In our experiments, we have classifi

In our experiments, we have classified the drop dynamics for a wide range of driving frequencies and drop sizes, and reported a number of new bouncing states. We have reported the full bouncing threshold curve and shown that it can be discontinuous. We observed the existence of two distinct bouncing states corresponding to the same mode number (m,n), which we dubbed ‘bouncing’ and ‘vibrating’. The transition between these two energy levels of the same mode plays a crucial role in the coalescence of small drops and in the onset of walking for larger drops. For small drops, the contact time in the (1,1)1 mode, being roughly half the oscillation period, is longer than the thinning time of the intervening air layer, resulting in coalescence. The lower part of the bouncing threshold curve therefore lies along the (1,1)1–(1,1)2 transition curve. The peak of the walking region typically occurs on the transition curve between the (2,1)1 and the (2,1)2 modes, as will be shown in MBII. The dominance of the (2,1)2 mode beyond this point is responsible for the walking region having only finite extent.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ในการทดลองของเรา เรามี classified dynamics ฝากสำหรับหลากหลายของการขับความถี่และขนาดหล่น และรายงานจำนวนของอเมริกาใหม่ใหญ่ขึ้น เรามีรายงานโค้งจำกัดใหญ่เต็ม และแสดงว่า มันจะไม่ต่อเนื่อง เราสังเกตการดำรงอยู่ของสองความแตกต่างใหญ่อเมริกาที่สอดคล้องกับหมายเลขเดียวกันโหมด (m, n), ซึ่งเราตั้งฉายา 'แสง' และ 'การสั่นสะเทือน' การเปลี่ยนแปลงระหว่างระดับพลังงานเหล่านี้สองโหมดเดียวเล่นบทบาทสำคัญ coalescence หยดเล็ก ๆ และเริ่มมีอาการการเดินสำหรับหยดใหญ่ สำหรับหยดเล็ก โหมด 1 (1,1) การประมาณครึ่งสั่นรอบระยะเวลา เวลาติดต่อเป็นนานกว่าเวลาทำให้ผอมบางของชั้นอากาศอยู่ระหว่างกลาง ใน coalescence ส่วนด้านล่างของเส้นโค้งใหญ่จำกัดตั้งอยู่บริเวณทางโค้งช่วง 2 (1,1) 1- (1.1) ดังนั้น จุดสูงสุดของภูมิภาคเดินโดยทั่วไปเกิดบนโค้งเปลี่ยนระหว่างโหมด (2,1) 2 และ 1 (2,1) จะแสดงใน MBII ครอบงำของโหมด 2 (2,1) นอกเหนือจากจุดนี้รับผิดชอบภูมิภาคเดินที่มีเพียงขอบเขต finite

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ในการทดลองของเราเรามีจัดประเภทสายเอ็ดการเปลี่ยนแปลงลดลงสำหรับหลากหลายของความถี่ในการขับขี่และขนาดที่ลดลงและการรายงานจำนวนของรัฐใหญ่ใหม่ เราได้รายงานใหญ่เต็มรูปแบบโค้งเกณฑ์และแสดงให้เห็นว่ามันสามารถที่จะไม่ต่อเนื่อง เราสังเกตเห็นการดำรงอยู่ของสองประเทศใหญ่ที่แตกต่างกันเพื่อให้ตรงกับจำนวนโหมดเดียวกัน (m, n) ซึ่งเราขนานนามว่า 'ใหญ่' และ 'สั่น' การเปลี่ยนแปลงระหว่างทั้งสองระดับพลังงานของโหมดเดียวกันมีบทบาทสำคัญในการเชื่อมต่อกันของอนุภาคที่มีขนาดเล็กและในการโจมตีของเดินหยดขนาดใหญ่ สำหรับหยดเล็ก ๆ เวลาที่ติดต่อใน (1,1) 1 โหมดประมาณครึ่งหนึ่งเป็นระยะเวลาการสั่นเป็นเวลานานกว่าเวลาที่ผอมบางของชั้นอากาศแทรกแซงผลในการเชื่อมต่อกัน ส่วนล่างของเส้นโค้งเกณฑ์ใหญ่จึงอยู่ตาม (1,1) 1- (1,1) 2 เส้นโค้งการเปลี่ยนแปลง จุดสูงสุดของภูมิภาคเดินมักจะเกิดขึ้นบนเส้นโค้งการเปลี่ยนแปลงระหว่าง (2,1) และ 1 (2,1) 2 โหมดเป็นจะแสดงใน MBII การปกครองของ (2,1) 2 โหมดเกินจุดนี้เป็นผู้รับผิดชอบสำหรับพื้นที่ที่มีการเดินไฟขอบเขต Nite เท่านั้น

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ในการทดลองของเรา เราได้ classi จึงเอ็ดวางพลศาสตร์สำหรับช่วงกว้างของความถี่ และปล่อยรถขนาด และรายงานจำนวนของใหม่ใหญ่สหรัฐอเมริกา เราได้รายงานเต็มรูปแบบแสงของเส้นโค้งและพบว่ามันจะไม่ต่อเนื่อง เราพบการดำรงอยู่ของแสงที่แตกต่างกันสองรัฐจำนวนโหมดเดียวกัน ( m , n ) ซึ่งเราขนานนามว่า ' ใหญ่ ' และ ' สั่น ' การเปลี่ยนแปลงระหว่างสองระดับของพลังงานของโหมดเดียวกัน มีบทบาทสําคัญในการรวมตัวของอนุภาคขนาดเล็ก และเริ่มเดินอนุภาคขนาดใหญ่ สำหรับอนุภาคขนาดเล็ก ติดต่อเวลาใน ( 1 , 1 ) 1 โหมด ถูกประมาณครึ่งคาบระยะเวลายาวกว่าการแทรกแซงเวลาของชั้นอากาศ เป็นผลในการรวมตัว ส่วนล่างของแสงธรณีประตูจึงตั้งอยู่ตามแนวโค้ง ( 1 , 1 ) ( 1 ) ( 1 , 1 ) 2 เปลี่ยนเส้นโค้ง จุดสูงสุดของเดินเขตมักจะเกิดขึ้นเมื่อการเปลี่ยนเส้นโค้งระหว่าง ( 2.1 ) และ ( 2.1 ) 2 โหมด จะถูกแสดงใน mbii . การปกครองของ ( 2.1 ) 2 โหมดเกินจุดนี้ รับผิดชอบเขต มีเพียงจึงเดินไนท์ ขอบเขต