the Cu–Zn distribution at the begin

the Cu–Zn distribution at the beginning of the experiment (frozen
in at 573 K) should be the same as that at the end of the
experiment (573 K). It confirms the suggestion made that the heat
capacity differences seen in figure 2 are solely due to ordering/disordering
processes. Using the enthalpy of ordering (
DH
) values
of table 5, equilibrium
DC
ord
P
values were first calculated by fitting
the
DH
ord
 T values to a second order polynomial in T and differentiating
this with respect to temperature. From the so calculated
DC
ord
P
, the entropy of ordering (DS
ord
) was then derived by integration
of
DC
ord
P
/T over the temperature intervals listed in table 5.
The most ordered and most disordered samples were studied by
low-temperature calorimetry, too. No heat capacity differences
could be observed between T = 5 K and 300 K. The entropy of
ordering/disordering derived from the DSC measurements can thus
be associated solely to the change in the configurational entropy
and does not contain any vibrational parts. To discuss these circumstances
in more detail, let us first consider a sample, which
was quenched from 573 K (marked with subscript 1). Its entropy
at 573 K (S
S
573
1
=R ¼ S
0
1
573
1
) is given by the following equation:

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

Cu-Zn กระจายที่ทดลอง (การแช่แข็งในที่ 573 K) ควรจะเหมือนกับที่สุดของการทดลอง (573 K) มัน confirms คำแนะนำการทำความร้อนที่มีกำลังการผลิตความแตกต่างที่เห็นใน figure 2 เท่านั้นเนื่องจากการสั่ง ซื้อ/disorderingกระบวนการทาง ใช้ความร้อนแฝงของการสั่งซื้อ(DH) ค่าตาราง 5 สมดุลDCใบสั่งPค่าที่คำนวณ โดย fitting firstที่DHใบสั่งค่า T ใบสองพหุนามใน T และความแตกต่างนี้เกี่ยวกับอุณหภูมิ จากการคำนวณดังนั้นDCใบสั่งPเอนโทรปีของการสั่งซื้อ (DSใบสั่ง) รับมาแล้ว โดยรวมของDCใบสั่งP/T กว่าช่วงอุณหภูมิที่แสดงในตาราง 5ตัวอย่างสั่งซื้อมากที่สุด และมากที่สุด disordered ถูกศึกษาโดยอุณหภูมิต่ำ calorimetry เกินไป ไม่มีความแตกต่างของความจุความร้อนสามารถสังเกตระหว่าง T = 5 K และ 300 เค เอนโทรปีของสั่ง ซื้อ/disordering มาวัด DSC สามารถดังนั้นสามารถเชื่อมโยงกับการเปลี่ยนแปลงเอนโทรปี configurational แต่เพียงผู้เดียวและไม่ประกอบด้วยส่วนใด ๆ vibrational เพื่อหารือเกี่ยวกับสถานการณ์เหล่านี้รายละเอียดเพิ่มเติม ให้เรา first พิจารณาตัวอย่าง ที่ถูก quenched จาก 573 K (ทำเครื่องหมาย ด้วยตัวห้อย 1) เอนโทรปีของที่ 573 K (SS5731= S R ¼015731) ถูกกำหนด โดยสมการต่อไปนี้:

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

จุฬาฯ– Zn กระจายที่จุดเริ่มต้นของการทดลอง ( แช่แข็ง
ที่คุณ K ) ควรจะเหมือนกับเมื่อสิ้นสุดการทดลอง ( 573
K ) มันหลอกจึง RMS ข้อเสนอแนะทำให้ความร้อน
ความจุความแตกต่างเห็นจึง gure 2 เป็น แต่เพียงผู้เดียวเนื่องจากการสั่งซื้อ / กระบวนการความวุ่นวาย

การใช้พลังงานของการสั่งซื้อ ( DH

) ของตารางที่ 5 ค่า



ระบบ DC ORD P
ค่านิยมจึงตัดสินใจเดินทางไปที่คำนวณโดยจึงตัด



 DH ORD T ค่าพหุนามอันดับสองใน t
นี้ด้วยความเคารพและความแตกต่างของอุณหภูมิ จากค่า

p

ใบสั่งให้ DC , เอนโทรปีของการสั่งซื้อ ( DS
ใบสั่ง
) จากนั้นได้โดยการบูรณาการของ



p
/ DC เพื่อข้ามอุณหภูมิช่วงที่ระบุไว้ในตารางที่ 5 .
ที่สุดสั่งและส่วนใหญ่ความหมายตัวอย่าง ศึกษาโดย
อุปกรณ์ควบคุมอุณหภูมิ , ด้วย ไม่มีความแตกต่าง
ความจุความร้อนสามารถสังเกตได้ระหว่าง t = 5 K และ 300 K .
สั่ง / เอนโทรปีของความวุ่นวายที่ได้มาจาก DSC การวัดจึง
จะเกี่ยวข้องเพียงการเปลี่ยนแปลงในคอน จึง gurational เอนโทรปี
และไม่ประกอบด้วยการสั่นส่วน เพื่อหารือเกี่ยวกับสถานการณ์
เหล่านี้ในรายละเอียดเพิ่มเติม เราจึงตัดสินใจเดินทางไปพิจารณาตัวอย่างซึ่ง
ก็ดับ จากคุณ K ( ทำเครื่องหมายด้วยตัวห้อย 1 ) ของเอนโทรปีที่ 573 K ( s

s
573
1
= r ¼ S
0
1
1

งั้น ) ที่กำหนดโดยสมการต่อไปนี้