3.2. Flame structureThe flame burns

3.2. Flame structure
The flame burns detached from the nozzle. This can be clearly seen from Fig. 5 (left) showing

the mean OH distribution superimposed to the axial and radial vector plot. Mixing studies using acetone tracer PLIF [34,35] revealed that the probability of stoichiometric conditions are high in the vicinity of the mean stagnation point and coincide with the OH-onset. Although the feed- in of fuel and air is non-premixed, the present flame burns most likely in a (partially) premixed mode. This is well known for unconfined lifted non-premixed jet flames.
The influence of rising pressure on the mean OH distribution along the centreline is shown in Fig. 5 (right). Mean stagnation point and OH-on- set move upstream with increasing pressure. In the limit of the experimental uncertainty this axial shift scales linearly with the pressure. Increased turbulence intensity is expected at larger Reynolds-numbers and combustor pressures (cf. Table 1). As the flame is burning very close to premixed conditions, the turbulent burning velocity will increase with flame surface area (compare Fig. 6) and turbulence intensity. Because the bulk velocity is constant for all three operational conditions, the lift-off height decreas- es with increasing combustor pressure.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

3.2. เปลวไฟโครงสร้างเปลวไฟเผาไหม้หลังจากหัวฉีด นี้สามารถชัดเจนมองเห็นจาก Fig. 5 (ซ้าย) แสดงกระจาย OH หมายถึงที่วางซ้อนอยู่กับพล็อตแกน และรัศมีเวกเตอร์ ผสมโดยใช้อะซีโตนติดตามศึกษา PLIF [34,35] เปิดเผยว่า ความน่าเป็นเงื่อนไข stoichiometric สูงตั้งจุดถดหมายถึง และสอดคล้องกับ OH-เริ่มมีอาการ แม้ว่าในอาหาร-ในน้ำมันเชื้อเพลิงและอากาศจะไม่หยด เปลวไฟอยู่ไหม้มักในโหมด premixed (บางส่วน) นี้เป็นที่รู้จักกันดีสำหรับเปลวไฟ unconfined เจ็ทไม่หยดยกอิทธิพลของความดันที่เพิ่มขึ้นในมัชฌิม OH กระจายตาม centreline จะแสดงใน Fig. 5 (ขวา) หมายถึง จุดความซบเซาและ OH ในชุดย้ายต้นน้ำ ด้วยการเพิ่มความดัน ในขีดจำกัดของความไม่แน่นอนทดลอง นี้กะแกนจัดมาตราส่วนเชิงเส้นกับแรงกดดัน ความเข้มความวุ่นวายเพิ่มขึ้นคาดว่าที่เรย์โนลด์สตัวเลขขนาดใหญ่และดัน combustor (cf. ตารางที่ 1) เป็นเปลวไฟกำลังลุกไหม้มากใกล้กับเงื่อนไขหยด ความเร็วการเขียนที่เชี่ยวจะเพิ่มพื้นที่ผิวของเปลวไฟ (เปรียบเทียบ Fig. 6) และความเข้มของความปั่นป่วน เนื่องจากความเร็วจำนวนมากเป็นค่าคงที่สำหรับทั้งหมดสามปฏิบัติเงื่อนไข การ lift-off สูง decreas-es กับเพิ่มความดันใน combustor

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

3.2
โครงสร้างเปลวไฟเปลวไฟเผาไหม้ออกจากหัวฉีด ดังจะเห็นได้อย่างชัดเจนจากรูป 5 (ซ้าย) แสดงค่าเฉลี่ยOH กระจายซ้อนทับกับแกนและพล็อเวกเตอร์รัศมี การศึกษาการผสมโดยใช้อะซิโตน PLIF ติดตาม [34,35] เปิดเผยว่าน่าจะเป็นของเงื่อนไขทางทฤษฎีที่สูงในบริเวณใกล้เคียงจุดที่เมื่อยล้าเฉลี่ยและตรงกับ OH เริ่มมีอาการ แม้ว่าใน feed- ของน้ำมันเชื้อเพลิงและอากาศไม่ผสมที่เผาไหม้เปลวไฟในปัจจุบันส่วนใหญ่มีแนวโน้มใน (บางส่วน) โหมดการผสม นี้เป็นที่รู้จักกันดีสำหรับการยกไร้ข้อ จำกัด ที่ไม่ผสมเปลวไฟเจ็ท. อิทธิพลของความดันที่เพิ่มขึ้นในการจัดจำหน่ายเฉลี่ย OH พร้อมเสียงแข็งจะถูกแสดงในรูป 5 (ขวา) จุดที่เมื่อยล้าและหมายถึงชุด OH-จอย้ายต้นน้ำที่มีความดันที่เพิ่มขึ้น ในขีด จำกัด ของความไม่แน่นอนของการทดลองนี้กะแกนชั่งเป็นเส้นตรงกับความดัน เพิ่มความเข้มความวุ่นวายที่คาดว่ามีขนาดใหญ่ Reynolds ตัวเลขและแรงกดดันเตาเผา (cf ตารางที่ 1) ในฐานะที่เป็นเปลวไฟเผาไหม้ที่ใกล้เคียงกับสภาพการผสมที่ความเร็วป่วนเผาไหม้จะเพิ่มขึ้นด้วยพื้นที่ผิวไฟ (เปรียบเทียบรูปที่. 6) และความรุนแรงความวุ่นวาย เพราะความเร็วจำนวนมากเป็นค่าคงที่สำหรับทั้งสามสภาพการดำเนินงานสูงลิฟท์ออก decreas- เอที่มีการเพิ่มความดันเตาเผา

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

Wait. You always.
.Wait. You always.
.Wait. You always.
.Wait. You always.
.