4. DiscussionsThe efficiencies are

4. Discussions
The efficiencies are estimated by considering the plasma energy consumption. The energy loss in the circuit was not
accounted for in this estimation. The major loss is due to the energy reflected from the plasma, which is a result of nonperfect impedance matching between the circuit and the reactor. The reflected energy is lost into the heat by the circuit. The resistive loss is almost avoided by the replacement of the charging resistor by an inductor. It is possible to achieve an energy transformation efficiency of about 80–90% from the power supply to the plasma by resonance charging circuits. Hence, if the energy consumed from the plug is considered for both efficiencies, hcwould be less by a factor of about 0.8–0.9 while hf is affected at a less extent, i.e., by a factor of 0.95. Nevertheless, the overall efficiencies are yet comparable with the results of the high temperature thermal and plasma processes that employ steam reforming [7].
The best hydrogen generation efficiency has been obtained by ATR process, being about 70–90% at different conditions
[1,2,7]. The reactor bed temperature in ATR is usually 650– 700 C, compared to about 100 C in our type of pulsed plasma. Moreover, the efficiencies in carbon dioxide reforming of methane by thermal processes are low in comparison to the steam reforming in ATR. Despite carbon deposition on walls of the reactor, the pulsed plasma performance was hardly
affected in terms of conversions or efficiencies that suffered a typical decline of about 5%. But, as known the catalyst
poisoning is one of the major problems of the thermal processes like ATR. Hence, the pulsed plasma can, at least, render superior results in carbon dioxide reforming of the natural gas. This considerable improvement is due to the better employment of molecular vibrations. The molecular simulation in the plasma has shown that in order to have better utilization of vibrational channel, several major requirements should be fulfilled [6]: 1. The mean electron energies should lie somewhere between 1 and 3 eV, in order to have high dissociation cross-section. The exact optimum value depends on the specific molecule. 2. The excitation time should be lower than the vibrational relaxation time, i.e., nanosecond pulses are preferred for the various molecules of interest. 3. The excitation rate that is proportional to the electron density should be higher than some threshold value. Lower than this value the contribution of the vibrational channel is negligible. At excitations above the threshold, the dissociation rate saturates fast, so that, it is better to work just slightly above the threshold, leaving a narrow excitation bandwidth for optimum performance. 4. The lower temperature requires lower threshold excitation level hence lower temperatures are preferred. The last requirement is due to the fact that higher
