that of the standing wave correspon

that of the standing wave corresponding to the fourth harmonic shown in Figure 6.2.
As time increases the resultant standing wave evolves as shown in Figure 6.3. Any
point on the standing wave is described by Equation (6.22), i.e. y = A sin kx cos ωt.
The transverse displacement of every point on the standing wave varies with SHM
as cos ωt and the amplitude of this motion varies as A sin kx, i.e. the nodes and
antinodes occur at fixed points on the x-axis, cf. discussion of Equation (6.1).
The two travelling sinusoidal waves that we have considered above extend to
large distances in both directions (in principle to x = ±∞). A string stretched
between two rigid walls has a finite length. However, it can still support standing
waves. In this case it is reflections at the two walls that produce the two waves
travelling in opposite directions. This is illustrated in Figure 6.4, which shows the
formation of a standing wave on a string stretched between two rigid walls. The
figure represents snapshots of the waves, at successive instants of time, separated
by T /8, where T is the period of the waves. Again the thin continuous curve
represents a wave travelling towards the right and the dotted curve represents a
wave travelling towards the left. (At some instants of time, the incident and reflected
waves lie on top of each other.) These waves are reflected at each of the walls.
Inspection of Figure 6.4 shows that the waves obey the rules of reflection that we

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ว่าของคลื่นลูกที่ยืนอยู่ตรงกับฮาร์โมนิที่สี่แสดงในรูปที่ 6.2.
เมื่อเวลาเพิ่มผลคลื่นยืนวิวัฒนาการดังแสดงในรูป 6.3 ใด ๆ
จุดบนคลื่นยืนอธิบายโดยสมการ (6.22) คือ Y = a cos บาป KX ωt.
แทนที่ขวางของจุดบนคลื่นยืนทุกแตกต่างกันกับ SHM
เป็น cos ωtและความกว้างของการเคลื่อนไหวนี้แตกต่างกันไปในฐานะ KX บาป เช่นโหนดและ
antinodes เกิดขึ้นที่จุดคงที่บนแกน x cf เลย การอภิปรายของสมการ (6.1).
ทั้งสองเดินทางคลื่นซายน์ที่เราได้มีการพิจารณาข้างต้นขยายไปถึง
ระยะทางขนาดใหญ่ในทั้งสองทิศทาง (ในหลักการที่จะ x = ±∞) สตริงยืด
ระหว่างสองผนังแข็งมีความยาว จำกัด แต่ก็ยังคงสามารถยืนสนับสนุน
คลื่น ในกรณีนี้มันเป็นภาพสะท้อนที่กำแพงทั้งสองที่ผลิตทั้งสองคลื่น
ที่เดินทางในทิศทางตรงข้าม นี่คือตัวอย่างในรูปที่ 6.4 ซึ่งแสดงให้เห็น
การก่อตัวของคลื่นยืนอยู่บนสตริงยืดระหว่างสองผนังแข็ง
รูปที่แสดงให้เห็นถึงภาพรวมของคลื่นที่จังหวะต่อเนื่องของเวลาที่แยกออกจากกัน
โดย T / 8 ที่ T คือช่วงเวลาของคลื่น อีกครั้งโค้งต่อเนื่องบาง
หมายถึงคลื่นเดินทางไปทางขวาและโค้งประหมายถึง
คลื่นเดินทางไปทางซ้าย (ในจังหวะเวลาบางเหตุการณ์ที่เกิดขึ้นและสะท้อน
คลื่นอยู่ด้านบนของแต่ละอื่น ๆ .) คลื่นเหล่านี้จะสะท้อนให้เห็นในแต่ละผนัง.
การตรวจสอบรูปที่ 6.4 แสดงให้เห็นว่าคลื่นปฏิบัติตามกฎของการสะท้อนว่าเรา

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ของคลื่นยืนสี่เสียงประสานที่แสดงในรูปที่ 6.2 .เวลาเพิ่มคลื่นนิ่งซึ่งวิวัฒนาการดังแสดงในรูปที่ 6 . ใด ๆจุดบนคลื่นยืนอธิบายโดยสมการ ( 6.22 ) คือ Y = บาป KX เพราะω Tการกระจัดตามขวางของทุกจุดที่แตกต่างกันกับ SHM คลื่นยืนเป็นเพราะω T และขนาดของการเคลื่อนไหวนี้จะแตกต่างกันเป็น KX บาป เช่น โหนด และแอน ติ โนดเกิดขึ้นที่จุดคงที่บนแกน x , CF . การอภิปรายของสมการ ( 6.1 )สองเดินทางกระแสคลื่นที่เราได้พิจารณาขยายการข้างต้นระยะทางขนาดใหญ่ในทั้งสองทิศทาง ( ในหลักการให้ x = ±∞ ) สายยืดระหว่างสองแข็ง ผนังมีความยาวจำกัด อย่างไรก็ตาม , มันยังสามารถสนับสนุนยืนอยู่คลื่น ในกรณีนี้มันสะท้อนที่ผนังสองที่ผลิตสองคลื่นเดินทางในทิศทางตรงกันข้าม นี้จะแสดงในรูปที่ 4 ซึ่งแสดงให้เห็นการก่อตัวของคลื่นนิ่งในเส้นเชือกที่ขึงตึงระหว่างสองแข็ง ผนัง ที่รูปที่แสดงถึงภาพรวมของคลื่นที่ instants ต่อเนื่องของเวลา คั่นโดย T / T 8 ที่เป็นคาบของคลื่น อีกบางโค้งต่อเนื่องเป็นคลื่นที่เดินทางไปทางขวาและจุดโค้งแทนคลื่นที่เดินทางไปทางซ้าย ( ในบาง instants ของเวลา เหตุการณ์ และสะท้อนคลื่นอยู่ด้านบนของแต่ละอื่น ๆ . ) คลื่นเหล่านี้จะสะท้อนให้เห็นในแต่ละของผนังตรวจสอบรูปที่ 6.4 แสดงให้เห็นว่าคลื่นที่ปฏิบัติตามกฎของการสะท้อนว่าเรา