8. Effect of the surface on energy

8. Effect of the surface on energy transfer in collision
Both the average energy transfer and width of the internal energy distribution deposited in ion–surface collision are affected by the surface properties. For example, the percentage of translational-to-vibrational (T → V) energy transfer is in the range of 18–28% for FSAMs and 8–12% for HSAMs [13], [89], [92], [103] and [112]. Similar internal energy distributions were reported for collisions of small ions with HSAM, carboxylic acid–terminated SAM (COOH–SAM), HOPG, and hydrocarbon-covered metal surfaces [92]. The average T → V energy transfer is affected mainly by the surface’s “effective mass” of the surface given by the mass of the chemical moiety representing an immediate collision partner in ion–surface collisions [89] and [92]. Comparison of the energy transfer in collisions of peptides with relatively soft SAMs and relatively stiff LiF and diamond surfaces demonstrated that surface stiffness has a major effect on the width of the internal energy distribution [89]. Specifically, substantially broader internal energy distributions are deposited by collisions with stiff surfaces. These experimental observations are in excellent agreement with the results of classical trajectory simulations by Hase and co-workers [20] and [103]. The simulations indicate that differences in the T → V transfer efficiency originate from different scattering dynamics of ions colliding with stiff and soft surfaces. For example, less than 10% of the precursor ion’s initial kinetic energy is transferred to the surface, and more than 70% is converted into the translational energy of scattered ions in collisions with stiff surfaces compared to ∼60% and ∼30%, respectively, for collisions with soft HSAM surfaces [20] and [103]. Although, as discussed earlier, the average T → V transfer efficiency in collisions with SAM surfaces is independent of the incidence angle, the average energy deposition into the precursor ion’s internal modes in collisions with a crystalline diamond (1 1 1) surface decreases as the incidence angle increases from 0° to 45° [106]. These studies indicate that the internal energy distribution deposited into the projectile ion is controlled predominately by the surface properties.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

8. ผลของพื้นผิวในการรับส่งพลังงานชนโอนย้ายค่าเฉลี่ยพลังงานและความกว้างของการกระจายพลังงานภายในที่ฝากในชนไอออน – พื้นผิวจะมีผลกระทบ โดยสมบัติพื้นผิว ตัวอย่าง เปอร์เซ็นต์ของ translational-กับ-vibrational (T → V) พลังงานโอนอยู่ในช่วง 18 – 28% สำหรับ FSAMs และ 8 – 12% สำหรับ HSAMs [13], [89], [92], [103] และ [112] มีรายงานการกระจายพลังงานภายในคล้ายกันสำหรับตามประจุขนาดเล็กกับ HSAM กรด carboxylic – สิ้นสุดสาม (COOH – แซม), HOPG และไฮโดรคาร์บอนรวมโลหะพื้นผิว [92] โอนย้ายค่าเฉลี่ย T → V พลังงานได้รับผลกระทบส่วนใหญ่ โดยพื้นผิวของ "ผลมวล" ของพื้นผิวโดยมวลของ moiety เคมีที่แสดงถึงคู่ค้าชนทันทีตามไอออน – พื้นผิว [89] และ [92] เปรียบเทียบพลังงานถ่ายโอนในตามของเปปไทด์โดย SAMs ค่อนข้างนุ่ม และค่อนข้างแข็งผิวปรัอากาศและเพชรแสดงว่า ผิวตึงมีผลสำคัญกับความกว้างของการกระจายพลังงานภายใน [89] การกระจายพลังงานภายในกว้างมากขึ้นโดยเฉพาะ ที่ฝาก โดยไม่เกิดการชนกับพื้นผิวที่แข็ง สังเกตทดลองเหล่านี้อยู่ในข้อตกลงที่ดีกับผลการจำลองวิถีคลาสสิก Hase และเพื่อนร่วมงาน [20] และ [103] แบบจำลองระบุว่า ความแตกต่างในประสิทธิภาพ T → V โอนย้ายมาจากแปลง scattering ต่างกันชนกับพื้นผิวที่แข็ง และอ่อน ตัวอย่าง น้อยกว่า 10% ของพลังงานจลน์เริ่มต้นของไอออนของสารตั้งต้นจะถูกโอนย้ายไปยังพื้นผิว และมากกว่า 70% จะถูกแปลงเป็นพลังงาน translational ของประจุที่กระจายในตาม ด้วยพื้นผิวที่แข็งเมื่อเทียบกับ ∼60% และ ∼30% ตามลำดับ ในตามด้วยนุ่มผิว HSAM [20] และ [103] แม้ว่า ตามที่อธิบายไว้ก่อนหน้านี้ เฉลี่ย T → V โอนประสิทธิภาพในตามด้วยสามพื้นผิวอิสระของมุมอุบัติการณ์ สะสมพลังงานเฉลี่ยในโหมดภายในของไอออนของสารตั้งต้นในตามด้วยผิวผลึกเพชร (1 1 1) ลดลงเป็นการเพิ่มมุมเกิดจาก 0° ถึง 45° [106] การศึกษานี้บ่งชี้ว่า การกระจายพลังงานภายในฝากเป็นไอออน projectile predominately ควบคุม โดยคุณสมบัติผิวกัน