temperatures facilitate the deactivation of higher vibrational levels rather than pumping them. Indeed, the high temperature destroys the nonequilibrium state of vibrational populations produced by electron impacts, towards conventional equilibrium one. Considering the various thermal or plasma processes reported so far, one notices that no one justifies all these requirements. As an example, the corona and dielectric barrier discharges have electron energies of about 5–10 eV, far above the optimum values. However, they have shown better performances at pulsed regimes [9] but, still render low efficiencies. The molecular excitations caused by thermal processes are inevitably continues. The conventional arc or glidarc plasmas have both high operational temperatures and continuous or semi-continuous excitations. Nevertheless, the arc plasmas have very high excitation level due to their high energy density. The latter is due to the discharge energy deposition into the micron-sized channel. This high excitation level can leave a room for the utilization of the vibrations even at very high temperatures (2000–3000 C). We believe that almost all aforementioned criteria are fulfilled in the pulsed arc or glow-arc plasma, of which is the present work. Indeed, the high temperature regime is present even at pulsed regime but the difference is that its occurrence delays by several microseconds relative to the plasma stage. In this type of plasma, just before the release of the remainder vibrational energy into the heat, high vibrational populations are present accompanying much lower gas temperatures, facilitating the dissociation.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

4. สนทนาประสิทธิภาพที่จะประเมิน โดยพิจารณาการใช้พลังงานของพลาสม่า ไม่มีการสูญเสียพลังงานในวงจรบัญชีสำหรับในประมาณนี้ การสูญเสียหลักเนื่องจากพลังงานที่สะท้อนออกมาจากพลาสม่า ซึ่งเป็นผลของความต้านทาน nonperfect ที่จับคู่ระหว่างวงจรและระบบ ได้ พลังงานสะท้อนหายไปความร้อนตามวงจร เกือบขาดทุนหน้าหลีก โดยเปลี่ยนตัวต้านทานที่เรียกเก็บเงิน โดยที่มือ เป็นเพื่อให้บรรลุประสิทธิภาพการแปลงพลังงานประมาณ 80 – 90% จากไฟสม่า โดยวงจรชาร์จการสั่นพ้อง ดังนั้น ถ้าพลังงานที่ใช้จากปลั๊กนำมาพิจารณาสำหรับทั้งประสิทธิภาพ hcwould ได้น้อย โดยปัจจัยเกี่ยวกับ 0.8 – 0.9 ในขณะที่ hf ได้รับผลกระทบที่มีน้อยกว่าขอบเขต เช่น โดยตัวของ 0.95 อย่างไรก็ตาม ประสิทธิภาพโดยรวมยังเปรียบเทียบกับผลของอุณหภูมิสูงความร้อน และไอน้ำที่ว่าจ้าง [7] การปฏิรูปกระบวนการพลาสมารุ่นประสิทธิภาพดีที่สุดของไฮโดรเจนได้รับกระบวนการเอทีอาร์ การประมาณ 70 – 90% ที่เงื่อนไขต่าง ๆ[1,2,7] อุณหภูมิเตียงเครื่องปฏิกรณ์ในเอทีอาร์โดยปกติ 650-700 C เปรียบเทียบกับประมาณ 100 C ในพลาสม่าพัลชนิดของเรา นอกจากนี้ ประสิทธิภาพในการฟื้นฟูของมีเทนคาร์บอนไดออกไซด์ด้วยกระบวนการความร้อนจะต่ำ โดยไอน้ำปฏิรูปในเอทีอาร์ แม้ มีคาร์บอนสะสมในผนังของปล่อย ประสิทธิภาพการทำงานของพลาสมาพัลไม่ถูกผลการแปลงหรือประสิทธิภาพที่ลดลงโดยทั่วไปประมาณ 5% แต่ เป็นที่รู้จักกันเศษพิษเป็นหนึ่งในปัญหาหลักของกระบวนการความร้อนเช่นเอทีอาร์ ดังนั้น พลาสม่าพัลสามารถ น้อย แสดงผลลัพธ์ที่เหนือกว่าในคาร์บอนไดออกไซด์ปฏิรูปของก๊าซธรรมชาติ ปรับปรุงนี้มากเนื่องจากการจ้างงานที่ดีขึ้นของโมเลกุลสั่นสะเทือนได้ การจำลองโมเลกุลในพลาสมาได้แสดงให้เห็นว่า เพื่อให้มีการใช้ประโยชน์ที่ดีของช่อง vibrational ข้อกำหนดสำคัญต่าง ๆ ควรดำเนิน [6]: 1 พลังงานหมายถึงอิเล็กตรอนควรอยู่ที่ใดที่หนึ่งระหว่าง 1 และ 3 eV ต้อง dissociation สูงระหว่างส่วน ค่าสูงสุดที่แน่นอนขึ้นอยู่กับโมเลกุลเฉพาะ 2. เวลาในการกระตุ้นควรจะต่ำกว่าเวลาผ่อน vibrational เช่น กะพริบ nanosecond เหมาะสำหรับโมเลกุลต่าง ๆ น่าสนใจ 3.