The range of size in amplitude and

The range of size in amplitude and phase perturbations varies for different paths. Amplitude changes on DHO/23.40 and ICV/20.27 kHz radio signals have strong preferences to increase. In all analyzed events the phase perturbations on DHO/23.40 and ICV/20.27 kHz radio signals show an increase. The amplitude perturbations of GQD/22.10 kHz and NSC/45.90 kHz radio signals are distributed between increase and decrease, or between enhancement and attenuation, which depends on intensity of solar X-ray flux. The obtained results reveal that the phase perturbations on GQD/22.10 kHz show mainly increase and in some events decrease. The phase perturbations on NSC/45.90 kHz have a strong preference for phase increase.

We used the LWPC code for determining electron density enhancements in the D-region which were caused by flares C1 to M5.6 (1·10-6 to 5.6·10-5 Wm−2) classes that were occurred in March 2011. The unperturbed (averaged) values of β = 0.30 km−1 and H′=74 km are used along four short paths, D

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ช่วงของขนาดแอมพลิจูดและเฟส perturbations สำหรับเส้นทางที่แตกต่างกันแตกต่างกันไป คลื่นการเปลี่ยนแปลงบน DHO/23.40 และ ICV/20.27 kHz สัญญาณวิทยุมีความแข็งแกร่งเพื่อเพิ่ม ในเหตุการณ์ทั้งหมดที่วิเคราะห์ perturbations เฟส DHO/23.40 และ ICV/20.27 kHz สัญญาณวิทยุแสดงการเพิ่มขึ้น Perturbations คลื่น GQD/22.10 kHz และสัญญาณวิทยุ NSC/45.90 kHz มีกระจาย ระหว่างเพิ่ม หรือ ระหว่างการเพิ่มประสิทธิภาพและลดทอน ซึ่งขึ้นกับความเข้มของแสงอาทิตย์ X-ray ฟลักซ์ ได้รับผลเปิดเผยว่า perturbations ระยะบน GQD/22.10 kHz แสดงส่วนใหญ่เพิ่มขึ้น และในเหตุการณ์บางอย่างลดลง Perturbations เฟสใน NSC/45.90 kHz มีลักษณะแข็งแรงระยะเพิ่มเราใช้รหัส LWPC สำหรับกำหนดอิเล็กตรอนความหนาแน่นเพิ่มประสิทธิภาพในภูมิภาค D ซึ่งเกิดจากพลุ C1 การ M5.6 (1·10-6 เพื่อ 5.6·10-5 Wm−2) ได้เกิดขึ้นในเดือน 2554 มีนาคม มอบหมาย (เฉลี่ย) ค่าของβ = 0.30 km−1 และ H′ = 74 km ใช้ตามเส้นทางสั้น 4, D < 2 มม. และคำนวณความหนาแน่นอิเล็กตรอนเริ่มต้นเป็น Ne (74 กม.) = 2.18·108 m−3วัดพื้นฐานสำหรับสร้างโมเดลโปรไฟล์ระดับความสูงความหนาแน่นของอิเล็กตรอนระหว่างแต่ละ SID perturbations คลื่น ΔA และ เฟส Δϕบนสัญญาณวิทยุ VLF/LF 4 บันทึกที่เบลเกรด ความหนาแน่นอิเล็กตรอน (Eq. 1) ที่ความสูง h = 74 km สำหรับปัจจุบันได้รับ (มุมมองแหล่ง MathML) เป็นฟังก์ชันของ irradiance ลุกเอ็กซเรย์จะแสดงในรูป 9 ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนที่คำนวณได้สำหรับแต่ละเส้นทาง VLF/LF ถูกกำหนด โดยสีและสัญลักษณ์ต่างกัน สำหรับแต่ละข้อมูลผลลัพธ์ waveguide ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนจะดำเนินการเชิงเส้นยึด และบรรทัดที่จะแสดงในรูป 9 จะเห็นว่า ความหนาแน่นอิเล็กตรอนเป็นสัดส่วนเกือบกับลอการิทึมของ irradiance X-ray สูงสุด ความหนาแน่นอิเล็กตรอน 4 ชุดแสดงแนวโน้มเพิ่มขึ้นรู้จักกับเพิ่ม irradiance X-ray (ตรา 1974)

