could be the formulae where n ¼ 1/2

could be the formulae where n ¼ 1/2 for allowed transitions, B is the constant and Eopt the direct optical band gap, for
indirect transitions aðhnÞ ¼ Bðhn
EoptÞn=hn where n ¼ 2 for allowed transitions and Eopt is the indirect optical bond gap by using the above two equations, by plotting ðahnÞ12 and ðahnÞ2 as a function of photon energy ðhnÞ, optical energy band gaps (Eopt) for indirect and direct transitions are determined. From UV-absorption spectra (Fig. 2) of Mn2+ glasses, both direct and indirect band gaps have been calculated[22,23]. The visible absorption spectra of Mn2+:ZPB glasses are shown in Fig. 3, with a broad absorption bond at 470 nm ( 6
A1g (S)- 4T1g (G)) of Mn2+ ions in octahedral symmetry [17,24]. These transitions are spin and parity forbidden for electric dipole radiation in an octahedral environment, hence the absorption bands are very weak. Fig. 4 shows the excitation spectra of Mn2+:ZPB glasses. We are aware of the fact that Mn2+ d–d absorption transitions are difficult to be pumped as those are forbidden by spin and parity for

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

อาจเป็นสูตรที่ n ¼ 1/2 สำหรับอนุญาตให้เปลี่ยน B คือ ค่าคงที่ และ Eopt ช่องว่างตรงวงแสง สำหรับอ้อมเปลี่ยน aðhnÞ ¼ Bðhn EoptÞn = hn n ¼ 2 เปลี่ยนอนุญาตและ Eopt ช่องว่างของพันธะแสงทางอ้อม โดยใช้สมการสองข้าง ðahnÞ12 และ ðahnÞ2 เป็นฟังก์ชันของโฟตอนพลังงาน ðhnÞ พล็อต กำหนดพลังงานแสงแถบช่องว่าง (Eopt) สำหรับช่วงการเปลี่ยนภาพโดยตรง และทางอ้อม จากการดูดซึมรังสียูวีแรมสเป็คตรา (Fig. 2) ของ Mn2 + แก้ว ช่องทั้งทางตรง และทางอ้อมวงได้รับการคำนวณ [22,23] แรมสเป็คตราดูดซึมเห็นของ Mn2 +: ZPB แก้วแสดงใน Fig. 3 ตราสารหนี้ดูดซึมสิ่งที่ 470 nm (6A1g (S) -4T1g (G)) ของ Mn2 + ประจุใน octahedral สมมาตร [17,24] ช่วงการเปลี่ยนภาพเหล่านี้จะหมุนและพาริตีที่ห้ามสำหรับ dipole ไฟฟ้ารังสีในสภาพแวดล้อม octahedral ดังนั้น วงการดูดซึมจะอ่อนมาก Fig. 4 แสดงแรมสเป็คตราในการกระตุ้นของแก้ว Mn2 +: ZPB เราจะทราบความจริงที่ยากจะขุ่นเป็นผู้ถูกห้าม โดยหมุนและพาริตี้สำหรับ Mn2 + เปลี่ยนดูดซึม d – d

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

อาจจะเป็นสูตรที่ n ¼ 1/2 สำหรับการเปลี่ยนที่ได้รับอนุญาต, B เป็นค่าคงที่และ Eopt
ช่องว่างวงแสงโดยตรงสำหรับการเปลี่ยนทางอ้อมaðhnÞ¼Bðhn? EoptÞn = HN ที่ n ¼ 2 เปลี่ยนได้รับอนุญาตและ Eopt เป็นช่องว่างพันธบัตรแสงทางอ้อมโดยใช้ข้างต้นทั้งสองสมการโดยวางแผนðahnÞ12และðahnÞ2เป็นหน้าที่ของโฟตอนพลังงานðhnÞช่องว่างแถบพลังงานแสง (Eopt) สำหรับการเปลี่ยนทางอ้อมและทางตรง มีความมุ่งมั่น จากสเปกตรัมการดูดซึมรังสียูวี (รูปที่. 2) MN2 แก้ว + ทั้งทางตรงและทางอ้อมช่องว่างวงดนตรีได้รับการคำนวณ [22,23] สเปกตรัมการดูดซึมที่มองเห็นของ MN2 +: แว่นตา ZPB จะแสดงในรูป 3 มีการดูดซึมพันธบัตรในวงกว้างที่ 470 นาโนเมตร (6
A1g (S) - 4T1g (G)) ของ MN2 + ไอออนในสัดส่วนแปดด้าน [17,24] เปลี่ยนเหล่านี้เป็นสปินและความเท่าเทียมกันสิ่งต้องห้ามสำหรับการฉายรังสีขั้วไฟฟ้าในสภาพแวดล้อมที่แปดด้านจึงดูดซึมวงดนตรีที่มีความอ่อนแอมาก มะเดื่อ. 4 แสดงสเปกตรัมของการกระตุ้น MN2 + ไปนี้: แว่นตา ZPB เราตระหนักถึงความจริงที่ว่า MN2 + d-d เปลี่ยนการดูดซึมเป็นเรื่องยากที่จะสูบเป็นผู้ที่ถูกห้ามโดยสปินและความเท่าเทียมกันสำหรับ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

จะเป็นสูตรที่ N ¼ 1 / 2 เพื่ออนุญาตการเปลี่ยน , B คือคงที่และ eopt วงแสงตรงช่องว่าง ในการเปลี่ยนเป็นð
ทางอ้อม HN Þ¼ B ð HN
eopt Þ n = HN ที่ N ¼ 2 เพื่ออนุญาตการ eopt เป็นทางอ้อม โดยการใช้แสง บอนด์ ช่องว่างทั้งสองข้างสมการ โดยวางแผนðอันÞ 12 และðอันÞ 2 เป็นฟังก์ชันของโฟตอนพลังงานÞð HN ,ช่องว่างแถบพลังงานแสง ( eopt ) ทางอ้อมและโดยตรงเปลี่ยนเป็นมุ่งมั่น จากสเปกตรัมการดูดกลืนแสงยูวี ( รูปที่ 2 ) แว่นตา mn2 ทั้งทางตรงและทางอ้อม ช่องว่างของวงได้รับคำนวณ [ 22,23 ] มองเห็นการดูดกลืนรังสีของ mn2 : zpb แว่นตาแสดงในรูปที่ 3 กับพันธะการดูดซึมกว้างที่ 470 nm ( 6
a1g ( s ) - 4t1g ( g ) ) ของไอออนใน mn2 แปดด้านสมมาตร [ 17,24 ]การเปลี่ยนแปลงเหล่านี้จะหมุนและความเท่าเทียมกันไม่มีรังสีขั้วไฟฟ้าในสภาพแวดล้อมแปดด้าน ดังนั้นแถบการดูดกลืนจะอ่อนแอมาก รูปที่ 4 แสดงความตื่นเต้นสเปกตรัมของ mn2 : แว่นตา zpb . เราตระหนักถึงความจริงที่ว่า mn2 D - D ดูดซึมเปลี่ยนยากจะถูกสูบ เป็นผู้ที่ถูกห้าม โดยหมุนและความเท่าเทียมกันสำหรับ