Fig. 9 shows the effect of particle

Fig. 9 shows the effect of particle density on t90 and Qmax/t90
values. All of the simulations in this section have been implemented
in constant total particle volume (Np z 45,000) and the
same fluid velocity. The mass heat capacity (m.cp) of the particles
was fixed at m.cp ¼ 2782.395 (J/K).
Qmax/t90 is a representative of the amount of total heat absorption
capacity of the particles divided by 0.9 of total time for
heat transfer between two phases, which can be used as a representative
criterion for the mean rate of heat transfer between two
phases.
As can be seen from Fig. 9A t90 value decreases with increasing
particle density. This can be explained by the correlations presented
for Nu number. For example from Gunn equation it can be
seen that Nu ¼ f(Re, Pr, ε). For all data points of Fig. 9A and B the
values of Re and Pr remain almost constant, but the only variable
that changes the Nu value is the bed voidage. According to the Gunn
equation at constant Rep and Pr, Nu number has a descending trend
with εl. At higher particle densities the bed voidage tends to
decrease, leading to lower εl.
Consistent with previous findings [18,27] the fluid to particle
heat transfer coefficient increases by reducing the bed voidage. The
results presented in Fig. 9B can also be explained in the same
manner.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

รูป 9 แสดงผลของความหนาแน่นของอนุภาคบนรุ่น t90 และ Qmax/รุ่น t90ค่า ทั้งหมดของแบบจำลองในส่วนนี้มีการดำเนินการในปริมาตรคงอนุภาคทั้งหมด (Np z 45,000) และความเร็วของของเหลวที่เดียวกัน มวลความจุความร้อน (m.cp) ของอนุภาคถูกแก้ไขที่ m.cp 2782.395 ¼ (J/K)Qmax/รุ่น t90 เป็นตัวแทนของปริมาณการดูดซับความร้อนทั้งหมดความจุของอนุภาคหาร ด้วย 0.9 รวมเวลาในการถ่ายเทความร้อนระหว่างขั้นตอนสอง ซึ่งสามารถใช้เป็นตัวแทนเงื่อนไขสำหรับการถ่ายเทความร้อนระหว่างสองอัตราเฉลี่ยขั้นตอนการตามที่ได้มาจาก รูป 9 กรุ่น t90 ค่าลดเพิ่มขึ้นความหนาแน่นของอนุภาค นี้สามารถอธิบายความสัมพันธ์ที่นำเสนอสำหรับหมายเลขนู ตัวอย่างเช่น จากสมการกัน สามารถเห็นที่ f นู¼ (Re ประชาสัมพันธ์ ε) สำหรับข้อมูลรูป 9 กและ Bค่าของ Re และ Pr คงเกือบ แต่ตัวแปรเท่านั้นที่เปลี่ยนแปลงนูที่ค่าเป็น voidage เตียง ตามกันสมการที่แทนค่าคงและการประชาสัมพันธ์ หมายเลขนูมีแนวโน้มมากไปหาน้อยกับ εl ที่สูงความหนาแน่นของอนุภาค voidage เตียงมีแนวโน้มที่ลด นำไป εl ล่างสอดคล้องกับผลการวิจัยก่อนหน้านี้ [18,27] ของเหลวที่อนุภาคสัมประสิทธิ์การถ่ายเทความร้อนเพิ่มขึ้น โดยการลด voidage เตียง การยังสามารถอธิบายผลการนำเสนอในรูป 9B ในเดียวกันลักษณะ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

