The fingers advance downward unceas

The fingers advance downward unceasingly and the fingers become fewer. Some larger fingers travel more or less independently with less interaction with their neighbouring fingers. These fingers undergo strong nonlinear dynamics such as shift in the feeding sites and lateral pinch-off. Fig. 4(d) corresponds to the stage when the convection has been decayed. The fingers have reached the bottom of the zone. Once the fingers touch the bottom boundary, the aquifer boundary will affect the mixing process and the interactions between fingers become less important than the bottom
boundary effect. The dissolved CO2 contour maps shown in Fig. 4 indicate strong nonlinear behaviours, which become more evident in the evolution of CO2 dissolving rates shown in Fig. 5. Fig. 5(a) illustrates the CO2 mass fluxes at the top boundary for different Rayleigh numbers together with analytical mass flux at the top boundary considerating pure iffusion only, which have been plotted in logarithmic scale. The rate of CO2 uptake at the dissolution boundary (Z = 0), per unit cross-sectional area, can be given as [3]: FðZ ¼ 0; tÞ ¼ /qX0 ffiffiffiffiffiffi
D
pt
r
ð18Þ
Eq. (16) illustrates analytically that diffusive mass flux without convection is inversely proportional to t0.5, indicating that dissolution rate declines with time. However, the relation is changed to be non-monotonic since the onset of convection and the flux with convection is increased to several orders higher than the pure diffusive flux as shown in Fig. 5(a). The temporal evolution of CO2 dissolution
rate roughly follows four periods in time: diffusive period,
modulated convective period, constant convective period and decay
convective period, as shown by the dashed vertical lines for
Ra = 4310 in Fig. 5(b). In the diffusion dominated period (Period
1), the agreement between numerical results and analytical diffusive
flux is good since diffusion is the only physical process for
the three different Rayleigh numbers in this period. With the onset
of convection, a general increase in dissolution rate is shown in the
modulated convective period (Period 2). The partial coalescing and

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

มือเลื่อนลงมี และมือจะน้อยลง มือบางใหญ่เดินทางอิสระน้อยกับโต้ตอบน้อยด้วยมือของพวกเขาเพื่อน มือเหล่านี้รับการ dynamics ไม่เชิงเส้นแข็งเช่นกะอาหารอเมริกาและด้านข้างหยิกปิด Fig. 4(d) สอดคล้องกับระยะเมื่อพาที่มีการผุ มือมาถึงด้านล่างของโซน เมื่อมือสัมผัสขอบล่าง ขอบ aquifer จะมีผลต่อการผสม และการโต้ตอบระหว่างนิ้วมือเป็นสำคัญน้อยกว่าด้านล่างขอบเขตของผลการ การละลาย CO2 เส้นแผนที่แสดงใน Fig. 4 บ่งชี้แข็งแรงไม่เชิงเส้นวิญญาณ ซึ่งผุดขึ้นในวิวัฒนาการของ CO2 ยุบราคาที่แสดงใน Fig. 5 Fig. 5(a) แสดง fluxes มวล CO2 ที่ขอบเขตบนสำหรับเลข Rayleigh แตกต่างกับฟลักซ์มวลวิเคราะห์ที่ขอบด้านบน considerating บริสุทธิ์ iffusion เท่านั้น ซึ่งมีการลงจุดในมาตราส่วนลอการิทึม อัตราการดูดซับ CO2 ที่ขอบยุบ (Z = 0), ต่อหน่วยพื้นที่เหลว จะเป็น [3]: FðZ ¼ 0 ffiffiffiffiffiffi /qX0 tÞ ¼Dptrð18ÞEq. (16) แสดง analytically ว่า diffusive ฟลักซ์มวล โดยการพา inversely กับ t0.5 ระบุยุบอัตราที่ลดลงกับเวลา อย่างไรก็ตาม ความสัมพันธ์ที่มีการเปลี่ยนแปลงจะไม่ monotonic ตั้งแต่ของการพาและฟลักซ์ ด้วยการพาขึ้นไปสูงกว่าไหล diffusive บริสุทธิ์ใบสั่งหลายใบมาก Fig. 5(a) วิวัฒนาการของ CO2 ยุบชั่วคราว อัตราประมาณตามรอบระยะเวลาที่สี่ในเวลา: ระยะเวลา diffusiveรอบระยะเวลาด้วยการพาซ้อน ระยะคงด้วยการพา และผุรอบระยะเวลาด้วยการพา เป็นที่แสดงโดยเส้นแนวตั้งเส้นประสำหรับRa = 4310 ใน Fig. 5(b) ในแพร่ที่ครอบงำ (รอบระยะเวลารอบระยะเวลา1), ข้อตกลง ระหว่างผลลัพธ์เป็นตัวเลข และการวิเคราะห์ diffusiveไหลได้ดีเนื่องจากแพร่เป็นกระบวนการทางกายภาพเท่านั้นสามต่าง ๆ ราคาย่อมเยาตัวเลขในช่วงนี้ เริ่มด้วยของการพา เพิ่มอัตรายุบแบบทั่วไปจะแสดงในแบบสันทัดด้วยการพาระยะ (ระยะ 2) Coalescing บางส่วน และ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

