The probabilities of finding the spi

The probabilities of finding the spin system in the state j + ↑〉,
j*↑〉 and j0↑〉 are, respectively, jA0j2 ð ¼ jBj2), jB0j2 ð ¼ jAj2) and jC0j2
ð ¼ jCj2Þ (see Eq. (8)). The control qubit is up. In Fig. 3, the red solid
line represents now jA0j2 and the blue solid line jB0j2. At τ C 96 ns,
the probability of finding the spin system in the state j*↑〉, jB0j2, is
practically equal to the unity (0.9995), i.e., the target qubit has
flipped. The third line of the truth table reflects this result. One can
easily complete this table by applying the pulse sequence on the
other four input states. The pulse sequence does not affect the last
two input states j0ms〉. Moreover, the probabilities jCj2 and jC0j2
are close to zero when the pulse sequence is applied onto another
input. The first four lines constitute the effective truth table of the
gate. Here, it gives the probability of finding the spin system in a
specific output state when it is prepared in some input state.
Its usual graphical representation is also given. The amplitudes
of probability could exhibit phase factors. They do not affect
the logical operation of the gate and may be removed [29]. To
summarize the functioning of the logic gate, the first pulse creates
a superposition of three states of the spin system (Eqs. (4) and (8)).
Each of them acquires a dynamic phase during the free precession.
The second pulse fixes the state of the target qubit. The later is
modified if and only if the control qubit is up.

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ความน่าจะเป็นของสาย nding ระบบสปินในเจรัฐ + ↑>
เจ * ↑> และ J0 ↑> เป็นตามลำดับ jA0j2 ð¼ jBj2) jB0j2 ð¼ jAj2) และ jC0j2
ð¼jCj2Þ (ดูสม. (8) ) qubit ควบคุมขึ้น ในรูป 3,
สีแดงสายในขณะนี้แสดงให้เห็นถึงjA0j2 และเส้นทึบสีฟ้า jB0j2 ที่τ C 96 NS,
น่าจะเป็นของสาย nding ระบบสปินในรัฐเจ * ↑> jB0j2
เป็นจริงเท่ากับความสามัคคี(0.9995) คือ qubit
เป้าหมายมีชั้นipped บรรทัดที่สามของตารางความจริงอีกชั้น ECTS ผลนี้ หนึ่งสามารถได้ง่ายและสมบูรณ์ตารางนี้โดยใช้ลำดับชีพจรในอีกสี่รัฐการป้อนข้อมูล ลำดับการเต้นของชีพจรไม่ได้ส่งผลกระทบต่อสุดท้ายสองรัฐป้อนข้อมูล j0ms> นอกจากนี้ยังมีความน่าจะเป็นและ jC0j2 jCj2 อยู่ใกล้กับศูนย์เมื่อลำดับชีพจรถูกนำไปใช้บนอีกการป้อนข้อมูล สายสี่บรรทัดแรกเป็นตารางความจริงที่มีประสิทธิภาพของประตู ที่นี่จะช่วยให้น่าจะเป็นของสาย nding ระบบสปินในที่ระบุไว้รัฐเอาท์พุทคเมื่อมีการจัดทำขึ้นในรัฐเข้าบาง. มันแสดงกราฟิกปกติจะได้รับยัง ช่วงกว้างของคลื่นของความน่าจะสามารถแสดงปัจจัยเฟส พวกเขาไม่ได้ส่งผลกระทบต่อการดำเนินการทางตรรกะของประตูและอาจถูกลบออก [29] เพื่อสรุปการทำงานของประตูตรรกะชีพจรสายแรกสร้างซ้อนสามรัฐของระบบสปิน(EQS. (4) และ (8)). แต่ละของพวกเขาได้มาช่วงแบบไดนามิกในช่วง precession ฟรี. ไฟชีพจรที่สอง XES รัฐ qubit เป้าหมาย ต่อมาคือเอ็ดสาย Modi ถ้าหาก qubit ควบคุมขึ้น

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ความน่าจะเป็น ของจึงหาระบบหมุนในรัฐ↑〉
J , J * ↑〉 j0 และ↑〉เป็นตามลำดับ ja0j2 ð¼ jbj2 ) jb0j2 ð¼ jaj2 ) และ jc0j2
ð¼ jcj2 Þ ( เห็นอีคิว ( 8 ) ) ที่ควบคุม qubit คือขึ้น ในรูปที่ 3 เส้นทึบสีแดงแทนแล้ว
ja0j2 และสายแข็งสีฟ้า jb0j2 . ที่τ C 96 NS
ความน่าจะเป็นจึงหาระบบหมุนในรัฐ↑〉 jb0j2 J *
, ,เกือบจะเท่ากับความสามัคคี ( 0.9995 ) , เช่น มีเป้าหมายfl qubit
ipped . บรรทัดที่สามของความจริงโต๊ะอีกครั้งflผลผลนี้ หนึ่งสามารถ
ได้อย่างง่ายดายสมบูรณ์ตารางนี้โดยการใช้ชีพจรลำดับบน
สี่อื่น ๆนำเข้าอเมริกา ชีพจรลำดับไม่ได้ส่งผลกระทบต่อสุดท้าย
สองรัฐเข้า j0ms 〉 . นอกจากนี้ jcj2 jc0j2
และความน่าจะเป็นใกล้ศูนย์เมื่อชีพจรลำดับจะใช้กับใส่อีก

จึงตัดสินใจเดินทางสี่เส้นเป็นตารางที่มีประสิทธิภาพจริงของ
" ที่นี่จะช่วยให้ความน่าจะเป็นของจึงหาระบบหมุนใน
กาจึง C ออกรัฐเมื่อมันเตรียมเข้าบางรัฐ
การแสดงกราฟิกตามปกติ ก็ให้ ส่วนแรงบิด
ความน่าจะเป็นสามารถแสดงปัจจัยระยะ พวกเขาไม่มีผลต่อ
ตรรกะการดำเนินงานของประตู และอาจถูกลบออก [ 29 ]

สรุปการทำงานของประตูตรรกะแล้ว จึงตัดสินใจเดินทางไปสร้างเป็นชีพจร
รวมสามรัฐของระบบหมุน ( EQS . ( 4 ) และ ( 8 ) ) .
แต่ละของพวกเขามีเฟสแบบไดนามิกระหว่างดาวนิวตรอนฟรี .
2 ชีพจรจึงกสถานะของ qubit เป้าหมาย ต่อมาคือ
Modi จึงเอ็ด ถ้าและเพียงถ้าควบคุม qubit คือขึ้น