อัตราในการกระตุ้นที่เป็นสัดส่วนกับความหนาแน่นอิเล็กตรอนควรสูงกว่าค่าขีดจำกัดบางอย่าง ต่ำกว่านี้ค่าสัดส่วนของช่อง vibrational เป็นระยะ ที่ excitations เหนือขีดจำกัด อัตรา dissociation saturates รวดเร็ว ให้ การทำงานเพียงเล็กน้อยอยู่เหนือขีดจำกัด ออกจากแบนด์วิดท์แคบในการกระตุ้นการเกิดประสิทธิภาพสูงสุด 4. อุณหภูมิต่ำต้องเป็นขีดจำกัดในการกระตุ้นระดับล่างดังนั้นอุณหภูมิที่ต้องการ ความต้องการสุดท้ายคือเนื่องจากข้อเท็จจริงที่สูงกว่าtemperatures facilitate the deactivation of higher vibrational levels rather than pumping them. Indeed, the high temperature destroys the nonequilibrium state of vibrational populations produced by electron impacts, towards conventional equilibrium one. Considering the various thermal or plasma processes reported so far, one notices that no one justifies all these requirements. As an example, the corona and dielectric barrier discharges have electron energies of about 5–10 eV, far above the optimum values. However, they have shown better performances at pulsed regimes [9] but, still render low efficiencies. The molecular excitations caused by thermal processes are inevitably continues. The conventional arc or glidarc plasmas have both high operational temperatures and continuous or semi-continuous excitations. Nevertheless, the arc plasmas have very high excitation level due to their high energy density. The latter is due to the discharge energy deposition into the micron-sized channel. This high excitation level can leave a room for the utilization of the vibrations even at very high temperatures (2000–3000 C). We believe that almost all aforementioned criteria are fulfilled in the pulsed arc or glow-arc plasma, of which is the present work. Indeed, the high temperature regime is present even at pulsed regime but the difference is that its occurrence delays by several microseconds relative to the plasma stage. In this type of plasma, just before the release of the remainder vibrational energy into the heat, high vibrational populations are present accompanying much lower gas temperatures, facilitating the dissociation.

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

4.
การสนทนาประสิทธิภาพการประมาณโดยพิจารณาการใช้พลังงานพลาสม่า
การสูญเสียพลังงานในวงจรไม่ได้คิดในการประมาณนี้ การสูญเสียที่สำคัญเกิดจากการใช้พลังงานที่สะท้อนจากพลาสม่าซึ่งเป็นผลมาจากการจับคู่ความต้านทาน nonperfect ระหว่างวงจรและเครื่องปฏิกรณ์ พลังงานที่สะท้อนให้เห็นถึงจะหายไปเป็นความร้อนโดยวงจร การสูญเสียที่จะหลีกเลี่ยงทานเกือบเปลี่ยนของตัวต้านทานชาร์จโดยการเหนี่ยวนำ มันเป็นไปได้เพื่อให้บรรลุประสิทธิภาพการแปลงพลังงานประมาณ 80-90% จากแหล่งจ่ายไฟไปยังพลาสม่าโดยวงจรชาร์จเสียงสะท้อน ดังนั้นหากการบริโภคพลังงานจากปลั๊กไฟที่มีการพิจารณาให้มีประสิทธิภาพทั้ง hcwould น้อยโดยปัจจัยที่เกี่ยวกับ 0.8-0.9 ในขณะที่ HF ได้รับผลกระทบในระดับที่น้อยกว่าคือโดยปัจจัยที่ 0.95 แต่ประสิทธิภาพโดยรวมจะยังไม่เทียบเท่ากับผลของการระบายความร้อนที่มีอุณหภูมิสูงและกระบวนการพลาสม่าที่ใช้อบไอน้ำการปฏิรูป [7].
