In general, it yields Q = 0, ±1, ±2

In general, it yields Q = 0, ±1, ±2, ···, because φ is defined only
modulo 2π. For the specific field configuration given in (15), we
find Q =±1for the Weyl cones at X
. These values are topologically

stable
because
any
perturbation
cannot
change
the
quantized

±
value of the topological charge Q . We may also evaluate the topological


number for the spin configuration at the phase transition
point [Fig. 4(a)] and also before the phase transition point (i.e. in
the insulator phase) to find that Q = 0. We may interpret that a
pair creation of Weyl cones with Q =±1 occurs from the topological

trivial
Dirac
cone
with

Q = 0at the phase transition point.
It is interesting to note that a flat edge mode appear to connect
the two X
points in a nanoribbon [Fig. 1(c)]. Note that the total


topological charge (20) is zero ( Q = 0) both before and after
±
the phase transition. Nevertheless, the semimetallic phase is stable

topologically
due
to
the
presence
of
a
pair
of
two
Weyl
cones

with Q =±1 generated by the in-plane field, precisely as in the
3D Weyl semimetal.
The
same analysis is carried out for the Dirac cone at the Y
point,
from which a pair of Weyl cones emerge located at the Y
point under in-plane magnetic field.

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

โดยทั่วไปจะมีอัตราผลตอบแทน Q = 0, ± 1, ± 2,
···เพราะφคือนิยามเพียงแบบโมดูโล2π สำหรับ speci สายไฟค ELD ปรับอากาศสายไฟล์โครงสร้างที่กำหนดไว้ใน (15) เรา
fi ครั้ง Q = ± 1for กรวยที่ไวล์
X. ค่าเหล่านี้ทอพอโลยีที่มีเสถียรภาพเนื่องจากใดๆรบกวนไม่สามารถเปลี่ยนไท±ค่าของค่าใช้จ่ายทอพอโลยีQ นอกจากนี้เรายังอาจประเมินทอพอโลยีหมายเลขไฟล์โครงสร้างหมุนปรับอากาศสายที่เปลี่ยนเฟสที่จุด[รูป 4 (ก)] และก่อนที่จะจุดเปลี่ยนเฟส (เช่นในขั้นตอนการฉนวนกันความร้อน) เพื่อ fi ครั้งที่ Q = 0 เราอาจตีความว่าการสร้างคู่ของกรวยไวล์กับQ = ± 1 เกิดขึ้นจากทอพอโลยีน่ารำคาญแรคกรวยกับQ = 0at จุดการเปลี่ยนแปลงเฟส. เป็นที่น่าสนใจที่จะทราบว่าชั้นที่โหมดขอบปรากฏเชื่อมต่อทั้งสอง X คะแนนใน nanoribbon a [รูป 1 (ค)] โปรดทราบว่ารวมค่าใช้จ่ายทอพอโลยี (20) เป็นศูนย์ (Q = 0) ทั้งก่อนและหลัง±การเปลี่ยนแปลงเฟส อย่างไรก็ตามในช่วงกึ่งโลหะมีเสถียรภาพทอพอโลยีเนื่องจากการปรากฏตัวของคู่ของทั้งสองไวล์กรวยกับQ = ± 1 ที่สร้างขึ้นโดย ELD ไฟในเครื่องบินได้อย่างแม่นยำในขณะที่3D ไวล์ semimetal. วิเคราะห์เดียวกันจะดำเนินการสำหรับกรวย Dirac ที่ Y จุดจากการที่คู่ของกรวยไวล์โผล่ออกมาอยู่ที่ Y จุดภายใต้ในระนาบ ELD สายแม่เหล็ก

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โดยทั่วไปจะทำให้ Q = 0 , ± 1 , ± 2 , ···เพราะφเป็น de จึงเน็ดเท่านั้น
มอดุโล 2 π . สำหรับประเภท C จึงถ่ายทอดคอน guration ละมั่ง จึงให้ ( 15 ) และ q =
เราจึง±เนื่องจากเวลกรวยที่ X

เหล่านี้เป็น topologically ค่า




เพราะมีการรบกวนใด ๆไม่สามารถเปลี่ยน






±ที่แน่นอนค่าของทอพอโลยีประจุ Q . นอกจากนี้เรายังอาจศึกษารูปแบบ


หมายเลขสำหรับสปินคอน จึง guration ที่การเปลี่ยนเฟส
จุด [ รูปที่ 4 ( ) ] และก่อนการเปลี่ยนสถานะของจุด ( เช่นใน
ฉนวนเฟส ) เพื่อถ่ายทอดและที่ Q = 0 เราอาจตีความว่า
คู่สร้างเวลกรวยกับ Q = ± 1 เกิดขึ้นจากทอพอโลยี




กับดิแรกกรวยเล็กน้อย

Q = 0at ระยะเปลี่ยนผ่านจุด
มันเป็นที่น่าสนใจที่จะทราบว่าflที่โหมดการเชื่อมต่อ
ขอบปรากฏสองจุดใน nanoribbon x
[ รูปที่ 1 ( C ) ] โปรดทราบว่าทั้งหมด


ทอพอโลยีค่าธรรมเนียม ( 20 ) เป็นศูนย์ ( Q = 0 ) ทั้งก่อนและหลัง±

ขั้นตอนการเปลี่ยน อย่างไรก็ตาม semimetallic เฟสคงที่





topologically เนื่องจากการแสดงตนของ





สองเป็นคู่ของเวล



กรวย Q = ± 1 ที่เกิดจากระนาบจึงละมั่ง แน่นอน เป็น ใน เวล semimetal
3

.การวิเคราะห์เดียวกันจะดําเนินการสำหรับดิแรกกรวยที่ Y

จากจุดที่คู่ของเวลกรวยออกมาอยู่ที่ Y
จุดใต้ระนาบแม่เหล็กจึงละมั่ง .