มะเดื่อ. 9 แสดงให้เห็นถึงผลกระทบของความหนาแน่นของอนุภาคใน T90 และคิวแม็กซ์ / T90
ค่า ทั้งหมดของการจำลองในส่วนนี้มีการดำเนินการ
ในปริมาณคงที่รวมอนุภาค (Np Z 45,000) และ
ความเร็วของไหลเดียวกัน ความจุความร้อนมวล (m.cp) ของอนุภาค
คงที่ m.cp ¼ 2782.395 (J / K).
คิวแม็กซ์ / T90 เป็นตัวแทนของจำนวนเงินของการดูดซับความร้อนทั้งหมดที่
ความจุของอนุภาคหารด้วย 0.9 ของเวลารวมสำหรับ
การถ่ายเทความร้อนระหว่างสองขั้นตอนซึ่งสามารถนำมาใช้เป็นตัวแทน
เกณฑ์สำหรับอัตราเฉลี่ยของการถ่ายเทความร้อนระหว่างสอง
ขั้นตอน.
ที่สามารถเห็นได้จากรูป ค่า 9A T90 ลดลงด้วยการเพิ่ม
ความหนาแน่นของอนุภาค นี้สามารถอธิบายได้ด้วยความสัมพันธ์ที่นำเสนอ
จำนวน Nu ยกตัวอย่างเช่นจากสมน์ก็สามารถที่จะ
เห็นได้ว่า Nu ¼ f (เรื่องการประชาสัมพันธ์การε) สำหรับจุดข้อมูลทั้งหมดของรูป 9A และบี
คุณค่าของเรื่องและการประชาสัมพันธ์ยังคงอยู่เกือบคงที่ แต่ตัวแปรเฉพาะ
ที่มีการเปลี่ยนแปลงค่า Nu เป็น voidage เตียง ตามที่น์
สมการที่ตัวแทนอย่างต่อเนื่องและการประชาสัมพันธ์จำนวน Nu มีแนวโน้ม Descending
กับεl ที่สูงขึ้นความหนาแน่นของอนุภาค voidage เตียงมีแนวโน้มที่จะ
ลดลงนำไปสู่การลดลงεl.
สอดคล้องกับผลการวิจัยก่อนหน้านี้ [18,27] ของเหลวอนุภาค
การถ่ายเทความร้อนค่าสัมประสิทธิ์เพิ่มขึ้นโดยการลด voidage เตียง
ผลนำเสนอในรูป 9B ยังสามารถอธิบายได้ในที่เดียวกัน
อย่าง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

รูปที่ 9 แสดงผลของความหนาแน่นอนุภาคและใน t90 คิวแมกซ์ / t90ค่า ทั้งหมดของแบบจำลองในส่วนนี้ได้ถูกใช้ปริมาณอนุภาคคงที่ทั้งหมด ( NP Z 45 , 000 ) และความเร็วของของไหลแบบเดียวกัน ความจุความร้อน ( m.cp ) มวลของอนุภาคหรือที่ m.cp ¼ 2782.395 ( J / K )คิวแมกซ์ / t90 เป็นตัวแทนของปริมาณความร้อนรวมของการดูดซึมความจุของอนุภาคที่แบ่งโดย 0.9 ของเวลาทั้งหมดการถ่ายเทความร้อนระหว่างเฟส ซึ่งสามารถใช้เป็นตัวแทนเกณฑ์ค่าเฉลี่ยอัตราการถ่ายเทความร้อนระหว่างสองระยะดังจะเห็นได้จากรูป t90 ลดลงเมื่อเพิ่มจำนวนมูลค่าความหนาแน่นของอนุภาค นี้สามารถอธิบายได้โดยเสนอความสัมพันธ์สำหรับนู๋ จํานวน ตัวอย่างจากสมการสามารถกันน์เห็นนู๋¼ F ( อีกครั้ง , ประชาสัมพันธ์ , ε ) ข้อมูลทุกจุดของรูปที่ 9A และ Bค่า PR ของอีกครั้งและยังคงเกือบคงที่ แต่แปรการเปลี่ยนแปลงค่า นู๋เป็นเตียง สัดส่วน . ไปตาม กันน์สมการที่ REP ที่คงที่ และพีอาร์ นูเบอร์มีแนวโน้มลงกับεล. ที่ความหนาแน่นสูงกว่าอนุภาคเตียง สัดส่วนมีแนวโน้มที่จะลดลงสู่ต่ำกว่าε Lสอดคล้องกับผลการวิจัยก่อนหน้านี้ [ 18,27 ] ของเหลวอนุภาคค่าสัมประสิทธิ์การถ่ายเทความร้อนเพิ่มขึ้นโดยการลดสัดส่วนเตียง . ที่ผลลัพธ์ที่แสดงในรูปที่ 9B สามารถอธิบายเหมือนกันลักษณะ