ประสิทธิภาพการผลิตไฮโดรเจนที่ดีที่สุดได้รับโดยกระบวนการ ATR เป็นประมาณ 70-90% ในเงื่อนไขที่แตกต่าง
[1 , 2,7] อุณหภูมิเตียงเครื่องปฏิกรณ์ใน ATR เป็นปกติ 650- 700 องศาเซลเซียสเมื่อเทียบกับประมาณ 100 องศาเซลเซียสในรูปแบบของพลาสม่าชีพจรของเรา นอกจากนี้ยังมีประสิทธิภาพในการปล่อยก๊าซคาร์บอนไดออกไซด์ก๊าซมีเทนปฏิรูปโดยกระบวนการความร้อนอยู่ในระดับต่ำเมื่อเทียบกับไอน้ำในการปฏิรูป ATR แม้จะมีการสะสมคาร์บอนบนผนังของเครื่องปฏิกรณ์ประสิทธิภาพพลาสม่าชีพจรแทบจะไม่ได้รับผลกระทบในแง่ของประสิทธิภาพการแปลงหรือได้รับความเดือดร้อนที่ลดลงโดยทั่วไปประมาณ 5%
แต่เป็นที่รู้จักกันตัวเร่งปฏิกิริยาเป็นพิษเป็นหนึ่งในปัญหาที่สำคัญของกระบวนการความร้อนเช่น ATR
ดังนั้นพลาสม่าชีพจรสามารถอย่างน้อยทำให้ผลลัพธ์ที่ดีกว่าในการปฏิรูปก๊าซคาร์บอนไดออกไซด์ก๊าซธรรมชาติ นี้ปรับปรุงมากเกิดจากการที่ดีขึ้นของการจ้างงานการสั่นสะเทือนโมเลกุล การจำลองโมเลกุลในพลาสมาได้แสดงให้เห็นว่าในการที่จะมีการใช้ช่องทางที่ดีขึ้นของการสั่นข้อกำหนดที่สำคัญหลายควรจะปฏิบัติตาม [6] 1. พลังงานอิเล็กตรอนเฉลี่ยควรนอนอยู่ที่ไหนสักแห่งระหว่างวันที่ 1 และ 3 eV ในการสั่งซื้อที่จะมีการแยกตัวออกสูง cross-section มูลค่าที่เหมาะสมแน่นอนขึ้นอยู่กับโมเลกุลที่เฉพาะเจาะจง 2. เวลาการกระตุ้นควรจะต่ำกว่าการสั่นเวลาผ่อนคลายเช่นพั nanosecond เป็นที่ต้องการสำหรับโมเลกุลต่างๆที่น่าสนใจ 3. อัตราการกระตุ้นที่เป็นสัดส่วนกับความหนาแน่นของอิเล็กตรอนควรจะสูงกว่าค่าเกณฑ์บางอย่าง ต่ำกว่าค่านี้ผลงานของช่องสั่นเป็นเล็กน้อย ที่ excitations สูงกว่าเกณฑ์อัตราการแยกตัวออกอิ่มตัวอย่างรวดเร็วเพื่อที่ว่ามันจะดีกว่าที่จะทำงานเพียงเล็กน้อยสูงกว่าเกณฑ์ที่ออกจากแบนด์วิดธ์กระตุ้นแคบเพื่อประสิทธิภาพสูงสุด 4. อุณหภูมิที่ต่ำกว่าระดับที่ต้องมีการกระตุ้นเกณฑ์ที่ต่ำกว่าด้วยเหตุนี้อุณหภูมิต่ำกว่าที่ต้องการ
ความต้องการที่ผ่านมาเป็นผลมาจากความจริงที่ว่าสูงกว่าอุณหภูมิที่อำนวยความสะดวกในการเสื่อมของระดับการสั่นที่สูงขึ้นมากกว่าที่พวกเขาสูบน้ำ ที่จริงที่อุณหภูมิสูงทำลายรัฐ nonequilibrium ประชากรสั่นผลิตโดยผลกระทบอิเล็กตรอนที่มีต่อสมดุลหนึ่งธรรมดา เมื่อพิจารณาถึงกระบวนการความร้อนหรือพลาสม่ารายงานต่างๆเพื่อให้ห่างไกลใครสังเกตเห็นว่าไม่มีใคร