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

8.
ผลของพื้นผิวในการถ่ายโอนพลังงานในการปะทะกันทั้งการถ่ายโอนพลังงานเฉลี่ยและความกว้างของการกระจายพลังงานภายในฝากในการชนกันของไอออนผิวได้รับผลกระทบโดยคุณสมบัติพื้นผิว ตัวอย่างเช่นร้อยละของการแปลต่อการสั่นสะเทือน (T → V) การถ่ายโอนพลังงานอยู่ในช่วงของ 18-28% ใน FSAMs และ 8-12% สำหรับ HSAMs [13], [89], [92], [103 ] และ [112] ที่คล้ายกันกระจายพลังงานภายในได้รับรายงานสำหรับการชนกันของไอออนขนาดเล็กที่มี HSAM, คาร์บอกซิกรดสิ้นสุด SAM (COOH-SAM) HOPG และไฮโดรคาร์บอนที่ปกคลุมพื้นผิวโลหะ [92] เฉลี่ย T → V การถ่ายโอนพลังงานได้รับผลกระทบส่วนใหญ่โดยพื้นผิวของ "มวลที่มีประสิทธิภาพ" ของพื้นผิวที่ได้รับจากมวลของครึ่งหนึ่งของสารเคมีที่เป็นตัวแทนของพันธมิตรที่การปะทะกันทันทีในการชนกันของไอออนผิว [89] และ [92] เปรียบเทียบของการถ่ายโอนพลังงานในการชนกันของเปปไทด์ที่มี SAMs ค่อนข้างนุ่มและค่อนข้าง LiF แข็งและพื้นผิวเพชรแสดงให้เห็นถึงความแข็งพื้นผิวที่มีผลสำคัญกับความกว้างของการกระจายพลังงานภายใน [89] โดยเฉพาะอย่างยิ่งในวงกว้างกระจายพลังงานภายในจะฝากโดยการชนกับพื้นผิวแข็ง การสังเกตการทดลองเหล่านี้อยู่ในข้อตกลงที่ดีกับผลที่ได้จากการจำลองวิถีคลาสสิกโดยเฮสและเพื่อนร่วมงานที่ [20] และ [103] จำลองแสดงให้เห็นว่าความแตกต่างในการถ่ายโอน→ T V มาจากประสิทธิภาพการเปลี่ยนแปลงที่แตกต่างกันกระเจิงของไอออนชนกับพื้นผิวแข็งและอ่อนนุ่ม ยกตัวอย่างเช่นน้อยกว่า 10% ของไอออนสารตั้งต้นเริ่มต้นพลังงานจลน์จะถูกโอนไปยังพื้นผิวและอื่น ๆ กว่า 70% จะถูกแปลงเป็นพลังงานแปลของไอออนกระจายอยู่ในการชนกับพื้นผิวแข็งเมื่อเทียบกับ ~60% และ ~30% ตามลำดับ สำหรับการชนกับพื้นผิวที่อ่อนนุ่ม HSAM [20] และ [103] แม้ว่าตามที่กล่าวไว้ก่อนหน้านี้ค่าเฉลี่ยของ T → V ประสิทธิภาพการถ่ายโอนในการชนกับ SAM พื้นผิวมีความเป็นอิสระของมุมอุบัติการณ์ของการสะสมพลังงานเฉลี่ยออกเป็นไอออนสารตั้งต้นของโหมดภายในในการชนกับเพชรผลึก (1 1 1) พื้นผิวลดลงเมื่อ มุมอุบัติการณ์เพิ่มขึ้นจาก 0 °ถึง 45 ° [106] การศึกษาเหล่านี้แสดงให้เห็นว่าการกระจายพลังงานภายในฝากเข้าไอออนกระสุนปืนถูกควบคุมโดยอำนาจเหนือกว่าคุณสมบัติพื้นผิว