นิ้วความก้าวหน้าอย่างไม่หยุดยั้งลงและนิ้วกลายเป็นน้อยลง บางคนนิ้วใหญ่เดินทางมากขึ้นหรือน้อยลงอิสระที่มีปฏิสัมพันธ์น้อยด้วยมือของพวกเขาที่อยู่ใกล้เคียง นิ้วมือเหล่านี้ได้รับการพลวัตไม่เชิงเส้นที่แข็งแกร่งเช่นการเปลี่ยนแปลงในสถานที่ให้อาหารและด้านข้างหยิกออก มะเดื่อ 4 (ง) สอดคล้องกับขั้นตอนการพาความร้อนเมื่อได้รับการผุกร่อน นิ้วมือได้มาถึงด้านล่างของโซน เมื่อนิ้วมือแตะขอบล่างเขตแดนน้ำแข็งจะมีผลต่อกระบวนการผสมและการมีปฏิสัมพันธ์ระหว่างนิ้วมือเป็นสิ่งที่สำคัญน้อยกว่าด้านล่าง
ผลกระทบเขตแดน รูปร่าง CO2 ละลายแผนที่แสดงในรูป 4 แสดงให้เห็นพฤติกรรมไม่เชิงเส้นที่แข็งแกร่งซึ่งกลายเป็นชัดเจนมากขึ้นในการวิวัฒนาการของ CO2 อัตราการละลายที่แสดงในรูป 5. รูป (5) แสดงให้เห็นถึงฟลักซ์มวล CO2 ที่เขตแดนด้านบนสำหรับตัวเลขเรย์ลีที่แตกต่างกันพร้อมกับการไหลของมวลวิเคราะห์ที่เขตแดนด้านบน considerating iffusion บริสุทธิ์เท่านั้นที่ได้รับการลงจุดในมาตราส่วนลอการิทึม อัตราการดูดซึม CO2 ที่ขอบเขตการสลายตัว (Z = 0), ต่อหน่วยพื้นที่หน้าตัด, จะได้รับเป็น [3]: FDZ ¼ 0; TTH ¼ / qX0 ffiffiffiffiffiffi
D
จุด
R
ð18Þ
สม (16) แสดงให้เห็นว่าการวิเคราะห์การไหลของมวล diffusive โดยไม่ต้องพาเป็นสัดส่วนผกผันกับ t0.5 แสดงให้เห็นว่าการลดลงของอัตราการสลายตัวกับเวลา อย่างไรก็ตามความสัมพันธ์ที่มีการเปลี่ยนแปลงที่จะเป็นที่ไม่ต่อเนื่องตั้งแต่เริ่มมีอาการของการพาความร้อนและฟลักซ์ที่มีการพาความร้อนเพิ่มขึ้นเป็นคำสั่งหลายสูงกว่าฟลักซ์ diffusive บริสุทธิ์ดังแสดงในรูป (5) วิวัฒนาการชั่วคราวของการละลาย CO2
อัตราประมาณสี่ดังนี้ระยะเวลา: ระยะเวลา diffusive,
ปรับระยะเวลาการไหลเวียนระยะเวลาการไหลเวียนอย่างต่อเนื่องและการสลายตัวของ
ระยะเวลาการไหลเวียนที่แสดงโดยเส้นแนวตั้งสำหรับประ
Ra = 4310 ในรูป 5 (ข) ในช่วงการแพร่ครอบงำ (ระยะเวลา
1) ข้อตกลงระหว่างผลการวิเคราะห์เชิงตัวเลขและ diffusive
ฟลักซ์เป็นสิ่งที่ดีตั้งแต่การแพร่กระจายเป็นกระบวนการทางกายภาพเพียง
สามตัวเลขที่แตกต่างกันเรย์ลีในช่วงนี้ กับการโจมตี
ของการพาความร้อนเพิ่มขึ้นทั่วไปในอัตราการสลายตัวจะแสดงใน
ช่วงเวลาที่ไหลเวียนปรับ (ระยะเวลา 2) coalescing บางส่วนและ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

