีอนุภาคจากภายในเตียง astheconvectionmagnitude

thesurfaceandthendownalongthewalls .และความลึกของการสอดใส่ขนาดใหญ่สำหรับ 11 ขนาดอนุภาคในระบบ มัน
ยังคงกรณีผสมดีกว่า เดียวกันถือเป็นจริงสำหรับไตรภาคคดี
overthebinarycase . thisisnottosaythatthereisnotsegregationinthe
11particle sizesystem แต่ thesegregationinthatsystemis lessthanin ระบบไบนารีหรือประกอบไปด้วย
.
สืบต่อบทบาทของช่องว่างในการเพิ่มการหมุนเวียน
ระหว่างระบบเราได้วางแผนโมฆะความน่าจะเป็นฟังก์ชัน (
=

− 1 สัดส่วนของแข็งเศษส่วน ) สำหรับไบนารีและ 11 ระบบอนุภาคขนาด


รูปที่ 10 ในนี้

gure Fi อธิบายถึงโอกาสที่สุ่มเลือก voidatsomepointinthe
เตียงมี therange0to1 sizewithin
แน่นอน asshownin


thebinarydistributionhasapeakof fig.10 , ต้นทุน ที่ε

~ 0.38 , ความหมายว่ามี 24 % โอกาสที่สุ่ม
chosenvoidhasasize

= 0.38 ε กระจาย inadditiontothemainpeakofthebinary
มีเพียงเล็กน้อยในช่วงεยอด

= − 0.4

0.65 ,
ซึ่งเราเชื่อว่าเป็นผลของขอบเขตใน FL


uencing บรรจุของอนุภาคที่ผนัง การเปรียบเทียบการกระจายไบนารีด้วย
11particle ขนาดกระจาย มีการเปลี่ยนแปลงที่เห็นได้ชัดของส่วนยอด
ไปทางขวา หรือ สัดส่วนที่สูงขึ้น ,ที่สอดคล้องกับผลลัพธ์ที่แสดงในรูปที่ 9


; ของแข็งสัดส่วนลดลงตามที่คุณแนะนำเพิ่มเติม
กลางอนุภาคขนาด ในคำอื่น ๆในระบบของโมฆะเฉลี่ย
11 ขนาดอนุภาคขนาดใหญ่กว่าช่องว่างเฉลี่ยในระบบไบนารี่