To understand these numerical resul

To understand these numerical results, we note that the resonant
absorption rate and bandwidth can be obtained from Eq.
(1), and they are 4c0c1/(c0 + c1)2 and 2(c0 + c1), respectively. Since
all other parameters of the device except s are unchanged in the
simulations, it is reasonable to expect the coupling rate c1 is a constant.
On the other hand, from the dispersion relation of the graphene
plasmonic mode we find c0 connects with s through a
simple relation, c0 = 1/2 s, indicating c0 decrease monotonically
when s grows from 0.05 to 5 ps. As c0 decrease and at the region
c0Pc1, the resonant absorption rate 4c0c1/(c0 + c1)2 rises till
reaches 100% at c0 = c1, which corresponds to the case of
Fig. 2(a). Then, if c0 further decreases so that c0 < c1, the value
4c0c1/(c0 + c1)2 cannot exceed 100% but drops, causing the absorption
rate gets smaller as observed in Fig. 2(b). The bandwidth
becomes narrower in both Fig. 2(a) and (b), this is because
2(c0 + c1) falls monotonically when c0 is reduced

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

เข้าใจผลลัพธ์ตัวเลขเหล่านี้ เราหมายเหตุว่า การคงอัตราการดูดซึมและแบนด์วิธได้จาก Eq.(1), และ 4c0c1 /(c0 + c1) 2 และ 2 (c0 + c1), ตามลำดับ ตั้งแต่พารามิเตอร์อื่น ๆ ทั้งหมดของอุปกรณ์ยกเว้น s มีการเปลี่ยนแปลงในการจำลอง จึงเหมาะสมที่จะคาดหวังในคลัปอัตรา c1 เป็นค่าคงจากความสัมพันธ์เธน graphene บนมืออื่น ๆเราพบ c0 เชื่อมต่อกับ s ผ่านโหมด plasmonicความสัมพันธ์แบบง่าย c0 = 1/2 s ระบุลด c0 monotonicallyเมื่อ s ขยายจาก 0.05 ถึง 5 ps ลด c0 และ ในภูมิภาคc0Pc1, 4c0c1 อัตราการดูดซึมคง /(c0 + c1) 2 มาจนถึงถึง 100% c0 = c1 ซึ่งตรงกับกรณีของFig. 2(a) แล้ว ถ้า c0 ยิ่งลดลงดังนั้น c0 < c1 ค่า4c0c1 /(c0 + c1) 2 ไม่เกิน 100% แต่ลดลง ทำให้เกิดการดูดซึมอัตราการได้รับขนาดเล็กที่พบใน Fig. 2(b) แบนด์วิดท์จะแคบกว่าใน Fig. 2(a) และ (b), ทั้งนี้เนื่องจาก2 (c0 + c1) ตก monotonically เมื่อลด c0

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

เพื่อให้เข้าใจถึงผลตัวเลขเหล่านี้เราทราบว่าจังหวะอัตราการดูดซึมและแบนด์วิดธ์ได้จากสม. (1) และพวกเขาจะ 4c0c1 / (c0 + c1) 2 และ 2 (c0 + c1) ตามลำดับ ตั้งแต่พารามิเตอร์อื่น ๆ ทั้งหมดของอุปกรณ์ยกเว้น s มีการเปลี่ยนแปลงในการจำลองมันก็มีเหตุผลที่จะคาดหวังอัตราc1 แต่งงานเป็นค่าคงที่. ในทางกลับกันจากความสัมพันธ์การกระจายตัวของกราฟีนโหมด plasmonic เราพบ c0 เชื่อมต่อกับ s ผ่าน ความสัมพันธ์ง่าย c0 = 1/2 วินาที, แสดงให้เห็น c0 ลดลง monotonically เมื่อ s เติบโต 0.05-5 PS ในฐานะที่เป็น c0 ลดลงและในภูมิภาคc0Pc1 อัตราการดูดซึมจังหวะ 4c0c1 / (c0 + c1) 2 เพิ่มขึ้นจนถึง 100% ที่ c0 = c1 ซึ่งสอดคล้องกับกรณีของรูป 2 (ก) แล้วถ้าลดลงต่อ c0 เพื่อให้ c0 <c1 ค่า4c0c1 / (c0 + c1) 2 ไม่เกิน 100% แต่ลดลงทำให้เกิดการดูดซึมอัตราการได้รับที่มีขนาดเล็กที่สุดเท่าที่สังเกตเห็นในรูป 2 (ข) แบนด์วิดธ์จะแคบลงทั้งในรูป 2 (ก) และ (ข) นี้เป็นเพราะ2 (c0 + c1) ตก monotonically เมื่อ c0 จะลดลง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

เข้าใจผลลัพธ์เหล่านี้ตัวเลขที่เราทราบว่าจังหวะ
อัตราการดูดซึมและแบนด์วิดธ์ที่สามารถได้รับจากอีคิว
( 1 ) , และพวกเขาจะ 4c0c1 / ( C0 2 C1 ) และ 2 ( C0 , C1 ) ตามลำดับ ตั้งแต่
พารามิเตอร์อื่น ๆทั้งหมดของอุปกรณ์ ยกเว้นจะไม่เปลี่ยนแปลงใน
จำลอง , มันมีเหตุผลที่จะคาดหวังอัตราการมีเพศสัมพันธ์ C1 เป็นค่าคงที่ .
บนมืออื่น ๆ , การแพร่กระจายความสัมพันธ์ของกราฟีน
เราพบเชื่อมต่อกับโหมด Plasmonic C0 s ผ่าน
ความสัมพันธ์ง่าย , C0 = 1 / 2 S , C0 ลดลงแสดง monotonically
เมื่อเติบโตจาก 0.05 5 . เป็น C0 ลดลงและในเขต
c0pc1 , 4c0c1 อัตราการดูดซึมเรโซแนนซ์ / ( C0 C1 ) 2 เพิ่มขึ้นจนถึง 100 % C0 =
ถึงที่ C1 , ซึ่งสอดคล้องกับกรณีของ
รูปที่ 2 ( ก ) แล้วถ้า C0 เพิ่มเติมลดดังนั้น C0 < C1
ค่า4c0c1 / ( C0 C1 ) 2 ไม่เกิน 100% แต่ลดลงทำให้อัตราการดูดซึม
ได้รับที่มีขนาดเล็กพบในรูปที่ 2 ( ข ) แบนด์วิดธ์
กลายเป็นแคบทั้งในรูปที่ 2 ( ก ) และ ( ข ) , นี้เป็นเพราะ
2 ( C0 C1 ) ตก monotonically เมื่อ C0 ลดลง