นิ้วมือเลื่อนลงอย่างไม่หยุดยั้ง และนิ้วกลายเป็นน้อยลง นิ้วขนาดใหญ่เดินทางมากหรือน้อยอย่างอิสระกับปฏิสัมพันธ์น้อยลงด้วยนิ้วที่เพื่อนบ้านของพวกเขา เรียวนิ้วผ่านพลวัตแบบไม่เชิงเส้นแรงเช่น Shift ในการให้เว็บไซต์และด้านข้างหยิกออก รูปที่ 4 ( D ) สอดคล้องกับเวทีเมื่อแบบได้รับการผุ .นิ้วมือได้ถึงด้านล่างของโซน เมื่อนิ้วสัมผัสขอบเขตล่าง , ชั้นขอบเขตจะมีผลต่อกระบวนการผสม และปฏิสัมพันธ์ระหว่างนิ้วเป็นสำคัญน้อยกว่าผลขอบเขตล่าง

ละลาย CO2 contour แผนที่แสดงในรูปที่ 4 แสดงความแข็งแรงเชิงพฤติกรรมซึ่งกลายเป็นที่ชัดเจนมากขึ้นในการวิวัฒนาการของ CO2 ที่ละลายในอัตราที่แสดงในรูปที่ 5 ภาพที่ 5 ( ) แสดงให้เห็นถึงมวลค่า CO2 ที่ด้านบนขอบสำหรับตัวเลขที่แตกต่างกันพร้อมกับ Rayleigh วิเคราะห์ฟลักซ์มวลที่ด้านบนขอบ เมื่อดูจาก iffusion บริสุทธิ์เท่านั้น ซึ่งได้วางแผนในมาตราส่วนลอการิทึม อัตราการดูด CO2 ในการสลายตัวขอบเขต ( Z = 0 )ต่อหน่วยระดับพื้นที่ สามารถให้ [ 3 ] : F ð¼ 0 Z ; t Þ¼ / qx0 ffiffiffiffiffiffi
D
PT
r
ð 18 Þ
อีคิว ( 16 ) แสดงให้เห็นถึงทฤษฎีที่กระจายฟลักซ์มวลโดยการพาเป็นปฏิภาคผกผันกับ t0.5 ระบุว่า อัตราการละลายลดลงกับเวลา อย่างไรก็ตามความสัมพันธ์ที่เปลี่ยนไปจะไม่อย่างเดียว ตั้งแต่เริ่มด้วยการพาการพาความร้อนและฟลักซ์เพิ่มขึ้นหลายคำสั่งสูงกว่าบริสุทธิ์กระจายกระแสความดังแสดงในรูปที่ 5 ( ) วิวัฒนาการทางโลกของอัตราการละลาย
CO2 ประมาณดังต่อไปนี้สี่ : กระจายในช่วงเวลาระยะเวลา
โดยการพาระยะเวลาคงที่โดยระยะเวลาและผุ
โดยระยะเวลาที่แสดงด้วยเส้นประเส้นแนวตั้งสำหรับ
รา = 4310 ในรูปที่ 5 ( B ) ในการแพร่กระจายการปกครองสมัย ( ระยะเวลา
1 ) , ข้อตกลงระหว่างผลลัพธ์เชิงตัวเลขและเชิงกระจาย
ไหลดีเนื่องจากการแพร่กระจายเป็นเพียงกระบวนการทางกายภาพที่แตกต่างกันสาม Rayleigh
ตัวเลขในช่วงเวลานี้ มี onset
ของแบบทั่วไปเพิ่มในอัตราการละลายจะแสดงใน
โดยการพาระยะเวลา ( ช่วงที่ 2 ) coalescing บางส่วนและ