justifies ทุกความต้องการเหล่านี้ ในฐานะที่เป็นตัวอย่างเช่นการปล่อยโคโรนาและอุปสรรคอิเล็กทริกได้อิเล็กตรอนพลังงานประมาณ 5-10 eV ไกลเหนือค่าที่เหมาะสม แต่พวกเขาได้แสดงให้เห็นการแสดงที่ดีกว่าในระบอบพัล [9] แต่ยังคงทำให้มีประสิทธิภาพต่ำ โมเลกุล excitations ที่เกิดจากกระบวนการความร้อนยังคงหลีกเลี่ยงไม่ได้เป็น โค้งธรรมดาหรือพลาสมา glidarc มีทั้งอุณหภูมิที่สูงและการดำเนินงานอย่างต่อเนื่อง excitations หรือกึ่งต่อเนื่อง อย่างไรก็ตามพลาสมาอาร์มีระดับการกระตุ้นสูงมากเนื่องจากความหนาแน่นของพลังงานสูงของพวกเขา หลังเกิดจากการสะสมพลังงานที่ปล่อยลงในช่องไมครอนขนาด นี้กระตุ้นระดับสูงสามารถออกจากห้องพักสำหรับการใช้ประโยชน์จากการสั่นสะเทือนแม้ที่อุณหภูมิสูงมาก (2000-3000? C) เราเชื่อว่าเกือบทั้งหมดตามเกณฑ์ดังกล่าวข้างต้นเป็นจริงในโค้งชีพจรหรือพลาสม่าเรืองแสงโค้งซึ่งเป็นงานในปัจจุบัน อันที่จริงระบอบการปกครองที่มีอุณหภูมิสูงเป็นปัจจุบันแม้ในระบอบการปกครองชีพจร แต่ความแตกต่างก็คือความล่าช้าที่เกิดขึ้นโดยหลาย microseconds เทียบกับขั้นตอนพลาสม่า ในประเภทของพลาสม่านี้เพียงแค่ก่อนที่จะปล่อยพลังงานการสั่นที่เหลือลงไปในความร้อนประชากรสั่นสูงที่มีอยู่ประกอบที่ต่ำกว่ามากอุณหภูมิก๊าซอำนวยความสะดวกในการแยกตัวออก

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

4 . การสนทนา
ประมาณจากพลาสมาประสิทธิภาพการใช้พลังงาน การสูญเสียพลังงานในวงจรไฟฟ้า ไม่ได้
คิดเป็นประมาณนี้ การสูญเสียที่สำคัญ คือ เนื่องจากพลังงานที่สะท้อนจากพลาสมา ซึ่งเป็นผลของ nonperfect อิมพีแดนซ์จับคู่ระหว่างวงจรและเครื่องปฏิกรณ์ สะท้อนพลังงานสูญเสียในความร้อนโดยวงจรการสูญเสีย Resistive เกือบจะหลีกเลี่ยง โดยเปลี่ยนจากการชาร์จแบบโดยการ . มันเป็นไปได้เพื่อให้บรรลุประสิทธิภาพการแปลงพลังงานประมาณ 80 – 90% จากแหล่งจ่ายไฟไปยังพลาสม่าโดยเสียงสะท้อนชาร์จวงจร ดังนั้น ถ้าใช้พลังงานจากปลั๊กจะถือว่าทั้ง 2 , hcwould น้อยลงโดยปัจจัยที่เกี่ยวกับ 0.8 – 09 ในขณะที่ HF จะได้รับผลกระทบในระดับน้อย ได้แก่ โดยปัจจัยที่ 0.95 วิเคราะห์ข้อมูล อย่างไรก็ตาม ประสิทธิภาพโดยรวมยังเปรียบได้กับผลของอุณหภูมิและกระบวนการที่ใช้ความร้อนสูงและปฏิรูปด้วยไอน้ำ [ 7 ] .
