ure only the compressible material

ure only the compressible material with the relaxation-time ratio s ¼ 1 is plotted alongside the incompressible result. The
long-time dissipated energy over a single cycle is shown in Fig. 4 for a range of frequencies x. It can be clearly observed that
the energy dissipated by the compressible material is greater than that for the neo-Hookean solid. The energy dissipation
appears constant at moderate and higher oscillation frequencies, except for the case with s ¼ 1, which only becomes constant
at very high frequencies. The frequency independence of the dissipated energy at higher frequencies appears to be consistent
with other theory, e.g. Fig. 10 of Lion, 1997 where, for time-harmonic oscillations superposed on an initial
deformation, plots of the temperature against frequency are plotted. One set of curves in that figure does not level off for
the frequency range considered but we expect that at higher frequencies, beyond the range plotted, constant values will
be achieved.
6. Conclusions

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ure เฉพาะวัสดุอัดตัวได้ ด้วยอัตราการผ่อนเวลา s ¼ 1 ลงจุดควบคู่ไปกับผล incompressible ที่พลังงาน dissipated นานผ่านรอบเดียวจะแสดงใน Fig. 4 ช่วงความถี่ x มันจะชัดเจนสังเกตได้จากที่พลังงาน dissipated โดยวัสดุที่อัดตัวได้มากกว่าสำหรับของแข็ง Hookean นีโอได้ กระจายพลังงานปรากฏคงที่ความถี่สูง และปานกลางสั่น ยกเว้นกรณีที่มี s ¼ 1 ซึ่งจะคงเท่านั้นที่ความถี่สูงมาก ความเป็นอิสระความถี่ของพลังงานที่ความถี่สูง dissipated ปรากฏขึ้นเพื่อ ให้สอดคล้องกับทฤษฎีอื่น ๆ เช่น Fig. 10 ของสิงโต 1997 การแกว่งเวลา harmonic superposed ในการเริ่มต้นแมพ ผืนของอุณหภูมิกับความถี่ที่พล็อต ชุดของเส้นโค้งไม่ระดับปิดในพิจารณาช่วงความถี่ แต่เราคาดหวังว่า ที่ความถี่สูง นอกเหนือจากช่วงการลงจุด ค่าคงที่จะสามารถทำได้6. บทสรุป

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ure เพียงวัสดุที่อัดที่มีอัตราการผ่อนคลายเวลา¼ของพล็อตที่ 1 ควบคู่ไปกับผลอัดไม่
เวลานานกระจายพลังงานมากกว่ารอบเดียวก็แสดงให้เห็นในรูป 4 สำหรับช่วงความถี่ x มันสามารถมองเห็นได้อย่างชัดเจนว่าพลังงานที่กระจายโดยวัสดุที่อัดเป็นมากกว่าที่สำหรับนีโอ Hookean ของแข็ง
กระจายพลังงานปรากฏขึ้นอย่างต่อเนื่องในระดับปานกลางและสูงกว่าความถี่การสั่นยกเว้นกรณีที่มี s ¼ 1 ซึ่งจะกลายเป็นค่าคงที่ความถี่สูงมาก ความเป็นอิสระความถี่ของพลังงานสำมะเลเทเมาที่ความถี่สูงจะปรากฏขึ้นเพื่อให้สอดคล้องกับทฤษฎีอื่น ๆ เช่นรูป 10 ของสิงโตที่ 1997 สำหรับแนบแน่นเวลาฮาร์โมนิ superposed ในการเริ่มต้นการเปลี่ยนรูปแปลงอุณหภูมิกับความถี่ที่มีการวางแผน หนึ่งชุดของเส้นโค้งในรูปที่ไม่ได้ระดับปิดสำหรับช่วงความถี่พิจารณาแต่เราคาดหวังว่าที่ความถี่สูงเกินกว่าช่วงพล็อตค่าคงที่จะทำได้. 6 สรุปผลการวิจัย

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ที่มีเพียงอัดวัสดุที่มีอัตราส่วนของการพักผ่อน¼ 1 วางแผนควบคู่ไปกับผลอัด .
นานสลายพลังงานมากกว่าหนึ่งรอบจะแสดงในรูปที่ 4 สำหรับช่วงของความถี่ X . มันสามารถอย่างชัดเจน สังเกตว่า
พลังงานกระจายตามวัสดุได้มากกว่านั้นสำหรับ Neo hookean ของแข็ง
การกระจายพลังงานปรากฏคงที่ปานกลาง และการสั่นความถี่สูง ยกเว้นกรณีของ¼ 1 ซึ่งจะกลายเป็นคงที่
ที่ความถี่สูงมาก ความถี่ของการสลายพลังงานอิสระที่ความถี่สูงจะปรากฏขึ้นเพื่อให้สอดคล้องกับทฤษฎีอื่น ๆเช่น
, รูปที่ 10 ของสิงโต , 1997 ที่สำหรับเวลาที่ประสานกันแนบแน่น superposed ในแมพแรก
,แปลงของอุณหภูมิกับค่าความถี่จะวางแผน หนึ่งชุดของเส้นโค้งในรูปที่ไม่ได้ระดับปิด
ช่วงความถี่ พิจารณา แต่เราคาดหวังว่า ที่ความถี่สูงเกินกว่าช่วงเริ่มคงที่จะได้ค่า
.
6 สรุป