The real part   xx1 ,   yy1

The real part   xx
1 ,   yy
1 ,  zz
1 and   average
1 of the corresponding principal complex
tensor components are obtained from the imaginary part of these principal complex tensor
components by means of Kramers-Kronig transformation [29] as shown in Fig. 5 c and d . The values
of 0 1
xx  , 0 1
yy  , 0 1
zz  and 0 1
average  were calculated and presented in Table 3. We note that a smaller
energy gap yields a larger 0 1  value. This could be explained on the basis of the Penn model [30].
Penn proposed a relation between  0and g E ,    2 0 1 P g     E . g E is some kind of averaged
energy gap which could be related to the real energy gap. It is clear that  0 is inversely proportional
with g E . Hence a smaller g E yields a larger 0. Knowing the imaginary and real parts of the
frequency dependent dielectric function we can obtain the reflectivity spectrum and the absorption
coefficients.

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ส่วนที่จริง XX
1,  yy
1,  ZZ
ที่ 1 และเฉลี่ย
1 ที่ซับซ้อนหลักที่สอดคล้องส่วนประกอบเมตริกซ์จะได้รับจากส่วนจินตภาพของเมตริกซ์ที่ซับซ้อนที่สำคัญเหล่านี้ส่วนประกอบโดยวิธีการของการเปลี่ยนแปลง Kramers-Kronig [29] ดังแสดงในรูป 5 C และ D ค่าของ0 1 XX , 0 1 yy , 0 1 ZZ และ0 1 เฉลี่ยถูกคำนวณและแสดงในตารางที่ 3 เราทราบว่ามีขนาดเล็กช่องว่างพลังงานผลตอบแทนถัวเฉลี่ยที่มีขนาดใหญ่0  1 ค่า นี้สามารถอธิบายได้บนพื้นฐานของรูปแบบเพนน์ [30]. เพนน์ที่นำเสนอความสัมพันธ์ระหว่าง0andกรัมอี, 2 0 1 กรัม P  E กรัม E เป็นชนิดของการเฉลี่ยบางช่องว่างพลังงานที่อาจจะเกี่ยวข้องกับช่องว่างพลังงานที่แท้จริง เป็นที่ชัดเจนว่า0เป็นสัดส่วนผกผันกับกรัม E ดังนั้นผลตอบแทนถัวเฉลี่ยที่มีขนาดเล็กกรัม E larger0 รู้จินตนาการและชิ้นส่วนที่แท้จริงของความถี่ขึ้นอยู่กับฟังก์ชั่นอิเล็กทริกที่เราสามารถได้รับการสะท้อนคลื่นความถี่และการดูดซึมสัมประสิทธิ์

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

จริงส่วนหนึ่ง xx
1 ,  YY
1 ,  zz
1
1 เฉลี่ยของที่ซับซ้อน
เมตริกซ์ส่วนประกอบหลักที่ได้รับจากส่วนจินตภาพของส่วนประกอบเหล่านี้หลักเมตริกซ์
ซับซ้อนโดยวิธีการของการเปลี่ยนแปลง kramers kronig [ 29 ] ดังแสดงในรูปที่ 5 C และ D . ค่า
0
xx ของ 1  , 0  1
YY  0 , 1 และ
zz  1
0 เฉลี่ยจะคำนวณและแสดงให้เห็นในตารางที่ 3 เราทราบว่าช่องว่างพลังงานขนาดเล็ก
ผลผลิตขนาดใหญ่ 0  1 ค่า นี้สามารถอธิบายบนพื้นฐานของเพนน์แบบ [ 30 ] .
penn เสนอความสัมพันธ์ระหว่าง 0 และ G E ,  2 0 1 P G  e กรัม E เป็นเฉลี่ย
ช่องว่างพลังงานซึ่งอาจจะเกี่ยวข้องกับช่องว่างพลังงานจริงมันเป็นที่ชัดเจนว่า 0 เป็นปฏิภาคผกผัน
G e จึงมีขนาดเล็กลง G E ผลผลิตขนาดใหญ่ 0  . ทราบว่าในจินตนาการและอะไหล่แท้ของ
ความถี่ขึ้นอยู่กับไดอิเล็กตริกฟังก์ชันเราสามารถได้รับความสว่างและสเปกตรัมการดูดกลืน
ค่าสัมประสิทธิ์