ที่ดีที่สุดประสิทธิภาพการผลิตก๊าซไฮโดรเจนได้โดยกระบวนการ ATR อยู่ประมาณ 70 – 90 % ที่สภาวะแตกต่างกัน
[ 1,2,7 ]นอนเครื่องปฏิกรณ์อุณหภูมิในเอทีอาร์เป็นปกติ 650 และ 700  C , เมื่อเทียบกับประมาณ 100  C ในประเภท Pulsed พลาสมา นอกจากนี้ ประสิทธิภาพในคาร์บอนไดออกไซด์มีเทนโดยกระบวนการทางความร้อนต่ำในการเปรียบเทียบเพื่อปฏิรูปด้วยไอน้ำใน ATR แม้จะมีคาร์บอนสะสมในผนังของเครื่องปฏิกรณ์ , พัลพลาสมาประสิทธิภาพแทบ
ผลกระทบในแง่ของประสิทธิภาพการแปลงหรือถูกปฏิเสธโดยทั่วไปประมาณร้อยละ 5 แต่เท่าที่ทราบตัวเร่ง
พิษเป็นหนึ่งในปัญหาที่สำคัญของกระบวนการความร้อน เช่น ATR ดังนั้น พัลพลาสมาสามารถอย่างน้อย การแสดงผลในคาร์บอนไดออกไซด์ของก๊าซธรรมชาติ การปรับปรุงมากเนื่องจากมีการจ้างงานกว่าโมเลกุลการสั่นสะเทือนการจำลองโมเลกุลในพลาสมาได้แสดงให้เห็นว่าเพื่อที่จะได้ดีกว่าการใช้ช่องทางของการสั่น , ควรตอบสนองความต้องการหลักๆ [ 6 ] : 1 . หมายถึงอิเล็กตรอนพลังงานควรอยู่ระหว่าง 1 และ 3 เอฟ เพื่อให้มีการตัดสูง มูลค่าเหมาะสมที่แน่นอนขึ้นอยู่กับโมเลกุลที่เฉพาะเจาะจง 2 .ไทเทเนียมควรต่ำกว่าเวลาผ่อนคลายการสั่นคือ นาโนวินาทีพัลส์ที่ต้องการสำหรับโมเลกุลต่างๆที่น่าสนใจ 3 . ไทเทเนียม ซึ่งเป็นสัดส่วนกับความหนาแน่นของอิเล็กตรอนควรจะสูงกว่าเกณฑ์บางค่า ต่ำกว่าค่าบริจาคช่องการสั่นสะเทือนเป็นเล็กน้อย แบบข้างบนที่ธรณีประตูส่วนอัตราการ saturates อย่างรวดเร็ว ดังนั้น มันจะดีกว่าที่จะทำงานเพียงเล็กน้อยเหนือระดับออกจากแบนด์วิดธ์และแคบสำหรับประสิทธิภาพสูงสุด 4 . อุณหภูมิต่ำกว่าเกณฑ์จึงต้องกระตุ้นระดับอุณหภูมิต่ำกว่าที่ต้องการ ความต้องการสุดท้ายคือ due ซึ่งสูงกว่า
อุณหภูมิให้สูงกว่าระดับขนาดของการสั่นมากกว่าสูบมัน แน่นอน , อุณหภูมิสูงขัดรัฐ nonequilibrium ประชากรของการสั่นสะเทือนที่ผลิตโดยผลกระทบต่อดุลยภาพอิเล็กตรอนแบบหนึ่ง เมื่อพิจารณาจากพลาสมาความร้อนหรือกระบวนการต่าง ๆรายงานจนหนึ่งสังเกตว่าไม่มีใครอธิบายทุกความต้องการเหล่านี้ เป็นตัวอย่างกลดกั้นการไหลและมีอิเล็กตรอนพลังงานประมาณ 5 – 10 รถไฟฟ้าไกลเหนือ ค่านิยมที่เหมาะสม อย่างไรก็ตาม พวกเขาได้แสดงให้เห็นการแสดงที่ดีในการระบอบ [ 9 ] แต่ยังคงให้ประสิทธิภาพต่ำ แบบโมเลกุลเกิดจากกระบวนการความร้อนย่อมดำเนินต่อไปโค้งธรรมดาหรือ glidarc พลาสมามีอุณหภูมิสูงและต่อเนื่อง ทั้งงาน หรือแบบกึ่งต่อเนื่อง อย่างไรก็ตาม อาร์คพลาสมามีสูงมาก เนื่องจากการกระตุ้นระดับความหนาแน่นพลังงานของพวกเขาสูง หลังเป็นเนื่องจากการปล่อยพลังงานสะสมในไมครอนขนาดช่อง