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ช่วงของขนาดความกว้างและเฟสเยี่ยงอย่างแตกต่างกันไปสำหรับเส้นทางที่แตกต่างกัน การเปลี่ยนแปลงความกว้างใน dho / 23.40 และสัญญาณวิทยุ ICV / 20.27 เฮิร์ทซ์มีความต้องการที่แข็งแกร่งในการเพิ่ม ในเหตุการณ์การวิเคราะห์ทั้งหมดเยี่ยงอย่างเฟส dho / 23.40 และสัญญาณวิทยุ ICV / 20.27 kHz แสดงการเพิ่มขึ้น เยี่ยงอย่างความกว้างของ GQD / 22.10 เฮิร์ทซ์และสมช. / 45.90 สัญญาณวิทยุเฮิร์ทซ์ที่มีการกระจายระหว่างการเพิ่มขึ้นและลดลงหรือระหว่างการเพิ่มประสิทธิภาพและลดทอนซึ่งขึ้นอยู่กับความเข้มของแสงอาทิตย์ฟลักซ์เอ็กซ์เรย์ ผลที่ได้พบว่าเยี่ยงอย่างเฟส GQD / 22.10 เฮิร์ทซ์การแสดงส่วนใหญ่เพิ่มขึ้นและในเหตุการณ์บางอย่างลดลง เยี่ยงอย่างเฟสสมช. / 45.90 เฮิร์ทซ์มีการตั้งค่าที่แข็งแกร่งสำหรับการเพิ่มขึ้นของเฟส. เราใช้รหัส LWPC ในการพิจารณาปรับปรุงความหนาแน่นของอิเล็กตรอนใน D-ภูมิภาคซึ่งเกิดจากพลุ C1 ต่อ M5.6 (1 · 10-6 5.6 · 10-5 WM-2) การเรียนที่ได้เกิดขึ้นในมีนาคม 2011 ใจเย็น ๆ (เฉลี่ย) ค่าของβ = 0.30 kM-1 กับ H '= 74 กม. จะใช้ตามสี่เส้นทางสั้น, D <2 mm และคำนวณอิเล็กตรอนเริ่มต้น ความหนาแน่นของ Ne (74 กม.) = 2.18 · 108 M-3. พื้นฐานสำหรับการสร้างแบบจำลองรายละเอียดสูงของความหนาแน่นของอิเล็กตรอนในแต่ละซิดวัดเยี่ยงอย่างของความกว้าง, ΔAและเฟสΔφสี่ VLF / LF สัญญาณวิทยุที่บันทึกไว้ที่เว็บไซต์เบลเกรด ความหนาแน่นของอิเล็กตรอน (สม. 1) ที่ความสูง H = 74 กมที่ได้รับในปัจจุบัน (ดูแหล่งที่มา MathML) เป็นหน้าที่ของ X-ray เปลวไฟรังสีจะถูกแสดงในรูป 9. การคำนวณความหนาแน่นของอิเล็กตรอนในแต่ละเส้นทาง / LF VLF จะได้รับจากสัญลักษณ์ที่แตกต่างกันและสี สำหรับแต่ละท่อนำคลื่นที่เกิดข้อมูลที่ความหนาแน่นของอิเล็กตรอนจะดำเนินการที่เหมาะสมเชิงเส้นและเส้นที่แสดงในรูป 9. จะเห็นว่าความหนาแน่นของอิเล็กตรอนเกือบสัดส่วนกับลอการิทึมของรังสีสูงสุดรังสีเอ็กซ์ สี่ชุดของความหนาแน่นของอิเล็กตรอนแสดงแนวโน้มเพิ่มขึ้นเป็นที่รู้จักกันดีกับการเพิ่มรังสีเอ็กซ์เรย์ (Mitra, 1974)

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ช่วงของขนาดในขนาดและได้ระยะที่แตกต่างกันไปสำหรับเส้นทางที่แตกต่างกัน การเปลี่ยนแปลงแอมปลิจูดในโธ / และสุดท้าย icv / 20.27 kHz สัญญาณวิทยุมีลักษณะแข็งแรงเพิ่มขึ้น ในวิเคราะห์เหตุการณ์ได้ในระยะสุดท้าย icv โธ / และ / 20.27 kHz สัญญาณวิทยุแสดงเพิ่ม ค่าได้ของ gqd / 22.10 กิโลเฮิรตซ์และสมช. / 47.89 kHz สัญญาณวิทยุกระจายระหว่างการเพิ่ม และลด หรือระหว่างการส่งเสริมและการลดทอนของสัญญาณ ซึ่งขึ้นอยู่กับความเข้มของฟลักซ์รังสีแสงอาทิตย์ ผลการทดลองพบว่าในเฟสได้ gqd / 22.10 kHz แสดงส่วนใหญ่เพิ่มขึ้น และในบางเหตุการณ์ ลดลง เฟสได้ใน NSC / 47.89 kHz มีความต้องการที่แข็งแกร่งสำหรับระยะที่เพิ่มขึ้นเราใช้ lwpc รหัสสำหรับการเพิ่มความหนาแน่นของอิเล็กตรอนใน d-region ซึ่งเกิดจากพลุ C1 จะ m5.6 ( 1 ด้วยสามารถที่จะ 5.6 ด้วย 10-5 WM − 2 ) บทเรียนที่เคยเกิดขึ้นในเดือน มีนาคม 2011 วัน ( เฉลี่ย ) เพื่อสะดวกค่าของบีตา = 0.30 กม. − 1 ) = 74 กิโลเมตรและได้รับใช้ตามเส้นทางสั้น ๆ 4 D < 2 มม. และคำนวณความหนาแน่นอิเล็กตรอนเริ่มต้นเน่ ( 74 กิโลเมตร ) = 2.18 ด้วย 108 m − 3พื้นฐานของแบบจำลองระดับความสูงโปรไฟล์ของความหนาแน่นของอิเล็กตรอนในแต่ละซิดจะวัดได้แอมพลิจูดΔ , และเฟส Δϕสี่ vlf / ถ้าสัญญาณวิทยุบันทึกที่เบลเกรดเว็บไซต์ อิเล็กตรอนความหนาแน่น ( อีคิว 1 ) ที่ความสูง h = 74 กม. ปัจจุบันได้ ( ดู MathML ที่มา ) เป็นฟังก์ชันดังกล่าวจะแสดงในรูปเปลวไฟ ด้วย 9 คำนวณความหนาแน่นของอิเล็กตรอนแต่ละ vlf / ถ้าเส้นทางให้โดยสัญลักษณ์ที่แตกต่างกันและสี แต่ละคลื่นที่เกิดจากข้อมูลความหนาแน่นของอิเล็กตรอนจะดำเนินการที่เหมาะสมเชิงเส้นและเส้นแสดงในรูปที่ 9 จะเห็นว่าความหนาแน่นอิเล็กตรอนจะเป็นสัดส่วนกับลอการิทึมของรังสีดังกล่าวสูงสุด สี่ชุดแสดงความหนาแน่นของอิเล็กตรอนที่รู้จักกันดีการเอ็กซ์เรย์ แนวโน้มดังกล่าว ( Mitra , 1974 )